Зарядовые мультиплеты

Итак, изотопический спин — величина, которая определяет число частиц в зарядовом мультиплете (группе), а третья проекция изоспина Т. = Тд связана с электрическим зарядом частицы, входящей в данный мультиплет (см. 71). [c.138]

Сходство нуклонов этим не ограничивается. Сравнение свойств легких ядер-изобар, проведенное в 30, показало, что они группируются в зарядовые мультиплеты с близкими характеристиками. В особенности четкая картина получается для легких зеркальных ядер, которые зачастую имеют по нескольку идентичных уровней. [c.512]

Мы видели, что наиболее естественным образом существование зарядовых мультиплетов среди ядер-изобар можно объяснить при помощи гипотезы о зарядовой независимости ядерных сил, т. е. тождественности элементарных взаимодействий между двумя любыми уклонами [c.512]

Гипотеза эта представляет очень большой интерес, так как в случае ее справедливости зарядовая независимость ядерных сил должна обнаруживаться в самых разнообразных явлениях, имеющих отношение к сильным взаимодействиям. Поэтому очень важно обосновать эту гипотезу экспериментально. Заметим, что существование зарядовых мультиплетов среди ядер-изобар, конечно, можно рассматривать как одно из многочисленных следствий этой гипотезы. Однако обратного заключения делать нельзя. Из существования зарядовых мультиплетов, строго говоря, не следует зарядовая независимость ядерных сил, так как в принципе их существование может быть следствием каких-либо других причин. Выражаясь математическим языком, наличие зарядовых мультиплетов среди ядер-изобар является необходимым, но не достаточным условием справедливости гипотезы зарядовой независимости ядерных сил. [c.512]

Как правило, в табл. 41 приведены только средние значения масс, так как отличие в массах для различных членов зарядовых мультиплетов установлено далеко не во всех случаях. [c.669]

С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние V2+ умеренно сильное взаимодействие (зависящее от странности) снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л/-дублет, Л-синглет, S-триплет, Н-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены п и р, Е+, и Н" и S°, Л-синглет). Первое расщепление [c.681]

Зарядовое сопряжение 546, 617, 636 Зарядовый мультиплет см. Изотопический мультиплет Зеемана эффект 71 Зеркальная симметрия 89, 599 Зеркальные ядра 278 [c.716]

Умеренно сильное взаимодействие зависит от странности (подобно тому как электромагнитное взаимодействие зависит от заряда), вследствие чего снимается вырождение по странности и возникает относительно небольшое [Ле/е (10—20)%] расщепление на зарядовые мультиплеты. В свою очередь, очень небольшое расщепление внутри зарядовых мультиплетов Ат/т %) объясняется электромагнитным взаимодействием. [c.298]

СТОЯНИИ о- а второй — векторные мезонные резонансы, т. е. адроны, находящиеся в состоянии 1 При этом нонет можно рассматривать как случайное совпадение квантовых чисел у членов унитарного октета и соответствующего унитарного синглета. Сравнение рис. 175—177 показывает, что все три фигуры построены как бы по единому образцу они содержат сходные зарядовые мультиплеты и массы всех членов супермультиплета близки (для мезонов в смысле Ae/s< l). [c.307]

Одновременно с Л -мезонами была обнаружена другая большая группа частиц с аналогичными странными свойствами — гипероны. На них, как и на /С-мезоны, был распространен принцип изотопической инвариантности, в соответствии с которым гипероны группируются в зарядовые мультиплеты. Гипероны относятся к классу барионов, т. е. их барионный заряд В = + 1 все они имеют массу больше массы нуклона. [c.323]

