Сопоставление теории с экспериментом

Наряду с использованной выше степенной функцией возможны другие аппроксимации. Определенные указания по данному вопросу, а также сопоставление теории с экспериментом для сложного напряженного состояния даны в работах [34, 32]. [c.121]

Прежде чем приступить к сопоставлению теории с экспериментом, надо отметить, что ординату при экс- [c.422]

Сопоставление теории с экспериментом [c.20]

Для сопоставления теории с экспериментом представим уравнение (7) в виде [c.258]

На рис. 3-7 дано сопоставление расчетов с экспериментом по формуле (3-22) при с = 1,16. Как видно, изложенная выше элементарная теория истечения газа в жидкость с малыми скоростями (когда газовая фаза формируется в виде отдельных пузырей) не только хорошо отображает качественную сторону этого сложного явления, но и дает достаточно правильные количественные результаты. [c.51]

На рис. 3.14 дано сопоставление расчетов по формуле (3.70) с опытными данными для столь сильно различающихся пар, как гелий — воздух и фреон — воздух. Можно отметить хорошее согласие теории с экспериментом и в этих сложных условиях. [c.94]

Заметим также, что в некоторых экспериментах, в особенности с оболочками, обнаруживалось расхождение между теоретическим и экспериментальным значениями эйлерова напряжения. В этих случаях при сопоставлении теории и эксперимента в соответствующих формулах для характерных параметров расчетное значение Оэ заменяется на экспериментальное сгэ. Этим, в какой-то мере в расчет вводится учет начальных неправильностей, поскольку только наличием последних можно объяснить расхождение Оэ и Оэ Отметим, наконец, что существование точек ПБЛ при k = 0, как это следует из (5.9), не должно приводить к недоразумению. На [c.84]

Для сопоставления теории и эксперимента, с помощью кривых ползучести капролона были уста- . новлены подходящие значения постоянных, входящих в формулу (6.20) y=0.75. В —0,78 (время в-секундах), и с использованием этих значений рассчитаны по формуле (6.24) и представлены на рис. 28 кривые характерных времен, отвечающие значениям iV от О до 3. Как видно, и здесь, так же как в предыдущем параграфе, экспериментальные точки в основном располагаются в полосе между кривыми ПБ2 и ПБЗ, и в Качестве критического, может быть принято число N=2. [c.88]

Результаты оценки четвертой теории, полученные путем сопоставления теории и опыта с пространственно напряженными образцами, аналогичны таковым в случае третьей теории, т. е. в случае пластического состояния материала теория дает результаты близкие к экспериментальным. Однако результаты эксперимента несколько ближе к результатам четвертой, нежели третьей теории. Близость результатов, получаемых по третьей и четвертой теориям, подтверждается близостью соответствующих предельных поверхностей шестигранной правильной призмы и описанного вокруг этой призмы цилиндра. Так же и по той же причине, как и в случае третьей теории, критерий четвертой теории (8.17) i, имеющий в развернутой форме (с учетом того, что = а,.) вид [c.534]

В основе применения теории пограничного слоя для указанных расчетов лежит распределение давлений и скоростей потока по контуру лопаточного профиля в решетке. Это распределение находят путем стендового лабораторного эксперимента, а также с достаточной степенью точности расчетным путем (см. 29). Вырабатывая расчетную технику, надо сначала подвергнуть расчетам решетки, продутые на газодинамическом стенде. Сопоставление расчетных и экспериментальных результатов позволит внести необходимые корректировки в технику расчетов и добиться вполне удовлетворительного совпадения их результатов с экспериментом. Овладев таким образом техникой расчетов, можно строить газодинамические характеристики интересующих нас решеток, не прибегая к их продувке. [c.228]

На фиг. 75 дано сопоставление расчетов по той же формуле с некоторыми опытами, проведенными при довольно больших числах Re и интенсивном теплообмене. Можно отметить не только полное качественное, но и удовлетворительное количественное согласование теории и эксперимента. [c.258]

Кеннеди провел [19] эксперименты на ползучесть на образцах в виде тонкостенных цилиндров при одновременном воздействии внутреннего давления и осевой нагрузки при 816 °С с целью сопоставления теорий установившейся ползучести и экспериментальных данных. Теоретический расчет осуществляли на основе уравнения (4.45), в качестве эквивалентных напряжений а использовали помимо эквивалентных напряжений Мизеса, определяемых по уравнению (4.40), эквивалентные напряжения Треска [c.104]

