Отражение ударной волны косо

Пусть ударная волна с постоянной интенсивностью и прямолинейным фронтом падает на вершину угла. Как и в акустическом случае, произойдет дифракция от угла, а в дальнейшем будет иметь место отражение по закону косой волны от бесконечной твердой стенки. Поэтому естественно считать, что за отраженной волной в областях, где не сказывается дифракция вершины угла, параметры газа постоянны, а участки отраженной волны прямолинейны. Эти участки, исходящие из точек на стенках, до которых дошла, падающая волна в данный момент, будут соединены криволинейной частью отраженной ударной волны, которая является результатом дифракции от вершины (рис. 116). Рассмотрим симметричный случай, когда обе стенки образуют одинаковый угол р с падающей волной. Очевидно, [c.466]

Отражение косого скачка от стенки. Явление отражения ударной волны от жесткой стенки, рассмотренное в 18 для падающего фронта, параллельного стенке (нормальное отражение), представляет большой интерес и в случае наклонно падающего фронта. При этом и отраженная волна также будет наклонной. Возникающая здесь задача об описании движения газа за падающим и отраженным фронтами в общем случае достаточно сложна. В ее простейшем варианте предполагается, что падающий фронт и стенка являются плоскими и что газ перед фронтом покоится. Тогда движение может рассматриваться как плоскопараллельное. [c.282]

Рис. 10.24. К взаимодействию волн расширения и косых скачков при обтекании ромбовидного профиля (а) и пластинки (б) 1 — волны Маха, 2 — отраженные волны Маха, 3 — присоединенная ударная волна, 4 — ударная

В рамках данного класса течений можно решать ряд важных газодинамических за дач в частности, задачи о дифракции плоских ударных волн на выпуклом угле и задачи о нерегулярном отражении плоских ударных волн от косых стенок. В предлагаемой заметке выводится замкнутая система уравнений для функций p ui u2) s ui u2) в плоскости годографа. Эти уравнения могут быть использованы для проведения раз личного рода линеаризации и построения приближенных теорий. Получен класс точных решений при наличии ударных волн. Система уравнений для p ui u2) и s(111,112) используется также для вывода приближенной системы уравнений коротких волн (см. [1]), справедливых в узкой зоне за криволинейной ударной волной, в которой гра диенты и и J9 велики. [c.109]

Рис. 21.1. Регулярное отражение косой ударной волны

Такое течение с вогнутой ударной волной, по-видимому, имеет место при истечении сверхзвуковой струи в пространство с повышенным давлением, на режиме нерегулярного отражения косого скачка уплотнения от оси симметрии струи (см. рис. 2.9). [c.246]

Например, для воздуха 7 = 1,4 и формула (15) дает возрастание избыточного давления после отражения в кос, - 8 раз. Этим объясняется известное из практики большое разрушительное действие сильных ударных волн. [c.183]

Последнее замечание (оно будет использовано в дальнейшем) касается отражения косой ударной волны от плоской стенки. [c.204]

Результаты. Поле течения за сильной дифрагированной ударной волной характеризует структуру сверхзвукового потока, элементами которого являются дифрагированная ударная волна, линия отрыва потока, сворачивающаяся в вихрь, веер волн разрежения, замыкаемый косым скачком, ударная волна торможения, согласующая состояние истекающего расширенного газа с более плотным газом за дифрагированной ударной волной [6]. Отраженная волна проходит через контактную поверхность, волну торможения и вихрь. Волна торможения после взаимодействия с отраженной волной приближается к пластине и занимает квазистационарное положение. Картина те- [c.195]

Отмечены особенности, вносимые в процесс отражения химическими рез1 циями. Поток становится неоднородным в угловых областях. Наиболее существенны эти неоднородности за отраженной ударной волной, где формируется система косых волн сжатия. Неоднородность угловых областей накладывает ограничения на использование метода расчета, который применяется при отражении ударных волн. Примене- [c.169]

