Основные уравнения истечения

Основные уравнения истечения [c.234]

Основные уравнения истечения газа из сосуда [c.252]

Вывод основного уравнения истечения (уравнения скорости истечения) [c.195]

Основное уравнение истечения проще всего вывести, рассматривая установившееся истечение из сосуда неограниченной емкости через суживающееся сопло, при условии, когда давление в устье сопла Ру = р2 (газ полностью расширяется в сопле). [c.195]

Рис. 124. Вывод основного уравнения истечения

ВЫВОД ОСНОВНОГО УРАВНЕНИЯ ИСТЕЧЕНИЯ (УРАВНЕНИЯ СКОРОСТИ ИСТЕЧЕНИЯ) [c.258]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ИСТЕЧЕНИЯ ГАЗА ИЗ СОСУДА ОГРАНИЧЕННОЙ ЕМКОСТИ [c.176]

Основное уравнение истечения в конечном виде может быть получено интегрированием выражения (396). Если ввести обозначения [c.180]

При реактивном принципе работы пара в ступени пар расширяется не только в сопловых, но и в рабочих решетках, для чего должно быть Рз<С.Р1- В этом случае, как показано на рис. 6-13, помимо разности энтальпий в сопловых решетках = 1 —1,3 при работе пара в реактивной ступени имеется еще перепад тепла = — 23 в каналах рабочих решеток. Этот перепад расходуется на приращение кинетической энергии потока пара в рабочей решетке с ростом скорости от до Шзз [м/сек]. Согласно основному уравнению истечения изменение энтальпии 1 кг пара в рабочей решетке должно быть связано с изменением кинетической энергии потока пара соотношением [c.128]

Для объяснения явлений в сопле Лаваля вернемся к основным уравнениям истечения без трения. Согласно уравнениям (268) и (286) кинетическая энергия потока [c.238]

Скорость истечения газа при адиабатном процессе определяется из основного уравнения располагаемой работы [c.202]

Соответственно формулируются основные уравнения для определения конечной линейной скорости истечения (с ), массовой скорости (и ) и теоретического расхода в условиях обратимого [c.77]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ПРОЦЕССА ИСТЕЧЕНИЯ [c.97]

Рассмотрим сначала простейший случай истечения через незатопленное отверстие, когда капельная жидкость вытекает под напором в атмосферу (рис. 130). При этом движение считается установившимся, количество поступаюш,ей в резервуар жидкости равно расходу ее через отверстие, другими словами, истечение происходит при постоянном напоре (давлении). Приводимые ниже формулы и зависимости не являются принципиально новыми, они базируются на основных уравнениях гидравлики, т. е. на материалах гл. IV, V. [c.229]

На развитие по времени самого процесса смесеобразования влияют следующие факторы сжимаемость топлива, упругость системы трубопроводов и корпуса форсунки, возникающие волны давления в нагнетательном трубопроводе, а также дросселирование при истечении из сопла. Согласно основному уравнению гидравлики для несжимаемой жидкости ниже [c.238]

Истечение топлива из отверстий форсунки подчиняется основному уравнению гидравлики [c.277]

Относительное повышение напора С не может иметь значений, меньших—1, так как подкоренное выражение 1-)-С делается при этом отрицательным, что указывает на падение давления ниже атмосферного н прекращение истечения воды из открытого регулирующего органа, т. е. на нарушение гра" яичного условия (19),. лежащего в основе всех данных формул" Нужно отметить, что при этом в других точках трубопровода давление может падать при гидравлическом ударе и ниже атмосферного, доходя теоретически до абсолютного нуля, после чего основные уравнения гидравлического удара делаются неверными, так как нарушается сплошность потока. [c.49]

Истечение жидкости из отверстий — одна из основных задач гидравлики, которую изучают ученые и инженеры, начиная с ХУИ в. Основное уравнение гидравлики — уравнение Бернулли — было получено при исследовании именно этого вопроса. [c.165]

Так как по условию задачи (сосуд открыт) р =р , а по основному уравнению гидростатики Рз = ра + р Я2 (здесь Яг —глубина погружения центра тяжести отверстия под свободной поверхностью жидкости в той части сосуда, куда происходит истечение), то исходная формула принимает вид [c.178]

Выведем основное уравнение для определения расхода при истечении через незатопленный водослив с тонкой стенкой (рис. IX. 15). Разделим сечение потока над водосливом на ряд элементар- Рис. 1Х.15 ных полосок высотой 2. Элементарный расход dQ, проходящий через элементарную полоску, находящуюся на глубине (без учета скорости подхода), по формуле расхода отверстия равен [c.179]

Истечение жидкости из отверстий — одна из основных задач гидравлики, отправная точка ее научного развития. Над решением этой задачи издавна, с ХУП в., работали выдающиеся ученые и инженеры. Следует отметить, что основное уравнение гидравлики — уравнение Бернулли — было получено именно в результате одного из подобных решений. [c.166]

Адиабатный процесс истечения газа включает в себя понятие о располагаемой работе, поэтому предварительно рассмотрим эту работу. В параграфе 12. 1 отмечалось, что в основе теории газового потока лежит первое начало термодинамики. Как известно, основное уравнение первого закона термодинамики (4. 5) или (4. 6) выражает равенство энергий для процессов, в которых тело не имело видимого движения в пространстве и, следовательно, не обладало кинетической энергией. Для процессов, в которых тело перемещается в пространстве с некоторой переменной скоростью хю, а следовательно, обладает кинетической энергией видимого движения, уравнение [c.241]

