Формула закона равномерного движения

Формула закона равномерного движения [c.59]

Этот же пример позволяет получить общую формулу закона равномерного движения. [c.60]

Для производных единиц самостоятельных эталонов нет. Они определяются косвенно — путем расчета по формулам. В кинематике производными единицами являются единицы скорости и ускорения. Единицу скорости определяют из формулы закона равномерного движения S=vt, единицу ускорения — из формулы скорости равнопеременного движения v==at. [c.96]

Эта формула аналогична формуле закона равномерного поступательного движения, которая была получена в 19. [c.264]

Найдем закон равномерного криволинейного движения. Из формулы (17) имеем ds=ud/. Пусть в начальный момент времени (/=0) точка находится от начала отсчета на расстоянии So. Тогда, беря от левой и правой частей равенства определенные интегралы в соответствующих пределах, получим [c.110]

Формулы (25) — (27) определяют также законы равномерного или равнопеременного прямолинейного движения точки, если считать 5=д . При этом в равенствах (26) и (27) ат =а, где а — числовое значение ускорения данной точки [см. формулу (23)]. [c.112]

Формула (7.27) определяет закон равномерного криволинейного движения. [c.103]

Как указано выше, структура потока и механизм потерь в местных сопротивлениях и на участках равномерного движения жидкости суш,ественно различны, а потому необходимо определить частные зависимости, справедливые для сопротивлений данного типа. Тем не менее, исходя из законов гидродинамики, можно установить структуру общих формул, выражающих потери в любом сопротивлении. В одних случаях из общих формул удается получить теоретические зависимости для конкретных видов сопротивлений, а в других — приходится, пользуясь опытными данными, конкретизировать эти формулы эмпирическими коэффициентами. [c.141]

Формула (27.12) для равномерного движения при линейном законе фильтрации имеет вид [c.264]

Пользуясь основным уравнением равномерного движения, можно получить законы ламинарного течения любой жидкости в круглой трубе, т. е. распределение скоростей по живому сечению, формулу для расхода и формулу для средней скорости. [c.53]

При рассмотрении коротких трубопроводов длина начального участка трубы (см. рис. 4-21) может быть соизмерима с длиной всей трубы. При таком положении поясненный выше расчет короткого трубопровода оказывается несколько условным, поскольку формулы равномерного движения, которыми мы пользовались выше, строго говоря, не являются справедливыми для начального участка, где имеет место особый закон распределения скоростей по живым сечениям (впрочем в некоторых случаях превышение потерь напора в пределах начального участка над потерями напора, возникающими при равномерном движении, может быть учтено коэффициентом сопро- [c.218]

Наконец, следует ещё раз подчеркнуть, что по своему смыслу к. п. д. является величиной арифметической, а потому в результате вычисления должен получиться знак плюс если же получается знак минус, то формула теряет физический смысл при обращении в нуль тоже может оказаться смысл, не соответствующий холостому ходу. Дело в том, что при вычислении к. п. д. часто вместо отношения работ или мощностей берут отношение сил, приведённых к одной и той же точке, что вполне законно при равномерном движении или при вычислении средних величин этих сил за период. Тогда к. п. д. может обратиться в нуль не только при обращении числителя в нуль при знаменателе, не равном нулю (это и обозначало бы холостой ход), но и при обращении знаменателя в бесконечность при конечном числителе послед- [c.38]

Формулы (27) — (29) определяют также законы равномерного или равнопеременного прямолинейного движения, если считать s = x. При этом в равенствах (28) и (29) w = w, где — численная величина полного ускорения точки [см. формулу (26)]. [c.160]

Следует отметить, что полученные формулы (17) и (18) справедливы не только для прямолинейного движения, но и для любого криволинейного движения с постоянным касательным ускорением. При криволинейном движении по закону (18) нормальное ускорение будет отлично от нуля. Если касательное ускорение точки равно нулю, то движение будет равномерным. Для равномерного движения [c.63]

Связь между ускоренным и замедленным движениями Вариньон демонстрирует очень наглядно если на каком-то интервале времени движение было ускоренным, то это же движение, рассматриваемое в обратном времени , будет замедленным. Переход от прямого к обратному времени выразится сменой знака алгебраического выражения для скорости или ускорения. Это означает, что достаточно изучать только законы ускоренного движения. Реальная скорость тела в каждый момент складывается из постоянной начальной скорости и скорости, приобретаемой в процессе ускорения (замедления), например, под действием тяжести тела. Решения, получающиеся математическими методами, в силу их общности могут не иметь физического смысла. Анализируя свои общие формулы переменного движения, Вариньон в конкретных примерах получает и выражение Галилея для равномерно ускоренного движения. Таковы основные положения кинематической теории движения Вариньона. [c.201]

Формулы (10.16), (10.17) и (10.18) соответствуют также законам равномерного или равнопеременного прямолинейного движения точки, если считать s = x и а - а а- ускорение точки). [c.10]

Эта формула показывает, что закон перехода точки из некоторого положения в соседнее за достаточно малый промежуток времени А1 можно рассматривать в первом приближении как результат равномерного прямолинейного движения точки по касательной ММ к траектории. Скорость движения точки на основании определения и юрмулы (II. 13) выражается так [c.77]