Для экспериментальной проверки приведенных зависимостей, определяющих тензор добавочных напряжений выясним, с какой точностью рассмотренные теории описывают диаграмму сжатия растянутого материала. Ограничимся сопоставлением с экспериментом результатов, получаемых по различным вариантам теории, основанным на уравнении поверхности нагружения (1.83). [c.34]

Теория усиления в последовательных усилительных каскадах может быть использована для сопоставления результатов расчета с экспериментом, и, как будет видно далее, может облегчить задачи разработки САПР. [c.184]

Чтобы проверить теорию путем сопоставления с экспериментом, вычислим структурный фактор а , который, как было показано в разд. 8.1, непосредственно связан с наблюдаемой интенсивностью излучения, рассеиваемого жидкостью. Из (8.1.5) и (9.6.3) получаем [c.350]

Сопоставление теории с экспериментом проиллюстрировано на рис. 4.2.3, где представлены результаты расчетов по дисперсионным зависимостям (4.2.14) п (4.2.22). Функция распределения частпц по размерам в опытах не измерялась, поэтому в расчетах использовались различные функции, в частности [c.331]

На рис. 5, а показано сопоставление теории с экспериментом для титанового сплава [16], а на рис. 5, б приведено сопоставление между предсказанием скорости распространения усталостных трещин, согласно отношению (13), в состав которого входит и нижний порог изменения коэффициента интенсивности напряжения ААГ<д, и экспериментальными результатами, полученными на двух представительных алюминиевых сплавах [17, 18]. Во всех приведенных примерах наблюдается хорошее согласие мегкду теорией и экспериментальными результатами. - [c.213]

Мы считаем, что последовательное применение подхода Андронова—Леонтовича, систематическое сопоставление теории с экспериментом, выбор на этой основе длины волны зондирующего излучения позволят создать надежные количественные методы диагностики шероховатостей сверхгладких поверхностей по рассеянию рентгеновского излучения. [c.6]

Таким образом, анализ существующих моделей движения дислокаплй в кристаллах с высоким барьером Пайерлса показывает, что в настоящее время нет общей теории, описывающей с одних позиций динамическое поведение дислокаций в этих кристаллах. Причем представляет особый интерес тот факт, что сопоставление теории с экспериментом [518, 519], как было показано выше, дает лучшую сходимость результатов в случае использования в теоретической модели не двойного, а одиночного перегиба. Вполне естественно предположить, что наиболее вероятным источником образования одиночного перегиба является свободная поверхность кристалла [129, 491-499, 519, 523-525]. При этом, если предположить, что движением дислокаций управляет процесс зарождения одиночных перегибов вблизи внешней поверхности, то, по мнению [497], становится понятным и отсутствие зависимости скорости дислокации от ее длины L. [c.159]

Для теоретического описания кинетики разрушения полиэтилена можно использовать модели разрушения, предложенные в [168, 170]. Сопоставление теории с экспериментом для кривых 1 и 2 на рис. 7.6 дало удовлетворительное качественное совпадение при иснользовании модели разрушения [170], состоящей из набора связей, наделенных различными коэффициентами перенапряжения 7 . [c.284]

Смешение остронаправленных волновых пучков с углами падения, близкими к 6, исследовалось экспериментально [282, 339, 378], Результаты этих работ качественно подтверждают сделанные выше выводь , однако не могут быгь использованы для детального количественного сопоставления теории с экспериментом, поскольку в них не содержится необходимой информации о спектрах использованных пучков. Представляется желательным проведение новых экспериментов по исследованию отражения волно- [c.289]

Здесь 0 —угол Вайнберга, который определяетгся из сопоставления теории с экспериментом. [c.364]

Таким образом, теория Бенджамена требует выполнения условий (1) и (2), но не (3). Теория, требующая выполнения.условий (2) и (3), но не (1), будет дана в 9. Там же приводится теория, требующая выполнения условий (1) и (3), но не (2) кроме того, дается сопоставление теории с экспериментами Бенджамена и Фейра, включая и те эксперименты, которые проводились при больших начальных амплитудах. Точнее говоря, при помощи выражения лагранжиана из 4 для произвольных амплитуд мы рассчитаем развитие медленных слабых модуляций цуга гравитационных волн на глубокой воде на продолже НИИ периода, пока модуляции остаются слабыми. [c.59]

