Ферромагнитные свойства и методы их измерения

Ферромагнитные свойства и методы их измерения [c.311]

ФЕРРОМАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА И МЕТОДЫ ИХ ИЗМЕРЕНИЯ [c.101]

Определение толщины и сплошности изолирующих покрытий. К числу электрических методов определения защитных свойств, например лакокрасочных покрытий, могут быть отнесены и методы измерения их толщины с помощью приборов, действие которых основано на изменении силы притяжения магнита к ферромагнитной подложке в зависимости от толщины магнитной пленки. Такой прибор ИТП-1 выпускает в настоящее время Хотьковский завод экспериментальной окрасочной технологии и аппаратуры. Измеритель ИТП-1 имеет форму карандаша и представляет собой пружинный динамометр, снабженный магнитом, шкалой и номограммой (индивидуальной для каждого прибора). [c.165]

Методы измерения механических свойств. Ферромагнетизм может быть использован также и для измерения механических свойств структуры сталей, не связанных с ферромагнетизмом, В таких случаях исследование проводится методом из.мерения внутреннего трения, т. е, способности вибрирующего твердого тела превращать свою механическую энергию колебаний в тепло. Наиболее простым проявлением внутреннего трения является затухание или потеря амплитуды свободно колеблющегося тела, характеризующая внутреннюю структуру и смещение атомов в металле при его деформации. Источником затухания могут быть термическая пластичность, ферромагнитные эффекты и внутренние напряжения, связанные с пластической деформацией. [c.65]

В другом методе прямоугольный импульс поля прикладывался к ферромагнитному стержню [51]. Для создания импульса в двух последовательных первичных катушках использовался мощный тетрод. Две вторичные катушки включены последовательно встречно, так что разницу напряжений можно было наблюдать на осциллографе. Одна группа катушек охватывает эталонный металлический образец, другая — испытуемый образец. Прибор применялся для исследования свойств металлов, измерения толщины поверхностного закаленного слоя стального цилиндра и выявления трещин. [c.403]

Устройства, основанные на непрерывном и бесконтактном измерении начальной магнитной проницаемости. В 1967 г. X. Кален предложил способ и устройство для непрерывного определения магнитных свойств протяженных ферромагнитных материалов, на который в 1968 г. был выдан патент Великобритании [5]. Автором усовершенствован трансформаторный преобразователь с сердечником, в котором замыкающим магнито-проводом служит контролируемый материал. Чтобы оградить движущуюся полосу материала от повреждений о сердечник, необходимо либо создавать искусственный зазор (который нужно поддерживать постоянным) между поверхностью контролируемого материала и сердечником преобразователя (что снижает чувствительность), либо замыкать магнитный поток на движущуюся полосу с помощью роликов. Вместо трансформаторного преобразователя с сердечником автор предложил использовать метод открытой петли , сущность которого заключается в следующем (рис. 1,а). [c.59]

Данный метод применим для контроля немагнитных покрытий на ферромагнитной основе или когда магнитные свойства их резко различны. Так, например, метод пригоден для измерения никелевого покрытия, поскольку никель является слабомагнитным материалом. При этом чувствительность прибора снижается примерно вдвое, но все же остается вполне достаточной для измерения покрытий толщиной до 100—150 мкм. [c.7]

Данный метод рекомендуется применять для измерения немагнитных покрытий на ферромагнитной основе или же когда магнитные свойства их резко различаются. [c.115]

Измерения намагниченности, проведенные методом Фарадея (см. таблицу), показали, что величина плавно снижается с ростом концентрации Сверхвысокочастотные свойства кристаллов исследовались на сферах диаметром 1,4—1,6 мм при частоте 9260 мгц. Ширина кривой ферромагнитного резонанса практически не зависит от величины замещения и составляет примерно 1 э для всех исследованных кристаллов. [c.203]

Магнитные и электромагнитные методы основаны на измерении изменения магнитных силовых полей и напряженности магнитного, поля при наличии дефектов, а также изменения магнитных свойств материала под действием внешних сил. Магнитные методы используются в магнитной порошковой дефектоскопии, которая основана на том, что наличие дефекта в намагниченном металле выявляется магнитным полем рассеяния ферромагнитных частиц вокруг дефекта. Эти методы контроля являются простыми н надежными для обнаружения трещин и других дефектов на поверхности металла и на небольшой глубине от нее. Магнитные методы могут быть использованы для определения напряжений. Они основаны на том, что при деформации ферромагнитных материалов под действием внешних сил изменяются их Магнитные свойства. Для каждого испытываемого материала устанавливается зависимость между его магнитной проницаемостью и изменением напряжения [c.214]

