Отражение ударной волны от твердой стенки

ОТРАЖЕНИЕ УДАРНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТВЕРДОЙ СТЕНКИ [c.77]

В работе исследовано распространение ударных волн в жидкости с твердыми частицами, температура которых превышает температуру насыщения пара несущей жидкости. Предложена модель для описания этого явления и выведены соотношения на поверхности сильного разрыва в течении рассматриваемой трехфазной среды с фазовыми превращениями. Решена задача об отражении ударной волны от твердой стенки и изучено влияние определяющих параметров задачи на коэффициент ее отражения. Получена и проанализирована структура парового взрыва вдали от места образования, причем основное внимание уделено влиянию тепло- и массообмена на процессы, протекающие в зоне релаксации. [c.720]

Отражение ударных волн от твердой стенки. Используя приведенную в п. 1 систему соотношений на поверхности сильного разрыва, можно получить явные выражения для параметров смеси за ударной волной, а также решить задачу об отражении ударной волны от твердой стенки в трехфазной гетерогенной среде типа горячие частицы - паровые оболочки - жидкость . [c.728]

В качестве примера использования полученных соотношений на поверхности разрыва рассмотрим задачу об отражении ударной волны от твердой стенки в жидкости с горячими твердыми частицами и паровыми оболочками. [c.729]

На рис. 4 и 5 для фиксированных ю = 0.95 и В = 0.5 приведены результаты расчета при разных Тю и Т3 на рис. 4 — ударные адиабаты, на рис. 5 — решения задачи об отражении ударной волны от твердой стенки. Прямая линия на рис. 5 изображает аналитическое решение задачи об отражении ударной волны от стенки для несжимаемой жидкости. Кривые 1-6 отвечают таким значениям темпера-тур Тю [c.732]

Получена замкнутая система соотношений на поверхности сильного разрыва в течении трехфазной дисперсной среды с фазовыми превращениями и расчетные формулы для параметров за скачком. Построены диаграммы критического давления. Получено выражение для изотермической скорости звука в среде. Решена задача об отражении ударной волны от твердой стенки. [c.740]

Для отражения ударных волн от твердой стенки получено трехпараметрическое семейство ударных адиабат, лежащих между ударными адиабатами, соответствующими решениям аналогичных задач в двухфазных средах пузырьковой структуры. В частности, в случае горячей жидкости (Тю Т о) отражение ударных волн происходит, как в парожидкостных средах, с аномальным усилением отраженной волны при любой малой интенсивности падающей волны. В случае холодной жидкости ударная волна ведет себя при отражении так же, как в жидкости с пузырьками нерастворимого газа аномальное усиление не наблюдается из-за малой сжимаемости среды при большей температуре твердых частиц (либо при относительно тонких паровых оболочках около них). [c.740]

V = 1/Р1, сжимаемость среды равна сжимаемости жидкости и диаграмма имеет излом. Такая сильная нелинейность диаграммы приводит к очень сильному повышению давления при отражении ударной волны от твердой стенки. [c.121]

По одну сторону диафрагмы в трубе содержится исследуемый газ А при низком давлении, по другую — в так называемую камеру высокого давления нагнетается рабочий газ В. После разрыва диафрагмы газ В расширяется в сторону камеры низкого давления, посылая в газ А сильную ударную волну. Возникаюш ий режим, изображенный на рис. 1.47, б, будет более подробно рассмотрен в гл. IV при изучении работы ударной трубы. Соответствуюш им выбором газов Л жВж перепада давлений добиваются получения возможно более сильной ударной волны и нагревания исследуемого газа до весьма высоких температур. Одним из способов получения еш е более высоких температур служит осуш ествление первого режима — столкновения двух ударных волн. Частным случаем первого режима является отражение ударной волны от торца ударной трубы, которое также используется для достижения в лаборатории высоких температур. Отражение ударной волны от твердой стенки действительно представляет собой частный случай столкновения двух газовых потоков. Если друг на друга налетают два совершенно одинаковых потока, то после столкновения контактный разрыв покоится, т. е. положение такое же, как будто вместо контактного разрыва имеется неподвижная твердая стенка. Вопросы столкновения ударных волн и отражения их от стенки также будут рассмотрены в гл. IV. [c.81]

Решение. В результате падения ударной волны на твердую стенку возникает отраженная ударная волна, распространяющаяся от стенки. Будем отмечать индексами 1, 2, 3 соответственно невозмущенный газ перед падающей ударной волной, газ позади падающей волны (он же является газом впереди отраженной волны) и газ позади отраженной волны (рис. 79 стрелками показано направление движения ударных волн и самого газа). Газ в граничащих с твердой стенкой областях / и 3 покоится (относительно неподвижной стенки). Поэтому относительная скорость газов по обе стороны разрыва друг относительно друга в обоих случаях — в падающей и отраженной ударных волнах — одинакова (равна одной и той же величине — скорости J [c.525]

При выводе соотношений на поверхности разрыва и решении задачи об отражении ударной волны от абсолютно твердой стенки используется некоторая информация о характере процессов около отдельных включений дисперсной среды без полного решения задачи о динамике пробного пузырька с твердым ядром . Однако найти структуру стационарной ударной волны в рассматриваемой среде не удается без использования всей информации, содержащейся в решении задачи о динамике паровой оболочки около находящейся в жидкости нагретой частицы. В этом заключается отличие используемых в настоящей работе макроскопического и микроскопического описаний движения. При микроскопическом описании учитываются нестационарные процессы динамического взаимодействия и тепло- и массообмена около отдельного включения. В результате увеличивается размерность задачи об одномерном движении дисперсной смеси. [c.721]

