Движение заряженной частицы

В слабо ионизированной плазме давление электронного и ионного компонентов мало по сравнению с давлением нейтрального газа, поэтому при диффузионном движении заряженных частиц, так же как и при прохождении тока, происходит не перемещение всей массы вещества, а только перемещение составляющих. [c.57]

Продольное поле. При наложении продольного поля направления магнитного и электрического полей совпадают, поэтому на дрейфовое движение заряженных частиц магнитное поле влиять не будет. Однако электроны и ионы обладают еще тепловой скоростью хаотического движения и скоростью амбиполярной диффузии. [c.84]

Тормозное излучение. Ускоренное движение заряженных частиц приводит к излучению электромагнитной волны (см. 3 гл. И). В этой связи представляет интерес рассмотреть случай движения заряженных частиц в электростатическом поле. Очевидно, что при [c.156]

Движение заряженной частицы в переменном электрическом поле [c.319]

Движение заряженных частиц в магнитном поле. В однородном магнитном поле на заряженную частицу, движущуюся со скоростью V перпендикулярно линиям индукции магнитного поля, действует сила F , постоянная по модулю и направленная перпендикулярно вектору скорости и (рис. 187). В вакууме под действием силы Лоренца частица приобретает центростремительное ускорение [c.181]

Движение заряженных частиц в магнитном поле 181 [c.360]

Эффект Вавилова-Черенкова нашел применение в ядерной физике при создании своеобразных счетчиков ядерных частиц, облегчающих многие трудоемкие измерения. В последние годы были рассмотрены различные модификации эффекта, например было показано, что равномерное движение заряженных частиц [c.173]

Ускорена заряженных частиц в циклотроне. Предположим, что в циклотроне В = zB и Е, = Е os Шц<, , = —Е sin < ц<, = О, причем значение Е постоянно (в реальном циклотроне электрическое поле не является пространственно-однородным). Очевидно, что при этих условиях вектор напряженности электрического поля описывает круг, вращаясь с циклотронной частотой (О,. Покажите, что движение заряженной частицы определяется следующими уравнениями [c.133]

Эта система описывает движение заряженной частицы в однородном магнитном поле, направленном вдоль оси г. Помножим второе из уравнений (118) на —/ и прибавим к первому. Мы получим [c.143]

Рассмотрим движение заряженных частиц в ускорителе. Можно ли так разогнать частицы, чтобы они двигались со скоростью, большей с До сих пор мы в этом курсе еще не встречались непосредственно с утверждением, которое отрицало бы возможность ускорения заряженных частиц до произвольно высоких скоростей. [c.337]

Быстрая заряженная частица в постоянном магнитном пол движется с ускорением, перпендикулярным к направлению ее движения, а значение ее скорости совсем не изменяется. Если частица неустойчива, то измеренный период полураспада должен быть в точности равен тому периоду полураспада, который получился бы, если бы она двигалась прямолинейно с той же скоростью в отсутствие магнитного поля. Это предсказание подтверждается опытами с (х -мезонами, распадающимися с периодом полураспада 2,2-10- с на электрон и нейтрино. Одно и то же собственное время полураспада наблюдается как для свободно движущихся --мезонов, так и для ц--мезонов, совершающих спиральное движение в магнитном поле или даже неподвижных. Общепризнано, что специальная теория относительности дает достаточно точное описание кругового (т. е. ускоренного) движения заряженных частиц в магнитном поле. [c.362]

Уравнение движения заряженной частицы в электромагнитном [c.62]

О начальной энергии а-частицы можно судить по длине пробега, однако этот способ является слишком грубым и не отражает тонкой структуры энергетических спектров а-частиц. Более точные данные об энергии и импульсе а-частиц, испускаемых радиоактивными ядрами, могут быть получены с помощью магнитного альфа-спектрометра, использующего особенности движения заряженной частицы в поперечном магнитном поле. При таком движении происходит пространственное разделение частиц, обладающих различным импульсом (энергией). [c.224]

Чтобы уяснить принцип действия ловушки, рассмотрим движение заряженной частицы в неоднородном магнитном поле (рис. 111). [c.332]

ДВИЖЕНИЕ ЗАРЯЖЕННОЙ ЧАСТИЦЫ [c.469]

Движение заряженной частицы в однородных электрическом и магнитном полях [c.469]

ДВИЖЕНИЕ ЗАРЯЖЕННОЙ ЧАСТИЦЫ 471 [c.471]

Точные значения масс атомных ядер (в том числе протона) определяются с помощью масс-спектрометров — приборов, в которых используются фокусирующие свойства электрического и магнитного полей по отношению к движению заряженных частиц. Точное значение массы нейтрона получено из рассмотрения ядер-ных реакций, протекающих с участием нейтронов. [c.99]

Эффект плотности в конденсированных средах проявляется раньше, чем в разреженных. Количественно это выражается разной величиной релятивистского возрастания ионизационных потерь для разных сред. В твердых средах оно измеряется процентами, а в газах — десятками процентов. В качестве примера, иллюстрирующего роль релятивистского возрастания ионизационных потерь и эффекта плотности, приведем данные, относящиеся к движению заряженной частицы в фотографической [c.208]

Излучение направлено под определенным углом под отношению к движению заряженной частицы. [c.235]

При движении заряженной частицы в толстой мишени (б > R) ядерное взаимодействие может произойти в любом месте ее пути X, которому соответствует кинетическая энергия Т х). Чем больший путь прошла частица до ядерного взаимодействия, тем до меньшей энергии она затормозилась. Но вероятность ядерного взаимодействия есть сложная функция энергии, составляющими которой являются закон 1/у, возможные резонансные процессы и [c.437]

