Тело эталонное

Международным соглашением за единицу силы был принят вес некоторого определенного тела — эталона. Этот эталон, состоящий пз сплава платины с иридием, хранится в Севре, близ Парижа. Так как сила веса зависит от географического положения того места, где измеряется сила веса данного тела, то за единицу силы приняли вес тела-эталона в том месте, где он хранится. Эта единица силы была названа килограмм-силой (кгс). В системе СИ принята другая единица силы, называемая ньютоном (Н), которая меньше килограмма в 9,80665 раза. В системе СГС единицей силы является дина 1 дина = 10" Н (см. 18). [c.53]

Тело эталонное 388 Температура восстановления 228 Температурные волны 153, 528 Темп нагревания тел 168, 479 Тензор давления 8, 12, 43, 52 [c.557]

Исключение эталона из числа вторичных оформляют приказом центра эталонов, который направляют предприятию — храни телю эталона и ВНИИМС. [c.162]

Механический эффект физических взаимодействий может быть и другим — тела при взаимодействии с другими телами получают деформации. Величина наблюдаемой деформации упругого тела-эталона, находящегося в равновесии, также может служить мерой для силы. Силу считают пропорциональной абсолютному удлинению при упругой деформации и направленной по направлению вектора удлинения [c.70]

В учебник включен материал, имеющий исключительное практическое значение, как например определение площадей поверхностей и объемов тел, ограниченных поверхностями приведены начальные сведения об эталонах и кривизне кривых линий и поверхностей. [c.5]

В методе рассматривается регулярное охлаждение двух тел произвольной, но одинаковой геометрической формы и равных размеров в среде с постоянной температурой. Один из образцов является эталоном. При малом значении критерия Био ( 0,1) для этих образцов полные коэффициенты теплоотдачи можно записать [c.169]

Таким образом, сравнение масс двух тел, на которые действует одна и та же сила, сводится к сравнению ускорений этих тел. Взяв некоторое тело за эталон массы, мы имеем возможность сравнить массу любого тела с этим эталоном. [c.39]

Реализовав в каждой системе отсчета эталоны длины и времени, можно перейти к решению такого фундаментального вопроса, как сравнение этих эталонов в разных системах отсчета, или, другими словами, к сравнению размеров тел и течения времени в этих системах. [c.182]

Равенство поперечных размеров тел. Начнем с вопроса о сравнении поперечных размеров тел в разных инер-циальных системах отсчета. Представим себе две инерци-альные системы отсчета К и К, оси ц и у которых параллельны друг другу и перпендикулярны направлению движения одной системы относительно другой (рис. 6.4), причем начало отсчета О /( -системы движется по прямой, проходящей через начало отсчета О К -системы. Установим вдоль осей у и у стержни О А и О А, являющиеся эталонами метра в каждой из этих систем отсчета. Представим себе далее, что в момент совпадения осей у к у верхний конец левого стержня сделает метку на оси у /(-системы. Совпадет ли эта метка с точкой А — верхним концом правого стержня [c.182]

Килограмм (эталон) 241 Кинематика твердого тела 17 [c.247]

Массу любого тела можно найти, осуществив взаимодействие этого тела с эталоном массой [c.17]

По определению понятия массы отношение масс взаимодействующих тел равно обратному отношению модулей их ускорений (5.2). Измерив модули ускорений тела и эталона, можно найти отношение массы тела к массе эталона т-. [c.17]

Отношение массы тела к массе эталона равно отношению модуля ускорения эталона к модулю ускорения тела при их взаимодействии. [c.17]

Масса тела может быть выражена через массу эталона [c.17]

Используя набор эталонных тел с известными массами — гири, можно произвести градуировку пружинных весов и затем с их помощью измерить по растяжению пружины массы тел (рис. 21). [c.17]

Чтобы на основании наблюдений над деформацией пружины измерить массу тела, изберем сначала массу некоторого тела как эталон единицы массы. Далее жесткостью с пружины будем называть силу, которую надо приложить, чтобы изменить длину пружины на едини- [c.222]

