Поглощение в континууме

Поглощение в континууме. Перейдем к О < / <С 1 и начнем с величины (41), которая связана с интегралом от ядерной функции. Ее поведение различно при разных С- Действительно, если ( > 1/2, она имеет конечную производную при = О, а если ( = 7 < 1/2, эта производная бесконечна. Когда С > 1, у функции А(]5) существует в нуле и вторая производная. Все это можно выразить так [c.182]

Метод применялся и при учете поглощения в континууме. Для бесконечной среды в этом случае метод вынесения дает приближенную формулу для функции источников [c.192]

Здесь использованы обычные обозначения г — оптическая глубина в центре линии, г — косинус угла между направлениями распространения излучения ш и увеличения глубины, х — безразмерное расстояние от центра линии, а х) — профиль поглощения, 0 — доля поглощения в континууме от поглощения в центре линия, 1(г, ш,а ) — интенсивность излучения. Функция источников, как [c.228]

Методы абсорбционного анализа можно разделить на две группы (см. 55) исследование поглощения внутри континуумов и резонансное поглощение. Чувствительность первой группы работ значительно ниже, так как коэффициенты поглощения, соответствующие резонансным линиям, на несколько порядков выше, чем поглощение внутри континуумов. Но, в отличие от работ по резонансному поглощению, эти [c.285]

Исследование поглощения внутри континуума. Для определения концентрации водяного пара в воздухе изучалось по- [c.286]

Исследование резонансного поглощения. Как уже отмечалось выше, исследование линейчатого поглощения позволяет разработать гораздо более чувствительные методы анализа, чем измерение поглощения внутри континуума. Метод линейчатого поглощения сейчас широко применяется в различных областях физики [55]. Возможность проведения измерений в вакуумной области спектра значительно расширяет пределы применимости этого метода, т. е. позволяет определять, правда, пока еще не всегда с достаточной точностью, концентрации атомных газов. [c.287]

Если Тя, >1, то излучающую среду можно рассматривать как некоторый континуум фотонов эта модель среды носит название оптически толстого слоя. Если т , собственного излучения, но может поглощать излучение, испускаемое ограничивающими поверхностями. Такая модель среды называется оптически тонким слоем. Предельный случай Гя = 0 означает, что среда не участвует в теплообмене излучением, и фотоны перемещаются от поверхности к поверхности без промежуточного поглощения или испускания. В промежуточном слое обмен энергией излучения происходит между всеми элементами среды. [c.60]

В заключение укажем еще на один важный частный случай многофотонного поглощения многофотонную ионизацию. При этом происходит возбуждение атомной системы не в дискретное связанное состояние, а в континуум ионизации. Очень чувствительный электрический метод обнаружения продуктов ионизации позволяет наблюдать многофотонные эффекты очень высокого порядка. Многофотонная ионизация играет важную роль в образовании индуцированной лазером плазмы, так как она создает в нейтральной среде, а именно в газе, свободные носители зарядов. В результате других эффектов взаимодействия с электромагнитным полем эти заряды осуществляют затем лавинную реакцию [3.13-3]. [c.316]

Рассмотрим теперь процессы поглощения и испускания фотонов, в которых либо в начальном, либо в конечном состояниях, но не в обоих, участвует свободный электрон. Так как энергия свободного электрона не квантуется, то энергия фотона может принимать любое значение. Этот континуум значений энергии имеет нижний предел, или порог, соответствующий энергии связи электронного состояния. Соответствующее неупругое рассеяние было рассмотрено в разд. 4.16.2. Поглощение в этом случае часто называется фотоэлектрическим эффектом. [c.147]

В квантовых ямах ситуация качественно иная. Здесь возможны не только непрямые, но и прямые оптические переходы электронов в пределах одной зоны. Например, в зоне проводимости поглощение фотонов может приводить к прямым переходам двумерных электронов из какой-либо одной подзоны размерного квантования в другую подзону либо в континуум состояний над ямой. Внутри одной подзоны размерного квантования двумерные электроны могут совершать лишь непрямые оптические переходы. [c.42]