Осаждение магнитного порошка. Метод основан на притягивании частиц ферромагнитного порошка (в виде коллоида) к полям рассеяния, создаваемым доменами ферромагнитной фазы сплава. Таким образом, оказывается возможным разделять участки ферромагнитной и пара- или диамагнитной фаз. Это особенно важно в тех случаях, когда химические свойства указанных фаз из-за близкого (или равного) химического состава практически одинаковы и обычные методы травления неэффективны. Важная область использования магнитного метода — исследование структуры аустенитных сплавов, где возможно выделение ферритной фазы, а также изучение структуры закаленной и отпущенной стали, когда наряду с а-твердым раствором может быть и аусте-нит. При небольших количествах ферромагнитной фазы этот метод более чувствителен, чем измерение намагниченности насыщения. [c.147]

Шумовые сигналы при непрерывном изменении намагниченности были обнаружены в 1919 г. физиком Г. Баркгаузеном и названы эффектом Баркгаузена . Причиной эффекта Баркгаузена являются различные неоднородности в ферромагнитных материалах (инородные включения, дислокации механические, в том числе остаточные напряжения и т.п.), которые препятствуют перестройке магнитной структуры. С помощью эффекта Баркгаузена могут быть определены микротвердость, структура материала, дефекты ПС (прижоги, обезуглероженные области, области на грани разрушения и т.п.), а также остаточные напряжения. Напряжения сжатия уменьшают амплитуду шумового сигнала, а напряжения растяжения - увеличивают. Для количественной оценки остаточных напряжений проводится предварительная тарировка прибора на специальном образце, материал которого, его микроструктура, технология изготовления, свойства ПС должны быть такими же, как у исследуемой детали При несоблюдении этого условия возможны существенные ошибки в результатах измерения остаточных напряжений. Толщина ПС, в котором могут быть измерены остаточные напряжения методом шумов Баркгаузена, определяется магнитной проницаемостью исследуемого материала, частотным диапазоном шумового сигнала и находится в пределах от 0,005 мм до 2,0 мм. Изменяя частоту спектра шумов Баркгаузена можно определить остаточные напряжения на разных глубинах от поверхности. [c.72]

Оригинальный метод измерения коэрицитивной силы, который при использовании проходного преобразователя может быть успешно применен для непрерывного контроля механических свойств движущихся ферромагнитных материалов, предложили Н. Н. Зацепин и Б. Д. Шапоров [16, 17]. Согласно этому методу, контролируемый материал подвергают одновременному воздействию постоянного Но и переменного Я = [c.67]

Строение диаграммы состояния А1—Мп в интервале концентраций 30— 100% (ат.) Мп частично исследовано в работе [6] и много полнее в работе [7]. Эта часть диаграммы состояния взята из работы [7], снлавы для исследования в которой готовили на основе свободного от примесей (Ее) электролитического Мп и А1 чистотой 99,99%. Для изучения фазовых равновесий использовали методы рентгеновский, измерения магнитной восприимчивости, микротвердости, дилатометрический, термический и микроскопический. В интервале концентраций 32,5—51% (ат.) Мп фаза МпА1 имеет широкую область гомогенности и претерпевает полиморфное превращение. В работах [6, 7] подтверждено, что е-фаза (А1—Мп) претерпевает эвтектоидный распад при 870° С. к-фаза (А1—Мп) в процессе быстрого охлаждения превращается в метастабильную фазу с ферромагнитными свойствами. Метастабильная фаза исчезает в процессе отжига при температуре 700° С в течение 30 мин [6]. [c.63]

В работе [7а] изучалась намагниченность сплава с 2,6% Со в интервале 4,2—298 °К в зависимости от напряженности магнитного поля и температуры отжига, а в работе [16] — гальваномагнитный эффект сплавов, содержащих О — 0,44 ат.% Со при 4,0 14,2 и 20,1 °К. В работах [25, 26, 29] методом магнитных измерений изучали старение сплава с 1,5% Со. По данным [26] в структуре сплава, состаренного при 220 и 400° после закалки от 960°, методом рентгеновского анализа и магнитных измерений были обнаружены выделения богатой кобальтом фазы, обладающей соответственно супермагнит-ными и ферромагнитными свойствами. Температура Кюри того же сплава при увеличении длительности старения при 220° от 44 до 83,5 94 и 118 часов возрастает от О до 2 20 и 25 °К соответственно. Максимальная коэрцитивная сила сплава с 1,5% Со, закаленного от 960°, после старения при 565° достигает 250 э и при деформировании образца возрастает в направлении, перпендикулярном к направлению деформации [25]. [c.49]

Для правильного использования результатов определения свойств ферромагнитных материалов в переменных магнитных полях необходимо сопровождать их данными, характеризующими электромагнитный процесс в материале, т. е. указывать форму образца, на котором производились измерения, толщину пластин, из которых набран пакет, составляющий образец, частоту и форму (коэффициент формы кривой) напряженности намагн .ь чнвающего поля или индукции, а также метод измерений. [c.176]