Для реализации определенного светового потока и других светотехнических величин служит условный световой эталон. Международным соглашением с 1 января 1948 г. введен новый воспроизводимый световой эталон, осуществляемый в виде абсолютно черного тела (см. 197), применяемого при температуре затвердевания [c.52]

Так, в дилатометре Физо—Аббе незначительное тепловое расширение влечет за собой изменение толщины воздушной прослойки между испытуемым телом и эталонным стеклом. [c.148]

Установив противоречие между уравнениями преобразования Галилея и экспериментальными постулатами, Эйнштейн проанализировал представление о способах измерения пространства и времени. По отношению к измерению пространства классическая механика пользовалась вполне реальными приемами сравнения измеряемых величин с образцовым эталоном (например, сравнение с эталонным метром или с длиной световой волны), причем возможность однозначных измерений обеспечивалась существованием жестких тел (не изменяемых при определенных условиях температуры и т. д.). [c.455]

Для определения постоянной с находят период крутильных колебаний Го на той же проволо(<е эталонного тела с известным моментом инерции Jn относительно оси ОА. Имеем [c.178]

При необходимости осуществлять абсолютные измерения энергии, соответствующие порогу зрительного восприятия глаза, зеркало Mq и пластинка Рг убирались, а диафрагма О освещалась эталонным источником света 3 (абсолютно черным телом). [c.166]

Всякое измерение физической величины представляет собой прямое или косвенное сравнение измеряемой величины с эталоном, в результате мы получаем численное значение физической величины. Так, длину какого-либо предмета мы определяем, прикладывая к этому предмету линейку — эталон длины. Число, указывающее, сколько раз эталон, принятый за единицу, укладывается вдоль измеряемого тела, и выражает длину предмета. Точно так же для определения веса тела мы уравновешиваем это тело на равноплечем рычаге при помощи эталонов веса (гирь). Число принятых за единицу эталонов веса, которое необходимо для того, чтобы уравновесить тело на равноплечем рычаге, и выражает вес тела. [c.15]

Для того чтобы в результате измерений можно было получить числа, мы должны, во-первых, выбрать эталон данной физической величины (т. е. образец, для которого эта величина принята за единицу), во-вторых, установить способ сравнения данной величины с эталоном и, наконец, установить способ сложения эталонов. Например, в указанном выше способе измерения веса тела содержатся определение способа сравнения весов тел и способ сложения эталонов веса тел равны, если тела уравновешиваются на равноплечем рычаге вес нескольких эталонов, положенных на одну чашку весов, равен арифметической сумме весов отдельных эталонов. [c.15]

Точно так же, если в качестве эталона силы мы выбираем известным образом растянутую пружину, то мы должны установить, как найти силу, которая действует на тело, если к нему прикреплены две пружины-эталона под известным углом друг к другу (эта сила равна не арифметической, а геометрической сумме сил, действующих со стороны каждого из эталонов). [c.15]

Возьмем какую-то вполне определенную пружину (например, из стальной проволоки, имеющей форму цилиндрической спирали), растянутую до известной длины. Эталоном силы мы будем, считать ту силу fo. с которой эта пружина при фиксированном растяжении действует на прикрепленное к любому из ее концов тело. Способ сравнения других сил с эталоном состоит в следующем измеряемая сила равна [c.75]

ПО величине и противоположна по направлению эталону силы, если при одновременном действии на любое тело т силы-эталона и измеряемой силы Fx (рис. 34а) тело остается в покое или движется прямолинейно и равномерно. [c.75]

Приведенным способом мы сможем установить, равна ли измеряемая сила Fx эталону силы F , но не сможем измерить любую силу. Для этой последней цели воспользуемся тем, что способ сравнения сил позволяет воспроизводить силу-эталон в любом количестве экземпляров. Достаточно взять другую такую же пружину и подобрать ее растяжение так, чтобы при одновременном действии этой пружины Ki н пружины-эталона Кз в противоположных направлениях тело т оставалось в покое (рис. 346). (Заметим, кстати, что этого можно достичь только в том случае, когда оси обеих пружин лежат на одной прямой это значит, что сила, с которой действует каждая из пружин, направлена вдоль оси этой пружины.) [c.75]