Изотопический спин I определяет число частиц в одном зарядовом мультиплете. Сильные взаимодействия элементарных частиц обладают свойством инвариантности относительно величины изотопического спина. Слабое и электромагнитное взаимодействия нарушают симметрию в изотопическом пространстве, поэтому изотопический спин перестает быть строгим квантовым числом. J Странность S была введена для объяснения экспериментально наблюдаемого множественного (ассоциативного) рождения гиперонов и /С-мезонов. В сильных взаимодействиях имеет место закон сохранения странности [1, 2]. Это в частности приводит к тому, что гипероны и /С-мезоны Стабильны по отношению к сильным распадам и могут распадаться только в результате слабых взаимодействий, нарушающих закон сохранения странности. Максимальное значение S для известных в настоящее время элементарных частиц равно трем. [c.810]

Изотопический спин т — величина, определяющая число частиц в группе, называемой зарядовым мультиплетом. [c.252]

Опыт показывает, что существуют сильновзаимодействующие частицы, имеющие в основном одинаковые свойства одинаковые спины, четности, почти одинаковую массу и одинаковые сильные взаимодействия, но различающиеся электрическим зарядом они образуют так называемые зарядовые мультиплеты, например протон и нейтрон (р, п) я-мезоны (я+, я , я°) сигма-гипероны (1+, 2°, 2-) и др. [c.252]

Частицы, принадлежащие к одному зарядовому мультиплету можно рассматривать как различные зарядовые состояния одной и той же частицы Такой подход впервые был предложен Гейзенбергом в связи с изучением свойств ядерных взаимодействий. Для того чтобы описать два возможных состояния нуклона протон и нейтрон, — образующих изотопический дублет, им чисто формально было введено понятие об изотопическом спине т (см. 10). [c.253]

Рассмотрим, как распределяются остальные сильновзаимодействующие частицы по зарядовым мультиплетам. [c.253]

Следовательно, К-мезоны не могут образовывать триплет. В дальнейшем было выяснено, что существуют два дублета К+, К° и К , К° — и что частицы одного дублета являются античастицами по отношению к частицам другого. Объединим все зарядовые мультиплеты в табл. 6. [c.254]

Каждый из зарядовых мультиплетов имеет зарядовый центр, или средний заряд Q. Его можно найти сложив все заряды и разде- [c.254]

Состояния с различными электрическими зарядами имеет большинство адронов. Совокупность таких состояний одного адрона называется зарядовым мультиплетом. [c.83]

Экспериментальная проверка этой гипотезы очень важна, так как в случае ее справедливости зарядовая независимость ядерных сил должна обнаруживаться в самых разнообразных явлениях, имеющих отношение к сильным ядерным взаимодействиям. Как уже отмечали в 8, сам факт существования зарядовых мультиплетов среди ядер-изобар такой проверкой считать нельзя, потому что они могли возникнуть по каким-либо другим причинам. [c.52]

Зарядовый мультиплет (см. Изотопический мультиплет) [c.384]

Мотта формулы 225, 508—511 Мультиплет зарядовый см. Изотопический мультиплет [c.717]

Закономерное изменение ширины мультиплетов в изоэлектронных рядах с увеличением зарядового номера Z (см, формулу (2)) показано на рис. 170. [c.313]

Гелл-Манн и Нишидзима предложили классифицировать частицы по зарядовым мультиплетам (табл. 25). [c.364]

Основные идеи схемы Саката были использованы для построения другой аналогичной схемы, которая приводит к более правильному набору зарядовых мультиплетов. [c.389]

Октетная симметрия превосходно подтверждается экспериментом. Действительно, кроме барионного октета V2+ существует аналогичный мезонный октет (см. рис. 278) и очень похожий по структуре мезонный нонет (см. рис. 279). Первый объединяет все известные -псевдоскалярные мезоиные адроны , находящиеся в состоянии Q-, а второй — векторные мезонные резо-..нансы, т. е. адроны, находящиеся в состоянии 1-. При этом нонет можно рассматривать как случайное совпадение квантовых чисел и масс у членов векторного унитарного октета и векторного унитарного синглета. Сравнение рис. 278, 279 и 280 показывает, что все три фигуры построены как бы по единому образцу они содержат сходные зарядовые мультиплеты и массы всех членов [c.683]