Основное уравнение динамики Р = та при постоянной силе приводит к постоянному ускорению и к равноускоренному движению материальной точки со скоростью и = Уо + а1, которая может стать по истечении определенного времени больше световой, что противоречит предельному характеру скорости света. Следовательно, в релятивистской области основное уравнение классической механики несправедливо. Не всегда будет выполняться и третий закон Ньютона, так как появился новый физический объект — поле. Взаимодействие происходит между материальной точкой и полем, причем на точку со стороны поля действует сила, а силы противодействия нет, так как сила может действовать только на тела. [c.266]

В первой части учебного пособия кратко изложены исторические данные, показана роль, которую играли русские и советские ученые в развитии основных положений теоретической теплотехники. Подробно рассмотрены основные законы термодинамики, термодинамические процессы, дифференциальные уравнения термодинамики и истечение газов и паров. В прикладной части рассмотрены циклы двигателей внутреннего сгорания, газотурбинных и паротурбинных установок, а также циклы атомных электростанций, [c.3]

Решение основной системы уравнений позволяет определить коэффициент эжекции, скорость истечения потока из эжектора и коэффициент увеличения тяги в зависимости от геометрических параметров эжектора и потерь в его элементах. [c.560]

По истечении этого времени горячая плазма уходит и заменяется новой, относительно холодной, приток которой должен быть обеспечен. Условие стационарности состоит в том, что за время удержания выделение термоядерной энергии должно быть достаточным для разогрева вновь поступающей плазмы и для компенсации потерь (происходящих в основном за счет тормозного излучения электронов в поле ядер). Из баланса мощности для условия стационарности получается уравнение [c.589]

Указание. Записать уравнение Бернулли для сечений I— 1 и 2—2 и основную формулу для расхода при истечении. [c.53]

Основное уравнение истечения в конечном виде может быть получено интегрированием выражения (606). Если ввести обозначения Pi Pi = X. и p PiUi == /I = onst, то уравнение (606) примет вид [c.255]

Если превалирующей является с 1ла тяжести (например, при истечении жидкости из отверстия), условие (XVII.16) уже не является определяющим. В этом случае в основное уравнение динамического подобия Ньютона ( силы тяжести, которые можно представить в виде [c.313]

Обозначим начальные параметры газа, т. е. его давление, температуру и удельный объем во входном сечении соплз, через ри Т, v (значения их по условию стационарности поддерживаются постоянными) начальную скорость газа в сосуде — через wu давление внешней среды, в которую происходит истечение, — через р (р, конечно, меньше pi) давление, температуру, удельный объем и скорость газа на выходе из сопла (в выходном сечении)—через р >, Га, 2, Ьу2- Так как истечение газа по предположению является адиабатическим, а Гтех=0 и h = li2, то из основного уравнения (7-23) следует, что [c.267]

Прежде всего следует констатировать, что нестационарные явления в лазере могут возникать без дополнительного вмешательства. При вычислении мощности излучения по уравнению (2.15) мы с самого начала пренебрегали всеми производными по времени. Естественно, однако, что это возможно только после того, как пройдет некоторое время с момента включения излучения накачки, так как при отбрасывании производных не учитываются процессы установления в лазерной среде до достижения некоторого стационарного состояния. Если же в основных уравнениях сохранить производные по времени, то можно показать, что процессы включения в случае одной моды нельзя описать как монотонно протекающие с течением времени. Они носят характер затухающих со временем негармонических колебаний поля излучения и инверсии населенностей, которые в конце концов по истечении некоторого времени стремятся к стационарному состоянию. Эти затухающие колебания называют релаксационными колебаниями лазера в одномодовом режиме. При рассмотрении многомодового режима ситуация еще более усложняется. В результате пространственной и временндй интерференции мод, нерегулярного срыва и возникновения осцилляций выходное излучение лазера приобретает форму нерегулярных во времени импульсов со стохастически флуктуирующей амплитудой. Существенно, что при этом излучение, вообще говоря, не переходит в стационарный режим и продолжает носить нестационарный характер по истечении длительного времени. [c.89]

В 1743 г. Бернулли вывел основное уравнение движения жидкости, используя которое стало возможным теоретическое решен11е вопроса истечения жидкости из отверстий и насадков. [c.59]

Предполагается, что струя жидкости со среднерасходовой скоростью и начальной температурой 7(, и заданным при л = 0 распределением скорости по сечению круглого отверстия радиусом / (, вытекает в пространство, заполненное насыщенным паром той же жидкости с температурой насыщения (7 ) радиальная составляющая градиента температуры много больше осевой. При не слишком низких давлениях процесс конденсации определяется в основном процессами переноса тепла в струе. Это позволяет описать данный процесс уравнениями количества движения в постановке Прандтля и энергии при турбулентном истечении струи [c.70]

Определение основных размеров маслопроводов, систем водяного охлаждения, разного рода сопловых аппаратов и насадков, а также расчет водоструйных насосов, карбюраторов и т. д. производятся с использованием основных законов и методов гидравлики уравнения Бернулли, уравнения равномерного движения жидкости, зависимости для учета местных сопротивлений и формул, служащих для расчета истечения жидкостей из отверстий и насадков. Приведенный здесь далеко не полный перечень практических задач, с которыми приходится сталкиваться инже-нерам-механикам различных специальностей, свидетельствует а большой роли гидравлики в машиностроительной промышленности и ее тесной связи со многими дисциплинами механического цикла (насосы и гидравлические турбины, гидравлические прессы и аккумуляторы, гидропривод в станкостроении, приборы для измерения давлений, автомобили и тракторы, тормозное дело, гидравлическая смазка, расчет некоторых элементов самолетов и гидросамолетов, расчет некоторых элементов двигателей и т. д.). [c.4]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...