Заряд частицы удельный

Однако для того чтобы определить величину силы Лорентца (т. е. правую часть (3.24)), нужно не только измерить , Я и о, но и знать величину заряда частицы е (которая, как указывалось, может быть определена из других опытов). Если же не привлекать данных других опытов, то е неизвестно, и из измерений можно определить только отношение mje для данной частицы, а не каждую из этих величин порознь. Обратное отношение е/тд называется удельным зарядом частицы. Определив удельный заряд частицы при определенном значении F, мы далее можем проверять справедливость второго закона Ньютона при различных значениях F, так как во всех случаях для проверки уравнения (3.24) достаточно знать /, V, Е, Н я е/т . Таким образом, для проверки второго закона Ньютона можно не определять заряд е достаточно знать, что он остается во всех опытах одним и тем же. [c.96]

Этот эффект может быть использован для определения удельного заряда частиц. Если скорость частиц известна (определена каким-либо другим способом, например описанным в 20), то, определив значение Н, при котором пятно фокусируется на экране (расстояние до которого известно), можно из выражения (8.18) найти elm. [c.216]

Удельным зарядом частицы-носителя заряда (электрона, протона и др.) называется величина, равная отношению заряда частицы Q к массе т [c.108]

Замечено, что заряды частиц могут изменяться и в зависимости от температуры. Такая зависимость определена для частиц диаметром 80—720 мкм [269]. Заряд нагретых кварцевых частиц на 10—20% выше, чем ненагретых. У частиц из микроклина наблюдается обратная зависимость. В рассматриваемом диапазоне размеров частиц заряд увеличивается с уменьшением размеров частиц. Нагрев кварцевых частиц до 105°С приводит к удалению конденсационной влаги и уменьшению удельного сопротивления вещества, которое снижается [269] от 10 МОм до 10 МОм, что способствует переносу электронов и повышает контактную разность потенциалов, а следовательно, и адгезию (см. 15). Повышение температуры вызывает внутреннюю ионизацию, которая [c.296]

Рис. XII, 6. Зависимость удельного заряда частиц от весовой концентрации порошка проявителя

Помимо величины аг можно определить удельный заряд частиц проявителя после отрыва их от частиц носителя [330]. Значение этого заряда зависит от природы контактирующих поверхностей (проявителя и носителя), а также от количества частиц проявителя, прилипших к поверхности частицы-носителя. Эта зависимость дана на рис. XII, 6 (кривые 1—3). [c.384]

При малых концентрациях теоретический удельный заряд должен быть постоянным (пунктирные линии на рис. XII, 6). Фактически наблюдается уменьшение удельного заряда с уменьшением концентрации частиц проявителя (кривые 1—3). Такое уменьшение удельного заряда можно объяснить агрегацией частиц проявителя. С увеличением концентрации порошка проявителя удельный заряд частиц уменьшается, что связано с образованием нескольких слоев прилипших частиц и с отсутствием непосредственного контакта некоторых частиц проявителя с поверхностью носителя. [c.384]

Удаление частиц проявителя с поверхности носителя проводилось струей воздуха ЗЗО]. Чем меньше удельный заряд частицы (кривая 1), тем менее значительна адгезия, что обусловливает рост числа удаляемых частиц проявителя (кривая 4). [c.384]

Таким образом, удельный заряд частицы проявителя коррелирует с силой адгезии и определяет условия отрыва прилипших частиц. [c.384]

Так как величина удельных ионизационных потерь зависит от скорости и заряда частицы, то при одной и той же энергии удельные ионизационные потери для электрона будут во много раз меньше, чем для протона или а-частицы. Например, при энергиях порядка нескольких Мэв ионизационные потери электрона примерно в 10 000 раз меньше, чем у а-частиц. Именно поэтому у а-частиц и электронов такая различная проникающая способность а-частица в воздухе проходит всего лишь несколько сантиметров, прежде чем замедлится до тепловых скоростей, тогда как путь электрона такой же энергии измеряется десятками метров. [c.135]

Одним из важнейших параметров, при помощи которого можно оценить пригодность материалов для распыления в электрическом поле и их возможную адгезию, является удельное объемное сопротивление Еу Опыты показывают, что нижнего предела этой величины практически не существует. При низком удельном объемном сопротивлении материала необходимо только учитывать возможность утечки заряда при контакте с поверхностью, о чем будет речь идти ниже. В то же время при увеличении удельного сопротивления выше 10 Ом -м заряд частицы снижается. Если заряд частиц, имеющих удельное сопротивление в пределах от 10 до 10 0м-м принять за 100%, то при увеличении удельного сопротивления до 10 Ом-м заряд частиц снижается на 50%. [c.273]

