Введение в теорию дислокаций

М и р к и н Л. И., Физические основы прочности и пластичности (Введение в теорию дислокаций), Изд-во МГУ, 1968 (библ. 289 названий). [c.255]

ВВЕДЕНИЕ В ТЕОРИЮ ДИСЛОКАЦИЙ [c.47]

Халл Д. Введение в теорию дислокаций. Пер. с англ. М., Атомиздат, [c.199]

Выше шла речь о теории сплошной среды с неподвижными дислокациями. Связь обобщенной механики сплошной среды с теорией пластичности естественно привела к необходимости рассмотрения движущихся дислокаций. Это изучение проводится посредством постулирования интегрального вариационного принципа, аналогичного принципу Остроградского — Гамильтона, несколько обобщающего принцип, рассматриваемый в общей теории относительности. Введение этого принципа в общей теории относительности позволило, в частности, рассматривать правую часть уравнений (IV. 169) как некоторые функциональные производные. Применение аналогичного принципа в континуальной теории дислокаций оказалось также целесообразным. Подробное изложение этих вопросов выходит за пределы содержания нашей книги ). [c.537]

В настоящее время не существует единой теории, объясняющей особенности протекания деформационного старения в металлах и сплавах, однако несомненно доказано, что выделение частиц второй фазы в процессе старения связано с зонами образования дислокаций в процессе деформации. Введение в твердый раствор повышенного количества вакансий и дислокаций в процессе деформирования облегчает и ускоряет процессы старения. [c.8]

Последовательное развитие идей работы [2] с использованием калибровочной теории дислокаций и дисклинации [4] позволило заложить основы физической теории пластичности (см. гл. 2), в которой трансляционная и ротационная моды пластической деформации тесно связаны друг с другом и взаимообусловлены [о]. Введенное в [5] понятие о 54-компонентном механическом поле позволило получить его, дифференциальные уравнения, имеющие вид после ряда упрощений [c.54]

Значительно расширены главы, в которых изложены физические основы пластической деформации, в частности введен раздел, посвященный теории дислокаций. Выделен в отдельную главу расширенный материал, относящийся к теории деформаций н скоростей деформаций. Приведены дополнительные сведения по теории линий скольжения, в частности методике графического построения полей линий скольжения и полей скоростей, а также сведения, относящиеся к методу верхней оценки. [c.3]

Основные дополнения отразили развитие отдельных разделов, интерес к которым повысился со времени появления в 1951 г. второго издания. В главах 3 и 4 введен анализ влияния концов и теория собственных решений, связанных с принципом Сен-Ве-нана. Ввиду быстрого роста приложений дислокационных упругих решений в науке о поведении материалов, эти разрывные в смещениях решения излагаются более подробно (теория краевых и винтовых дислокаций в главах 4, 8, 9 и 12). К главе 5 добавлены вводные сведения о методе муара с иллюстрацией его применения на практике. Изложение понятия об энергии деформации и вариационных принципов проведено в трехмерном случае и включено в главу 9, что дало основу для новых разделов по термоупругости в главе 13. Обсуждение использования комплексных потенциалов для двумерных задач пополнено группой новых параграфов, основанных на хорошо известных теперь методах Н. И. Мусхелишвили. Этот подход несколько отличается [c.12]

Основная задача линейной статической теории дефектов заключается в решении уравнений равновесия, (23) и определяющих. При введении пластического поворота со наряду с можно ввести тензор плотности дислокаций [c.107]

Итак, приходим к выводу, что в чистых металлах ядра дислокаций не являются полыми, а построены из плохого кристаллического материала от бесконечных напряжений, следующих из теории, избавляются путем введения нелинейных упругих смещений. [c.184]

Уравнения баланса дефектов в данной модели строятся из интуитивных геометрических соображений, как правило, без учета временной зависимости [24, 25]. В настоящее время используются представления калибровочных полей [26—28], что позволяет изучать процессы, обусловленные взаимосвязью механических изменений внутри структурного элемента с соседними элементами и внешними объектами [27, 28]. Обычно внутренняя (локальная, описывающая структурный элемент) и внешняя (глобальная) симметрии представляются группой Лоренца. В ряде работ, например [29], рассмотрены идеи нарушенной симметрии, в которых поведение дислокаций описано аналогично теории сверхпроводимости Гинзбурга — Ландау с некоторым параметром порядка. Следует отметить, что введение группы Лоренца как для внешних, так и для внутренних переменных не убедительно, поскольку в неоднородной среде отсутствует единственная скорость передачи сигнала — скорость звука. Теория, содержащая малый параметр, представляет собой скорее описание фазового перехода типа плавление , чем поведение механической среды, в которой заведомо отсутствуют какие-либо параметры порядка. [c.43]

