Сопротивление при очень больших

Уголковая решетка. Простым и удобным распределительным устройством, особенно для электрофильтров и скрубберов, в которых происходит осаждение пыли, является щелевая решетка, составленная из уголков, установленных вершинами кверху. С таких уголков пыль легко стряхивается, а при достаточной вытянутости вершин (большой угол откоса — 60° и более) пыль, если она не липкая, вообще не удерживается. Такая решетка удобна еще и тем, что уголки легко укладывать с переменным шагом для обеспечения лучшего распределения скоростей и меньшего коэффициента сопротивления, чем при постоянном шаге. Уголковую решетку можно применять как при боковом вводе потока, так и при центральном. В случае бокового ввода потока уголки располагают перпендикулярно к оси входа (рис. 8.3, а). При центральном набегании потока на решетку уголки следует располагать в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Уголковая решетка, как и плоская, при очень большом коэффициенте сопротивления вызывает перевертывание профиля скорости в сечениях на конечном расстоянии за решеткой. Для устранения этого эффекта следует к вершинам уголков приварить направляющие пластинки. [c.204]

В ряде случаев (для труб малых диаметров и жидкостей большой вязкости) оказывается практически важным учет влияния числа Рейнольдса па коэффициенты местных сопротивлений. При очень малых значениях Re (примерно Re с 10) существует зона ламинарной автомодельности, в которой местные потери напора пропорциональны скорости потока и коэффициент местного сопротивления выражается формулой [c.152]

При очень -больших скоростях зависимость силы сопротивления среды от скорости, выражаемая формулой (7.2), не соблюдается. [c.196]

Головные части аппаратов могуТ быть заостренными, выполненными в виде конусов или тел вращения с криволинейной образующей (чаще всего оживальной или параболической формы). Такие формы снижают аэродинамическое сопротивление аппарата, но уменьшают его полезный объем. Затупленные формы применяются обычно в схемах летательных аппаратов с отделяющейся головной частью. Такая форма хотя и способствует увеличению, сопротивления, но вместе с тем приводит к уменьшению аэродинамического нагрева и, как результат, предохраняет головную часть от разрушения при очень, больших скоростях полета. Центр давления конической головной части расположен несколько дальше от носка, чем у [c.110]

Диод. Переход, обладая односторонней проводимостью, действует как диод (рис. 125, а стрелка показывает направление, в котором диод проводит ток). Включение диода в проходном направлении приведено на рис. 125,6. Резистор сопротивлением R включен в цепь для ограничения силы тока. Включение диода в запорном направлении изображено на рис. 125, в. Твердотельные диоды при надлежащем охлаждении удается использовать даже при очень больших токах порядка 1 кА. [c.361]

Для полной ликвидации перетоков котловой воды из выносного циклона в барабан необходимо-иметь, как уж отмечалось, достаточное сопротивление соединительных водяных линий между барабаном и циклоном, в связи с чем скорости воды в этих линиях не должны приниматься ниже 0,6—0,7 м/с при очень больших длинах соединительных линий эти скорости могут быть снижены до значений 0,4—0,5 м/с. Скорости пара в паропроводе, соединяющем циклон с барабаном, могут приниматься примерно б—12 м/с для среднего давления. Максимальное расчетное расхождение уровней воды между [c.68]

Как видно из таблицы, даже при очень большой кривизне бруса решение сопротивления материалов в отношении нормального напряжения Ое отличается всего на 2,5% от точного решения. Максимальные нормальные напряжения составляют 19,2% от max Ое, однако они возникают в точках, где напряжения близки к нулю, и, следовательно, не имеют значения при оценке прочности. Поэтому при расчете криволинейных брусьев решение сопротивления материалов вполне приемлемо. [c.111]

Какая систематическая погрешность, %, будет при измерении силы тока амперметром с сопротивлением R3I (Сопротивление вольтметра очень большое, а внутреннее сопротивление источника г = 2 Ом). [c.46]

Материалы всех тел обладают внутренним трением которое для абсолютного большинства тел зависит от скорости относительного движения частиц тела и возрастает с увеличением скорости. Понятие внутреннего трения объединяет совокупность внутренних диссипативных сил различной природы. Вследствие наличия внутреннего трения, а также вследствие всегда имеющегося трения между телом и окружающей средой возникающие в телах колебания после прекращения действия периодических возмущающих сил быстро затухают. Сопротивление тел деформированию всегда в большей или меньшей степени зависит от скорости деформации, связанной со скоростью приложения внешних нагрузок. При очень больших скоростях деформирования, возникающих, например, при ударных нагрузках, сопротивление металлов переходу в пластическое состояние при нормальной температуре может возрастать в два-три раза, сопротивление же деформированию полимеров (например, резины) значительно возрастает и в пределах упругих деформаций. [c.10]

