Критические свойства смеси

В гл. 4 основное внимание было обращено на вычисление констант смесей. Эти константы необходимы при расчете Р—У—Т свойств смесей или производных свойств по большинству методов, основанных на принципе соответственных состояний. Однако псевдокритические константы часто значительно отличаются от истинных критических свойств смесей. Расчетные методики для истинных критических свойств могут быть оценены напрямую посредством сравнения с экспериментальными данными для псевдокритических параметров оценка может быть только косвенной, поскольку физически псевдокритическое состояние не существует. [c.136]

Т — истинное критическое свойство смеси Oj — состояние насыщенной жидкости [c.169]

Закон Гиббса — Дальтона используется чаще, чем любое другое правило комбинирования свойств компонентов для вычисления свойств смеси. При низких давлениях (по сравнению с критическим давлением) этот закон будет давать свойства смеси примерно с той точностью, которую имеют данные о свойствах компонентов. Однако при высоких давлениях он становится совершенно ненадежным и должен быть заменен другим более точным методом. [c.198]

При рассмотрении модели Изинга (гл. 5) мы обращали внимание главным образом на критические свойства системы. Пусть параметр / положителен, что способствует образованию скопления одинаковых атомов. Тогда удобно ввести параметр порядка , описывающий разделение фаз при этом оказывается, что такое разделение термодинамически выгодно при температуре ниже некоторой критической, Гд. Последняя, однако, может и не попасть в интервал между температурами испарения и замерзания смеси, в котором смесь только и может существовать как жидкость. Соответственно драматические критические явления могут прямо и не наблюдаться при смешивании. Так, при температурах ниже Та рассматриваемая модель просто указывает на то, что жидкости смешиваются лишь частично. Это хорошо известное явление. Для проверки модели при температурах выше Гс, когда атомы А ж В должны смешиваться в любых пропорциях, надо измерить термодинамические характеристики смеси. Например, выражения (7.1) и (7.2) сразу приводят к формуле для отношения парциальных давлений пара каждой компоненты в смеси и в соответствующей чистой конденсированной фазе [c.291]

В соотношения (4.2.1)—(4.2.3) не включены параметры бинарных (или высших) взаимодействий. Поэтому эти правила смешения не всегда могут верно отображать свойства смесей. Тем не менее при использовании этих простых псевдо-критических параметров часто достигаются удивительно хорошие результаты при определении свойств смесей методами, использующими принцип соответственных состояний. [c.77]

Более точный метод расчета плотностей смесей жидкостей, применимый в широких интервалах температуры и давления (вплоть до критической точки) основан на использовании уравнений (3.15.18)—(3.15.21), а также (4.10.2)—(4.10.9), которые описывают модификацию метода применительно к смесям. Для пользования этим методом необходимо знать критические свойства чистых компонентов. В случае использования метода при приведенных температурах, превышающих 0,93, должна быть известна истинная критическая температура смеси. Наконец, для точных расчетов надо располагать значениями параметра бинарною взаимодействия [уравнение (4.10.4)]. В настоящее время этот параметр может быть заранее предсказан только для смесей алифатических углеводородов [7]. Для приближенного определения этого параметра для смесей других жидкостей весьма полезным может оказаться даже ограниченный объем экспериментальной информации. [c.89]

В этой главе сначала вводятся соотношения для расчета энергий Гиббса и Гельмгольца, энтальпии, энтропии и коэффициента фугитивности. Эти соотношения используются затем совместно с уравнениями состояния (см. гл. 3) для разработки методов определения изотермических изменений энтальпии и энтропии, а также отношений фугитивность — давление для чистых веществ и смесей. В разделе 5,5 описываются производные свойства, в разделе 5,6 —методы определения теплоемкости реальных газов, в разделе 5,7 — истинные критические параметры смесей, в разделе 5.8 — теплоемкости жидкостей и в разделе 5.9 — коэффициенты фугитивности компонентов газовой фазы. [c.90]

