Распределение скорости в пристеночной части при

Наиболее эффективный путь получения одноконтурного движения — использование многофазных индукторов бегущего поля. Типичный характер распределения скоростей в таких индукторах иллюстрируется рис. 23, б. Как видно из рис. 23, б, на протяжении большей части высоты расплава идет равномерное наращивание скорости его движения. При минимальном числе катушек (две) распределение Гц имеет специфику скорости максимальны в средней по высоте части расплава. В пристеночном слое движение всегда направлено в обратную сторону (замыкаясь вблизи дна и зеркала ванны). Во многих случаях в зависимости от относительной длины индуктора и сочетания его параметров (полюсного деления и углов сдвига фаз) радиальные силы могут стать соизмеримыми с тангенциальными. При этом траектории движения усложняются и возможно появление дополнительных вихрей [18]. [c.47]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ В ПРИСТЕНОЧНОЙ ЧАСТИ [c.225]

ВЛИЯНИЕ ГРАДИЕНТА ДАВЛЕНИЯ НА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ В ПРИСТЕНОЧНОЙ ЧАСТИ [c.236]

Распределение скоростей в пристеночной области ламинарного пограничного слоя в данном сечении потока определяется посредством условий на стенке [1], действие которых благодаря изменению давления распространяется на соседние с этим местом участки. В противоположность этому асимптотическое поведение на внешней границе пограничного слоя не зависит от условий вблизи рассматриваемого места, а зависит от всей предыстории внешней скорости и главным образом от условий вблизи начала пограничного слоя, т. е. вблизи передней критической точки. Поэтому пограничный слой при его расчете мысленно разбивается на внутреннюю и внешнюю части, как это впервые предложил Карман [2 и 3]. [c.65]

На рис. 5 для числа Рейнольдса 176/и Б 10 представлены профили и (кривая 1) и (кривая 2) в пристеночной части пограничного слоя при 7 = 50 и Д = 0.06. Штриховые линии соответствуют линейному закону распределения скорости в ламинарном подслое и логарифмическому закону [c.555]

Для полностью развитой турбулентной части пристеночной области справедлив универсальный логарифмический закон распределения скоростей [6] [c.69]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ В ПРИСТЕНОЧНОЙ ЧАСТИ ТУРБУЛЕНТНОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ [c.324]

Уравнение (10-10) можно получить более общим способом. Если принять, ЧТО распределение средней скорости в пристеночной части слоя зависит от касательного напряжения иа стенке т ,, плотности р, кинематической вязкости V и расстояния у от стенки, то из соображений подобия можно написать [c.325]

Уравнение (10-11 в), выражающее универсальное распределение скорости, получено для турбулентного движения вдоль плоской стенки (движение в канале), в котором учитываются только турбулентные касательные напряжения. Молекулярные касательные напряжения в расчете не учтены. При сравнительно больших числах Рейнольдса уравнение (10-11 в) выполняется хорошо не только в потоках над плоской поверхностью, но и в трубах, а также, как будет показано ниже, в пристеночной части турбулентного пограничного слоя в потоках с переменным продольным градиентом давления. [c.327]

В пристеночной турбулентной части слоя на шероховатой поверхности сохраняется логарифмическое распределение скорости (10-10), однако постоянная интегрирования С зависит от масштаба и геометрии шероховатости. Если исходить из условия, что шероховатость является геометрически автомодельной, то влияние шероховатости можно учитывать через характерный ее размер. В качестве такого размера обычно принимают размер зерна кг. Тогда постоянная интегрирования С будет зависеть 330 [c.330]

Наличие области пограничного слоя, в которой распределение скорости хорошо описывается логарифмическим законом и законом дефекта скорости, облегчает изучение пограничного слоя в целом. Внешнюю и пристеночную части можно изучать раздельно, используя меньшее число независимых переменных, чем при рассмотрении пограничного слоя как единого целого. [c.331]

