Гармонические искажения общие

Общие гармонические искажения должны быть менее 0,5% во всем динамическом диапазоне. Если же рассматривается только усилитель, то наиболее реальным в настоящее время является значение не более чем 0,1% на частоте 1 кГц. Искажение не должно сильно увеличиваться на низких и высоких частотах, однако очень трудно избежать увеличения искажений на самых низких и самых высоких частотах. [c.43]

Общие гармонические искажения обычно оцениваются коэффициентом гармоник. Причем коэффициентом гармоник оценивается сумма всех гармоник в диапазоне измерения и вносимого шума, т. е. дается общая величина. Эту величину обычно называют общими гармоническими искажениями. [c.43]

Подобно суммированию двух (или более) сигналов шума, шум и искажения суммируются по среднему квадратическому закону. Таким образам, когда уровень шума может быть измерен, то, зная его значение, можно установить действительное значение общих гармонических искажений. [c.43]

Таким образом, действительное значение общих гармонических искажений, обозначенное D/S, дается следующим выражением [c.43]

Общие гармонические искажения, % = [c.44]

Интермодуляционные искажения усилителя Н1—не должны быть значительно больше общих гармонических искажений. Как и общие гармонические искажения, интермодуляционные искажения обусловлены нелинейностью усилителя. Однако [c.45]

Усилители, работающие в режиме класса В с неоднородной переходной характеристикой двухтактной пары транзисторов на выходе, имеют интермодуляционные искажения, большие по значению общих гармонических искажений. При субъективной оценке они, кроме того, менее приятно звучат из-за гармоник высшего порядка — некоторые из них отчетливо диссонируют. Такие искажения видны на экране осциллографа как пики или неоднородности формы сигнала. Это в слабой степени показано на рис. 2.2, айв более отчетливой — на рис. 2.3. [c.46]

При условии, что-запас по перегрузке на частоте 1 кГц достаточен, он устанавливается с учетом уменьшения выходной мощности звукоснимателя скоростного типа (магнитной головки) при уменьшении частоты. Таким образом, запас по перегрузке измеряется на частоте 1 кГц при подаче синусоидального сигнала и при обеспечении заданного уровня ограничения сигнала или заданного значения общих гармонических искажений. [c.84]

Общие гармонические искажения — 0,5% (пост.) нагрузка холостого хода 8 Ом [c.150]

Для этих испытаний необходим анализатор звуковых сигналов. Можно использовать измерительную установку, показанную на рис. 5.1, но анализатор сигналов следует подключить к нагрузке вместо измерителя коэффициента гармоник. Затем каждая гармоника подается в виде сигнала и записывается отдельно. Общие гармонические искажения могут быть определены с помощью выражения (2.3). [c.157]

Для некоторых регулировок, так же как и для субъективной оценки определенных видов искажений, в частности перекрестных, очень полезной может оказаться индикация на экране осциллографа остаточных явлений при измерении коэффициента гармоник (см., например, рис. 2.3). Это облегчает также приблизительную оценку отношения шума к общим гармоническим искажениям. [c.157]

Характеристическая частота процессов установления ионной упругой поляризации определяется во всех случаях собственной частотой колебаний ионов или атомов и лежит в инфракрасном диапазоне электромагнитных волн. Поэтому с общей точки зрения ионную упругую поляризацию называют инфракрасной , в то время как электронная упругая поляризация классифицируется как оптическая . Поскольку характеристическая частота оптической поляризации в тысячи раз выше, чем частота инфракрасной, то эти виды поляризации могут рассматриваться (в первом приближении) как независимые друг от друга процессы поляризуемости складываются линейно без взаимного искажения. Разумеется, это справедливо лишь в слабых электрических полях, когда колебания гармонические, т. е. если диэлектрик является линейным. Обобщенная модель инфракрасной поляризации включает в себя как модели жесткого и мягкого иона, так и встречающуюся в литературе модель атомной поляризации. Отметим, что и дипольная упругая поляризация приводит к диэлектрической дисперсии в инфракрасном диапазоне частот, поэтому для определения механизма поляризации требуются сведения о структуре диэлектрика. [c.68]

Следящие системы с электромагнитными (индукционными) датчиками положения стыковых соединений и расстояния до изделия довольно распространены. В общем случае, когда контролируемое металлическое изделие вносится в первичное переменное электромагнитное поле датчика, происходит его искажение, так как на поверхности изделия возникают вихревые токи, образующие собственное электромагнитное поле. Обычно используется излучающее поле, которое изменяется во времени по гармоническому закону. Характеристики результирующего поля зависят от электромагнитных и геометрических параметров системы датчик—объект. [c.112]

Успехи динамики упругих тел в Советском Союзе были в известной мере подготовлены достижениями ученых дореволюционной России. Первые работы по общим методам интегрирования уравнений динамической теории упругости были выполнены еще в 1831 г. М. В. Остроградским, построившим (одновременно с С. Пуассоном) решения уравнений движения при произвольных начальных данных. Суммируя решения простого гармонического типа, М. В. Остроградский получил решение, соот-ветствующее распространению в неограниченной упругой среде волн двух типов волн расширения и волн искажения. При распространении волн первого типа в среде возникают сжатия, растяжения и сдвиги, но отсутствуют вращения волны второго типа вызывают сдвиги и вращения, не создавая объемного расширения. [c.292]

