Длина термализации

Длина термализации. Из приведенных формул следует, что при г Л рассеяние происходит, как будто А в точности равно [c.188]

Масштаб т можно отождествить с длиной термализации [c.197]

Телескоп из счетчиков 521 Тензорные силы 507 Теория возмущений 524, 528, 532 Теория возраста 308 Тепловые нейтроны 298 Тепловые реакторы 387 Термализация 298 Термоядерная реакция 479 Тета — пинч — эффект 482 Томсона модель атома 15—16 Томсоновское рассеяние у-лучей 244 Ториевая вилка 142 Тормозное излучение 233 Транспортная длина 307 Трансурановые элементы 413 Триплет см. Мультиплет Туннельный переход 126, 396 Турбулентный нагрев 483 [c.719]

При очень низких энергиях нейтронов длина волны нейтрона становится сравнимой с межъядерными расстояниями. В этом случае может возникать интерференция между нейтронными волнами, рассеянными различными ядрами. Такое когерентное рассеяние определяется как свойствами ядер, так и их положением в пространстве, т. е. в кристаллической решетке. Рассеяние, таким образом, зависит от ориентации оси кристалла по отношению к направлению движения нейтронов. Это явление следует учитывать при изучении физики низкоэнергетических нейтронов, но оно обычно не играет роли в реакторах. Это явление обсуждается в гл. 7 в связи с термализацией нейтронов. [c.30]

Замедление нейтронов с энергиями ниже 1 эв, т. е. в тепловой области, называется термализацией, потому что энергии нейтрона сравнимы с тепловой энергией рассеивающих ядер, которые уже не могут рассматриваться как покоящиеся. Если рассеивающее ядро находится в движении, то нейтроны могут как получать энергию за счет рассеяния, приводящего к возрастанию скорости, так и терять ее прп столкновениях. Следовательно, рассеяние, приводящее к возрастанию энергии нейтронов, которым можно было пренебречь в области замедления, необходимо теперь принимать во внимание. Кроме того, следует учитывать связи атомов в молекулах или в кристаллической решетке. Если атом находится в связанном состоянии, то он не может свободно испытывать отдачу при столкновении, так как существует взаимодействие между рассеивающим атомом и его соседями в молекуле или твердом теле. Наконец, нельзя не учитывать возможности эффектов интерференции в тепловой области энергий. Так как длина волны де Бройля для нейтрона с очень низкой энергией становится сравнимой с межатомным расстоянием в молекуле или кристалле, то может иметь место интерференция нейтронов, рассеянных на различных атомах. [c.249]

В гл. 1 отмечалось, что для некоторых задач переноса нейтронов, например, при изучении движения нейтронов в быстротекущих жидкостях или монокристаллах, где ориентация потока жидкости или осей кристалла определяет выделенные направления в пространстве, полные сечения медленных нейтронов существенно зависят от направления движения нейтронов. Эти специальные случаи не рассматриваются в настоящей главе, так как они обычно не имеют большого значения в ядерных реакторах. В большинстве поликристаллических материалов, например, средняя длина свободного пробега нейтрона велика по ср авнению с размерами кристаллитов. Следовательно, при произвольной ориентации кристаллитов не существует выделенных направлений в макроскопическом масштабе. Поэтому при изучении термализации нейтронов используется обычное уравнение переноса. Удобно, однако, принять несколько отличное обозначение сечений. [c.256]

Величина Л, введенная здесь формально, близка к опреяеляв шейся разными авторами длине термализации, о которой пойде-j речь далее. [c.186]

Произведение VI -- ЛФ(т) является отношением функции источни-Л0В в задаче о изотермической среде к функции Планка, вычисленной для частоты линии при температуре среды (см. уравнение (31)) При г —V оо это произведение стремится к 1, т.е. указанная функция источников становится равной функции Планка, что называется термализацией. Таким образом, длина термализации — это пограничное значение оптической глубины. На расстояниях от границы, сзгщественно больших его, происходит термализадия атомов й излучения. Напротив, спад функции Ф (г) к границе среды вследствие выхода излучения происходит также на расстояниях порядка rьi так что эта величина характеризует толщину приграничного слоя. [c.189]

Заметим, что если определить тем же способом величину 7 для монохроматического рассеяния, то согласно формуле (58) главы 3 получится тъ 1/ /3(1 — Л) 1/А , что согласуется с птотикой (74) при 7 = 1. Таким образом, при рассеянии с ППЧ пр] прямоугольном профиле или обращающемся в нуль на конечно расстоянии с 301 < 1 (тогда 7=1) длина термализации возрас. тает с приближением к консервативному рассеянию медленнее, чец в случае линии с бесконечными крыльями или при аех > 1. [c.190]

При наличии поглощения в континууме, т. е. при Д > О, также можно получить асимптотические выражения для рассматриваемых функций, однако они гораздо более сложные, и мы их не при, водим. Отметим лишь следующее, Ядерная функция содержит произведение / т. Такое же произведение войдет и в выражения для ре-зольвентных функций. При О < 7 < 1 в асимптотики входят две масштабные величины Л и 1// . Более важна та, которая больше. Если Л = 1, то при 7 < 1/2 остается одна 1//3, а при 7 > 1/2 будет Л 1/л/ < 1//3. Для объединения указанных двух случаев можно ввести обобщенную длину термализации [c.190]

Можно сказать, что физический смысл длины термализации (76) заключается в следующем это расстояние, на котором рожденный фотон гибнет в результате непереизлучения в линии или поглощения на пути. Расстояние это безразмерно, так как измеряется в длинах свободного пробега фотрнов в центре линии. Физический смысл произведения 0т ясен это расстояние, измеренное в средних длинах свободного пробега фотона в континууме. [c.190]

В идеальном случае излучение должно быть сосредоточено в единственной продольной моде. В некоторых полосковых ДГС-лазерах на GaAs — ALGai ArAs, полученных протонной бомбардировкой, действительно наблюдается одномодовое излучение с выходной мощностью до 3 мВт с одного зеркала. В то же время в других идентичных лазерах наблюдается многомодовая генерация [165]. Отсюда сразу встает вопрос, однородно или неоднородно уширен спектральный профиль усиления. В случае однородного уширения убыль носителей, давших вклад в увеличение стимулированного излучения на одной частоте, компенсируется быстрой термализацией внутри зон. Такая быстрая тер-мализация поддерживает распределения, определяемые квази уровнями Ферми. В случае неоднородного уширения концентрация носителей на длине волны генерации уменьшается и увеличение накачки приводит к возрастанию усиления на других длинах волн, в результате чего возникают другие продольные моды. Таким образом, при однородном уширении нужен другой механизм, ответственный за появление многомодовой генерации. [c.291]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...