Некоторые физические свойства жидкостей

НЕКОТОРЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ И ГАЗОВ [c.7]

ГЛ I. НЕКОТОРЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ И ГАЗОВ (8—14 [c.8]

Рассмотрим некоторые физические свойства жидкости, имеющие значение при изучении настоящего курса. [c.10]

Рассмотрим теперь некоторые физические свойства жидкости, поскольку они влияют на величины, входящие в наши уравнения. [c.19]

Чтобы облегчить во многих случаях решение (интегрирование) составленных дифференциальных уравнений, приходится прибегать, кроме указанных, к некоторым другим допущениям, огрублениям, отступая в первом приближении от некоторых физических свойств реальной жидкости [c.13]

По своим физическим свойствам жидкость занимает промежуточное положение между твердым телом и газом. Например, при параметрах состояния, близких к критическим, свойства жидкости близки к свойствам газа, а при температурах, близких к температурам кристаллизации, жидкость обладает некоторыми свойствами, присущими твердому телу. [c.120]

Методы, учитывающие влияние зависимости физических свойств жидкости на и а, основаны на введении поправок в расчетные зависимости (аналитические решения, экспериментальные зависимости), полученные для условий постоянных физических свойств жидкости. Наибольшее распространение получили следующие два простых способа введения поправок способ определяющей температуры и способ фактора свойства- . По первому способу поправка вводится в форме физических констант жидкости ( i, i., с, р) при температуре (определяющей), подобранной так, что величины с ,иа для условий переменных свойств жидкости можно определять по формулам для постоянных свойств жидкости. По второму способу поправка, учитывающая переменность физических свойств жидкости, вводится в формулы для постоянных свойств жидкости в виде некоторой функции —отношения одной из физических констант при температуре стенки к той же константе при температуре за пределами пограничного слоя (или при среднемассовой температуре жидкости) [35]. [c.156]

По первому способу поправка вводится в форме физических констант жидкости ( х, X, с, р) при температуре (определяющей),, подобранной так, что величины С/ и а для условий переменных свойств жидкости можно определять по формулам для постоянных свойств жидкости. По второму способу поправка, учитывающая переменность физических свойств жидкости, вводится в формулы для постоянных свойств жидкости в виде некоторой функции—отношения одной из физических констант при температуре стенки к той же константе при температуре за пределами пограничного слоя (или при среднемассовой температуре жидкости). [c.388]

Если жидкость поступает в трубу из большого объема и стенки трубы на входе несколько закруглены, распределение скорости в начальном сечении считают равномерным (рис. 8-1). При движении у стенок образуется гидродинамический пограничный слой, толщина которого постепенно нарастает. В достаточно длинных трубах на некотором-расстоянии от входа пограничный слой заполняет все поперечное сечение. При постоянных физических свойствах жидкости после заполнения устанавливается постоянное распределение скорости, характерное для данного режима течения. [c.200]

Для возникновения кипения всегда необходим некоторый перегрев жидкости, т.е. превышение температуры жидкости tm над температурой насыщения ts при заданном давлении р. Этот перегрев, как показывают опыты, зависит от физических свойств жидкости, ее чистоты, давления, а также свойств граничных твердых [c.102]

Для возникновения кипения всегда необходим некоторый перегрев жидкости, т. е. превышение температуры жидкости относительно температуры насыщения при заданном давлении р. Этот перегрев, как показывают опыты, зависит от физических свойств жидкости, ее чистоты, давления, а также свойств граничных твердых поверхностей. Чем чище жидкость, тем более высоким оказывается начальный перегрев, необходимый для возникновения кипения. Известны опыты, в которых тщательно очищенные жидкости, лишенные растворенных газов, удавалось перегревать без вскипания на десятки градусов при нормальном давлении. Однако в конце концов такая перегретая жидкость все же вскипает, причем кипение происходит крайне бурно, напоминая взрыв. Теплота перегрева жидкости расходуется на парообразование, жидкость быстро охлаждается до температуры насыщения. Высокий начальный перегрев, необходимый для вскипания чистой жидкости, объясняется затрудненностью самопроизвольного образования внутри жидкости начальных маленьких пузырьков пара (зародышей) из-за значительной энергии взаимного притяжения молекул в жидкости. [c.110]