Удельное объемное сопротивление материала определяет связь между зарядом частиц и их радиусом. Эту связь можно представить в следующем виде [222] [c.273]

Абсолютное значение коэффициента А зависит от удельной электропроводности р и диэлектрической проницаемости е материала частиц или капель. Прямую зависимость между е, р и коэффициентом А установить трудно. Однако при удельной электропроводности выше 8 -Ю" (Ом -м)" наблюдается снижение коэффициента А и заряда частиц соответственно. Оптимальное значение удельной электропроводности для капель жидкости можно считать равным 10" —5-10 (Ом-м) , а диэлектрической проницаемости 6—12. [c.273]

Поверхностная плотность заряда зависит также от удельного объемного сопротивления. Если удельное объемное сопротивление Яу находится в пределах от 10 до 10 Ом -м, то поверхностная плотность заряда имеет положительный знак, что способствует дальнейшему осаждению частиц и формированию прилипшей пленки. В диапазоне удельного объемного сопротивления Ю —10 Ом -м может происходить перезарядка пленки от положительного до отрицательного значения. При удельном сопротивлении прилипшей пленки, превышающем 10 Ом -м, заряд пленки будет отрицательным, т. е. одноименным с зарядом частиц или капель, наносимых на пленку. [c.278]

С увеличением дисперсности частиц эмалевого шликера увеличивается предельное напряжение сдвига и уменьшается подвижность. Аналогичное явление наблюдается при увеличении удельного веса шликера, что также связано с возрастанием концентрации частиц. Кроме того, в рассматриваемом случае происходит снижение степени диссоциации сорбированных ионов вследствие относительного уменьшения в шликере дисперсионной среды. Это сопряжено с уменьшением заряда частиц и увеличением коагуляционного эффекта. [c.76]

Заряд частицы зависит от радиуса частиц порошка, диэлектрической проницаемости и удельного объемного сопротивления, а также от условий распыления. [c.229]

Удельный заряд частиц [c.264]

Г. Удельным зарядом частицы называется отношение ее [c.264]

III.4,5.Г) и их траектории искривляются. По радиусу кривизны траектории и известной скорости частицы определяется ее удельный заряд (III.4.6.Г). При известном удельном заряде частицы по радиусу кривизны определяется скорость и энергия частицы. [c.480]

Одним из видов неупругого электромагнитного взаимодействия заряженных частиц с веществом является ионизационное торможение, при котором кинетическая энергия частицы тратится на возбуждение и ионизацию атомов среды. Величина удельной потери энергии на ионизацию не зависит от массы частицы, пропорциональна квадрату ее заряда и концентрации электронов в среде и обратно пропорциональна (в первом приближении) квадрату скорости частицы [c.255]

Период обращения для частиц, обладающих данным удельным зарядом, зависит только от напряженности поля и не зависит от скорости частицы. С другой стороны, для разных частиц, чем больше их масса (при неизменном заряде), тем больше период обращения. Это обусловлено тем, что, как видно из (8.15), чем больше т, тем меньше центростремительное ускорение. [c.214]

Диэлектриками называют вещества, основным электрическим свойством которых является способность к поляризации и в которых возможно существование электростатического поля. Такое поле может длительно сохраняться лишь в средах, плохо проводящих электрический ток. Электропроводность — способность проводить электрический ток—обусловлена наличием в веществе свободных носителей заряда—электрически заряженных частиц, которые под действием внешнего электрического поля направленно перемещаются сквозь толщу материала, создавая ток проводимости (положительно заряженные носители движутся по направлению вектора напряженности электрического поля Е, отрицательно заряженные— против). Параметром вещества, количественно определяющим его электропроводность, является удельная электрическая проводимость у, См/м, а также удельное объемное электрическое сопротивление p = l/Y, Ом-м, причем [c.543]

Величина удельного импульса двухосновного топлива может достигать 250 с в условиях на уровне моря при давлении 7 МПа. Введением в рецептуру топлива твердых частиц окислителя, например перхлората аммония (ПХА), можно увеличить удельный импульс до 265 с. Чтобы улучшить механические характеристики заряда, можно ввести в рецептуру топлива пластические связующие вещества, подобные тем, которые используются в смесевых топливах. Такие твердые ракетные топлива называются модифицированными двухосновными ТРТ. [c.30]