Экспериментальные факты, которые будут приведены в следующем параграфе, указывают, что такая картина действительно наблюдается в простых ионных кристаллах. Следует отметить, что мы устранили некоторую степень вырождения наинизших уровней на рнс. 187 до поглощении их континуумом. Происхождение этого эффекта будет рассмотрено в следующем параграфе. [c.437]

Рис, 5.11. Эффективное сечение поглощения света атомом водорода из основного состояния. Переход дискретного спектра в континуум. [c.254]

X = 1760 А (Ну = 7,05 эв) переходит в континуум, связанный с диссоциацией молекулы при поглощении света. По-глощение быстро возрастает с увеличе- 20 нием энергии квантов (при X = 1860 А V = 0,0044 см ), а при ку 8 эв [c.469]

Рис. 75. Экситонные линии перед краем прямого поглощения в германии. Линии, как это особенно ясно видно при низких температурах, переходят в континуум. При высоких температурах экситонные добавки исчезают. (По Мак-лину [39].)

Рис. 75. Экситонные линии перед краем прямого поглощения в германии. Линии, как это особенно ясно видно при <a href="/info/46753">низких температурах</a>, переходят в континуум. При <a href="/info/46750">высоких температурах</a> экситонные добавки исчезают. (По Мак-лину [39].)

На фиг. 8.9 представлены так называемые модели частокола , которые могут быть использованы для описания зависимости коэффициента поглощения от частоты. Модель равномерного частокола состоит из спектральных линий одинаковой высоты и ширины, равноотстоящих друг от друга и наложенных на серый фон. В большинстве звездных спектров, например, спектральные линии видны на фоне континуума. Модель частокола в общем случае состоит из линий (или узких полос), имеющих различную высоту, ширину и расположенных, на разных расстояниях друг от друга. Эта модель первоначально была предложена Чандрасекаром [18], а затем была использована авторами работ [19—22] для решения задач теплообмена излуче- [c.311]

Молекулярное строение жидкостей объясняет многие явления в динамике реальных жидкостей —не только наличие особых полос частот при поглощении ультразвуковых волн, указанное в 33. Насильственным и неестественным было бы исследование многих таких явлений в рамках ортодоксальной механики континуума. [c.72]

Источники для наблюдения спектров поглощения и отражения. Для таких исследований применяются источники сплошного спектра, дающие достаточно яркий континуум в нужном [c.9]

Подробные таблицы фойгтовских Я-функций с учетом поглощения в континууме составлены в работе [50]. Там же приводятся таблицы некоторых вспомогательных функций, позволяющих строить профили спектральных линий при многих видах источников в линии и континууме. [c.174]

При наличии поглощения в континууме, т. е. при Д > О, также можно получить асимптотические выражения для рассматриваемых функций, однако они гораздо более сложные, и мы их не при, водим. Отметим лишь следующее, Ядерная функция содержит произведение / т. Такое же произведение войдет и в выражения для ре-зольвентных функций. При О < 7 < 1 в асимптотики входят две масштабные величины Л и 1// . Более важна та, которая больше. Если Л = 1, то при 7 < 1/2 остается одна 1//3, а при 7 > 1/2 будет Л 1/л/ < 1//3. Для объединения указанных двух случаев можно ввести обобщенную длину термализации [c.190]

Конечный слой. Далее приближениб формально распространяется и на случай поглощения в континууме, и на плоский слой. Ввиду симметричности функции iV(т, го) относительно середины слоя приближенное решение уравнения (80) можно записать в виде [c.194]

Рассмотрим для простоты только бесконечные среды, рассеяние В динии без поглощения в континууме, так что параметрами задачи даляются величины Л и 7 < 1/2. Примем, что рассеяние близко к консервативному, т. е. 1 — Л 1. [c.195]

Асимптотическое уравнение при функции перерас-Лределения Кц. В этом пункте мы следуем работе Дж. Харрингтона [96]. Рассмотрим для простоты и для выявления эффектов именно рассеяния в линии модель рассеяния в бесконечной среде без поглощения в континууме. [c.225]

