Измерение коэффициента гармоник

Для некоторых регулировок, так же как и для субъективной оценки определенных видов искажений, в частности перекрестных, очень полезной может оказаться индикация на экране осциллографа остаточных явлений при измерении коэффициента гармоник (см., например, рис. 2.3). Это облегчает также приблизительную оценку отношения шума к общим гармоническим искажениям. [c.157]

С другой стороны, слишком малое значение /д вызывает перекрестные искажения, но они редко выявляются при измерениях коэффициента гармоник или величины гармонических искажений, хотя в этих случаях измерения интермодуляционных искажений часто выявляют компоненты более высоких порядков. [c.175]

Измерительная установка на рис. 11.1 может использоваться для измерений реальной чувствительности по стандарту IHF, и в обычных условиях необходим один сигнал-генератор. После настройки и балансировки измерительного прибора для проверки коэффициента гармоник с максимальным подавлением сигнала модуляции напряжение сигнала на входе тюнера изменяется с помощью аттенюатора генератора до уровня, при котором милливольтметр показывает разницу 30 дБ между сигналом при 100%-ной модуляции и сигналом при измерении коэффициента гармоник. Этот входной сигнал в микровольтах [c.337]

Измерения коэффициента гармоник /С, на линиях, работающих в режиме несогласованных нагрузок показали, что в некоторых точках подключения абонентов к распределительной фидерной линии /С, превышал 9 %. [c.393]

Измерение коэффициента гармоник. Схема измерения коэффициента гармоник отличается от схемы для измерения неравномерности АЧХ на рис. 13.1 тем, что к выходу тракта вместо вольтметра подключается ИНИ (или низкочастотный анализатор спектра). Измерения рекомендуется проводить на частотах 30, 63, 125, 250, 500, 1000, 2 000, 4 000 и 6 300 Гц. Напряжение сигнала на входе тракта должно соответствовать номинальному значению максимального входного уровня с допуском 0,2 дБ. [c.408]

Измерения коэффициента гармоник. Этот параметр наиболее важный, так как изменение режима работы тракта ведет к повышению коэффициента гармоник Кт- Применяемое устройство АДИ (автоматические дистанционные измерения) довольно просто решает эту задачу путем посылки в паузах передачи кратковременных измерительных сигналов по схеме на рис. 13.4. Во время передачи контакты К1 и К4 находятся в верхнем положении, Кг и Кз — в нижнем. В паузе передачи К1 переключают на датчик измерительных сигналов ДИС, замыкается контакт К4. контакт Кг с задержкой 20 мс переходит в верхнее положение, включая цепь на вход ограничителя Огр через узкополосный фильтр Ф контакт Кз с небольшой задержкой переходит в верхнее положение, подключая к выходу Огр выпрямитель В и интегрирующую цепь измерителя уровня со шкалой, градуированной в процентах /Сг- [c.412]

Чувствительность микрофона в свободном поле 6 мВ/Па (с помощью переключателя чувствительность может уменьшаться на 10 и на 20 дБ) номинальный диапазон частот 20.... ..20000 Гц неравномерность частотной характеристики во всем диапазоне частот не превышает 2,5 дБ модуль полного выходного сопротивления не превышает 150 Ом уровень собственных шумов не более 29 дБ при измерении прибором с линейной частотной характеристикой и не более 17 дБА при измерении прибором с характеристикой Л коэффициент гармоник на частоте 1 кГц не превышает 0,5 % при максимальном уровне звукового давления 138 дБ (160 Па) напряжение фантомного источника питания 48 В потребляемый ток [c.89]

При измерении коэффициента гармонических искажений к громкоговорителю подводится синусоидальное напряжение на заданных частотах и измеряются выходные напряжения измерительного микрофона на основной частоте и гармониках (обычно второй и третьей). Суммарный коэффициент гармонических искажений (в процентах) [c.294]

Измерение коэффициента нелинейных искажений ведут при подведении к громкоговорителю номинального напряжения по схеме рис. 12.11. Для измерения этого коэффициента к измерительному микрофону подключают измеритель нелинейных искажений или анализатор гармоник. [c.305]