Сопоставление теории е экспериментом. Одной из наиболее аккуратных экснериментальных работ, где имеются необходимые данные для сопоставления с теорией, является работа S. Temkin, R. А. Dobbins (1966). В ней исследована дисперсия и затухание звуковых колебаний в газовзвеси капелек олеиновой кислоты в азоте. Опыты проводились при малых массовых концентрациях частиц р2 = 0,01—0,02 в диапазоне частот колебаний 1—10 кгц. Массовое содержание р2 и некий средний, так называемый объемно-поверхностный радиус частиц, равный [c.330]

Очевидно, что при полном согласии теории с экспериментом, отсутствии случайных взаимодействий точки должны лежать на прямой у=х. Значимость отклонений реальных значений от этой идеальной линейной связи проверяется с помощью регрессионного анализа 1]. Сопоставление велось по параметру Rap- , вычисленному по формулам (III.11) и (IV.30), и параметру "эксп. измеренному на поверхности, образовавшейся после стабилизации процесса трения. Одним из условий применимости регрессионного анализа является равноточность экспериментов, т. е. постоянство дисперсии, характеризующей ошибку эксперимента эта дисперсия определяется по следующей формуле [c.80]

На рис. 3.19 приводится сопоставление результатов расчетй пористого охлаждения пластины по предложенной методике с опытными данными работы [16]. Расчетные кривые подсчитаны для дйух значений критерия Re, охватывающих весь диапазон опытов. Можно отметить удовлетворительное совпадение теории с экспериментом при относительных расходах 0,004. [c.102]

В настоящем параграфе речь нойдет о специфическом для космологии взаимоот5юшенпи теории н эксперимента( п. 1.1), о классификации космологических наблюдательных данных (л. 1,2) и об эффектах, мешающих прямому сопоставлению теории с яадЗлюдениями (и. 1.3). После этого можйо будет приступать к анализу конкретнь х космологических тёс гов. [c.90]

Сопоставление результатов расчета значений по этой формуле (дополненной формулой (6.59) для X) с экспериментальными данными более чем пятидесяти работ, охватывающих значения Не к Рг, меняющиеся в пределах 5 10 < Ке < 2 10 и 0,6 < Рг < с 4. 10 , представлено на заимствованном из статьи Кадера и Яглома (1980) рис. 6.21 мы видим, что согласие теории с экспериментом здесь оказывается вполне удовлетворительным. Дополнительные данные о сопоставлении результатов расчетов по формуле (6.99) с данными измерений, включающие, в частности, и обсуждение результатов измерений теплопереноса при турбулентном течении в трубах жидких металлов (для которых Рг<с1, и надо учитывать, что значение Ре = Ке Рг здесь часто оказывается недостаточно большим) можно найти в той же обзорной статье, из которой заимствован рис. 6.21. [c.298]

Теория теплового нормального распространения пламени сравнивалась с экспериментом в нескольких случаях. Первое сопоставление теории с опытом принадлежит А. Ф. Беляеву (1940), воспользовавшемуся для этого как своими опытными данными, так и результатами измерений А. Я. Апина и К. К. Андреева. Еще раньше (1938) А. Ф. Беляев показал, что горение легко кипящих взрывчатых веществ происходит в газовой фазе.. Типичным в этом отношении является нитрогликоль, полное разложение которого происходит по формуле [c.360]

При сопоставлении изложенной выше теории с экспериментом нужно иметь в виду следующие два обстоятельства. Чтобы единым образом представить различные параметры лазера, целесообразно ввести новые переменные. Кроме того, аргумент г функции распределения является непрерывной переменной. Как уже упомина. лось, в классической интерпретации переменная г = Ь1 со. [c.285]

Конкретные виды реологических уравнений состояния, связыва -ющих кинематические переменные (деформация, скорость деформации) и переменные статической природы (напряжение, скорость напряжения), вытекают либо из молекулярных теорий, построенных на основании анализа поведения материалов определенной внутренней структуры, либо при рассмотрении различных реологических моделей с учетом общих принципов механики сплошной среды. Пригодность этих уравнений оценивается путем сопоставления их с экспериментами и по общим закономерностям механического поведения данного класса материалов. [c.43]

