Число Маха критическое

Явления, возникающие при обтекании выпуклых поверхностей в тех случаях, когда скорость обтекания переходит через значение скорости звука, объясняют также характер изменения коэффициентов сопротивления шаров и цилиндров (см. стр. 260). При увеличении числа Маха критическое число Рейнольдса возрастает втрое приблизительно при М = О, 7 влияние числа [c.395]

Скорость звука, число Маха, критические параметры. Как говорилось в 1, в газовой динамике важную роль играет скорость звука а—термодинамический параметр, который определяется формулой (1.7) [c.53]

В зависимости от числа Маха (4.2.2) рассчитываются скорость истечения газа IV, статическая температура 7" в ядре струи, площадь поперечного сечения струи на выходе из сопла, которая равна площади поперечного сечения полузамкнутой емкости, а также площади критического сечения сопла / р. При М < I IV находится из (4.2.3), Т из (4.2.6),/с.р =/е =Лр из (4,2.144). При М = 1 IV - из (4.2,4), Т из (4.2.7), /сг =/е =/кр ИЗ (4.2.144). При М > 1 IV- из (4.2.5), из (4.2.8),Ар из (4.2.11),А. =А из (4.2.144). [c.254]

Расчетным называют давление, соответствующее расчетному числу Маха истечения, значение которого онределяется заданным отношением площадей критического и выходного сечений сопла. [c.401]

Известна схема сопла с центральной вставкой (рис. 8.16), у которого критическое сечение также кольцевое, но расширение сверхзвукового потока происходит в нем с поворотом около наружной стенки, а не центрального тела. За центральной вставкой А образуется полость со свободной границей, размеры которой зависят от числа Маха па выходе из сопла (с увеличением числа М полость сокращается). [c.447]

Итак, величина о(М), от которой согласно (42) зависит относительный размер критического горла диффузора, в свою очередь определяется интенсивностью скачка, соответствующего числу Маха в рабочей части. Если считать, что возникает прямой скачок, то, согласно формуле (24) гл. III, [c.489]

Увеличение критического значения числа Маха при фиксированных значениях относительной толщины и кривизны может быть достигнуто путем соответствующего изменения формы профиля. [c.38]

Число Маха набегающего потока в первом случае будем называть дозвуковым критическим числом Маха (М1 р.д < 1) и соответственно во втором случае — сверхзвуковым критическим числом Маха (М1 р.с >1). [c.55]

Критическое значение числа Маха набегающего на решетку потока газа М р, при котором где-то на профиле возникает скорость, равная местной скорости звука, может быть приближенно определено по распределению давления на профиле в данной решетке при обтекании ее потоком несжимаемой жидкости, или согласно упомянутой уже ранее гипотезе затвердевания , в со- [c.64]

Определим в качестве примера критическое число Маха из непосредственного рассмотрения обтекания густой решетки пластин изоэнтропическим потоком газа со срывом струй с передних кромок ). [c.65]

Изобразите поляру крыла Суа(Сх<г) без механизации и с отклоненными закрылками и объясните, как и почему изменяются подъемная сила, сопротивление и качество крыла при отклонении закрылков. Укажите, как влияет это отклонение на критический угол атаки и критическое число Маха. [c.598]

На рис. 11.27 изображены поляры крыльев без механизации и с отклоненными закрылками. Отклонение закрылков увеличивает лобовое сопротивление, максимальное значение подъемной силы и критическое значение числа Маха, но при этом снижает критический угол атаки и качество крыла. Это объясняется перераспределением давления при отклонении закрылков давление на нижней поверхности крыла повышается, над верхней поверхностью закрылка образуется разрежение, что увеличивает скорость и снижает давление на верхней поверхности крыла (подсасывающий эффект). [c.625]

Рис. 1.10.4. Зоны перехода для конуса в зависимости от местного числа Маха и критического числа Рейнольдса

Большой практический интерес представляет исследование влияния сжимаемости на переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный при наличии шероховатой поверхности. При высоких числах Маха ламинарный слой может сохраняться при значительно большей шероховатости, чем в несжимаемых течениях (критическая высота шероховатости приблизительно в 3- 7 раз выше). [c.93]

Здесь 7 — безразмерная плотность тока, отнесенная к р, а,,, M = Wja — число Маха давление, скорость и плотность отнесены к своим критическим значениям (т. е. безразмерная скорость W совпадает с коэффициентом скорости X). [c.55]

Соотношения (2.69) показывают, что в дозвуковом течении значение плотности тока возрастает по мере увеличения скорости и падения давления, а в сверхзвуковой области течения, наоборот, уменьшается. Плотность тока достигает максимального значения / = р а, в тех точках, где скорость и плотность газа равны критическим значениям, и обращается в нуль при W = Q II давлении р, равном давлению торможения ро. а также лри р = 0 и максимальной скорости, достигаемой при истечении в вакуум. Безразмерная плотность тока J зависит от числа Маха (или от Я) и отношения удельных теплоемкостей у. Эта зависимость для совершенного газа имеет вид [c.55]