В настоящее время для измерения коэффициента поглощения в жидкостях чаще всего применяется импульсный метод. Импульс, прошедший через среду в интерферометре с плоской волной и принятый приемником (после отражения от рефлектора в простом кварцевом интерферометре), сравнивается с аналогичным импульсом такой же частоты, выходящим из прокалиброванного аттенюатора. При этом нетрудно определить изменение амплитуды из-за изменения длины пути, пройденного импульсом. Этот метод использовался в частотном интервале 0,5—2000 МГц с точностью порядка 2% вплоть до 200 МГц и 4—5% выше 500 МГц [1, 25]. Для достижения такой точности требуется большая тщательность в конструировании интерферометра [38] и электронной аппаратуры. Источником является кварц, возбужденный на своей основной частоте или на одной из нечетных гармоник (вплоть до 487-й). Этот метод может применяться в широком интервале давлений и температур. [c.155]

Для Земли параметр I можно вывести ил измерений ускорения силы тяжести на земной поверхности. Параметр К для Земли получается малым, того же порядка величины, что и коэффициенты гармоник высших порядков, которые появляются в потенциале тела с таким же неправильным строением поверхности, какое имеет Земля. [c.115]

Общие гармонические искажения обычно оцениваются коэффициентом гармоник. Причем коэффициентом гармоник оценивается сумма всех гармоник в диапазоне измерения и вносимого шума, т. е. дается общая величина. Эту величину обычно называют общими гармоническими искажениями. [c.43]

При профилактических измерениях иногда коэффициент гармоник проверяют только на одной частоте, обычно 1 ООО Гц. Однако этого недостаточно для оценки нелинейности во всем диапазоне звуковых частот. С учетом особенностей работы авторегуляторов коэффициент гармоник как минимум должен быть проверен также на нижней рабочей частоте. В области верхних рабочих частот нелинейность оценивается методом разностного тона. [c.408]

Измерение коэффициента разностного тона. Метод разностного тона рекомендуется применять для измерения нелинейных искажений в верхней части номинального диапазона частот. В сочетании с методом определения коэффициента гармоник он позволяет оценить нелинейность каналов, трактов и отдельных устройств во всем диапазоне звуковых частот. [c.408]

В экспериментальной практике полезным может оказаться метод импульсного теплового источника. Метод состоит в измерение возмущения декремента затухания основной температурной гармоники 6vi от одиночных или периодически повторяющихся импульсов теплового источника. Причиной возмущения декремента может быть возмущение какого-либо параметра в системе, подлежащее определению (например, изменение коэффициента теплопроводности, коэффициента теплоотдачи, поля скоростей). Представляет интерес разработка этого метода применительно к работающему ядерному реактору, в котором можно периодически создавать импульсные вспышки мощности. Сравнивая измеряемые декременты спада основной температурной гармоники, можно судить об изменениях, происходящих со временем в условиях охлаждения твэлов или в процессах теплопередачи внутри самих твэлов (например, из-за появления дефектов между сердечником и оболочкой твэла, из-за изгиба твэлов и др.). Тем самым может быть обоснован и разработан способ контроля и диагностики состояния теплонапряженных элементов ядерного реактора, основанный на измерении декремента затухания. [c.115]

Для точечной группы тт2, к которой принадлежит ниобат бария-натрия, имеется три независимых нелинейных коэффициента йз1, йзг, йзз [1]. Величины этих коэффициентов были вычислены по результатам измерения выхода мощности второй гармоники на длине волны 0,532 мкм при использовании сфокусированного излучения ИАГ Nd-лазера (Л = 1,064 мкм) с непрерывной накачкой и периодической модуляцией добротности [1, 34]. Коэффициенты ниобата бария-натрия оценивались относительно коэффициента du кварца (табл. 5.3). Некоторая разница в полученных различными авторами значениях нелинейных коэффициентов НБН объясняются, видимо, различием качества использовавшихся кристаллов. [c.193]

Таким образом, для правильной оценки характеристики искажений усилителя требуется измерить значение интермодуля-циониых искажений в дополнение к измерениям коэффициента гармоник. [c.46]