В связи со сказанным и с учетом того, что физические свойства жидкости в некоторых практически интересных областях, например критической и закритической области, претерпевают значительные изменения и не могут считаться постоянными, становится необходимым соответственно изменить и дополнить существующие методы установления законов подобия передачи тепла. [c.7]

Обычно применяются два способа введения поправок. По методу определяющей температуры все физические свойства, входяш ие в безразмерные комплексы (Re, Рг, Nu и др.), относят к некоторой характерной температуре, выбираемой таким образом, чтобы теплообмен и сопротивление при переменных свойствах можно было рассчитывать по зависимостям для постоянных свойств. В качестве определяющей принимают либо температуру поверхности, либо некоторую температуру, заключенную между температурой поверхности и температурой внешнего течения (или средней массовой температурой жидкости). Общего правила не существует. По методу фактора свойства все физические свойства определяются при температуре внешнего течения (или при средней массовой температуре жидкости), а влияние переменности свойств учитывается функцией отношения некоторого физического свойства при температуре стенки к тому же свойству при температуре внешнего течения (или при средней массовой температуре жидкости), Несмотря на широкое распространение метода определяющей температуры, его применение связано с определенными трудностями, особенно при расчетах теплообмена при течении в каналах. При использовании метода фактора свойства таких трудностей не возникает Например, для того, чтобы найти значение плотности при определяющей температуре для вычисления числа Re, необходимо разделять массовую скорость G = Vp на составляющие F и р. Но при течении в каналах G — массовый расход, отнесенный к поперечному сечению трубы, — является вполне определенным физическим параметром независимо от характера изменения плотности [c.309]

Изменение физических свойств жидкости с температурой, как известно, оказывает существенное влияние на теплообмен и гидравлическое сопротивление. Если в заданном интервале температуры жидкость —. стенка изменение физических свойств невелико, то расчет может быть проведен с помощью метода так называемой определяющей температуры, т. е. путем замены действительного процесса некоторым процессом с осредненными физическими свойствами. При значительном изменении физических параметров такой метод расчета может привести к значительным ошибкам. В этом случае необходимы более детальное рассмотрение вопроса и более полный учет влияния на теплообмен и трение зависимости физических параметров от температуры. [c.330]

НЕКОТОРЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА РАБОЧИХ ЖИДКОСТЕЙ [c.98]

К площади сечения. Коэффициент сопротивления % представляет безразмерное число, зависящее от физических свойств жидкости плотности р и коэффициента вязкости р, а также от средней скорости Пср и диаметра О трубы. Более точно Х является функцией некоторого комплекса этих величин — рейнольдсова числа Ре = рис.рВ1[1 ). [c.121]

Чем же определяется сила лобового сопротивления Она зависит от формы, от размеров тела, от скорости потока и от физических свойств жидкости. Опыты показывают, что сила сопротивления тел одинаковой формы пропорциональна площади поперечного сечения тела (поперечного по отношению к направлению скорости потока v), скоростному напору pjj /2 и некоторому коэффициенту Сх, называемому коэффициентом лобового сопротивления тела данной формы. Коэффициент лобового сопротивления, вообще говоря, не остается постоянным, он зависит от величины числа Рейнольдса Re — vlp/ i, где / — характерный размер тела, v — скорость потока, р — плотность жидкости и х — коэффициент вязкости жидкости О физическом значении этой зависимости будет сказано в следующем параграфе. [c.382]

Уточнение этих уравнений и приведение их к замкнутой форме потребуют некоторых дальнейших качественных и количественных допущений, соответствующих тем или другим более специфическим физическим свойствам жидкости и газа. [c.15]