ПЕРМЕАМЕТР, прибор для исследования магнитных свойств ферромагнитных материалов. Название происходит от английского слова permeability (проницаемость). П. служат для получения кривых намагничения, гл. образом основной кривой намагничения и кривой гистерезисного цикла. Получение кривых намагничения сводится к определению магнитной индукции (см.) в испытуе-мохм образце и соответствующей ей напряженности магнитного поля. В зависимости от метода измерения магнитной индукции различают отрывные П., магнито-электри-ческие и П. для измерения баллистическим методом. [c.119]

Магнитный метод имеет две разновидности. Отрывной магнитный метод (рис. 5.1, а) основан на измерении с помощью пружины 4 усилия, которое необходимо приложить к магниту для отрыва его от поверхности покрытия 2, нанесенного на основной металл 1. Сила отрыва магнита коррелирует с толщиной покрытия. Метод хорошо зарекомендовал себя в производственных условиях при серийном и массовом выпуске изделий [134]. Для определения толщины покрытий предварительно строятся градуировочные кривые для эталонных юбразцов с известной то.чщиной покрытия, К недостаткам метода следует отнести влияние чистоты и структуры покрытия, а также термической обработки и химического состава основного металла на результаты измерений. Метод применяется для оценки толщины немагнитных покрытий, нанесенных на ферромагнитную основу, возможно использование его и в тех случаях, когда магнитные свойства материалов резко различаются. Некоторые приборы, основанные на этом методе, выпускаются серийно (толщиномер конструкции Н. С. Акулова, ИТП-5 и др.) и характеризуются простотой конструкции и портативностью. Пределы измерения этими толщиномерами О—2000 мкм. Наибольшая погрешность измерения 10% продолжительность измерения 5—6 с. В некоторых конструкциях приборов постоянный магнит заменен на электромагнит, и усилие измеряется не пружинными динамометрами, а изменением силы тока намагничивания. [c.82]

Отрывной магнитный метод рекомендуется применять для измерения немагнитных покрытий на ферромагнитной основе или в случае резкого различия магнитных свойств покрытия и ОСНОЕЫ. [c.94]

Другой вариант метода сечений Пуанкаре заключается в регистрации данных в те моменты, когда какая-либо переменная достигает максимального значения. Этот способ применяли Брайант и Джеффрис [18] из Калифорнийского университета в Беркли. Они изучали динамику показанной на рнс. 4.16 цепи с нелинейной индуктивностью, железный сердечник которой обнаруживал гистерезис. (Нелинейные свойства создаются ферромагнитным материалом индуктивности.) Ток через индуктивность / (г) и возбуждающее напряжение Vg t) измерялись в те моменты, когда = 0. Это равносильно измерению пикового значения потока v через катушку индуктивности. Действительно, = —ф, где <р — магнитный поток в индуктивности, а = ф Г), так что при = О поток максимален или минимален. Тогда отображение Пуанкаре составляется из набора пар точек (И , / ), который можно вывести на запоминающий или цифровой осциллограф. [c.145]

С другой стороны, прихменение метода Бете пе ограничено моделями Изинга. Если в формулах (5.31) — (5.34) интерпретировать 8 как квантовомеханнческий оператор спина, то оказывается возможным исследовать свойства перехода порядок — беспорядок в гейзенберговском ферромагнетике с гамильтонианом (1.16). Численный расчет различных матричных выражений, казалось бы, вселял надежды на известный успех в описании критического поведения системы [12], пока не было показано [13], "ЧТО рассматриваемые уравнения приводят к антиточке Кюри (в простой кубической решетке — при кТ = 0,269 /). Ниже этой точки ферромагнитное упорядочение исчезает. Основные недостатки, присущие этому и нескольким аналогичным методам, обсуждались в работе [14]. Создается впечатление, что попытки замкнутого , компактного описания поведения гейзенберговского ферромагнетика более чем одного измерения не выходят за рамки простой формулы приближения среднего поля последняя совершенно не учитывает такие важные явления, как возбуждение спиновых волн при низких температурах ( 1.8). [c.186]

Магнитный метод применим для определения толщины немагнитных покрытий на ферромагнитной основе [5]. Точность измерения толщины покрытий зависит от различных технологических и конструктивных факторов кривизны и неплоскостности контролируемой поверхности, ее шероховатости, толщины, состояния и свойств материала основы и т.д. [6]. При большой шероховатости увеличивается расстояние между магнитом и ферромагнитной основой изделия вместе с тем уменьшается эффективная поверхность взаимодействия, что обуславливает большую погрешность измерения толщины покрытия. Большую группу таких приборов составляют толщиномеры пондеромо-торного действия, работа которых основана на измерении силы отрыва или притяжения постоянных магнитов и электромагнитов к контролируемому объекту [1]. Сила притяжения пропорциональна квадрату магнитной индукции в зазоре между ферромагнитным изделием и намагниченным телом. Индукция зависит от намагничивающей силы и зазора между ее источником и ферромагнитным изделием. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...