Каналы генерации

Обозначим через о сечение вынужденного перехода в канале генерации. В соответствии с (1.1.3), представим [c.287]

Здесь ш и Юн — вероятности вьшужденных переходов в каналах генерации и накачки соответственно 1/т — вероятность спонтанных переходов в канале генерации. [c.289]

Мы полагаем для простоты, что кратности вырождения рабочих уровней одинаковы — 1). Отсюда, в частности, следует, что одинаковы коэффициенты Эйнштейна (а равно и сечения) для обоих вынужденных переходов в канале генерации индуцированного испускания и резонансного поглощения активными центрами. [c.289]

Учитывая далее, что хю = В. (5+ + 5 )/у, где В — коэффициент Эйнштейна для вынужденных переходов в канале генерации, получаем из (3.2.16) уже известное читателю выражение для сечения о (см. 2.1) [c.290]

Отсюда видно, что полная вероятность релаксации 1/Ti складывается из вероятности накачки и вероятности релаксации в канале генерации. [c.296]

Напомним, что время определяется вероятностью накачки и вероятностью спонтанных переходов в канале генерации 1/т [c.355]

Базовой структурой ДГ лазеров является полосковая, характеризующаяся относительно малыми /пор, возможностью реализации одномодового режима, отсутствием параллельных пространственных каналов генерация. Для придания структуре лазера полосковой конфигурации применяют механические й химические методы, селективное травление, технику фотолитографии, протонную бомбардировку и другие методы. [c.115]

Все эти ранние исследования показали, что катастрофическое разрушение инжекционных лазеров связано с плотностью световой мощности на зеркале, которая приводит к резкому и достаточно большому для того, чтобы вызвать локальное плавление, увеличению температуры. В литературе по деградации предел разрушения описывается несколькими способами оптической мощностью на пороге разрушения для данного лазера плотностью оптической мощности на пороге разрушения по площади сечения волновода Рлк. максимальной оптической мощностью на пороге разрушения Рмакс и оптической мощностью, излучаемой с единичной ширины волновода W на пороге разрушения К сожалению, в сообщениях связанных с катастрофической деградацией гомо- и гетеролазеров, чаще всего фигурирует величина Pw, вычисленная как P /W, безотносительно к каналам генерации и другим неоднородностям излучения. Главным образом по этой причине в данных по катастрофической деградации имеется сильный разброс. [c.319]

Каналы генерации в лазерах с широким контактом 224—225 [c.359]

Течение в закрученных потоках существенно необратимо, причем необратимость увеличивается с ростом интенсивности закрутки. Часть запаса полной энтальпии, имеющейся у газа на входе в закручивающее устройство, расходуется на преодоление трения, другая — на генерацию турбулентных пульсаций и перестройку течения в процессе продвижения по каналу и за его пределами для случая свободно затопленной струи. В [62] вводится параметр v, который предложено называть коэффициентом потока кинетической энергии кольцевого закрученного потока. Такие течения наиболее часто формируются во фронтовых устрой- [c.24]

На практике широко применяются методы отвода тепла при кипении жидкости, движущейся внутри труб или каналов различной формы. Так, процессы генерации пара на современных тепловых электрических станциях осуществляются за счет кипения воды, движущейся внутри котельных труб при высоком давлении. Тепло к поверхности труб подводится от раскаленных продуктов сгорания топлива за счет излучения и конвективного теплообмена. [c.107]

Здесь С — емкость мембраны Е ыа и к — равновесные натриевый и калиевый потенциалы соответственно gNa и максимальные удельные проводимости мембраны для Na и К" /га, п и h — безразмерные нормированные величины, характеризующие плотность открытых каналов /га нОсит название натриевой активации й—натриевая инактивация п—калиевая активация — не-идентифицированный ток утечки — внешний ток, с помощью которого можно управлять режимом мембраны и вызывать генерацию нервных импульсов. [c.139]