Отпуск — это процесс термической обработки, связанный с изменением строения и свойств закаленной стали при нагреве ниже критических температур. При отпуске происходит распад мартенсита (пересыщенного твердого раствора С в а-Ре после закалки) и остаточного аустенита. Вследствие перехода к более устойчивому состоянию образуются структуры продуктов распада УИ и Л, смеси а-Ре и карбидов. При этом повышаются пластичность и вязкость, снижается твердость и уменьшаются остаточные напряжения в стали. [c.107]

Установленные факты были- настолько убедительными, что ограниченность модели со скольжением для отыскания критического расхода двухфазной смеси стала очевидна. В тех моделях, которые строились по аналогии с -моделью однофазного потока, не рассматривали такого свойства кризиса течения, [c.16]

Следует особо отметить, что наиболее плодотворной и характерной особенностью физико-химического анализа следует считать применение геометрических методов исследования связи между составом и свойством равновесных систем. В тех случаях, когда аналитический метод неприменим, геометрический метод позволяет качественно объяснить происходяш,ие в системе явления. Например, при помощи геометрического метода можно объяснить критические явления в смесях и явления расслоения, где аналитический метод исследования еш,е не может дать результатов. [c.203]

Исследования теплофизических свойств газов и их смесей в первую очередь были направлены на критическую обработку имеющихся экспе- [c.36]

До того, как было показано, что композиционные материалы с титановой матрицей могут иметь свойства, определяемые правилом смеси, если толщина реакционного слоя не превосходит первой критической величины, обнаружили, что волокна, извлеченные из этих композиционных материалов, заметно ослаблены. [c.286]

В книге систематически изложены современные представления о структуре и механических свойствах полимеров, их смесей и наполненных конструкционных полимерных материалов приведены многочисленные конкретные экспериментальные данные для различных реальных полимеров, а также теоретические и эмпирические уравнения, которые могут быть использованы для практических расчетов. В книге также описаны и критически рассмотрены экспериментальные методы оценки механических свойств полимерных материалов. [c.4]

ИССЛЕДОВАНИЕ УЛЬТРААКУСТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МНОГОКОМПОНЕНТНЫХ СМЕСЕЙ ПО ЛИНИИ НАСЫЩЕНИЯ, ВКЛЮЧАЯ КРИТИЧЕСКУЮ ОБЛАСТЬ [c.91]

Известно, что для изучения термодинамических свойств вещества необходим широкий охват объектов разной физической сложности, так как только на этой основе можно сделать необходимые термодинамические обобщения. К тому же интересы практики требуют изучения акустических и других физико-химических свойств сложных объектов (многоатомных и многокомпонентных). Известна, например, особая роль жидких смесей и газов в разработке многих проблем современной науки и техники. Для ученого и конструктора в этом случае необходимо знать так называемые критические параметры, являющиеся индивидуальными характеристиками каждой из смесей. [c.91]

Рассматривается возможность применения ультраакустических методов при определении свойств многокомпонентных смесей по линии насыщения, включая область критических температур. Показано, что экспериментальные данные хорошо согласуются с принципом термодинамического подобия. [c.399]

Теплоемкость—одна из важнейших величин, характеризующих вещество. Многие важные термодинамические расчеты, имеющие как теоретическое, так и прикладное значение, основаны на использовании величин теплоемкостей веществ. Данные по теплоемкостям чистых веществ и их смесей необходимы для многих технических расчетов. Теплоемкость является весьма чувствительным свойством вещества, позволяющим исследовать его структуру, силы взаимодействия атомов и атомных групп в молекуле и т. д., и часто используется при детальном изучении веществ, находящихся в твердом или жидком состояниях. Важное значение имеют и более частные области использования данных по теплоемкостям изучение фазовых переходов, критических явлений, состояния адсорбированного вещества, определение количества примесей в веществе и т. д. Данные по теплотам фазовых переходов нередко используют сов.местно с величинами теплоемкостей для решения тех же вопросов (вычисление термодинамических функций веществ, определение количества примесей и т. д.). Но в некоторых случаях измерение теплот фазовых переходов имеет целью более специфические задачи. [c.236]