При очень большом сопротивлении нагрузки ток, протекающий во вторичной обмотке трансформатора, незначителен и [c.132]

Экспериментально установлено, что при определенном зазоре 5 существует оптимальное соотношение h/5 (см. рис. 11.28), при котором давление пробоя максимально. При 5 = 0,15 мм оптимальное соотношение h/d = 26...29. Наличие оптимума можно объяснить следующим образом при малых h осевая неравномерность магнитного поля мала и, следовательно, мало давление пробоя с увеличением h неравномерность магнитного поля и перепад давлений пробоя увеличиваются, однако при очень большом h магнитное сопротивление гребня настолько велико, что ослабляет напряженность магнитного поля и перепад давлений пробоя уменьшается. С увеличением частоты вращения вала перепад давлений пробоя уплотнения убывает (рис. 11.34). Влияние [c.401]

При очень больших частотах колебаний в волне или же при очень малом фильтрационном сопротивлении среды оо, и мы получаем следующее предельное значение скорости волны [c.71]

При фиксированной частоте со и очень малых ( об) или при очень больших ( -> 0) фильтрационных сопротивлениях -> О, [c.71]

Из указанной выше зависимости коэффициента р от числа Маха следует, что сопротивление артиллерийских снарядов при очень больших скоростях делается опять пропорциональным квадрату скорости. [c.398]

Исследования [1, 2] показали, что при очень больших значениях гидростатического давления сопротивление сдвигу повышается. Так, по данным Бриджмена, для свинца предельное касательное напряжение при атмосферном давлении равно 9 Мн/м (0,9 кгс/мм ), при гидростатическом давлении бООО Мн/м [c.83]

Из формул (24) и (25) видно, что поляризационное сопротивление всегда величина положительная. Чем круче поляризационная кривая, тем больше величина поляризационного сопротивления и тем труднее протекает реакция превращения вещества на электродах. В том случае, когда поляризационная кривая идет круто вверх (рис. 18) почти параллельно оси ординат, сопротивление становится очень большим, т. е. потенциал смещается при постоянной плотности тока. Этот случай возможен тогда, когда плотность тока определяется скоростью поступления реагирующих на поверхности электрода веществ (ионов или нейтральных молекул), т. е, плотность тока не может более увеличиваться, поскольку наступает диффузионное ограничение протекания реакции. Однако смещение потенциала при предельной плотности диффузионного тока не безгранично. Постепенно дости- [c.50]

Однако переход к разрушению при сжатии принципиально отличен от наступления разрушения при растяжении. У многих хрупких металлических материалов, дающих при растяжении отрыв, при сжатии происходит разрушение путем среза. Материалы, пластичные при растяжении, не удается разрушить при сжатии, так как они сплющиваются в диск, без разрушения даже при очень больших напряжениях. Поэтому у таких материалов при испытаниях иа сжатие вообще не удается выявить ни сопротивления разрушению, ни полной пластичности. При сжатии ввиду опасности потери продольной устойчивости нельзя применять длинные образцы [32, 36]. Обычно отношение высоты h к диаметру d не превышает двух hjd — 1,5 н-2) [19]. [c.44]

Начинать измерения следует при малом сопротивлении в баллистической цепи (Яш не более 0,5 ома) во избежание порчи баллистического гальванометра при очень большой величине отброса. В процессе измерений вследствие размагничивания образца отклонения гальванометра будут уменьшаться и для повышения его чувствительности следует увеличить сопротивление магазина Яш- [c.193]

Кроме того, с увеличением площади сечения стружки уменьшается работа на деформацию и разрыхление грунта. Но при очень большой толщине стружки (6/с<3) сильно сказывается влияние боковых стенок ковша и сопротивление копанию увеличивается. При очень малых значениях ширины ковша или стружки (меньше 500 мм) влияние боковых стенок также возрастает. Наиболее рациональной для машин, работающих всей шириной режущей кромки, является ширина ковша (или стружки) >400 мм при с= (0,15- 0,33)Ь. Эти соотношения и абсолютные значения параметров стружки необходимо учитывать при сопоставлении различных машин даже при идентичности их рабочих процессов. [c.289]