Полученная формула годна лишь для одноатомного газа, молекулы которого рассматриваются как материальные точки. В двух- и многоатомных газах молекулы наряду с поступательным движением совершают и вращательное движение. Для учета энергии вращательного движения молекул воспользуемся специальным законом распределения энергии по степеням свободы, согласно которому энергия системы, находящейся в стационарном состоянии, распределяется равномерно по всем степеням свободы (поступательного и вращательного движений). [c.50]

Так как торможение эскалатора рабочими тормозами происходит по закону, близкому к равномерно замедленному движению, то замедление можно определить по формуле (1.88), подставляя в нее соответствующие моменты, а эффективное время торможения [c.388]

Из формулы (12-8) следует, что при равномерном изотермическом движении в круглой трубе, в поперечном сечении скорости распределяются по параболическому закону (фиг. 2-4.) Максимальная скорость будет на оси потока (при г=0) [c.183]

Силы давления в сечениях 1— 1 и 2—2 соответственно Ру и Р2 определяются по формуле (2.25), поскольку при равномерном плавно изменяющемся движении жидкости гидродинамическое давление распределяется по гидростатическому закону [c.69]

Если угловая скорость тела остается во все время движения постоянной ((О= onst), то вращение тела называется равномерным. Найдем закон равномерного вращения. Из формулы (37) имеем [c.121]

Определение основных размеров маслопроводов, систем водяного охлаждения, разного рода сопловых аппаратов и насадков, а также расчет водоструйных насосов, карбюраторов и т. д. производятся с использованием основных законов и методов гидравлики уравнения Бернулли, уравнения равномерного движения жидкости, зависимости для учета местных сопротивлений и формул, служащих для расчета истечения жидкостей из отверстий и насадков. Приведенный здесь далеко не полный перечень практических задач, с которыми приходится сталкиваться инже-нерам-механикам различных специальностей, свидетельствует а большой роли гидравлики в машиностроительной промышленности и ее тесной связи со многими дисциплинами механического цикла (насосы и гидравлические турбины, гидравлические прессы и аккумуляторы, гидропривод в станкостроении, приборы для измерения давлений, автомобили и тракторы, тормозное дело, гидравлическая смазка, расчет некоторых элементов самолетов и гидросамолетов, расчет некоторых элементов двигателей и т. д.). [c.4]

Равномерное и равнопеременное вращения. Если угловая скорость тела остается во все время движения постоянной (со = onst), то вращение тела называется равномерным. Найдем закон равномерного вращения. Из формулы (37) имеем dначальный момент при t = 0 угол 9 = 0, и беря интегралы, слева от О до f, а справа от О до t, получим [c.174]

Рассмотрим равномерное движение грунтовых вод, т. е. движение с постоянной скоростью фильтрации. При постоянном расходе потока Q из уравнения неразрывности следует, что при равномерном движении грунтовых вод площадь поперечного сечения 2 потока постоянна по его длине. С другой стороны, из формулы (XXIII.2) следует, что Я/<з 5 = = onst, т. е. напор изменяется вдоль потока по линейному закону. [c.449]

Эта формула выражаёт закон изменения пути в равномерном криволинейном движении. [c.155]

Механизмы, основанные на прокатке упругого тела. Иаибольшимп конструктивными возможностями, по-видимому, обладает способ создания бегущей волны продольной деформации путем прокатки (раскатки) упругого тела, лежащего на жестком основании. Схема, поясняющая это явление (см. рис. 3.6), включает ролик (штамп), прижимающий упругое тело к жесткой опорной поверхности и создающий на нем поперечную деформацию которая, согласно закону Пуассона, порождает продольную деформацию е . Эта деформация без учета сил трения между упругим телом и сжимающими его поверхностями равна = И-Е, , где х — коэффициент Пуассона ( х < < 0,5). При движении (качении) прижимного ролика по упругому телу волна продольной деформации е движется [ТО нему со скоростью движения ролика. Особенностью этой бегущей волны деформации является тот факт, что ее вершина в каждый момент времени неподвижна, а остальная часть тела (вне волны) равномерно движется со скоростью, определяемой формулой (3.1). [c.150]

Например, самолет летит по горизонтали равномерно и прямолинейно. В самолете падает какой-то предмет. Можно ли движение этого предмета относительно самолета рассчитывать по таким же законам, как и движение относительно Земли Другой прпмер предмет в самолете тянут с помощью пружины. Можно ли движение этого предмета относительно самолета рассчитывать по той же формуле F=ma [c.179]

Не безинтересно, быть может, также отметить еще, что для простейших движений, соответствующих кратности т рней многочлена под радикалом Д закон движения точек V, Ъ и В весьма упрощается. Первая будет двигаться по простому периодическому. или асимптотическому закону, а последняя еще более просто, так как для нее из рассмотренных свойств корней радикала Я следует, подобно тому, как это было установлено, например, для движения 2-го класса гироскопа Ковалевской, что величина 1 все время движения должна равняться такому кратному корню, т. е. что тут не будет нутации оси подвеса, а также (на основе формулы зо ф, что угол ф, аналогичный углу прецессии симметричных гироскопов, будет изменяться равномерно. Таким образом, точка В движется здесь как обыкновенный конический маятник. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...