Рис. 6.7.13. Расчетные осциллограммы на датчиках L, К ш W при прохождении бесконечно длинной (стационарной) ударной волны интенсивностью p = pi/po = i,6 из однофазной жидкости (воды г < О, ро = 0,5 МПа) в пузырьковый экран (О < г < 0,4 м, вода + воздух Ро = 0,5 МПа Тд = 293 К ajo = 0,02 ао = 1,0 мм) и отражении от твердой стенки [г — 0,4 м). Буквенные указатели L, К, W соответствуют датчикам в жидкости (г = —1,05 м), иа контактной границе (г = 0) и на твердой стенке (г = 0,4 м). Буквой W отмечена осциллограмма , когда вместо пузырькового экрана имеется чистая (однофазная) вода. В координатах Рк к показана зависимость давления и скорости на контактной границе К после прохождения ударной волны. Цифра I соответствует состоянию за падающей волной, II — состоянию на контактной границе К после прохождения волны в пузырьковый экран, III — состоянию после прихода па контактную границу К отраженной волны от твердой стенки W. Показания датчика L после прохождения волной контактной границы повторяют показания датчика К с запаздыванием At = 1,05/1500 — 0,7 мс

Если с обеих сторон контактного разрыва газ совершенный и имеет одно и то же значение у, то независимо от своей интенсивности ударная волна отражается от более плотного газа тоже как ударная волна. Если же ударная волна идет из более плотного газа в менее плотный, то отраженная волна есть волна разрежения [9]. В предельном случае бесконечной плотности газа отражение от него происходит как от твердой стенки. В другом предельном случае нулевой плотности давление на контактном разрыве остается при отражении постоянным и задача совпадает с задачей об отражении ударной волны от свободной поверхности. [c.216]

Описанная выше методика была применена для изучения газодинамических процессов, происходящих при отражении ударной волны от сплошной твердой стенки, от стенки со щелью и при истечении газа из области за отраженной ударной волной через щель по каналу переменного сечения, в котором газ получает сверхзвуковую скорость. [c.131]

В рамках плоского одномерного движения ударная волна распространяется по невозмущенной среде со скоростью D и отражается от абсолютно твердой стенки. За отраженной волной, распространяющейся со скоростью среда, как и перед падающей ударной волной, находится в состоянии покоя. Индексами О, 1, 2 обозначим параметры невозмущенного потока, среды за падающей и за отраженной ударными волнами. Тогда для отраженной волны получим следующую систему соотношений [c.729]

Дробление пузырьков, сильно уменьшая их размер, уменьшает и толщину ударных волн или толщины переходных зон, в которых происходит переход из исходного состояния в состояние за волной. Уменьшение толщины волны соответствует уменьшению размывания или дисперсии волны, что может приводить к более позднему затуханию впереди идущей волны из-за идущей сзади волны разгрузки. В среде с измельченными из-за дробления пузырьками может быстрее реализоваться и отражение волпы от твердой стенки, приближаясь к отражению, соответствующему идеальной сжимаемой жидкости. [c.110]

Отражение ударной волны конденсации от твердой стенки. [c.121]

Пусть ударная волна с постоянной интенсивностью и прямолинейным фронтом падает на вершину угла. Как и в акустическом случае, произойдет дифракция от угла, а в дальнейшем будет иметь место отражение по закону косой волны от бесконечной твердой стенки. Поэтому естественно считать, что за отраженной волной в областях, где не сказывается дифракция вершины угла, параметры газа постоянны, а участки отраженной волны прямолинейны. Эти участки, исходящие из точек на стенках, до которых дошла, падающая волна в данный момент, будут соединены криволинейной частью отраженной ударной волны, которая является результатом дифракции от вершины (рис. 116). Рассмотрим симметричный случай, когда обе стенки образуют одинаковый угол р с падающей волной. Очевидно, [c.466]

Теория неизоэнтропического течения должна быть достаточно общей и включать течение газа около твердой стенки и процесс перехода газа через фронт ударной волны. Молекулярное движение около стенки представляет собой процесс взаимодействия падающих и отраженных молекул. Движение падающих молекул определяется массовым движением и внутренней энергией газа, а движение отраженных молекул определяется скоростью и температурой стенки. Взаимодействие падающих и отраженных потоков молекул приводит к тому, что вблизи стенки функция распределения скоростей молекул отличается от закона Максвелла. В соответствии с таким представлением о молекулярном движении влияние стенки учитывается при помощи введения новой функции распределения скоростей, которая, по существу, определяется только соударениями молекул газа. [c.102]

Отражение ударной волны от твердых стенок, образуюищх угол [c.466]

При стационарном отражении плоской ударной волны от твердой поверхности переход происходит при а = ам- Примером нестационарного отражения ударной волны может служить падение плоской волны на искривленную стенку или на затупленное тело. Угол падения волны при этом непрерывно меняется. В этом случае, как и при квэзистационарном (автомодельном) течении, переход от регулярного отражения к маховскому происходит при а>ао. По этому поводу было высказано следую- [c.77]

Из ограниченности величины Хтах (максимального угла отклонения потока в косой ударной волне) вытекают закономерности отражения косых скачков от твердой стенки или плоскости симметрии течения. [c.158]

Это уравнение при заданных Pi решалось численно методом Ньютона относительно неизвестного P2Pi . Проведено численное исследование решений этого уравнения для разных исходных данных в широком диапазоне интенсивности падающей волны. Установлены зависимости P2Pi = /(7, 10, Тю, Тз), свидетельствующие об относительном усилении ударных волн при их отражении от твердой стенки в жидкости с нагретыми твердыми частицами, и исследовано влияние определяющих параметров задачи на коэффициент отражения 5 = P2Pi . [c.730]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...