Т-матрица заряженных частиц

До прихода управляющего (триггерного) сигнала (см. Триггер) напряжения на ячейках матрицы устанавливаются малыми. С помощью внеш. источника света все ячейки матрицы заполняются носителями (избыток уходит в подложку), чтобы потенциальные ямы полностью отсутствовали. В этой ситуации при прохождении частицы образовавшиеся носители диффузионно рассасываются II рекомбинируют (см. Рекомбинация носителей заряда). По триггерному сигналу через 100 нс после регистрируемого события (время быстрой электроники ) на матрицу подаются рабочие напряжения, появляются потенциальные ямы, в к-рые происходит сбор носителей вблизи траектории частицы. [c.582]

Релятивистская частица оставляет в Si (подложке) ок, 110 электронно-дырочных пар на 1 мкм траектории. Сбор носителей заряда осуществляется с глубины потенциальной ямы 10 мкм (пучок частиц направлен перпендикулярно матрице), а также за счёт диффузии с глубины 50 мкм. В результате этого с учётом диффузионного размытия на центр, ячейку приходится —1.5 10 носителей. Благодаря малой выходной ёмкости ПЗС( 0,1 пФ) этот заряд создаёт на выходе сигнал 1 мВ. [c.582]

ЦЫ одинаковыми зарядами отталкиваются, а с разными зарядами — притягиваются. Наличие бесконечного Числа законов сохранения означает, что при рассеянии сохраняются кол-ва частиц каждого типа и-частичная матрица рассеяния (5-матрица) сводится к парным 5-матрицам. С помощью интеграла по траекториям можно вычислить квантовые поправки к массам и к квазиклассической 5-матрице солитонов. Одним из нетривиальных свойств указанной модели является возникновение целого спектра частиц (солитонов), в го время как лагранжиан теории содержит только одно поле. Кроме того, в приближении слабого взаимодействия (т. е. когда 7 мало) солитоны — массивные частицы и сильно взаимодействуют. [c.525]

Глюоны — кванты полей, осуществляющих взаимодействие кварков, — безмассовые частицы с энергией Ej, = рс, подобно фотонам имеют спин 1 и две независимые его поляризации и дополнительно один из трех цветовых зарядов. В соответствии с особенностями группы SU 3) имеется восемь независимых компонент глюонов (матрица А имеет 3x3 комплексных элементов, т.е. 18 действительных величин, половина йз которых убирается [c.242]

В работе [311] приводятся данные исследований КЭП с матрицей из сплава Сг—Мо, выделенного из стандартного электролита хромирования, модифицированного добавкой 80 г/л (NH4)2Mo04 и дисперсными частицами (d=l—5 мкм) Si , Ti , СгзСг, МоС и АЬОз. Последние предварительно обрабатывали в 20%-ной НС1. Содержание включений составляло (%) АЬОз—0,5—0,7 Si —7,6—10 МоС —12—13 Ti —13— 16. Износ покрытия был в 1,8—2,7 раза меньше износа матрицы. Заряды частиц составляли карбидов--ЬЮ—50 АЬОз— [c.221]

Диффузионное размытие определяет координатное разрешение — точность локализации точки траектории. Исследуя центр тяжести распределения заряда по ячейкам, можно для ячеек размером 20 X 20 мкм получить координатное разрешение а = 1—6. мкм (в зависимости от ширины распределения). Разрешение между треками составляет 40—100 мкм. С увеличением детектирующих матриц координатное разрешение улучшается в1/V п раз, где п — число матриц. Используя 10 матриц, можно измерять т. и. распадные длины (путь, нроходимый короткоживущей частицей до распада) [c.582]

Сохранения законы налагают на вид матрицы рассеяния существ, ограничения [1 ]. Параметры матрицы рассеяния к-рые не определяются из кинематич. соображений, наз динамическими, они характеризуют взаимодействие, при водящее к данному процессу. Их определение—осн. зада ча исследования. Так, сопоставление дифференц. сечения полученное в 1911 Э. Резерфордом (Е. Rutherford) в экспе рименте по прохождению а-частиц через тонкую фольгу с теоретически рассчитанным сечением рассеяния а-частиц на точечном электрич. заряде позволило Резерфорду по строить планетарную модель атома с центральным поло жительно заряженным ядром, в к-ром сосредоточена осп масса атома. Наблюдённое отклонение от теоретич. ф-лы [c.203]