Измерения распределений скорости и температуры в турбулентном пограничном слое при наличии теплообмена И градиента давления (Л. 20] показывают, что в пристеночной полностью турбулентной части слоя поля скорости и температуры можно считать подобными [c.349]

Распределение скорости в пограничном слое получено смыкание.м в промежутке между внутренней и внешне , частями двух распределений скорости — логарифмического для пристеночной части и степенного для -внешней части слоя. Уравнение для распределения осредненной скорости во внутренней части слоя записано в виде [c.419]

Решение краевой задачи (4.89) позволяет получить распределение скорости отсоса газа У2ш в слой смешения из пристеночной области невязкого течения. Эта скорость меньше, чем скорость вдува, поэтому непоглощенная часть газа приобретает продольный импульс за счет возмущения давления Ар, индуцируемого в результате взаимодействия течения в пристеночной области с внешним сверхзвуковым потоком. В общем случае длина пористого участка поверхности клина от точки отсоединения до донного среза конечна. Поскольку в пристеночной области происходят нелинейные изменения продольной скорости и Аи (Ар) / , из уравнения неразрывности [c.169]

Основное значение в этих методах приобретает прежде всего выбор семейств профилей скорости, температур, или концентраций, которые-могли бы быть использованы для подстановки в интегральные соотношения вместо действительных, остающихся неизвестными. При современном состоянии теории уже сам этот выбор представляет трудную задачу. Так, для задания поля скоростей широко пользуются соображениями подобия и размерности, выбирают для профилей скорости в сечениях пограничного слоя одночленные степенные формулы с показателем степени и коэффициентом, зависящими от параметра, равного отношению величин толщины вытеснения к толщине потери импульса, и аналогичные по типу формулы для коэффициента сопротивления. Иногда для той же цели используют логарифмическую формулу распределения скоростей и логарифмический закон сопротивления. Существуют методы, основанные на компоновке профиля скорости из трех частей внутренней (пристеночной), не зависящей от наличия перепада давления вне слоя, переходной и внешней, выбранных путем модификации профилей скоростей в аэродинамическом следе за телом, а иногда только из внутренней и внешней. [c.537]

Анализ профилей скоростей и распределения касательных напряжений в турбулентном пограничном слое со вдувом позволил выявить закономерности течения в пристеночном слое. Линейная зависимость касательного напряжения от скорости справедлива лишь в тонкой пристеночной области, толщина которой примерно такая же, как и вязкого подслоя. В турбулентном ядре такая зависимость нарушается, а во внешней части, составляющей примерно 90% пограничного слоя, распределение касательных напряжений носит универсальный характер независимо от интенсивности вдува. Такое свойство консервативности касательных напряжений во внешней части пограничного слоя обусловливает подобие профилей скоростей. [c.462]

Турбулентность встречается большей частью в течениях со сдвигом, т. е. в течениях с неравномерным распределением осредненной скорости в пространстве. Течения со сдвигом могут быть классифицированы по следующему признаку происходит ли такое течение вдоль твердой поверхности или между зонами жидкости, движущимися с различными скоростями, например, как на границах свободной струи. Если турбулентность генерируется в течении со сдвигом вдоль твердой поверхности, то она называется пристеночной турбулентностью. Если же турбулентность генерируется благодаря разнице в скоростях между двумя смежными зонами течения, то она называется свободной турбулентностью. Турбулентность не может ни возникнуть самопроизвольно, ни существо- вать постоянно в отсутствие сдвига. Если сдвиг отсутствует, турбулентные флуктуации могут только вырождаться. [c.242]

Простой вид соотношения (6.207) обусловлен тем, что основная часть струек тока пограничного слоя не влияет на распределение давления, оно зависит лишь от тонкого пристеночного слоя, профиль скорости в котором определен значением. [c.304]