Сверхзвуковой диффузор с полным внутренним сжатием может быть осуществлен без центрального тела (рис. 8.46). В таком диффузоре косой скачок отходит от кромки обечайки А и пересекается в точке О на оси диффузора со скачком, идущим от противоположной кромки. Поток газа в скачке АО отклоняется от первоначального направления и становится параллельным стенке АС. В точке О линии тока вынуждены возвратиться к первоначальному направлению, в связи с чем возникает отраженный скачок 0D. В точке D поток вновь отклоняется от осевого направления и становится параллельным стенке диффузора это вызывает новый скачок, который отражается от оси диффузора, образуя следующий скачок и т. д. Так как в скачках уплотнения поток тормозится, то предельный угол поворота в каждом последующем скачке меньше, чем в предыдущем. Описанный процесс продолжается до тех пор, пока требуемый угол отклонения потока не оказывается больше предельного (ы > > (Omai) с наступлением этого режима вместо очередного плоского скачка образуется криволинейная ударная волна EF, за которой поток становится дозвуковым. Дальнейшее течение в сужающем канале идет с увеличением скорости, причем в узком сечении скорость должна быть ниже или равна критической в последнем случае за узким сечением может возникнуть дополнительная сверхзвуковая зона, завершаемая скачком уплотнения GH. [c.475]

Рассматривается задача профилирования контура головной части плоского тела, который, соединяя фиксированные начальную и конечную точки, реализует минимум волнового сопротивления в равномерном сверхзвуковом потоке идеального (невязкого и нетеплопроводного) газа. Согласно выполненным ранее исследованиям, в той части пространства D определяющих параметров задачи (числа Маха Моо или безразмерной скорости Voo набегающего потока, относительной толщины т и т.п.), в которой искомый контур обтекается с присоединенной ударной волной, он близок к отрезку прямой. Использование этого обстоятельства позволило найти главную поправку "к прямолинейной образующей в явном виде и представить характеристики практически оптимальных головных частей в форме изолиний в плоскости VooT. Для прямолинейной оптимальной образующей (клина) развитый подход дает точный результат. Как известно, клин - тело минимального сопротивления при нулевом коэффициенте отражения Л возмущений давления от возникающего нри обтекании клина косого скачка. В дополнение к случаю X(Voo,t) = О прямолинейная образующая оптимальна и тогда, когда при Л 7 О поток за косым скачком звуковой. [c.463]

Из ограниченности величины Хтах (максимального угла отклонения потока в косой ударной волне) вытекают закономерности отражения косых скачков от твердой стенки или плоскости симметрии течения. [c.158]

Однако может случиться, что Х1 > Хтах(М2), т.е. угол обратного поворота потока в отраженном скачке превышает максимальный угол поворота, так как М2 < М1, а Хтах уменьшается с уменьшением М. В этом случае поворот на угол Х1 невозможен, и картина регулярного отражения разрушается, превращаясь в конфигурацию ударных волн с тройной точкой. От тройной точки отходит поверхность тангенциального разрыва, так как сжатие газа в двух косых скачках в общем случае неэквивалентно сжатию в одном скачке. Такая конфигурация отражения называется маховским отраоюением ударных волн. Этот случай показан на рис. 21.2, а. Иногда говорят, что в этом [c.159]

Чизнелл проанализировал эффект всех один раз повторно отраженных возмущений и обнаружил, что их суммарный вклад в уравнение (8.25) гораздо меньше, чем вклады, вносимое отдельными возмущениями. Еще до этого Мёкель [1] применил аналогичные идеи к стационарным косым ударным волнам в неоднородном сверхзвуковом потоке. Неоднородный поток заменялся слоями, разделенными поверхностями разрыва в каждом слое параметры течения были постоянными. Решение строилось по элементарным взаимодействиям на разделяющих слои поверхностях. [c.262]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...