В предельном гиперзвуковом течении (А —>оо) функции X и У стремятся к постоянным. Как показывает выражение для X, при очень большой сверхзвуковой скорости сила сопротивления пропорциональна четвертой степени максимального угла отклонения потока т. [c.412]

С переходом течения в пограничном слое из ламинарной формы в турбулентную связано сильное изменение сопротивления, в рассматриваемом случае — сопротивления трения. В то время как для ламинарного течения сопротивление трения пропорционально полуторной степени скорости [формула (7.33)], для турбулентного течения оно пропорционально скорости в степени приблизительно 1,85, как это уже давно установил В. Фруд [ ], протаскивая пластины в неподвижной воде при очень больших числах Рейнольдса. См. в связи с этим рис. 21 2 на стр. 575. [c.420]

Как уже отмечалось, сепарацион-ная характеристика циклона тем лучше, чем выше скорость ввода пароводяной смеси в циклон. Особенно значительные входные скорости применяются в обычных выносных циклонах, которые работают параллельно барабану и должны поэтому обеспечивать высокое качество пара в связи с этим потеря давления на входе в такие циклоны может достигать 1000—5000 мм вод. ст. Эти сопротивления, как уже отмечалось, зависят в основном от конструктивного выполнения и размеров входа пароводяной омеси в циклон (улиточный, безулиточ-ный). Выносные циклоны с двойной сепарацией пара имеют значительно меньшие значения сопротивления, так как в них могут применяться более низкие входные скорости пароводяной смеси. Большие значения гидравлического сопротивления выносных циклонов позволяют осуществлять их непосредственное включение в циркуляционный контур котла только при очень большой высоте экранных труб. [c.71]

Для полной ликвидации перетоков котловой воды из выносного циклона в барабан необходимо иметь, как уже отмечалось, достаточное сопротивление соединительных водяных линий между барабаном и циклоном, в связи с чем скорости воды в этих линиях не должны приниматься ниже 0,6—0,7 м1сек при очень больших длинах соединительных линий эти скорости могут быть снижены до значений 0,4—0,5 м1сек. Скорости пара в паропроводе, соединяющем циклон с барабаном, могут приниматься порядка 6—12 м/сек для среднего давления, а для высокого давления несколько ниже. Максимальное расчетное расхождение уровней воды между циклоном и барабаном может приниматься выше оси барабана из условий качественной сепарации в обычном циклоне не более 100—200 мм и ниже оси из условий циркуляционной надежности контура не более 250—300 мм, при этом высота водяного объема циклона от оси барабана до днища должна быть не менее 2 200—2 500 мм. [c.124]

При 2iDk 5- 10 uj eK вынос мелочи настолько интенсивен, что она начинает забивать фильтры и суммарное сопротивление всей системы резко повышается. При больших скоростях потока через 10—15 мин после начала продувания устанавливается примерное равновесие между количеством пыли, прибиваемой к внутренней поверхности фильтров, и количеством пыли, срываемой с этой поверхности фонтанирующими выбросами и возвращаемой обратно в кипящий слой. Измерения эффективной теплопроводности и теплоотдачи от нагревателя велись нами при таком установившемся режиме и не могли быть проведены при очень больших скоростях потока. [c.671]

Поэтому точки А к Б будут иметь одинаковый потенциал, и тока в диагонали моста, куда включен измерителы1ый прибор, не будет. Теперь допустим, что к сопротивлению, например, Л, будет подключен генератор переменного тока. Исключим явный случай разбаланса, когда внутреннее сопротивление генератора соизмеримо с Л,. Предположим, что оно достаточно велико. Магнитоэлектрический гальванометр в диагонали моста реагирует лишь на постоянный или очень медленно меняющийся (доли герца) ток. Если генератор вьщает напряжение с низкой частотой, то прибор будет фиксировать изменение потенциала точки А и не постоянно, а периодически. Условие задачи требует учета только того обстоятельства, когда нарушается линейная зависимость между током и напряжением. Типичными нелинейными элемжтами электрических цепей являются полупроводниковые вентили, транзисторы, электронные лампы и т. п. Однако при очень больших токах нелинейные свойства достаточно сильно проявляются и у проволочных сопротивлений. В частности, если R будет работать в нелинейном режиме, то мост окажется разбалансированным, так как среднее значение Л, возрастает. Слово среднее" подчеркивает, что R, меняется периодически при переходе границ линейного участка. Однако инертный стрелочный гальванометр не реагирует на эти мгновенные изменения. Оно может обнаружить разбалансировку моста, которая происходит из-за увеличения R в среднем за время целого периода переменного тока. Разбаланса моста мы практически не обнаружим. [c.170]