Для достаточно быстрых)> нелинейностей, когда времена релаксации т различных физ. величин, от к-рых зависит т, сопоставимы с обратной частотой световой волны ш" -, самовоздействие света приводит к раз,ч. эффектам генерации гармоник, вынужденному рассеянию света и др. Максимальный коэф. передачи по каналу положительной О. с. в этих случаях обеспечивается при выполнении условий резонансной связи мод (условий фазового синхронизма). [c.387]

Применение У. о. к. Предлагаемый У. о. к. был установлен первоначально на двух примерах неравновесных процессов 1) развитие генерации в автоколебательных системах по мере увеличения коэффициента положит, обратной связи 2) переход от ламинарного течения к стационарному турбулентному течении) в каналах по мере роста числа Рейнольдса. Если увеличение степени упорядоченности по мере развития генерации представляется очевидным, то второй пример является более сложным. [c.230]

Многопроходовые схемы в принципе применимы и тогда, когда активная зона имеет сечение, близкое к квадратному или круглому. Однако при этом нелегко и организовать сложную траекторию оси, и избежать образования всевозможных паразитных каналов генерации (с этой целью, в частности, непараллельны плоские зеркала на рис. 4.1). Поэтому случаи использования подобных схем, состс ящих, как на рис. 4.1, из отдельных зеркал и обеспечивающих одинаковые размеры сечения пучка по обоим направлениям, чрезвычайно редки. [c.208]

Обнаруженные в последнее время самопульсация и оптический хаос в генерации ФРК-лазеров связаны с конкуренцией поперечных мод и различных каналов генерации в активном кристалле (гл. 4,7). [c.39]

Оценивая величину начального коэффициента усиления, надо, однако, учитывать не только множитель В21, но и произведение В21 о- Входящие в это произведение множители обнаруживают противоположные тенденции увеличение времени жизии верхнего рабочего уровня приводит к возрастанию но уменьшает В21 уменьшение же упомянутого времени жизни приводит к возрастанию В21> но уменьшает ЛГд. Уменьшение ЛГд в последнем случае связано с тем, что при увеличении В21 растет также и коэффициент Эйнштейна А21, т. е. учащаются спонтанные переходы в канале генерации. [c.94]

Дифференциальные уравнения для плотности инверсной заселенности (трехуровневый и четьфехуровневый лазеры). Рассмотрим трехуровневую схему, изображенную на рис. 3.8. На схеме используются обозначения ш — вероятность вынужденных переходов в канале генерации (канале 2—1), а> — вероятность вынужденных переходов в канале [c.287]

В уравнения Статца—Де Марса входят следующие постоянные параметры В = ВНа — коэффициент Эйнштейна для вынужденных переходов в канале генерации, помноженный на энергию фотона Т — определяемое совокупностью вредных и полезных потерь время жизни фотона в резонаторе (согласно (2.3.10), это время следующим образом выражается через добротность Q резонатора Т — = С/со) Тх — время продольной релаксации (релаксации разности заселенностей уровней) ) Тх — вероятность из- [c.293]

Уравнения Статца— Де Марса имеют наглядное физическое объяснение. Первое уравнение означает, что плотность числа фотонов в резонаторе растет в результате вынужденных переходов в канале генерации (за счет преобладания индуцированного испускания над резонансным поглощением) и убывает благодаря наличию потерь в резонаторе. Скорость возрастания равна произведению плотности инверсной заселенности N на отнесенную к единице времени вероятность вынужденных переходов w. С учетом (3.2.35) имеем W = BS/v — ВНюМ = В М, и, следовательно, рассматриваемая скорость равна wN B MN, что и отражено в первом уравнении Статца—Де Марса. Что же касается скорости убывания плотности числа фотонов то она равна MIT, т. е. обратно пропорциональна добротности резонатора. Заметим, что величина 1/Т весьма просто выражается через коэффициенты вредных и полезных потерь [c.294]

В предыдущих главах были представлены разнообразные свойства ДГС-лазеров. В 4 настоящей главы приведены экспериментальные свойства, такие, как плотность порогового тока и излучательные характеристики. Получено хорошее согласие между плотностью порогового тока при комнатной температуре, вычисленной без использования подгоночных параметров, и экспериментальными значениями. (Расчет коэффициента усиления для GaAs был дан в гл. 3.) В этом параграфе будет дано краткое обсуждение причин возникновения каналов генерации в лазерах. Во всех лазерах с широким контактом стимулированное излучение возникает в локализованных областях с размерами порядка 10 мкм. Эти области называются каналами генерации. Они приводят к большим вариациям мощности оптического излучения по зеркальной грани лазерного диода. [c.182]