Согласно гипотезе унитарной симметрии, ядерное взаимодействие как бы состоит из двух частей очень сильного и умеренно сильного взаимодействия. Очень сильное взаимодействие не зависит от странности и заряда частицы оно формирует вырожденные унитарные мультиплеты. Умеренно сильное взаимодействие снимает вырождение по странности, благодаря чему унитарный мультиплет расщепляется на зарядовые мультиплеты. Конкретными вариантами унитарных построений являются схема Саката, 5f7(3)-симметрия, 5/7(6)-симметрия и модель кварков. [c.704]

Зарядовосопряженные частицы 184 Зарядовые мультиплеты 53 Звезда 165 [c.333]

В связи с этим барионную восьмерку можно рассматривать в качестве одного из супермультиплетов октетной симметрии— унитарного барионного октета. Представление об октетной симметрии и степени ее нарушения можно получить из сравнения характера расщепления частиц по массе вдоль оси (ось зарядов) и оси странности S (или гиперзаряда У). Как уже упоминалось в 121, барионный октет (см. рис. 459), будучи построен в осях и 5 (или У), образует симметричный шестиугольник с двумя частицами в центре. Октет состоит из одного изотопического синглета Л, двух изотопических дублетов (и, /7 и S, 3°) и одного изотопического триплета (L , Е ). С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние 1/2 взаимодействие, зависящее от странности, снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л -дублет, Л-синглет, S-триплет, Е-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены ( и/ , [c.316]

Странные частицы тоже объединяются в зарядовые мульти-плеты, но только центр заряда группы оказывается смещенным на величину S/2 по сравнению с центром заряда нуклонов, или с центром заряда л-мезонов. Мультиплет из тяжелых странных частиц (гиперонов) должен был бы иметь средний заряд, совпадающий со средним зарядом нуклонного дублета. Однако средний заряд гиперонного мультиплета смещен на S/2 относительно центра [c.364]

Синтез ядра 324—325 Синхротрон 70 Синхрофазотрон 71 Система центра инерции 266—267 Слабого поля случай 120 Слабое взаимодействие 361 Смещенные мультиплеты 364 Совпадений метод 343 Соотношение неопределенностей 75 Сопряжение зарядовое 351 Составное ядро 274 Спин нуклонов 107—ПО Спин-орбитальное взаимодействие 136, 186—188 Спнральпость 248 Спонтанное деление 100, 292, 298 Средняя длина пробега 24 [c.395]

Зарядовая четность нейтральных мезонных резонансов с нулевыми странностью, очарованием и другими характеристиками, входящих в состав изотопического мультиплета, обозначается символом Сп. Надежно установленные квантовые числа мезонных резонансов в табл. 36.5 подчеркнуты отсутствие черты означает, что указанные квантовые числа наиболее вероятны. Цифры п скобках после символа частицы, например К (892), означают массу частицы в мегаэлектрон-вольтах и служат для идентификации данной частицы. Остальные обозначения те же, что в табл. 36.4. [c.992]

Изоснин — квантованная величина, определенная в некотором 3-мер-ном изотопическом пространстве , в котором она математически описывается аналогично спину или угловому моменту в обычном 3-мерном пространстве (отсюда и название). Различным членам зарядового мультинлета, называемого также изотоническим мультиплетом, соответствуют разные проекции вектора I на одну из осей координат изотопического пространства, обозначаемые Iz или /3. /3 может принимать значения +/, (+/ — 1)...(—/ + 1), —I. У протона /3 = +1/2, у нейтрона /3 = —1/2. В триплете пиопов положительному соответствует /3 = +1, нейтральному /3 = О и отрицательному /3 = —1. Электрический заряд Q (в единицах элементарного заряда) для нуклонов и нионов связан с /3 соотношением [c.84]

Совпадение максимумов, наблюдаемых в процессах фюторо/кдения и рассеяния, прекрасно согласуется с гипотезой зарядовой независимос1 и ядерных сил, согласно к-рой взаимодейс твие происходит одинаково в любой системе, принадлежащей одному и тому же изотопич. мультиплету. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...