Представление о причинах вторичного течения в решетке можно получить из рассмотрения линии тока, которая входит в решетку в пристеночной области. Предполагая, что пограничный слой тонкий и что нет отрыва потока, можно считать, что распределение статических давлений у стенок будет таким же, как для области течения за пределами концевых стенок, Нагруженность решетки в пристеночной области будет такая же, как в средней части по высоте лопаток, но при значительно пониженной скорости потока. Градиент статического давления поперек линии тока выражается следующим образом [c.77]

Большая часть механической энергии превращается в тепло в пристеночном слое, где для распределения скорости справедлив логарифмический закон стенки. Используя этот факт, можно предствить интеграл диссипации в виде [c.280]

Из графика на рис. 10-11 видно, что примерно на одной трети толщины пограничного слоя сохраняется логарифмическое распределение скорости при dpldx>0. Этот вывод также подтверждается опыта.ми Г. Б. Шубауэра и П. С. Клебанова, Д. К- Бребнера и И. А. Бе-глея, А. Фейджа. За пределами пристеночной вполне турбулентной части слоя наблюдается отклонение опытных 350 [c.350]

Большая часть мехапической энергии превращается в тепло в тонком пристеночном слое, где справедлив универсальный логарифмический закон распределения скорости. Используя этот факт, можно представить интеграл скорости дисоипации в виде [c.368]

Многочисленные экспериментальные данные по турбулентной структуре потока в плоской трубе можно найти в книге Ж. Конт-Белло ). Рассмотрим некоторые из них. На рис. 251, а и б представлены относягциеся к сечениям на разных относительных расстояниях xlD от входа в трубу распределения интенсивности продольных пульсаций, отнесенной к динамической скорости v = У Тщ/р, в функции от безразмерного расстояния от стенки, составленного различным образом для пристеночной и центральной частей потока D — полурасстояние между стенками плоской трубы экспериментальные точки опущены). [c.632]

В данной ситуации наибольший практический интерес представляет случай T tga< l, когда все производные по х исче.>-нут из уравнений (9.4.9) и граничных условий (9.4.5) и (9.4.6) и поле течения в каждом сечении л = onst будет тем же, что и при плоском поперечном обтекании тупого тела со скоростями Vi, Wi за исключением продольной скорости, которая будет ил постоянной, или пренебрежимо малой. Однако в некотором пристеночном слое такая картина течения может нарушиться в части распределения энтропии, а следовательно, плотности и скорости. [c.238]

Предельным называется максимальный для данного з н а ч е ни я коэффициент эжекции соответствующее противодавление называется предельным и-р о т и в о д а в л е- н и е м. Этот режи м, отвечающий на диаграмме точке В, называется предельным. Механизм наступления предельного режима представляется следующим. По мере увеличения х в некотором сечении входного участка диффузора средняя скорость потока становится сверхзвуковой. Пристеночный дозвуковой слой в этом сечении имеет минимальную поперечную протяженность и не способен передавать возмущение против потока. Поэтому снижение противодавления (р4<р4пр) не влияет на условия в камере смешения и коэффициент эжекции сохраняется постоянньим. Он может быть увеличен только за счет повышения плотности потока, т. е. давления в камере смешения ри. Поэтому на участке ВА харакгеристика p/i= onst параллельна оси о-рдинат. Процесс в ступени эжектора на этом участке характеристики принципиально отличается, как видно из дальнейшего, от процесса на участке СВ вслед за зоной макси- мальной скорости, расположенной в начальном участке горловины диффузора, смешанный поток тормозится в горловине, пересекая сложную систему скачков уплотнения, до дозвуковой скорости во входном сечении (если длина горловины соответствует оптимальной), после чего осуществляется дальнейшее (уже плавное) торможение в расширяющемся участке. Описанная картина иллюстрируется графиком распределения давлений вдоль контура диффузора на рис. 7-29. Если длина горловины меньше той, при которой обеспечивается торможение Потока до дозвуковой скорости, то в расширяющейся Части диффузора поток разгоняется, а затем в системе скачков, переходит в дозвуковой (расширяющаяся [c.433]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...