ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Усиление световых импульсов из "Лазеры на неодимовом стекле " Будем считать, что усиливаемый импульс распространяется в усилителе вдоль оси х, накачка однородна по сечению среды и интенсивность импульса одинакова в плоскости уг (одномерная модель). [c.74] В этом уравнении, как и в (2.1 ), интегрирование, реально проводимое по ширине линии люминесценции, расширено на интервал (—схз, +схз). [c.75] Сравнивая выражение для усиления слабого сигнала (2.44) с выражениями (2.46) и (2.48) для неоднородной линии, мы видим, что они подобны, т. е. слабые сигналы усиливаются экспоненциально независимо от характера уширения и формы линии люминесценции среды. Разница заключается только в том, что энергия насыщения, входящая в эти формулы в качестве параметра, увеличивается при переходе от однородно уширенной среды к неоднородно уширенной изменяется, следовательно, критерий малости сигнала. [c.79] Приведенные на рис. 2.11 и 2.12 зависимости справедливы и для коротких длительностей усиливаемых импульсов — 1 не. Объяснение этому дает многоштаркова. модель линии, и связано оно с быстрой разгрузкой взаимодействующего с излучением подуровня состояния /ц/2 другими подуровнями этого же терма. [c.86] Случаю активной среды, состоящей из чистых диполей, отвечает а ,=0, а для полностью изотропной среды — о =ар. [c.86] Измерения поляризованной люминесценции в неодимовых стеклах при узкополосном селективном ее возбуждении светом одной поляризации и наблюдение люминесценции в перпендикулярной к возбуждающему свету поляризации позволяют оценить анизотропию сечений усиления для разных поляризаций. Для большого числа силикатных и фосфатных стекол измерения дают величину —0,32 [65]. Расчеты, выполненные с учетом ориентационной неоднородности [54], показывают, что влияние анизотропии сечений на энергетику усиления неодимовыми стеклами хотя и должно наблюдаться, но оно существенно слабее, чем влияние спектральной неоднородности. [c.86] Вернуться к основной статье