Далее, мы положим, что если на какое-либо тело действует несколько пружин, то результирующая сила равна геометрической сумме сил, действующих со стороны всех пружин ). Располагая несколькими эталонами силы, мы сможем измерять силы, величина которых не равна эталону силы. Прикрепим к телу т, на которое действует измеряемая сила Fj , две пружины-эталона и расположим их под такими углами (рис. 35), чтобы тело т не испытывало ускорения. Тогда [c.75]

Мы пользовались все время произвольно выбранной единицей силы принимали за единицу силы ту силу, с которой действует какая-то произвольно выбранная пружина при каком-то фиксированном растяжении. Но закон Ньютона устанавливает связь между единицей силы и единицей массы, так как массой, равной единице, в абсолютной системе единиц обладает такое тело, которому сила, равная единице, сообщает ускорение, также равное единице. Поэтому если единица силы выбрана, то единица массы будет тем самым определена. Однако в физике поступили наоборот выбрали единицу массы и тем самым определили единицу силы. Такой путь предпочли потому, что хранить эталон массы удобнее, чем эталон силы. [c.99]

Взвешивание тел можно производить при помощи рычажных или пружинных весов. В первом случае непосредственно сравниваются массы двух тел, масса одного из которых принята за эталон [c.176]

Вольфрамовые лампы накаливания, калиброванные но излучению абсолютно черного тела, являются хорошими вторичными световыми эталонами. Однако можно пользоваться и пекалибро-ваппыми лампами, если фотометрические спектральные измерения необходимо провести пе в абсолютных, а в относительных единицах. В этом случае относительное раснределение энергии по спектру вольфрамовой лампы рассчитывается по формуле Вина или Планка, если измерена цветовая температура нити накала. Последнее легко выполняется с помощью микропирометра, который снабжен проградуированной по абсолютно черному телу эталонной лампой. [c.230]

Радиационный метод является относительным методом. Он основан на сравнении излучения исследуемого тела с излучением абсолютно черного или другого тела (эталона) с известным коэффициент-том излучения Л. 4, 76, 305—307]. Для вооприятия лучистой энергии служит приемное устройство, внутри которого помещается дифференциальная термопара. Один из спаев термопары воспринимает излучение, падающее с исследуемого тела, другой — с поверхности эталонного тела. Результирующая термо-э. д. с. дифференциальной термопары измеряется гальванометром. Коэффициент излучения исследуемого тела определяется из закона Стефана—Больцмана, которому в этом случае придается вид [c.360]

В двухлучевых приборах измеряется отношение световых потоков, прошедших раздельно через два канала, в одном из которых помещается образец, а в другом — эталон. Поочередная коммутация пучка лучей после монохроматора в соответствующие каналы осуществляются обыч1Ю с помощью зеркальных обтюраторов. В этих приборах измерение отношения потоков, попадающих, как правило, на один приемник, выполняется автоматически. На входе прибора получается спектральная кривая оптической плотности либо кривая пропускания, которые обычно регистрируются самописцем. При измерении пропускания твердых и газообразных тел эталоном часто служит атмосферный воздух, пропускание которого принимается за 100%. При измерении линий и полос поглощения растворенных веществ в канал эталона помещают чистый растворитель, а в канал образца — раствор в этом случае на выходе прибора получают запись спектра погло- [c.409]