Коэффициент поглощения состоит из двух частей, описывающих поглощение в линии и в континууме. Коэффициент поглощения в непрерывном спектре можно считать не зависяпцш от частот в пределах линии, так как ширина спектральных линий обычно мала по сравнению с интервалом частот, на котором существенно изменяется интенсивность континуума, так что [c.158]

Можно сказать, что физический смысл длины термализации (76) заключается в следующем это расстояние, на котором рожденный фотон гибнет в результате непереизлучения в линии или поглощения на пути. Расстояние это безразмерно, так как измеряется в длинах свободного пробега фотрнов в центре линии. Физический смысл произведения 0т ясен это расстояние, измеренное в средних длинах свободного пробега фотона в континууме. [c.190]

Описанную процедуру получения приближенного решения называют также on the spot approximation или вероятностным методом. Последнее название отражает вероятностный смысл ядерной функции, которая является плотностью вероятности того, что фотон, излученный на некоторой глубине, дойдет до глубины, отстоящей от первой на т, и там поглотится. Поэтому знаменатель в (79) есть вероятность того, что поглощенный на глубине т фО тон либо не переизлучится, а после излучения либо поглотится в континууме, либо дойдет до одной из границ слоя. [c.192]

N2O. В противоположность двуокиси углерода окись азота (имеющая одинаковое с СО2 число валентных электронов) поглощает в области близкого ультрафиолета. Используя длину поглощающего пути 33 м н давление 5 атм, Шнопер и Боннер [1150] наблюдали непрерывное поглощение в спектре N2O, начинающееся прп 3065 А и имеющее плоский максимум вблизи 2900 А. Этот континуум сопровождается двумя другими континуумами, начинающимися при 2820 и 2600 А, с максимумами соответственно при 2730 и 1820 А. Хвост третьего континуума вблизи 2600 А впервые наблюдал Датта [331] [c.515]

Начиная с 3740 А континуум сопровождается системой малоинтенсивных полос, получивших название полос Хаггинса. Основные полосы этой системы, которую впервые наблюдал Хаггинс [587], располагаются в области 3450—3000 А. Коротковолновый конец полос Хаггинса перекрывается полосой Хартли, наиболее интенсивной в спектре поглощения озона в области близкого ультрафиолета. Полоса Хартли представляет собой широкий континуум между 3000 и 2200 А с очень высоким и почти симметричным максимумом вблизи 2550 А (сопоставление результатов различных измерений коэффициента поглощения этого континуума можно найти в работе Весси [1241 ]). Континуум перекрывается слабыми диффузными полосами остается неясным, принадлежат ли [c.520]

Более высокие члены самой сильной серии Ридберга были найдены Прайсом и Таттом [1026] в интервале 1300—1200 А и дали иопизационный потенциал 10,50 эв. Кривая поглощения в области до 1060 А приведена Зеликовым и Ватанабе [1329]. Коэффициент поглощения первого и наиболее сильного ридберговского перехода при 1700 А имеет величину 1500 см . Для некоторых других переходов коэффициент поглощения достигает 1000 сж-1. Эти значения относятся ко всему поглощению континууму и накладывающемуся на него ридберговскому переходу. [c.543]

С2Н4О (окись этилена). Спектр поглощения окиси этилена в ультрафиолетовой области очень сильно отличается от спектра ацетальдегида, хотя эти две молекулы представляют собой изомеры. В спектре окиси этилена нет аналогии с поглощением в длинноволновой области ацетальдегида. В спектре окиси этилена первое поглощение наблюдается при 2120 А (Лью и Дункан [755]). Это поглощение непрерывно и распространяется до 1600 А, Континуум налагается на две или три сильные диффузные полосы, начинающиеся при 1715 А, которые, по всей вероятности, связаны с электронным переходом, отличающимся от перехода, обусловливающего континуум. Вторая, несколько более резкая система полос начинается при 1572 А на нее также налагается континуум. Анализ колебательной структуры приводит к частоте 780 см- - в первой и 724 и 1125 см во второй системах полос. [c.551]