Горючий газ, температура которого ниже некоторого критического значения, способен находиться в нагретом состоянии, не взрываясь, сколь угодно долго. Но достаточно увеличить его температуру очень немного, лишь так, чтобы она превысила критическое значение, газ очень быстро воспламеняется. До работы Н. Н. Семенова полагали, что критическая температура (температура воспламенения) является неким внутренним свойством горючей смеси, не зависящим от аппаратурных условий. Теорию воспламенения (а также распространения пламени) строили, полагая зависимость скорости химической реакции от температуры разрывной ниже температуры воспламенения реакция вовсе не идет, выше — протекает очень быстро. Такого рода представления существовали, несмотря на то, что уже давно был известен закон Аррениуса, выражающий непрерывную зависимость скорости химической реакции от температуры. [c.344]

Исследования влияния режимов работы котлов на критические тепловые нагрузки выявили три характерные особенности критические тепловые нагрузки уменьшаются с ростом паросодержания, что способствует образованию сплошной паровой прослойки при большом содержании пара в пароводяной смеси критические тепловые нагрузки уменьшаются с ростом давления, что, по-видимому, связано со сближением термодинамических свойств воды и пара критические нагрузки с ростом расхода воды переходят через минимум, а затем монотонно возрастают, что, по-зи- [c.153]

В этом разделе кратко рассматриваются методы расчета истинных критических свойств смесей. Применимость большинства из них ограничивается углеводородными смесями и смесями углеводородов, содержащих также СОа, НаЗ, СО и постоянные газы. Процедуры расчета точек крикондентерма и крикоиденбара слабо развиты [83] и здесь не описываются. [c.136]

Зная псевдокритические параметры, по обобщенным диаграммам или методом, описаины м в предыдущей главе, определяют свойства смеои. Мы здесь не останавливаемся на деталях расчета, а также на специальных вопросах, связанных с использованием метода термодинамического подобия иримемительно ik смесям. Отметим только, что этот метод дает приближенные данные по свойствам смеси и, кроме того, может применяться только для газовой фазы, значительно удаленной от критической области области двухфазных состояний. [c.152]

Начало наиболее перспективному на наш взгляд направлению исследований процессов диффузии вблизи 1фитических точек двойных жидких смесей положили работы 15-7]. Авторы этих работ рассматривали с единых теоретических позиций кинетические и равновесные свойства, и справедливо утвервдают, что наиболее полную информацию о равновесных и кинетических свойствах смеси вблизи критической точки может дать подход, основанный на первоначальном анализе уравнений потока и последующем поиске асимптотических стационарных решений. [c.99]

Для приближенного описания широкой области, охватывающей как паровую, так и жидкую фазу, целесообразно использовать уравнение Бенедикта — Вебба — Рубина и его модификации. Безусловную ценность представляют эти уравнения при расчете свойств смесей. Следует отметить, что для чистых веществ плотность жидкости, за исключением окрестности критической точки, слабо зависит от давления, в связи с чем можно считать ее на изотерме постоянной, равной значению плотности кипящей жидкости. [c.130]

Опыты обнаруживают, что при некотором достаточно высоком давлении (его назьшают критическим) свойства воды и пара становятся одинаковыми, исчезают физические различия между жидким и газообразным состояниями вещества. Такое состояние называют критическим состоянием вещества (см. точку к на рис. 1.28). Если через точку к проведем критическую изобару и критическую изотерму, то на p-v диаграмме выделяются еще две области область сверхкритических состояний воды (область I) и область сверхкритических состояний перегретого пара (область II). Переход от жидкости к перефетому пару при р > р р сопровождается скачкообразным изменением свойств вещества без образования двухфазных смесей. При этом когда Т достигает величины Гкр, возникает критическое состояние, а при дальнейшем нафеве - перефетый пар сверхкритических парамефов. Такие переходы назьшают фазовыми переходами второго рода. Приобретая все большее практическое значение, эти переходы еще ждут своих внимательных исследователей. [c.20]