Исследования показали, что в окрестности передней критической точки О (см. рис. 11.14), где всегда существует дозвуковое течение, скорость потока W, будет возрастать по мере удаления от нее по закону U = ps, т. е. так же, как в случае обтекания тела дозвуковым потоком (гл. 8). Здесь S—координата от точки О вдоль поверхности обтекаемого тела. Однако в рассматриваемом случае градиент скорости р является функцией числа Маха невозмущенного потока М . [c.225]

Наряду с числом Маха или вместо числа Маха часто используют отношение скорости движения частиц к критической ско- [c.40]

Газодинамические функции. Помимо числа Маха М = da широко применяется так называемая приведенная скорость X = = с/ск, представляющая собой отношение скорости газа к критической скорости. Связь между М и X может быть получена из уравнения (3.22) и имеет вид [c.87]

Процесс истечения газа из области высокого давления в область пониженного давления всегда включает две фазы вначале происходит сужение площади поперечного сечения струи, а затем ее расширение. Это справедливо как при звуковых (дозвуковых) скоростях течения газа, так и при сверхзвуковых. Последнее подтверждается характерным изменением профиля проточной части сверхзвукового сопла (Лаваля) (фиг. 1, а), в котором скорость газа между сечениями 1 ж 2 увеличивается до звуковой (критической), а меледу сечениями 2 я 3 — превышает звуковую. Заметим, что в соответствии с известным условием обращения внешних воздействий (геометрических, тепловых, расходных, механических и трения) [2, 31 равенство скорости течения газа местной скорости звука (число Маха М = 1) может устанавливаться не только в узком сечении соила, по и в его расходящейся или сходящейся частях. Как будет доказано ниже, при отсутствии внешнего теплообмена и пренебрежимо малом влиянии трения отмеченное равенство обеих скоростей наступает в случае учета местных сопротивлений входа и выхода в узком сечении сопла. [c.187]

Докладчик подчеркнул необходимость экспериментального изучения гидродинамических элементов на контрольной поверхности. Отсутствие соответствующих сведений заставляет обращаться к теории, которая приводит к некоторым отклонениям, зависящим от числа Маха критические явления могут происходтъ вследствие приближения числа Маха к единице на нижней стороне несущей поверхности. При всех экспериментах особое внимание следует уделять этим явлениям. [c.77]

Крит,ическал длина иглы. Точное значение критической длины, соответствующей скачкообразному перемещению точки отрыва, было определено из наблюдения неоднозначной картины течения при нулевом и ненулевом углах атаки. При нулевом угле атаки и М = 2,5 неоднозначность течения преимущественно имеет место в интервале чисел Рейнольдса 0,1-10 Квй <1,0-10 . При ненулевых углах атаки неоднозначность имеет место при Кед= 0,28-10 0,55-10 и 0,85-10 . В случае А = 80% и игл с плоским носком при lld = 1,50 и 2,0, М = 2,5 и Ве, = = 0,6 -10 точка отрыва с увеличением угла атаки скачкообразно перемещается с конца иглы вниз по потоку, а с уменьшением угла атаки возвращается ва конец иглы. С увеличением числа Маха критическая длина медленно возрастает, а с увеличением длины иглы (при сохранении ее диаметра постоянным) критическая длина уменьшается. С увеличением диаметра относительно тонких игл критическая длина возрастает, а с увеличением угла атаки критическая длина игли уменьшается [51]. [c.258]

Заметим, что при адиабатном процессе дсижепия газа таким критическим числом Маха является число М = 1. [c.136]

Далее рассчитываются геометрические размеры сопел струйных аппаратов. При режиме истечения высоконапорной газообразной среды, выражаемым через число Маха, М < 1 диаметр отверстия с/ выхода лсмнискантного сопла (рис. 9.1.1 1), при М = 1 диаметр отверстия <7 этого же сопла рассчитывается из выражения (9.1.12), при М > I рассчитываются плотность р р газообразного потока в критическом сечении сопла Лаваля (см. рис. 9.1,6) по формуле (9.1.14), скорость звука в потоке, протекающем через критическое сечение сопла, - по формуле (9.1.15), диаметр б р критического сечения сопла Лаваля - по выражению (9.1.13), приведенная скорость X - (9.1.17), диаметр струи с1 - по (9.1.16) и диаметр отверстия выхода d сопла Лаваля -по (9.1.18). Если высоконапорная среда является жидкостью, т.е. М = 0, то диаметр отверстия выхода сопел коноидального типа (рис. 9.8,е, г) рассчитывается по формуле (9.1.19). [c.228]