Но тем не менее это есть случай объемной деформации, аналогичной пластической деформации в стадии упрочнения, которая также не является течением Эта деформация имеется в бетоне, некоторых грунтах, пористом свинце и других материалах. Но дан е в однородных материалах, в которых наличие пор трудно заподозрить, остаточная деформация уплотнения может быть получена при очень больших давлениях. Лорд Кельвин в 1878 г. отметил, что сжатием между пуансонами, используемыми при чеканке монет, плотность золота может быть повышена от 19,258 до 19,367 г см , а плотность меди от 8,535 до 8,916 г/см . Можно связывать эту объемную пластическую деформацию с объемным пластическим сопротивлением v , определяющим предел текучести. Однако Масей (Масеу, 1954 г.) указал, что, возможно, имеется пластическая деформация без предела текучести. Это связано с тем фактом, что даже очень небольшое среднее напряжение может создать концентрацию напряжений в определенных точках тела, а следовательно, и небольшие остаточные деформации уплотнения, постепенно уве-личиваюш иеся с увеличением напряжения. Этот вид остаточных деформаций будет, однако, проявляться только при первом нагружении, поскольку, если повторное нагружение не превышает величины первого, как правило не будет появляться дальнейших ощутимых уплотнений упругие свойства таких материалов (включая металлы) улучшаются поэтому при помощи нагружения. [c.203]

Только при очень больших омических сопротивлениях, когда значение потенциала катода приближается к величине начального потенциала, т. е. потенциала неполяризованного электрода, сила тока начинает уменьшаться. На рис, 39 показано изменение силы тока и потеициалов анода и катода в зависимости от логарифма сопротивления. В элементах, у которых на катоде выделяется газообразный водород, увеличение омического сопротивления вызывает уменьшение силы тока. [c.91]

Как и при горизонтальном развороте, с увеличением перегруз- ки Пу нужно увеличивать крен при этом растет угловая скорость, т. е. уменьшается длительность каждого витка спирали. Однакб с ростом перегрузки увеличивается сопротивление Q, и для сохранения скорости нужно круче снижаться, что повышает вертикальную скорость снижения. В итоге потеря высоты за один виток может быть большой как при очень малом крене (из-за большой длительности витка), так и при очень большом крене (из-за большой вертикальной скорости снижения). Расчеты показывают, что наименьшая потеря высоты за один виток спирали, выполняемой без тяги, получается при угле крена около 45°. [c.205]

Как показали исследования Г. В. Акимова, в зависимости от величины омического сопротивления раствора и поверхностной пленки металла многоэлектродная система может быть полностью или частично заноляризована. При очень больших омических сопротивлениях система практически неполяризуема и в основном должны учитываться ток саморастворения отдельных этектпп-дов, которые будут работать при различных потенциалах. [c.48]

Наконец, электрическая дуга в руднотермической печи исследована Г. А. Сисояном [Л. 1-33]. Он показал, что при очень больших токах, характерных для таких печей, дуга становится практически чисто активным сопротивлением — напряжение дуги пропорционально току. [c.12]

Долбежный резец (рис. 23, г) работает при очень большом вылете /, так как в силу особенности процесса вылет / должен быть большее высоты Яз обрабатываемой заготовки. Сичы Р, и Ру создают в опасном сечении стержня резца сложное сопротивленце сжатия, плоского и продольного изгиба. Резец следует расс внывать как минимум иа продольный изгиб по известной формуле Эйлера (см. курс сопротивления материалов). Поскольку вылет I долбежного резца измеряют от жесткой плоской опоры, к которой сгшами Р прижат корпус долбежного резца, то в формуле критической силы при продольном изгибе изменяют некоторые величины, так как в этом случае на длину I приходится половина выпуклой синусоиды. Формула Эйлера принимает вид (при г = 1) [c.51]

Для нормальной работы поршневого насоса важно, чтобы скорость движения поршня в цилиндре равнялась скорости движения в нем жидкости. Если скорость порьиня больше скорости жидкости при всасывании, то произойдет отрыв жидкости от поршня. Это явление крайне опасно, ибо, когда жидкость вновь догонит поршень, может произойти гидравлический удар, который разрушит поршень или другие элементы насоса. Отрыв жидкости возможен также при очень больших высоте всасывания жидкости и гидравлических сопротивлениях, а также при засасывании горячей жидкости. [c.66]