Отечественные ученые внесли большой вклад в дело развития основ термодинамики были проведены большие работы по изучению теплофизических свойств веществ. В первую очередь следует отметить работы профессора А. Г. Столетова и его современника М. П. Авенариуса, работавших в области изучения веществ в критическом состоянии. Важные работы по вопросу об упругости насыщенных паров смесей жидкостей были проведены Д. П. Коноваловым и Л. Г. Богаевским, им же принадлежат серьезные работы по теории соответственных состояний. [c.7]

В гл. 6 показано, что число действующих на единице площади поверхности центров парообразования, а вместе с этим и интенсивность теплообмена при кипении в значительной мере зависят от минимального радиуса кривизны зародыша паровой фазы, в который может испаряться жидкость при данном ее перегреве. Если бы при кипении смеси ее температура насыщения в пределах к.п.с. не менялась, т. е. смесь с присущими ей остальными теплофизическимц и термодинамическими свойствами кипела как однокомпонентная жидкость, то минимальный (критический) радиус зародыша паровой фазы приближенно можно было бы определить из уравнения (6.8) [c.346]

Следует отметить, что тепло- и массообмен во влажном газе при определенных условиях сопровождается туманообразова-нием — объемной конденсацией пара, связанной с появлением мельчайших капель жидкости, взвешенных в газопаровой смеси [2, 8, 9 . Это происходит тогда, когда парциальное давление Р пара в смеси становится больше давления насыщения Ps, то есть когда пар становится пересыщенным. Процесс объемной конденсации пара происходит скачком, с очень большой скоростью. Поскольку в аппаратах технических систем всегда есть центры конденсации (мелкие твердые частицы, газовые ионы и др.), то критическая степень пересыщения близка к единице и конденсация может начаться практически по достижении состояния насыщения газа. Туман плохо осаждается на поверхностях и является стоком пара и одновременно источником теплоты, которая выделяется при конденсации пара и расходуется на нагрев прилегающих слоев холодного газа. Более того, над поверхностью жидкости всегда есть слой насыщенного газа, в котором при переменной температуре слоя и наличии центров конденсации тумано-образование является неизбежным, так как зависимость Р = = /( ), определяемая кинетикой переноса массы и энергии, и зависимость Ps — f t), определяемая физическими свойствами жидкости, не совпадают. Совпадение давлений (Рп =Ps) имеет место только на верхней и нижней границах слоя, а между границами избыток пара переходит в туман. [c.24]

КИМ характерным запахом, при отвердевании уменьшается в объеме. Кристаллы эвтектжи имеют желтовато-белый цвет. Приготовленная из технических продуктов смесь имеет светло-коричневый цвет. При испарении дифенильной смеси составы жидкости и образующихся паров одинаковы. Поэтому при испарении не наступает обогащения жидкости одним из компонентов смеси и изменения ее свойств. Эвтектика имеет при атмосферном давлении температуру кипения 258 С, температуру отвердевания 12,3° С. Критическая температура дифенильной смеси 528° С, критическое давление 41 ата. [c.184]