Этот параграф посвящен рассмотрению процесса взаимодействия плоских волн, бегущих строго в одном направлении. В гл. I, П уже говорилось об общих методах решения такого рода задач. Поскольку уравнение Бюргерса (П.1.10) описывает искажение начальных возмущений произвольной формы и мон ет быть решено точно в общем виде, никаких принципиальных трудностей при рассмотрении волновых взаимодействий такого типа не существует. Достаточно найти решение уравнения (II.1.10). при заданном условии на границе, а затем произвести его гармонический анализ. Однако в силу сложного вида получаемого решения реализация этой схемы часто бывает сопряжена со значительными математическими трудностями. Поэтому целесообразно получать физические результаты более простыми путями, используя специфику каждой конкретной задачи. [c.101]

Он представляет собой трехполосный фильтр Баттерворта верхних частот Такой фильтр обладает максимально плоской АЧХ в пре делах полосы пропускания На частоте 10 Гц сигнал ослабляется более чем на 14 дБ. В качестве активного элемента в фильтре используется эмиттерный повторитель на транзисторе VT1 с источником тока на транзисторе VT2 в качестве нагрузки Такое построение обеспечивае высокую ли нейность Общие гармонические искажения [c.63]

Поскольку мощность, при которой измеряются искажения, уменьшена, то компоненты шума составляют значительную часть в общем значении. Таким образом, при очень низкой мощности действительное значение общих гармонических искажений очень небольшое, т. е. измерительный прибор показывает в основном значение шума. Это иллюстрируется осциллограммами на рис. 2.2, где осциллограмма а показывает искажение при большой мощности, а б — искажение при малой мощности. В каждом случае вторая кривая (синусоидальная) соответствует неотфильтрованному основному сигналу, проходящему через нагрузку усилителя. Таким образом, очевидно, что большое содержание шума (рис. 2.2, б) будет значительно увеличивать общее значение искажений. [c.43]

Возвращаясь к общему уравнению (13.6.8), мы у()еждаемся, что скорость распространения синусоидальной волны зависит от ее длины. Поэтому заданное возмущение произвольной формы, которое можно представить как сумму гармонических составляющих, будет распространяться по стержню, меняя свою форму. Это явление, т. е. зависимость скорости от длины волны и, как следствие, искажение формы импульса, называется дисперсией, в данном случае геометрической дисперсией, происходящей от наличия свободных границ. [c.448]

Изучив основные закономерности распространения плоских волн, можно приступить к рассмотрению волн с более сложной пространственной структурой. Прежде всего мы рассмотрим обширный класс волн, направление распространения которых меняется произвольным образом, но эти изменения происходят достаточно плавно - на масштабах, много больших характерной длины волны. В линейной теории это приближеше соответствует геометрической акустике, когда геометрия волны описьшается системой лучей, причем распространение происходит независимо вдоль каждой лучевой трубки. Волны конечной амплитуды могут обладать аналогичными геометрическими свойствами, и тогда говорят о нелинейной геометрической акустике (НГА). Здесь приходится анализировать подчас весьма сложную игру нелинейных эффектов, с одной стороны, и эффектов расходимости волн, фокусировки, рефракции и т.д. — с другой. Отметим еще следующее обстоятельство. Методы линейной геометрической акустики и линейной геометрической оптики (изучающей распространение коротких электромагнитных волн) в общем аналогичны — ош основаны чаще всего на рассмотрении гармонических или квазигармонических во времени процессов или, реже, коротких импульсов волновых пакетов. Нелинейная же геометрическая оптика и акустика развивались различными путями если первая по-прежнему оперирует в основном с квазигармоническими волнами, то вторая имеет дело с непрерывными искажениями профиля волны, которые и в одномерном случае, как видно из предыдущей главы, не всегда просто описать. [c.75]

Хорошо известно, что материальные уравнения линейной электродинамики, которая описывает гармонические волны, распространяюш иеся в среде без искажений, и где имеет место принцип суперпозиции, являются приближенными. Так, линейное соотношение между поляризацией и напряженностью электрического поля Р = хЕ получается при простейшем классическом расчете на основе идеализированной модели гармонического осциллятора при более общем квантовом рассмотрении линейная связь между поляризацией и полем соответствует первому приближению теории возмущений. Степень пригодности указанных приближений зависит в первую очередь от соотношения между амплитудой поля световой волны и характерным внутренним полем Во, определяющим силы связи, действующие на оптический электрон в среде. Поле Ео связано с потенциалом ионизации / и характерным расстоянием а (на котором поле обеспечивает связь) соотношением еЕоа = 1. Для атома водорода это поле 0 = 5 10 в см. Для конденсированных сред величина Ео меньше, и, в частности, для полупроводников с относительно небольшой шириной запрещенной зоны Ей 10 в СМ сравнимую с последней величиной напряженность поля нетрудно получить при фокусировке пучка современного мощного лазера. Поэтому для описания оптических эффектов в таких полях линейное материальное уравнение должно быть замене- [c.5]

Большинство усилителей Н1—Fi основано на схемах квазикласса В (т. е. класса В с оптимизированым 1д для уменьшения искажений) и схемах, которые почти полностью устраняют перекрестные искажения и сохраняют низкий уровень общих гармонических и интермодуляционных искажений. В действительности невозможно полностью устранить перекрестные искажения или остаточные явления даже у многих хорошо разработанных усилителей. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...