Со времени зарождения квантовой теории излучения черного тела вопрос о том, насколько хорощо уравнения Планка и Стефана — Больцмана описывают плотность энергии внутри реальных, конечных полостей, имеющих полуотражающие стенки, был предметом неоднократных обсуждений. Больщин-ство из них имели место в первые два десятилетия нащего века, однако вопрос закрыт полностью не был, и в последние годы интерес к этой и некоторым другим родственным проблемам возродился. Среди причин возрождения интереса к этому старейшему предмету современной физики можно назвать развитие квантовой оптики, теории частичной когерентности и ее применение к изучению статистических свойств излучения недостаточное понимание процессов теплообмена излучением между близкорасположенными телами при низких температурах и проблему эталонов далекого инфракрасного излучения, для которого длина волны не может считаться малой, а также ряд теоретических проблем, относящихся к статистической механике конечных систем. Хорошим введением к современному обзору в этой области являются работы [2, 3, 5]. Еще в 1911 г. Вейль показал, что требованием о том, чтобы полость являлась прямоугольным параллелепипедом, можно пренебречь при условии, что (У /с)- оо. Он показал также, что в пределе больших объемов или высоких температур число Джинса справедливо для полости любой формы. Позднее на основании результатов работы Вейля были получены асимптотические приближения, где Do(v) являлся просто первым членом ряда, полная сумма которого 0 ) представляла собой среднюю плотность мод. Современные вычисления величины 0 ) [2, 4] с использованием численных методов суммирования первых 10 стоячих волн в полостях простой формы показали, что прежние асим- [c.315]

А традиция эта такова, что температура всегда имела свою особую единицу—градус, которая возникла еще в те времена, когда температура считалась мерой особой субстанции—теплоты, а температурных шкал было столько же, сколько было мастеров, изготовлявших термометры. Причем поначалу это был не просто градус, а градус теплоты. Говорили, например, так телу сообщено восемь градусов теплоты по шкале Реомюра. Позже для теплоты была введена своя особая единица—калория, тоже со своим эталоном и т.д. А градус остался уже только при температуре. Единица в шкале кельвина тоже поначалу назьталась градус кельвина. [c.88]

Для того чтобы избежать трудоемкого нахождения а, осуществлен вариант сравнительного определения теплофизических характеристик покрытий при квазиста-ционарном режиме нагрева системы тел, состоящей из эталонного и испытуемого образцов. Сущность его состоит в том, что покрытие наносится на эталонный образец, а затем эта система нагревается с постоянной скоростью в жидкой хорошо перемешиваемой среде (а—>-—>-оо) [107]. Модификация этого метода для тонкослойных листовых материалов рассмотрена в работе [109]. [c.137]

Комплексное исследование теплофизических характеристик покрытий в широком диапазоне температур может быть проведено при использовании источника постоянной мощности [109]. В основу способа положено решение одномерной задачи нагревания постоянным тепловым потоком <7 двухсоставной системы тел (рис. 6-9) покрытие, нанесенное на эталонный стержень, имеет толщину R , его теплофизические характеристики обозначены индексом 1, т. е. Хи Теплофизические характе- [c.137]

В основу этого метода положено частное решение задачи теплопроводности для системы тел, состоящей из ограниченного (исследуемое покрытие) и по-луограниченного (эталонный материал) стержней с граничными условиями первого и четвертого рода. [c.145]

Фигурирующие в этом законе массы называют гравитационными в отличие от инертной массы, входящей во второй закон Ньютона. Из оиыта, однако, установлено, что гравитационная и инертная массы любого тела строго пропорциональны друг другу. Поэтому можно считать их равными (т. е. выбрать один и тот же эталон для измерения обеих масс) и говорить просто о массе, кото- [c.43]

Измерение массы. Для измерения масс тел в науке, технике и повседневной практике редко применяется способ сравнения массы тела с массой эталона путем опредалошш ущ иевяй Нив. jVs [c.17]

Выясним теперь, при каких условиях можно сравнивать массы тел с помощью взвешивания. Как рычажные, так и пружинные весы отмечают вес тела, т. е. силу, с которой тело давит на подставку или тянет подвес весов. Эта сила, как мы видели, равна m(g — а), где а — вертикальная составляющая ускорения самих весов относительно неподвижной системы отсчета с указаннр ши выше оговорками g можно считать величиной постоянной, но а зависит от широты места. В рычажных весах можно считать, что обе массы — эталон и измеряемая — на.ходятся практически в одной точке. земного шара (малая длина плеч весов всегда позволяет так считать). Поэтому, когда оба тела покоятся на рычажных весах, а для обеих масс одно и то же. И если веса тел равны, то [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...