Реальная чувствительность по стандарту IHF выражается в микровольтах (в единицах напряжения) при соотношении 30 дБ между выходным сигналом при 100%-ной модуляции н выходным сигналом, когда модуляция снята . Это значит, что величина 30 дБ относится к разнице между выходным сигналом со 100%-ной модуляцией и сигналом при измерении коэффициента гармоник. Это показано на рис. 11.5, где сравнивается чувствительность при отношении сигнал-шум 30 дБ с реальной чувствительностью по стандарту IHF. Поскольку в последнем принимается во внимание искажение Df 2,,2% при 30 дБ), то реальная чувствительность по стандарту IHFвсегда будет меньше чувствительности при отношении сигнал-шум 30 дБ (см. данные на с. 338). Однако у хорошо сконструированного тюнера эта разница будет невелика, так как коэффициент гармоник в диапазоне УКВ при малых уровнях входного сигнала будет ненамного больше уровня шума. [c.337]

Синхронизация мод лазера на АИГ Nd исследовалась Куи-зенгой и Сигманом, экспериментально подтвердившими многие выводы теории, данной в разд. 4.2 [4.6]. Для синхронизации мод лазера на АИГ Nd ими использовался электрооптический фазовый модулятор на кристалле LiNbOs с частотой модуляции 264 МГц. Ширина спектра излучения Av определялась с помощью интерферометра Фабри—Перо. Для измерения длительности импульсов Xl использовался быстродействующий фотодиод. Длительность более коротких импульсов определялась корреляционным методом на основе измерения второй гармоники (см. гл. 3). В зависимости от глубины модуляции Ьрм наблюдались импульсы длительностью от 40 до 200 пс при средней выходной мощности 300 мВт. Без принятия дополнительных мер кристалл модулятора выполнял роль эталона Фабри— Перо, ограничивавшего ширину спектра излучения лазера. Для сокращения длительности импульсов необходимо исключить селекцию мод модулятором, устранив мешающие отражения (для этого можно, например, скосить входные окна модулятора под углом Брюстера к оптической оси резонатора). Можно также наклонить модулятор на достаточно большой угол, устранив таким образом перекрытие падающего и отраженного пучков. Измерялась зависимость ширины спектра излучения и длительности импульсов от коэффициента глубины модуляции 8рм. Результаты измерений представлены на рис. 4.6. Проведенные через экспериментальные точки прямые подтверждают предска-10 [c.147]

Технические данные микрофона чувствительность 8 мВ/Па на частоте 1 Гц диапазон частот 40...16 ООО Гц неравномерность частотной характеристики в диапазоне 40.... ..8 ООО Гц не более 2 дБ, в диапазоне 40.... .. 16 ООО Гц не более 6 дБ выходное сопротивление 200 Ом (рекомендуемое сопротивление нагрузки 250... 1 ООО Ом) уровень собственных шумов не более 25 дБ при измерении прибором с линейной частотной характеристикой и не более 18 дБА при измерении по кривой Л максимальный уровень звукового давления, при котором коэффициент гармоник не превышает 0,5%, 120 дБ напряжение фантомного источника питания 48 В потребляемый ток 0,4 мА. Диаметр микрофона 56 мм, длийа 200 мм, масса 500 г. [c.87]

В последние годы обработка результатов лазерной локации Луны, полученных при помощи лазерных уголковых отражателей, установленных на лунной поверхности экипажами космических кораблей серии Аполлон (США), привела к необходимости уточнения ряда параметров фигуры и вращательного движения, т. е. физической либрации Луны. Некоторые из этих параметров, а также коэффициенты гармоник третьего и четвертого порядков разложения гравитационного поля Луны, определенные на основе анализа траекторных измерений искусственных спутников Луны типа Lunar Orbiter, приведены в табл. 39 [67]. Коэффициенты разложений компонент физической либрации Луны и аргументы, соответствующие указанным значениям и у и учету влияния вторых гармоник в фигуре Луны, заданы табл. 40 [67]. [c.206]