В условиях задач могут быть не указаны физические свойства жидкости или некоторые другие параметры, которые выбираются из таблиц в Приложениях. [c.22]

В условиях задач могут быть не указаны физические свойства жидкости, шероховатость поверхности трубопровода или некоторые другие параметры, которые выбираются из таблиц в Приложениях. [c.83]

По крайней мере в некоторых случаях около одной и той же направляющей поверхности в одинаковых условиях могут развиваться как перемещающаяся кавитация, так и присоединенная кавитация в зависимости от физических свойств жидкости и содержащихся в ней примесей, главным образом от типа ядер кавитации. В тех случаях, когда степени кавитационной зоны одинаковы при одинаковых значениях /С, распределение давления на теле подобно для обоих типов кавитации. При этом сопротивление для обоих типов должно быть одинаковым, поскольку его можно рассчитать по распределению давления. Потери энергии также должны быть одинаковыми, и для пульсирующей каверны их величина определяется по уравнению (7.6). [c.324]

Не следует забывать, что любой абсорбер в экспериментальной установке предназначается для освобождения жидкости, поступающей в рабочую часть, от пузырьков и в то же время для поддержания количества растворенных и устойчивых воздушных ядер кавитации на нормальном уровне (обычно от 70 до 100% от состояния насыщения при атмосферном давлении). Такое высокое содержание воздуха требуется для того, чтобы физические свойства жидкости и канала установки соответствовали натурным условиям. Таким образом, применение абсорбера неявно предполагает, что растворенный воздух может быстро выделяться и заново растворяться без изменения кавитационных свойств жидкости. Это эквивалентно предположению, что процессы выделения воздуха и повторной его абсорбции не влияют на число и характер ядер кавитации в потоке на входе в рабочую часть. Количественных данных, подтверждающих это предположение, не существует. Некоторое качественное подтверждение дают экспериментальные данные, полученные в гидродинамических трубах. [c.576]

Анализ закономерности распространения жидкого металла по поверхности керамики показывает, что основными факторами, воздействующими иа этот процесс, являются отношение между поверхностными энергиями твердого и жидкого материалов и на их межфазовой границе микрорельеф твердой поверхности характер среды, в которой находится контактирующий металл температура растворимость жидкого металла в керамике и скорость объемной диффузии атомов расплава физические свойства жидкости (плотность, вязкость и др.) энергия активации поверхностной диффузии и некоторые другие факторы. [c.140]

Рассмотрим течение капельной жидкости и теплообмен в круглой гладкой трубе диаметром ё=2го. Во входном сечении трубы вектор скорости направлен вдоль оси, а скорость жидкости и температура /о постоянны по сечению и не изменяются во времени. В моменты времени, предшествующие начальному (т<0), температура жидкости по всему объему и температура стенки одинаковы и равны о следовательно, теплообмен отсутствует и в трубе осуществляется изотермическое течение жидкости. В начальный момент времени (т=0) температура стенки или плотность теплового потока на стенке мгновенно изменяется и принимает постоянные во времени и по поверхности значения /с или дс. В течение некоторого промежутка времени в трубе наблюдается нестационарный переходный процесс, а затем (при т— -оо) наступает стационарное состояние. Для общности будем считать физические свойства жидкости зависящими от температуры. [c.39]

Таким образом, в однофазных жидкостях, пспользуемых в практике, всегда имеются частицы ириыеси, размеры которых лежат в некотором диапазоне О < а < втак- Распределение их по размерам описывается функцией распределения V(a), зависящей от вида жидкости и способа ее приготовления. Центрами парообразования могут быть только надкритические частицы а > где определяется формулой (1.7.6) и зависит от физических свойств жидкости и степени метастабильности, поэтому общее число центров парообразования, на которых происходит испарение и образоваипе пузырьков, можно представить в виде [c.132]

Смачиваемость поверхности жидкостью зависит также от физических свойств жидкости н от состояния поверхности. С увеличением теплового потока до некоторой определенной величины, большей отдельные паропые пузырьки сливаются, образуя у стен- [c.226]