Резкое уменьшение диссипативных потерь в обогреваемых каналах наблюдалось в момент достижения кризиса теплообмена в экспериментах по определению критических тепловых нагрузок. Аналогичное явление было обнаружено и в описанных выше экспериментах по определению критического теплового потока в дегазированной воде. Так, на рис. 4.25 в качестве примера приведены зависимости изменения относительной подведенной мопщости лул р, массового расхода G и температуры стенки в выходном сечении канала от времени. В процессе ступенчатого подвода мощности к стенке канала температура ее ступенчато возрастает. Расход сначала остается постоянным, затем начинает уменьшаться вследствие увеличения потерь на трение при движении двухфазной смеси, а при достижении кризисного состояния снова возрастает. Увеличение расхода при достижении кризисной зоны наблюдалось и в опытах Типпетса [52]. Этот факт можно рассматривать как свидетельство того, что в этом случае, так же как в адиабатных каналах, определяющим в формировании критического потока является свойство значительной сжимаемости двухфазного потока. Если в пристенном слое обогреваемого канала реализуется трансзвуковой режим течения, то вырождение турбулентности и переход к ламинарному режиму течения могут служить причиной уменьшения как диссипативных потерь, так и интенсивности теплообмена в кризисной зоне. [c.95]

Наряду с широко распространенными в энергетике паровоздупшыми эжекторами в последнее время все чаще применяются водовоздушные эжекторы, работа которых еще мало изучена, а главное, отсутствует полное описание процессов, происходящих при смешении эжектируемого и рабочего потоков. Двухфазная смесь, образующаяся в результате их смешения, если она достаточно однородна, обладает свойствами, существенно отличными от свойств каждого из смешивающихся потоков. Наиболее важным является резкое снижение скорости звука в гомогенной двухфазной смеси, отмеченное в [55], что может привести к возникновению трансзвукового режима течения даже при относительно небольших скоростях (10-50 м/с). Описание процессов, происходящих в водовоздушных эжекторах, и методика их расчета должны учитывать возможность реализащш критического течения в камере смешения эжектора. [c.99]

Высококоэрцитивное состояние в сплавах o-F4 обусловлено наличием в структуре упорядоченной у у-фазы с гранецентрированной тетрагональной кристаллической решеткой (ГЦТ) и отношением с/а = 0,979. Фаза Уту образуется в сплавах с 28...58 % (ат.) Со при температурах ниже 825 °С в процессе упорядочения высокотемпературной у-фазы с ГЦК решеткой. Фаза Уту магнитно-одноосна с высокой константой кристаллической анизотропии = 10 Дж/м Высокие магнитные свойства возникают в сплавах вблизи эквиатомного состава после охлаждения из однофазной у-области с некоторой критической скоростью (1...5°С/с) и последующего отпуска при 650 °С. Структура сплавов в этом состоянии характеризуется смесью высокоанизотропных частиц у -фазы и частиц у-фазы с высокой намагниченностью насыщения. Из анализа кривых крутящего момента можно предполагать, что высокая коэрцитивная сила обусловлена, главным образом, большой константой одноосной анизотропии у -фазы и ее перемагничиванием путем вращения вектора намагниченности. [c.520]

Меткалф, помимо демонстрации возможности выполнения правила смеси при контролируемой степени реакции, проанализировал механические свойства композиционных материалов с титановой матрицей в зависимости от величины и свойств реакционного слоя [16]. Принятый в этом анализе подход сводился к тому, что реакционная зона создает новые участки зарождения трещин в композиционном материале. Эти новые участки должны действовать совместно с уже существующими в исходных волокнах. Допускалось также, что подобных участков в матрице не возникает и что распределение дефектов внутри волокна не изменяется в процессе изготовления. В этих условиях прочность композиционного материала будет сохраняться неизменной до тех нор, пока разрушение контролирует существующий в волокне ансамбль дефектов. Это допущение требует, чтобы дефекты, вносимые реакционным слоем, оставались меньшими, чем дефекты в существующем ансамбле. Когда реакционный слой остается тонким, это требование может быть удовлетворено, по в случае превышения критической степени реакции происходит переход от одного типа источника разрушения к другому. [c.282]