Электрон является наименьшей заряженной частицей, которая наиболее простым образом может быть получена в свободном состоянии. Он имеет отрицательный заряд е =1,602-10 Кл, массу Me = 9,109-10 2 кг, удельный заряд еШ = 1,759-10 Кл/кг. [c.244]

Здесь а(т) — функция ш, зависящая от коэффициента вязкости дисперсионной среды и геометрических особенностей строения структурного каркаса, а г(т) — удельный фиктивный заряд скелета в единице объема, также зависящий от вязкости и диэлектрической проницаемости дисперсионной среды, средней толщины двойного слоя на дисперсных частицах и геометрических особенностей строения скелета. [c.429]

В 1896 г. французский ученый А. Беккерель открыл явление радиоактивности, состоящее в испускании солями урана невидимых лучей. Исследования показали, что в магнитном поле Н эти лучи разделяются на три компоненты, названные а-, -и v iyHaMH (рис. 15). о -Лучи отклоняются так, как должны были бы отклоняться положительно заряженные частицы, Д-лучи—как отрицательно заряженные, у-лучи не испытывают отклонения. В 1900 г. Беккерель провел измерения удельного заряда -частиц и установил, что они представляют собой поток электронов. Отношение ejm неоднократно измерялось и в других явлени- [c.101]

Для данной среды и частицы с опреде-ленпой > ассой к зарядом величина удельных ноннзаиионных потерь является функцией кинетической энергии. Пробег Я частицы с кинетической энергией Ту т [c.112]

За мечено, что заряды частиц могут изменяться и в зависимости от температуры. На рис. VI, 27 показана такая зависимость для частиц из кварца и микроклина при их движении по кварцевой трубке . Как видно, заряд нагретых иварцевых частиц выше, чем ненагретых. У частиц из микроклина (рис. VI, 276) (наблюдается обратная зависимость. В рассматриваемом диапазоне размеров частиц заряд увеличивается с уменьшением размеров частиц. Нагрев кварцевых частиц до 105 °С приводит к удалению конденсационной влаги и уменьшению удельного сопротивления вещества, которое снижает-ся329 JQ6 1у[ом до IQ3 Мом, ЧТО способствует переносу электронов и повышает контактную разность потенциалов, а следовательно, и адгезию (см, 11). Повышение температуры вызывает внутреннюю ионизацию, которая по-разному влияет на величину двойного слоя и даже может менять его знак, уменьшая исходный заряд частиц, как это получается для мик-ро клина (рис. VI, 276). [c.222]

Проведены [269] исследования электризуемости порошков при продувании их по медной трубке диаметром 40 мм и длиной 0,46 м. Для исследования были взяты наиболее распространенные минералы кварц, микроклин, кальцит, мусковит, биотит, гипс, роговая обманка. Заряд определен в расчете на удельную поверхность 1 г порошка, рассчитанную по геометрическому методу. В одной серии исследований была определена плотность заряда частиц при продувании их через медную трубку (при ф = 0°) воздушным потоком со средней скоростью 6 м/с (табл. IX, 2, данные в числителе) в другой серии при ссыпании частиц через ту же трубку, наклоненную под углом ф — 60° (данные в знаменателе). Как было установлено, при продувании частиц (из каждого минерала) их заряд с увеличением диаметра сначала растет, достигает максимального значения и затем снова падает. Сопоставление знаков и зарядов, обнаруживаемых при скольжении [c.295]

Если поверхность металла не заряжена (ф яа 0), это способствует наибольшей адсорбции молекулярных (незаряженных) частиц, которые могут замедлять коррозию металла в результате механического экранирования его поверхности или (в зависимости от дипольного момента) создания энергетического барьера (например, антраниловая кислота). В этих условиях применимы и катионные добавки с малым удельным зарядом, действующие замедляюще, так как они создают тормозящее процесс электрическое поле или вытесняют с поверхности металла анионы. [c.348]

Известно, что в электрическом поле напряженностью Е сферическая диэлектрическая частица, как частица двуокиси циркония, будет поляризоваться, причем поверхностная плотность заряда равна Збо os 9, где 9 измеряется от направления поля [3781. Можно показать, что для частицы размером 9,1 мк вероятность поляризации с одним электроном составляет не более 10 д.ля по.ля напряженностью 109 в1м, тогда как в примере с частицалш двуокиси циркония размером 0,1 мк общий заряд равен 10 дырок на частицу (и.ли удельный заряд 0,32 к/кг), так что не приходится ожидать заметного влияния по.ляризации твердых частиц на тер-1мическую э.лектризацию. [c.468]