Предположим, что моментная теория упругости в линейной постановке пытается учесть эффекты, связанные с наличием дислокаций в теле, введением моментных напряжений. [c.40]

Модель идеального кристалла адсорбента далее модифицируется путем введения дефектов решетки, таких, как дислокации, вакансии и границы зерен, что, согласно квантовомеханической теории хемосорбции, приводит к появлению новых центров адсорбции, способных адсорбировать в-атомы с существенно меньшей энергией, чем нормальные центры. В дальнейшем модифицированная модель называется моделью кристаллической плоскости. [c.12]

Существенное различие теоретической и фактической прочности металла привело к мысли о необходимости рассматривать не идеальный кристалл с правильным расположением атомов, а реальный, содержащий дефекты (см. гл. II). В 1934 г. независимо друг от друга Тэйлором, Орованом и Поляни впервые введено представление о сдвиге (скольжении) одной части кристалла относительно другой посредством движения дислокации. Введение этого понятия было революционным для физики прочности и пластичности. Наиболее интенсивно теория дислокаций развивалась в послевоенные годы и в настоящее время стала неотъемлемой частью физики твердого тела, физических основ прочности и пластичности. [c.21]

Подходящее объяснение этого несоответствия было найдено лишь после того, как в начале 30-х годов Тейлор, Орован и Полани ввели понятие дислокации. Обширные исследования, проведенные после введения этого понятия, привели к тому, что стало возможным наблюдать дислокации и их движение в экспериментах. К настоящему времени опубликовано много работ по математическому описанию и предсказанию взаимодействия дислокаций. Появилась возможность с помощью теории дислокаций правильно оценивать определяемые экспериментально величины сдвиговых напряжений, при которых начинается пластическая деформация. Некоторые основные идеи теории дислокаций будут рассмотрены в этой главе. [c.32]

Сложность внутренней структуры деформируемого материала обусловливает статистический подход к описанию пластичности в терминах теории дислокаций. Как правило, используется простейшая статистическая трактовка, в которой рассматриваются средние значения параметров. Более сложные приближения с введением функций распределения и их моментов [13] для описания макроскопической деформации, повидимому, малооправданны ввиду недостатка экспериментальных данных. Многофакторность явления делает практически нецелесообразным стремление к получению достаточно точного количественного описания из первых принципов макроскопической пластической деформации реальных материалов в широком диапазоне условий нагружения. Этой цели более соответствуют упрощенные модели явления, содержащие свободные эмпирические параметры. [c.138]

Образование зародышей на дислокащ1ях может быть рассмотрено как гетерогенное в рамках классической теории зарождения. Каталитическое действие дислокаций можно учесть введением предположения о том, что свободная энергия части существующей вокруг дислокации искаженной области, которая уничтожается при превращении, передается зародышу, за счет чего энергия его образования понижается. Иными словами в этом случае используется та же предпосылка, что и при образовании зародыша на границе зерна [17]. [c.29]

Большинство теорий предполагает, что возможен перегрев твердого состояния и переохлаждение жидкости, тогда как практически возможно одно только переохлаждение. Эта проблема обсуждалась многими авторами теоретически [75, 88] возможно, что перегрева твердых веществ нельзя наблюдать, даже если это возможно термодинамически, потому что относительное разупорядочен-ные участки в твердом теле, порожденные дислокациями и другими дефектами, действуют как центры зарождения жидкого состояния (дислокационная модель плавления была предложена в работах [560, 561]). Переохлажденные жидкости, конечно, встречаются много чаще, самым обычным примером является стекло переохлаждение бывает в результате очень медленного процесса кристаллизации в этих жидкостях, с очень сложной трехмерной жидкой структурой. Как только эта структура разрушается, например введением окислов щелочных металлов, переохлаждение до стеклообразного состояния становится невозможным. На основании этого нельзя объяснить переохлаждение нормальных жидкостей. Борелиус [555— 557] пришел к выводу, что плавление лишь часть процесса, который начинается ниже и кончается выше точки плавления. Теория предсказывает почти в одинаковой степени как переохлаждение жидкости, так й перегрев твердого состояния (большинство теорий перегрев предсказывает не так часто) имеющиеся данные по переохлаждению [558] количественно совпадают с теорией. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...