Расширение газа при этом является односторонним, а критическое сечение наклонено к оси на угол б, равный углу поворота газового потока около точки А при разгоне от критической скорости (М = 1) до расчетного значения числа Маха (М<,) для данного отношения давленш . По.тная длина выступающей за обечайку (хвостовой) части центрального тела определяется точкой пересечения последней характеристики АВ с осью. Опыты показывают, однако, что хвостовая часть центрального тела может быть без заметного снижения тяги укорочена на 30 -ь 50 % [c.446]

Второе условие (одСадопт) предопределяется тем, что при Мн > Мнр плотность газа в критическом сечении выше, чем на расчетном режиме (несмотря на рост потерь, полное давление за системой скачков при увеличении скорости возрастает). Из-за этого горло D) нерегулируемого диффузора при Ма > Мнр оказывается перерасширенным и скорость в нем получается выше критической. Но тогда за горлом происходит дальнейшее ускорение сверхзвукового потока, что приводит к повышенной интенсивности прямого скачка EF, замыкающего сверхзвуковую зону (величина Он уменьшается вследствие роста значения числа Маха Mm-i перед прямым скачком). [c.483]

При малых значениях числа Маха (М1 < 0,3) величина скорости набегающего потока газа не оказывает заметного влияния на характер распределения давления по профилю. Коэффициенты давления р на профиле остаются практически такими же, как в несжимаемой жидкости. Увеличение скорости приводит к уменьшению минимального давления и соответственно к росту максимального числа Маха на профиле. Хотя при больших значениях М1 (М1 > 0,3) эпюра коэффициентов давления и величина ртш изменяются, но по-прежнему увеличение скорости набегающего потока приводит к росту максимального числа Маха. В результате при некотором критическом значении числа Маха набегающего потока (М1 = М1 р) максимальная скорость на профиле становится равной местной скорости звука, т. е. Мпих = 1,0. При этом минимальное давление достигает своего критического значения [c.30]

Рис. 10.16. Зависимость критического числа Маха набегающего потока ААк от минимального давления на профиле в потоке несжимаемой жидкости Рш п весж 1 — по Христиановичу, 2 — по гипотезе затвердевания, 3 — по

Рис. 10.17. К возможности увеличе- Рис. 10.18. Влияние числа М1 на НИН критического числа Маха дозву- величину Су/ёа, для крыловых кового профи.ля профилей с различной относи-

При обтекании решетки потоком несжимаемой жидкости при больших как положительных, так и отрицательных углах атаки на поверхности профиля возникают значительные местные разрежения Рпппнесш, что должно ПрИВОДИТЬ К Ма-10 49 Эксперимен- критическим значениям числа Маха [c.70]

Критическим числом Моокр называют такое число Маха невозмущенного дозвукового потока, при котором в какой-либо точке обтекаемой поверхности скорость становится равной местной скорости звука. [c.180]

На рис. 7.3 находим минимальный коэффициент давления /Jminn = —0,8 и определяем по этому коэффициенту из графика Христиановича (см. рис. 1.1.15 [20]) критическое число Маха M ,j,p = 0,58. Так как заданное число = 0,5 меньше Моокр = 0,58, режим обтекания профиля сжимаемым потоком докритиче-ский и для пересчета давления можно использовать метод Христиановича. По числу Мао = 0,5 дляй = 1,4 вычисляем относительную скорость к о = 0,5345 (см. задачу 7.11). [c.181]

В качестве примера рассмотрим динамику разгона профиля от дозвуковых до сверхзвуковых скоростей. На рис. 7,6 приведены линии 7И= onst для плоского сегментального профиля с относительной толщиной 6=12%. Образующая задавалась с помощью дробных ячеек. Критическое число Маха, при котором на теле образуется звуковая точка, равно М оо = 0,74. Течение при Мао = 0,7 (рис. 7.6, а) относится к чисто дозвуковому случаю. На рис. 7.6, б, в показаны динамика возникновения и формирования локальной сверхзвуковой зоны при М ао<Ма <1, переход через скорость звука (рис. 7.6, г) и сверхзвуко- [c.196]

Сверхзвуковая струя формировалась в сопле Лаваля (см. гл. 10), диаметр на срезе сопла — 16,6 мм, диаметр в критическом сечении d p = 11,1 мм (рис. 32.11). Параметры воздуха, истекающего из сопла, следующие число Маха M. = wja —2,32 степень нерасчетности истечения Пд = рд/р = 0,82, рд—давление на срезе сопла, р —давление окружающей среды температура торможения = 350.. .400 К 7 , = onst, число Рейнольдса, рассчиташое по параметрам газа на срезе сопла, Re = = [c.302]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...