В 1898 г. Ленард и Томсон методом отклонения зарядов в электрическом и магнитном полях определили удельный заряд заряженных частиц, вырываемых светом из катода, и получили выражение е/т = —5,27-10 СГСЕ ед.з/г, совпадающее с известргым удельным зарядом электрона. Отсюда следовало, что под действием света происходит вырывание электронов из вещества катода. Явление это носит название фотоэлектрического эффекта или просто фотоэффекта. [c.342]

Вследствие разной морфологии частиц при одной и той же величине поверхности усодка анодов из порошков жидкофазного восстановления в процессе спекания в два раза выше, а зависимость удельного заряда от температуры спекания гораздо более существенна. [c.75]

Однако место для сомнений все же оставалось. При изучении катодных лучей, как и в явлениях электролиза, мы имеем дело с множеством частиц, поэтому удельный заряд электрона или просто его заряд с мог быть некоей усредненной велишшой. Как точно измерить в отдельности зарад электрона и его массу Эти проблемы еще ждали своего решения. [c.102]

При помощи подобных опытов можно определить удельный заряд других электрически заряженных частиц, например протонов (яцер водорода), а-частиц (ядер гелия), и убедиться в справедливости второго закона Ньютона в форме (3.24) для случая, когда и с (конечно, в этих опытах вместо электронно-лучевой трубки нужно пользоваться источниками, испускающими соответственно протоны или а-частицы с не слишком большими скоростями). Отметим, кстати, что опыты по определению удельного заряда различных частиц являются одним из важнейших методов определения природы этих частиц (так называемая масс-спектрография). [c.99]

Газы в слабых электрических полях и при не очень высоких температурах обладают весьма малой удельной проводимостью. При этих условиях весьма немногочисленные свободные носители заряда — электроны и ионы — образуются лишь под действием внешних ионизаторов невысокой интенсивности—космических лучей и естественного ионизирующего излучения. Поэтому при указанных условиях газы являются отличными диэлектриками с удельным сопротивлением порядка 10 Ом-м, практически не имеющим диэлектрических потерь (tg б порядка 10 ). Повышение электропроводности газов происходит при высоких температурах, начиная с 10 — Ю К, когда энергия теплового движения частиц газа велика и при столкновении они могут ионизовать друг друга (происходит термическая ионизация). Термоионизация воздуха нарастает, начиная с температуры 8000 К. При 20 ООО К воздух ионизуется практически полностью [c.545]

В большинстве случаев максимумы -потенциалов наблюдаются при удельной электропроводимости около 1 10 См/м. В случае СгВг положительное значение -потенциала пропорционально электропроводимости, а в случае Si отрицательное значение потенциала уменьшается до нуля при удельной проводимости 60— 120 кСм/м. Это означает, что частицы СгВа, имея положительный заряд, способны удержаться у поверхности катода пока не произойдет их зарастание, однако части- [c.53]

В уравнениях (4-1)—(4-11) Л1, т], бф — давление, молекулярный вес, обобщенные коэффициенты теплопроводности, вязкости и толщина теплового пограничного слоя топочных газов г, Х з, у з — радиус, коэффициент теплопроводности и удельный вес золовых (сажистых) частиц Гд — град ент температуры внутри частицы Тф, Гз — температуры факела и поверхности отложений q — падающий на экран тепловой поток Е, 63, П — напряженность электрического поля, толщина слоя и пористость отложений р — доля частиц, заряды которых нескомпенсированы противоположными зарядами других таких же частиц бд, R, с, е, g, В, — диэлектрическая и универсальная газовая постоянная, скорость света, заряд электрона, ускорение тяжести, индукция земного магнитного поля, постоянная Больцмана v — число элементарных зарядов (зарядов электрона е), приходящихся на одну частицу / (v) — функция распределения числа элементарных зарядов по размерам частиц г tp — время релаксации частиц при турбулентных пульсациях топочных газов, определяющее длину пробега частиц V, (о,Ч — частота и период турбулентных пульсаций v , Уф — скорость распространения турбулентных пульсаций перпендикулярно стене и скорость топочных газов v — степень турбулентности. [c.117]

К достоинствам пневмосмесителей следует отнести простоту их конструкции и низкие удельные энергозатраты, а к недостаткам -значительную эрозию внутренних поверхностей корпуса, истирание частиц компонентов, появление электростатического заряда, который может возникнуть при смешивании диэлектрических материалов, низкое качество смеси, необходимость очистки отходящего газа. [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...