Nu leus — Ядро. (1) Тяжелое центральное ядро атома, в котором сконцентрировано большинство массы и общего количества положительного электрического заряда. (2) Первая структурно-устой-чивая частица, способная к инициированию рекри-стализации фаз или роста новой фазы и обладания границей раздела с родительской металлической матрицей. Термин также применяется к инородной частице, которая инициирует такое действие. [c.1007]

Кинетика зарождения и роста частиц в матрице имеет некоторые особенности. При обычных условиях ( 200° С, количество примесей 10 %, число линий дислокаций на 1 с.м 10 -н 10 ) коллоидные частицы зарождаются преимущественно гетерогенно на дислокациях, примесях или объемных зарядах, хотя не исключена и гомогенная нуклеация. Возникшие зародыши, число которых практически не изменяется, продолжают расти, адсорбируя блуждающие в матрице атомы металла. При этом концентрация с свободных атомов dbi Tpo спадает, а радиус частиц почти равномерно увеличивается (рнс. 8). Вместе с тем равновесная концентрация r атомов для час-тицы[ имеющей радиус R, больше , чей равновесная концентрация атомов в случае плоской поверхнос1ти, и определяется известной формулой [c.19]

Паули спиновые матрицы. Последнее слагаемое представляет собой потенциальную энергию магнитного дп-7ЮЛЯ во внеш. магнитном поле. Т. о., согласно П. у., электрон ведет себя в электромагнитном ноле, как нерелятивистская частица, к-рая обладает, кроме заряда, также н магнитным моментом ц = (ей/тс) о 2. Если учесть, что спиновый момент электрона равен Й0/2, то нетрудно получить, что гиромагнитное отноню-нне для электрона равно е/тс. Это в два раза больше, чем гиромагнитное отношение для орбитального движения электрона. П. у. естественным образом пол -чается из Дирака уравнения при условии, что скорость электрона мала по сравнению со скоростью свота (у/с < 1). [c.598]

При выводе соотношения Боыа — Ставера (26.8) мы рассматривали ионы как точечные частицы, взаимодействующие только посредством кулоновских сил. В более реалистической модели ионы следовало бы рассматривать как протяженные в пространстве распределения заряда и учитывать непроницаемость ионной сердцевины с помощью эффективного ион-иоиного взаимодействия, дополняющего кулоновскую силу. Поскольку отталкивание между сердцевинами ионов является короткодействующим, оно не создает никаких трудностей при обычном рассмотрении колебаний рещетки и может быть описано динамической матрицей D<=, подобно] тому как это было сделано в гл. 22. Поэтому мы можем изучать колебания решетки в металлах с помощью методов гл. 22, учитывая лишь, что полная динамическая матрица D равна D плюс член, обусловленный кулоновским взаимодействием между ионными распределениями заряда с учетом экранировки его электронами. [c.154]

Кинетические свойства ионообменных смол и их обменная емкость зависят также от строения матрицы. В зависимости от сшивки углеводородных цепей меняется набухаемость ионита. Увеличивая степень сшивки, можно добиться такого размера элементарной ячейки матрицы, когда диффузия ионов внутрь ионита будет невозможна из-за их размеров. В этом случае ионный обмен возможен только на поверхности частицы ионита. Матрица ионита вместе с фиксированными ионами в растворах представляет собой твердый нерастворимый полином, заряд которого компенсируется зарядами противоионов противоположного знака. [c.210]

В разделе о водных растворах было описано электроосаждение керметов. Если частицы размолоты и в раствор добавлены органические присадки, то концентрацию частиц в электроосажден-ной матрице можно повысить вдвое. Хотя нет окончательных доказательств возможности протекания электрофореза в сильно проводящих растворителях при электроосаждении, некоторые данные показывают, что и здесь наблюдается эффект электрофореза, поскольку при увеличении заряда на частицах суспензии их содержание в покрытии увеличивается. [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...