Однако и уточненная формула (а) при очень больших глубинах дает неверный результат, о объясняется тем, что при значительных скоростях существенное влияние оказывает сопротивление воздуха, пропорциональное квадрату скорости и площади миделевого сечения падающего предмета. Практически же методом падающего камня гаожно пользоваться до Г 30 сек, т. е. до глубины 2000 м. [c.113]

Течение с развитой кавитацией, аналогичное рассмотренному выше, возникает в потоке, если число кавитации делается весьма малым. В этом случае за телом образуется большая кавитационная полость, заполненная парами воды и газами. Давление в каверне весьма мало и близко к давлению водяных паров. При обычных условиях в воде паровая кавитация возникает при очень больших скоростях, которые трудно воспроизводить в лаборатории. Введение в каверну газа, например воздуха, позволяет получить малое число кавитации и развитую каверну при малых скоростях буксировки, легко осуществимых в лаборатории. Метод искусственной (газовой) кавитации позволил, в частности, измерить сопротивления различных тел — конусов, диска, шара и эллипсоидов при кавитационнод режиме обтекания в опытовых бассейнах (Л. А. Эпштейн, 1948, 1949). Оказалось, что для диска и тупых конусов с ростом числа кавитации коэффициент сопротивления Сд. возрастает приблизительно как Сх (1 + о)-Однако для острых тел подходит лучше формула С" + а. Теоретическое исследование развитой кавитации в пространственных случаях шло главным образом по ЛИНИИ получения приближенных решений, согласующихся с физическим опытом. Изучение фотографий газовых каверн, применение теоремы о количестве движения и анализ осесимметричного кавитационного течения позволили сделать важный вывод о том, что сопротивление тела с каверной за ним, с точностью до поправочного множителя к, близкого к единице, равно произведению площади миделева сечения каверны на разность статического давления перед обтекаемым телом и давления в каверне. Это значит, что коэффициент сопротивления, отнесенный к ми-делеву сечению каверны, равен числу кавитации а. Полученный результат может служить теоретическим обоснованием возможности достижения весьма малого коэффициента сопротивления на больших скоростях для тела, тесно вписанного в каверну. Это очень важное обстоятельство впервые было отмечено в 1944 г. Д. А. Эфросом и затем развито рядом авторов. [c.42]

Введение. Стабилизация течений при больших сверхзвуковых скоростях. До середины сороковых годов теоретические и экспериментальные работы по аэродинамике относились к скоростям полета, превышающим скорость звука не более чем в три-пять раз. Имелись лишь отдельные попытки изучения специфических свойств обтекания тел газом при скоростях, во много раз превосходящих скорость з ка. Так, в работе П. С. Эпштейна (см. стр. 163) впервые была произведена оценка сопротивления тел при очень большой сверхзвуковой скорости с помощью методов сверхзвуковой аэродинамики. В этой же работе было обращено внимание на то, что картина движения тела в газе с очень большой сверхзвуковой скоростью близко напоминает рассматривавшуюся еще И. Ньютоном картину движения в сопротивляющейся среде, состоящей из отдельных, не взаимодействующих между собой частиц. Из рассуждений Ньютона вытекает, что давление, действующее на обращенный вперед элемент движущегося тела, пропорционально квадрату синуса угла встречи элемента с частицами среды. А. Буземан (Handworterbu h der Naturwissens haften, Bd. 4, Jena, 1934) получил приближенную формулу для расчета давлений на поверхности головной части профилей и тел вращения, уточняющую формулу Ньютона путем учета центробежных сил в слое частиц, движущихся после неупругого соударения с телом вдоль его поверхности. [c.182]

Отклонения от закона Блазиуса, о которых упоминалось в Кя 30 и 54, при очень больших числах Рейнольдса (примерно начиная с 5 ООО ООО) проявляются и здесь. Распространение выводов № 55 и настоящего на этот более сложный случай было сделано Шиллером и Германом Далее Карман применил к случаю пластинки свое предполомсение о сопротивлении, о котором говорилось в конце № 54. Оба способа дают хорошее совпадение с опытом. [c.97]

Поскольку отсасывание пограничного слоя позволяет сохранить в нем ламинарную форму течения, особый интерес представляет определение влияния равномерно распределенного отсасывания на уменьшение сопротивления пластины. На рис. 14.9 построены кривые, изображающие зависимость коэф-ч )ициента сопротивления от числа Рейнольдса для пластины с равномерно распределенным отсасыванием. При очень больших числах Рейнольдса UooHv, когда преобладающая часть пластины лежит в области асимптотического [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...