Гораздо проще измерять относительную величину оптической нелинейности. В этом случае, во-первых, отпадает необходимость в абсолютном измерении мощностей взаимодействующих волн. Кроме того, такие измерения обычно не связаны с получением синхронного взаимодействия, и, следовательно, требования к качеству нелинейного кристалла существенно снижаются. Наконец, при относительных измерениях нет необходимости точно исследовать параметры основного излучения, поскольку то же самое излучение воздействует и на опорный образец. Метод измерений, о котором идет речь, был впервые использован Мейкером и соавт. [105] в 1962 г. в настоящее время он известен как техника полос Мейкера. Плоскопараллельная пластинка исследуемого кристалла ориентируется таким образом, чтобы измеряемый нелинейный коэффициент являлся основным в используемом взаимодействии. Например, для измерения коэффициента 36 = z3 y в кристалле KDP необходимо вырезать пластинку так, чтобы ось 2 кристалла лежала в плоскости ее входной грани, а нормаль к входной грани составляла угол 45° с осями хну. Тогда, если луч лазера, падающий нормально на входную грань пластинки, поляризован под углом 90° к оси z, компоненты поля и Еу равны. При этом генерируемая волна второй гармоники будет поляризована параллельно оси 2. Однако при, такой геометрии взаимодействие не будет синхронным и, следовательно, сигнал второй гармоники будет слабым. При повороте кристалла в плоскости, образованной падающим лучом и осью 2, мощность второй гармоники периодически меняется, поскольку при этом меняется эффективная длина взаимодействия и фазовая расстройка. Полученная зависимость мощности второй гармоники от угла поворота кристаллической пластинки представляет собой систему максимумов и минимумов и очень напоминает систему интерференционных полос, за что описанный метод и получил свое название. В действительности же появление таких полос обусловлено природой генерации второй гармоники при больших фазовых расстройках Ak. [c.106]

В модели С6- яспользован принцип цифровой настройки режекторных фильтров, позволяющий автоматизировать процесс измерений В приборе предусмотрена калибровка в режиме измерения искажений по встроенному источнику, генерирующему напряжение с образцовым коэффициентом гармоник [c.25]

Сложность реализации метода ком пенса ции заключается в том, что необходимо из готовить неискажающее устройство компен сации, а это непросто Метод измерения комбинационных иска жений позволяет измерять коэффициент гармоник высококачественных усилителей 34 с использованием обычных генераторов ЗЧ Схема включения приборов в этом случае показана на рис 1 21, а Принципиальная схема согласующего звена для включения двух генераторов 34 (как рекомендует ГОСТ 28849—79) к одной нагрузке приведена на рис 121, б Для измерений вполне пригоден анализатор спектра с динамиче ским диапазоном 70 80 дБ (например, СКЧ 56) Точность этого метода тем выше, чем ближе к друг другу частоты генера торов, но их близость ограничивается разрешающей способностью анализатора спектра Проводя измерения малых Кг или отно шения сигнал шум, необходимо тщательно заземлить все приборы (см рис 1 17) и следить за тем, чтобы те из них, что имеют мощные выпрямители и стабилизаторы, располагались как можно дальше от испытуемого ФУ [c.34]

Коэффициент гармоник на любой частоте полосы пропускания и на любом уровне модуляции может быть измерен с помощью измерительной установки, показанной на рис. 11.1. Однако ЧМ-генератор должен принимать внешний сигнал модуляции с очень малыми искажениями и обеспечивать калиброванную модуляцию до 100%-ного уровня с минимальными искажениями. [c.340]

I В настоящее время нет метода измерения нелинейных искажений, который являлся бы исчерпывающи] , т. е. давал полное согласование результатов измерений со слуховым восдрия-тием искажений. Тем не менее существующие методы позво- ляют.с известным приближением оценить качество аппаратуры наиболее распространенными являются метод гармоник, метод взаимной модуляции и метод разностных колебаний. При измерении методом гармоник на вход испытуемого объекта подается синусоидальный сигнал желаемой частоты и амплитуды и на выходе измеряются все гармоники. Мерой искажений является коэффициент гармоник, представляющий собой отношение эффективного значения совокупности высших гармоник к эффективному значению первой гармоники. [c.57]