Нарушая традиционную границу механики, необходимо наметить новую границу, притом не искусственную, как нарушенная, а возможно более естественную. Естественно включить в механику все те вопросы о движении тел, для решения которых требуется применение только законов механики (конкретно — законов Ньютона и следствий, из них вытекающих), и исключить из механики все те вопросы, для решения которых недостаточно законов механики и требуется применение еще каких-либо других законов, напрнмер законов электродинамики или термодинамики. В соответствии с этим в механику должны быть включены движения электрически заряженных частиц, в том числе и с большими скоростями, но не должны рассматриваться движения заряженных частиц с большими ускорениями, поскольку в этом случае необходимо применять законы электродинамики для того, чтобы определять силы, действующие на частицы со стороны излучаемого ими поля. Так мы поступаем, например, исключая из механики газодинамику, поскольку для рассмотрения движений со скоростями, сравнимыми со скоростью звука в газе, необходимо учитывать изменение состояния газ с изменением его температуры, вызванным этими движениями, т. е. применять законы термодинамики. [c.9]

Для этого требуется рассмотреть случай различной ориенти- ровки этих компонент по отношению к направлению скорости v движения заряженных частиц. Положим, что частицы с зарядом -f e движутся в положительном направлении оси X, а электрическое и магнитное поля направлены соответственно по г/ и 2 (рис. 114). Магнитное поле создает при этом силу, направленную по оси у, причем силы еЕу и у [о//г1 направлены в противоположные стороны, и следовательно, чтобы выполнялось соотношение (9.3), должно быть [c.230]

В этой главе рассмотрено действие поля световой волны на движение заряженных частиц, связанных в атоме квази ругими силами. Решение данной задачи позволит понять разнообразные физические явления, истолкование которых невозможно с позиций классической электромагнитной теории света. Так, например, кроме подробно рассмотренной дисперсии вещества, привлечение электронной теории позволяет рассмотреть основы нелинейной оптики, своеобразное свечение ряда веществ при возбуждении их частицами, скорость которых удовлетворяет соотношению и > с/п, количественно исследовать вращемие плоскости поляризации в веществе, помеп енном в продольное магнитное поле, а также решить ряд других актуальных задач. [c.135]

Мы особое внимание уделили движению заряженных частиц в электрических и магнитных полях. Этот раздел богат несложными и в то же время очень важными приложениями и непосредственно связан с теми экспериментами, которые в свое время были осуществлены в Берклеевской физической лаборатории. [c.11]

Эта глава посвящена трем вопросам динамике материальной точки, основы которой изучались в курсе физики средней школы, применению элементов математического анализа к физике и применению начал векторного исчисления, изложенных в гл. 2. Мы составим и решим уравнения движения для некоторых простых случаев, имеющих отношение к теории лабораторных работ по физике. Эти уравнения I описывают движение заряженных частиц в Vi-(vi f однородных электрических и магнитных I полях, т. е. явления, нашедшие исключи-/ тельно широкое применение в экспериментах I тальной физике. Глава заканчивается по----- дробным анализом различных преобразований от одной системы отсчета к другой. [c.112]

Но V = EjB, так что условие (82) можно Переписать как V = и,. Этот результат, полученный для движения заряженной частицы с начальной скоростью, равной нулю, в точности соответствует условию движения точки на окружности при качении без скольжения. [c.135]

Рассмотрим конкретный пример того, как можно изменить описание процесса посредством изменения системы отсчета. В общем виде движение заряженной частицы во взаимло перпендикулярных электрическом и магнитном полях определяется уравнением (77) [c.136]

Заметим, что выражение <аскорость света всегда следует понимать как скорость света (с) в свободном от вещества пространстве, если ясно не оговорено обратное. Скорость света в материальной среде всегда меньше с и может быть даже меньше, чем скорость движения заряженной частицы в той же среде (движение заряженных частиц в материальной среде со скоростью, превышающей скорость света в этой среде, называется эффектом Черенкова). [c.311]

К числу трековых приборов следует отнести камеру Вильсона(, диффузионную камеру, пузырьковую камеру и фотоэмульсионные пластинки. Их действие основано на способности ионов служить центрами конденсации пересыщенного пара или быть центрами, на которых происходит образование пара в перегретой жидкости. При движении заряженной частицы в такой среде на ее пути [c.45]

Очень своеобразный неупругий электромагнитный процесс был открыт в 1934 г. советским физ1И1ком П. А. Черенковым. При движении заряженных частиц со скоростью, превышающей фазовую скорость света с/п (п — показатель преломления в данной среде), наблюдается резко направленное свечение [c.256]

Эта величина примерно в 10 раз лревышает сечение ядерного взаимодействия (стя 10 2 см ). Таким образом, при движении заряженных частиц с энергией в несколько мегаэлектронвольт в среде большинство из них будет затормаживаться до нулевой энергии и только примерно 1/1000 часть испытает ядерное взаимодействие. [c.437]

Область применения КЭД — расчет электронных оболочек атомов, спектров излучения и поглощения света атомами, рассеяние рентгеновского излучения, движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях, рассеяние электрона на электроне или позитроне и т. д. Выдающимся успехом квантовой электродинамики является объяснение отклонения магнитного момента электрона от предсказьлваемых классической электродинамикой значений. [c.179]

В книге, наряду с обычно рассматриваемыми вопросами механики, особое внимание уделено движению заряженных частиц в электрическом и магнитном полях. Это позволяет не только расширить круг физических явлений, которые привлекаются для иллюстрации задач механики, но также позволяет органически ввести в механику изложение основ специальной теории относительности. Такое построение кииги является педагогически целесообразным новшеством. По срав-непию с первым изданием, вышедшим в 1962 г., в книгу внесены отдельные уточнения и небольшие дополнения. [c.2]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...