Применение органических веществ. Образование накипи в выпарных аппаратах для морской воды можно предотвратить с помощью различных органических веществ, применяемых иногда в смеси с неорганическими веществами (например, полифосфатами). К числу таких органических веществ относятся крахмал, сульфаты и альгинаты (alginates) лигнина, реже — поверхностно-активные вещества, действие которых основано на способности изменять форму кристаллов накипеобразующих соединений и таким образом влиять на физические свойства накипи. Например, натриевая соль динафтилметандисульфокислоты, которую при дозах 20—30 мг л эффективно применяют для контроля за образованием накипи в выпарных аппаратах для морской воды, работающих при атмосферном давлении, по-видимому, способствует тому, что гидроокись магния вместо порошкообразного непрерывно увеличивающегося отложения образует гладкую, не сцепленную с поверхностью металла накипь, которая отслаивается при достижении критической толщины. В смеси, рекомендуемой Морским министерством Великобритании и предназначенной для этой же цели, применяют другой компонент— четырехнатриевую соль ЭДТА. Она действует как изолирующий реагент, т. е. образует комплексное соединение с медью, которая, по-видимому, способствует сцеплению накипи с поверхностью металла. [c.164]

В зависимости от скорости охлаждения существуют два принципиально различных способа закалки - закалка на ферритно-цементитные смеси и закалка на мартенсит. При охлаждении со скоростью ниже критической, т.е. такой минимальной скорости, которая необходима для образования мартенсита, возникают структуры перлитного типа (перлит, сорбит, троостит, бейнит). Сорбит и троо-стит отличаются от перлита и друг от друга степенью дисперсности (троостит дисперснее сорбита, а последний - перлита). Чем структура дисперснее, тем выше ее механические свойства. [c.72]

Строго фиксированное положение критической точки на диаграмме состояния, характеризующееся соответствующими значениями температуры, давления, плотности и коэффициента сжимаемости, возможно только для индивидуальных соединений [47-51]. Для смесей веществ, каждое из которых имеет свою критическую точку, можно говорить лищь о некоторой критической области, которую можно характеризовать усредненными значениями указанных выще параметров [52]. Поскольку определение этих усредненных критических параметров методами, развитыми для индивидуальных соединений, обычно невозможно, наиболее целесообразно определять эти параметры по универсальным зависимостям теплофизических свойств, представленных в приведенных величинах, которые могут быть получены для каждой данной фуппы термодинамически подобных веществ. [c.280]

Исследование ультраакустических свойств многокомпонентных смесей па линии насыщения, включая критическую область. Ноздрев В. Ф., Аброшина Л. С., Расулмухамедов А. Г. В кн. Теплофизические свойства жидкостей и газов при высоких температурах и плазмы . М., Изд-во стандартов, 1969. [c.399]

На конференции было организовано восемь секций 1. Теплофизические свойства реальных газов при высоких температурах с учетом диссоциации. Руководитель секции — Е. В. Ступоченко. В программе секции 17 докладов. 2. Термодинамические свойства реальных газов и их смесей при умеренных и низких температурах. Руководитель секции — Д, С. Циклис. В программе секции 24 доклада. Первый доклад Я. 3. Казавчинского Новые представления в теории термодинамического подобия и их использование для исследования свойств газовых смесей . 3. Критические явления и фазовые переходы. Руководитель секции — В. К. Семенченко. В программе секции 24 доклада. Первый доклад В. К. Семенченко О механизме критических явлений . 4. Неравновесные свойства газов и жидкостей. Руководитель секции — Д. Л. Тимрот. В программе секции 20 докладов. Первый доклад Ю. Н. Беляева и В. Б. Леонаса О возможности экспериментального определения коэффициентов переноса в диссоциированном [c.334]

Эффективные барьерные смазки были получены также при загущении твердыми фторированными спиртами смеси фторированных диэфиров двухосновной кислоты, фторированного трансформаторного масла и перфторэфиров. Пленки образцов таких барьерных смазок имеют величину критического поверхностного натяжения смачивания 11-14 мН/м и сохраняют олеофобные свойства на различных металлах (сталь, медь, латунь, дюралюминий) при толщине слоя 10 мкм. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...