В области более коротких длин волн при 2350 А начинается второе, гораздо более сильное поглощение, почти сразу же переходящее в континуум. Томпсон и Линнетт [1209] сообщили о нескольких диффузных полосах с длинноволновой стороны с частотным интервалом 300 см . Возможно, что это непрерывное поглощение является тем же самым поглощением, что и наблюдавшееся Уолшем [1260] при более низком давлении в области 2050 и 1800 Ас максимумом 1935 А. Это поглощение, возможно, представляет У- -Л -переход С = С-связи, соответствующий удалению электрона со связывающей (я) на разрыхляющую (я ) орбиталь в этой связи (переход л — я). [c.554]

СНз)гО и (СНз)28. Диметиловому эфиру свойственно лишь слабое непрерывное поглощение в области обычного ( кварцевого ) ультрафиолета, начиная приблизительно от 2350 А (Томпсон [1204]). За этим континуумом следует прогрессия диффузных полос, начинающаяся при 1880 А (Шайбе и Гринайзен [1101], Гаррисон и Прайс [481]). Расстояние между полосами меняется от 340 до 430 м- и, по-видимому, соответствует [c.554]

В коротковолновом конце спектров X N наблюдается ряд областей поглощения, которые особенно хорошо выявлены для молекул с более тяжелыми атомами галогена. Так, в случае I N наблюдается интенсивное поглощение в области 1480—1440 А, состоящее из сложных полос, накладывающихся на слабый континуум, менее интенсивная система, расположенная в области 1385—1350 А, а также еще две группы нолос с максимумами при [c.688]

ДНИ при частотах, лежащих ниже порога разрушения пар 2Д/Л, в магнитном поле, параллельном цилиндрическому участку поверхности Ферми, и обнаружили линейную частотную зависимость ш Я. Кох и Пинкус [117] интерпретировали этот факт как возбуждение из магнитных поверхностных состояний в БКШ-континуум. Автор думает, что четко определенные. состояния Пинкуса соответствуют неявному предположению о зеркальном граничном условии для волнового уравнения боголюбовских пар [114]. С другой стороны, Будзинский и Гарфункель [118] наблюдали широкий интервал полос поглощения в алюминии, которые Гарфункель [118] интерпретирует с помощью диффузного граничного условия для сверхпроводящей волновой функции. [c.145]

В отношении влияния числа Рейнольдса Хошизаки [381 установил, что влияние массообмена на уменьшение конвективного нагрева изменялось при низких Re. Он исследовал обтекание сферы потоком с числом Льюиса, равным единице, и показал, что увеличение конвективного нагрева за счет завихренности более четко выражено при наличии массообмена. В результате отношение конвективных потоков при наличии и без массообмена (ijj) может быть втрое больше расчетного значения, соответствующего течениям с более высокими Re. В настоящем исследовании ограничивались значениями S <С 1,2. Помимо вопроса о влиянии завихренности, возникает также вопрос о течении в пограничном слое, отклоняющемся от режима континуума, и о том, как это влияет на тепло- и массообмен. В этих условиях охлаждение потока за счет поглощения теила парами, образующимися при абляции, будет ослаблено уменьшением числа столкновений. Хоув и Шеффер [37] указали также, что для моделирования профилей концентраций вдуваемых компонентов число Рейнольдса должно быть удвоено. В силу высказанных выше замечаний, а также ввиду того, что в окрестности конической носовой части космических кораблей при их входе в атмосферу возникает течение с очень низкими Re, необходимо детальное исследование влияния числа Рейнольдса на связь между переносом массы и энергии. [c.386]

Осн. механизмами непрозрачности Ф. для эл.-магн. излучения являются фотоионизания и свободно-свободные переходы (тормозное поглощение), а также рассеяние фотонов в спектральных линиях и континууме. В Ф, наиб, холодных звёзд (спектрального класса М) преобладает рассеяние света в молекулярных полосах (гл. обр. окислов металлов TiO, ZrO и др.). В звёздах спектрального класса К доминирует поглощение излучения. металлами, в Q- и F-звёздах — отрицательными ионами водорода, в звёздах спектрального класса А — атомами водорода. В Ф. наиб, горячих звёзд, классов В и О, преобладают рассеяние на свободных электронах и по глощение атомами и ионами гелия, а в УФ-области спектра— ионами элементов С—Fe. [c.360]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...