Иа рис. 47 изображена схема машины МВЛ-5 для испытания на усталость лопаток турбин. На столе / электродинамического возбудителя колебаний типа ЭДВ-14М закреплен динамометр 2, в захвате которого зажата испытуемая лопатка S. Конструкция динамометра аналогична конструкции динамометра машины МВЛ-4. Захват динамометра снабжен клиновым зажимом хвостовика испытуемой лопатки, Сигналы с блока генераторов 6 емкостного датчика подаются на блок 7 регистрацни, содержащий автоматический указывающий и записывающий потенциометр, снабженный переключателем диапазонов измерения и записи изгибающего. момента на перестраиваемый узкополосный фильтр S на схему сравнения автоматического регулятора 11. Сигнал с выхода фильтра 8 через ограничитель 9 и регулируемый фазовращатель 12 подается на канал с управляемым коэффициентом передачи автоматического регулятора 11. На второй вход схемы сравнения автоматического регулятора поступает сигнал с программатора 13 режима испытании. Сигнал с выхода автоматического регулятора возбуждает усилитель 10 с установленной мощностью 100 кВА, который питает подвижную катушку электродинамического возбудителя колебаний. Описанная система обеспечивает возбуждение автоколебаний на основной и высших гармониках испытуемой ло- [c.188]

При измерениях таким методом возникают две трудности создание чисто синусоидального изменения температуры на одном из концов образца и постепенный рост средней температуры. Последнюю проблему решили Грин и Коулее [88], у которых нагрев и охлаждение осуществлялись током, пропускаемым через контакт между р- и п-типами теллурида висмута, причем направление тока периодически менялось на противоположное. Вследствие эффекта Пельтье тепло выделялось в контакте при одном направлении тока и поглощалось при другом. Выделяемое джоулево тепло компенсировалось за счет пропускания большого тока в направлении, вызывающем охлаждение образца. Этот метод нагрева также помогает создавать синусоидальное изменение температуры. Конец образца вместе с нагревателем имеет температуру, периодически меняющуюся со временем, которую можно разложить в ряд Фурье с небольшим числом гармоник. Главные члены тогда имеют частоты со, Зсо и т, д., но, так как поглощение волны больше при высоких частотах, волна становится почти строго гармонической уже на небольшом расстоянии от нагревателя. Затем можно найти поглощение и скорость волны и с помощью этих величин вычислить коэффициент [c.21]

При генерации второй гармоники излучения ИАГ Nd-лазера в кристалле Ba2LiNb50is основная волна (со) является обыкновенным лучом, а волна второй гармоники (2(о) — необыкновенным. Измеренная величина а при 24°С составила 13,2° при 91 °С уголка становится равным нулю. Приняв во внимание все возможные ошибки измерений угла и температуры, а также сделав предположение, что показатели преломления линейно зависят от температуры, авторы [11] вычисляли температурный коэффициент (К ) [c.246]

В общем случае дефекты твердых тел оказывают влияние на упругие модули третьего порядка. В настоящее время имеются прямые экспериментальные доказательства такого влияиия [17, 18] (см. 4 этой гладаы). Следовательно, измеряемые экспериментально модули третьего порядка имеют примесь , связанную с дефектами твердого тела. В некоторых случаях эта примесь мала по сравнению с модулями третьего порядка идеального изотропного твердого тела. Так, по-видимому, обстоит дело при измерении нелинейного параметра для продольных волн в свободных от внепших механических напряжений образцах экспериментальное значение нелЕшейного параметра при этом удовлетворительно совпадает с тем, что можно получить на основании элементарной теории твердого тела Борна или Из значения коэффициента теплового расширения твердых тел [19]. В других случаях, например при искажении формы продля поперечной волны (второй сдвиговой гармоники), примесь является основ-вгой причиной наблюдаемого эффекта согласно пятиконстантной теории упругости этот эффект не должен был бы наблюдаться вовсе (см. далее). [c.308]

В 1970 г. была опубликована Стандартная Земля II. Она является обобщением и уточнением Стандартной Земли I. Здесь были использованы наблюдения 19 спутников, полученные камерами Бейкера — Нанна и лазерными установками. Использовались как обычные, так и синхронные наблюдения. Кроме того, были привлечены гравиметрические измерения и геодезические данные, а также наблюдения зондов. В результате были определены координаты многих наблюдательных станций и все коэффициенты разложения геопотенциала до 16-го порядка включительно и некоторые более высокие гармоники. Точность определения координат многих станций составляет около 10 м. [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...