Асимметричность жидкостного кольца может быть выправлена лишь при дальнейшем увеличении скорости движения газового ядра потока. Выравнивание толщины пленки жидкостного кольца по мере увеличения скорости газовой фазы объясняется тем, что процесс срыва пленки с поверхности жидкости протекает неодинаково по периметру кольца. Дело в том, что на интенсивность срыва пленки с поверхности жидкости, помимо физических свойств жидкости, существенное влияние оказывает толщина движущейся пленки. Доказательством этого является рис. 42, где представлены результаты исследований Ван Розума [93]. Изменение толщины слоя жидкости (до некоторого предела) оказывает существенное влияние на значение критической скорости набегания газа, при которой начинается срыв пленки с поверхности жидкости. Для пленки [c.122]

По тем же причинам, что и в ламинарном потоке, коэффициент теплоотдачи а при турбулентном течении имеет повышенные значения в начальном участке трубы и постепенно снижается до некоторого постоянного значения, определяемого только физическими свойствами жидкости, ее скоростью течения и диаметром трубы. В связи с этим общее решение уравнения (11.37) также может разыскиваться в виде произведе- [c.245]

В табл. 11.18 приводятся некоторые физические свойства фторуглеродных жидкостей, применяемых в качестве диэлектриков. Перфторированные соединения С4рю, С5Р12 и другие термически устойчивы и не разлагаются до 450—500° С даже в присутствии катализаторов. [c.267]

Китайгородский, Сильвестрович и Фирсов [39] исследовали упрочнения стекол четырех составов, закаливая их в полиоргано- илоксановых жидкостях. Составы и некоторые физические свойства стекол даны в табл. 45, а закалочных жидкостей — в табл. 46. [c.174]

Известно, что при изменении температуры изменяются некоторые физические свойства тел объем, электрическое сопротивление, интенсивность излучения, электродвижущая сила термоэлектрических пар и т. д. В приборах, которые применяют для измерения температур, используют эти свойства тел. Наибо.льшее распространение получили жидкостные термометры. В этих приборах используется свойство жидкостей изменять свох объем при игменении температуры. [c.9]

Рассмотрим скольженир одного слоя жидкости по другому. Для того чтобы поддержать это скольжение, нужно, как показывает опыт, преодолевать некоторую силу сопротивления, величина которой зависит от физических свойств жидкости. Свойство жидкости оказывать сопротивление относительному скольжению одного слоя по другому называют вязкостью. Если силу трения между слоями на единицу площади обозначить через Тау, то (гипотеза Ньютона) [c.251]

Понятие о числе Рейнольдса очень упрощает исследование геометрически подобных течений жидкости, таких, например, как течения жидкости в трубах с сечением заданной формы или при обтекании твердого тела заданной формы в безграничном пространстве. Поскольку в этих случаях речь идет о совокупности течений с геометрически подобными границами, свойства границ могут быть охарактеризованы единственным масштабом Ь размерности длины (В1 наших примерах за Ь можно принять средний дйаметр сечения трубы или обтекаемого тела). Кроме того, само течение будет характеризоваться еще некоторой типичной скоростью И (например, максимальной скоростью в фиксированном сечении трубы или скоростью набегающего на т ло цотока). Наконец, единственный входящий в уравнения (1.5) и 1.6) размерный параметр — это коэффициент кинематической вязкости V, характеризующий физические свойства жидкости. Таким образом, в случае установившихся течений при отсутствии внешних сил геометрически подобные течения будут зависеть лишь от длины Ь и от параметров I/ и V, имеющих размерности [c.37]

Известно, что в механике твердого тела или в механике системы, за исключением отдельных случаев, отвлекаются от отдельных физических свойств движущейся материи, в механике же жидкого тела учитывают некоторые физические свойства движущейся жидкости, наприхмер, плотность, вязкость, температуру и пр. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...