В частности, связь между вариационным методом Уизема, анализом устойчивости Бенджамена, методом взаимодействия мод волновых колебаний Филлипса и Лонге-Хиггинса и работой Хассельмана по случайным волновым полям стала гораздо яснее, так что достижения последних шести лет начинают образовывать связную картину. Остаются некоторые неясные вопросы и много нерешенных задач, но сопоставления существующих теорий с экспериментом дают настолько обнадеживающие результаты, что, вероятно, многие исследователи решатся на дальнейшие разработки в ближайшем будущем. [c.194]

В СВЯЗИ с ИХ относительностью приведены к уровням экспериментальных амплитуд для фаз 2—3 этих волн. Кроме того, необходимо отметить трудности сопоставления теории и эксперимента для кратных волн, что связано с изменением их формы по сравнению с однократной. Поэтому (рис. 87) была рассчитана форма записи относительно волны Так как изменение амплитуд по фазам 2—3 при отражении волны от свободной поверхности практически отсутствует ( рУЛр, = 1,08), то при сопоставлении теоретических расчетов и экспериментальных результатов это изменение не было надобности учитывать. [c.202]

Сопротивление материалов имеет целью создать практичеоси приемлемые простые приемы расчета типичных, наиболее часто встречающихся элементов конструкций. При этом широко используются различные приближенные методы. Необходимость довести решение каждой практической задачи до некоторого числового результата заставляет в сопротивлении материалов прибегать в ряде случаев к упрощающим гипотезам — предположениям, которые оправдываются в дальнейшем путем сопоставления расчетных данных с экспериментом. При создании приближенных методов расчета в сопротивлении материалов часто используются также результаты точно10 анализа, произведенного методами математической теории упругости. [c.10]

Машинным (вычислительным) экспериментом наз. расчёт матем. модели явления, построенной на основе науч. гипотезы. Если в основу модели положена строгая теория, то машинньп] эксперимент оказывается просто расчётом. В тех же случаях, когда система становится настолько сложной, что невозможно учесть все связи, приходится создавать упрощённые модели системы и проводить машинный эксперимент. Он в любом случае пе может служить доказательством истинности модели, поскольку в его основу положена гипотеза, к-рую можно проворить только при сопоставлении результатов моделирования с экспериментами на реальном объекте. Однако роль маишнного эксперимента иногда очень важна, ибо в результате можно отбросить заведомо ложные варианты либо сравнить по те.м или иным критериям разл. варианты подлежащих исследованию процессов. [c.16]

И в дальнейшем совершенствовались рядом авторов (см. раздел 2). Результаты последних теоретических работ А. А. Точигина [127, 128] показывают, что несмотря на наличие ряда серьезных допущений, теория ламинарно-волнового движения дает в отдельных случаях (см. рис. 2) неплохое количественное согласование с экспериментом. Однако окончательный вывод по этому вопросу в настоящее время сделать затруднительно, так как в [127] сопоставление было проведено только для узкого диапазона режимных параметров. [c.209]

Авторы [54] отмечают, что полученные значения крити ских показателей и амплитуд свидетельствуют об асиммет] кривой фазового равновесия, что противоречит теоретичеа модели решеточного газа. Поэтому при сопоставлении резу татов эксперимента с ячеечными теориями, по их мнению, н но учитывать зависимости от температуры чисел заполне ячеек решётки (Ni) (безразмерные плотности фаз). Тогда в ординатах N, Т кривая фазового равновесия оказывав симметричной и пригодной для сопоставления с решеточны теориями, построенными без учета теплового расширения. ( работка симметризованной таким образом кривой фазов( равновесия позволила найти = 0,358 0,009, В =2,20 0, [c.54]

В связи с тем что величина прогиба стержня к критическому моменту времени зависит только от мгновенных упругопластических характеристик, Хофф [237] предложил при его определении исходить из расчетов времени, необходимого для накопления такого прогиба при данном законе ползучести. Критическое значение прогиба рассчитывается на основе кривых мгновенного упругопластического деформирования данного материала при данной температуре. Та же идея критической амплитуды прогиба, накапливаемого к моменту выпучивания сжатого стержня в условиях ползучести, высказывалась А. В. Геммерлингом [36]. Сопоставление этой теории данными эксперимента проводилось в,[205, 203]. [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...