Излучательные свойства ОГС-лазеров характеризуются большой импульсной мощностью и малой расходимостью пучка. Обычно наблюдается излучение в поперечной магнитной (ТМ) волне [37], Излучение ОГС-лазеров с широким контактом неоднородно распределяется по зеркалу резонатора, образуя локальные области генерации. Такие области обычно называют каналами генерации в 4 этой главы мы их рассмотрим более подробно. В спектрах наблюдаются продольные моды, аналогичные тем, которые приведены на рис. 3.8.12, (9, с межмодо-вым расстоянием, определяемым уравнением (3.8.11). [c.198]

На рис, 7.4.16 показано семейство продольных мод. Обычно наблюдается ТЕ-поляризация. Как правило, модовый состав излучения ДГС-ла ера с широким контактом при / >/пор предполагает существование нескольких семейств мод, что, по-видимому, является результатом возникновения каналов генерации, описываемых ниже. С увеличением тока все больше каналов достигает порога и минимумы между дискретными линиями заполняются. Межмодовое расстояние определяется выражением (3.8.11). Огибающая спектра лазера лежит на несколько миллиэлектрон-вольт ниже запрещенной зоны чистого GaAs и имеет почти ту же температурную зависимость, что и ширина запре- [c.223]

На рис. 7.4.17, а показано ближнее поле излучения ДГС-лазера на GaAs — ALGai j As с широким контактом, на рис. 7.4.17,6 — изменение интенсивности излучения, измеренное при развертке одной строки в видиконе с кремниевой мишенью. Отдельные локализованные области стимулированного излучения называют каналами генерации. Визуальное наблюдение воз-йикновения каналов в инфракрасном микроскопе является удобным методом определения порога в лазерах с широким контактом. При увеличении тока число каналов генерации увеличивается. По всей вероятности, каждый канал имеет свой собственный порог генерации. Лазеры с высокой дифференциальной эффективностью имеют наиболее однородное ближнее поле. В 2 гл. 8 обсуждается влияние однородности ближнего поля [c.224]

Хеншел сообщил о чрезвычайно интересном исследовании катастрофического разрушения [14]. Он исследовал однородность ближнего поля, дифференциальную эффективность и предел катастрофического повреждения ОГС-, ДГС- и асимметричных ДГС-РО-лазеров при длительности импульса накачки 200 НС. Было принято, что однородность 11 равна отношению средней интенсивности излучения параллельно плоскости р-п-перехода к максимальной интенсивности в самом ярком канале генерации. На рис. 8.2.3 показана вариация интенсивности в ближнем поле нескольких типичных ДГС-РО-лазеров. Аналогичные характеристики ДГС-лазеров были представлены в 4 гл. 7. Качественно можно считать, что излучение исходит из многочисленных каналов генерации, каждый из которых имеет свой порог и свою плотность тока. На пороге генерация начинается в канале с наименьшим значением /пор- По мере увеличения тока начинается генерация в других каналах и после того, [c.323]

В случае оптического квантового генератора зеркальный резонатор создает положительную обратную связь между полем излучения и источником его энергии — активной средой ). Зеркала резонатора обеспечивают многократное распространение (и тем самым усиление) светового потока в активной среде. Это необходимо и для самовозбуждения генерации, и для ее поддержания. Однако роль резонатора в работе лазера не исчерпывается повышением плотности энергии поля в активной среде. Согласно указанной выше аналогии, для возникновения автоколебательного режима обратная связь должна быть положительной. Другими словами, должна иметь место строгая сннфазность колебаний, уже существующих в системе и приходящих по каналу обратной связи. Подобные соображения применимы и к оптическим квантовым генераторам, о чем будет идти речь в 228, 229. [c.783]

Теоретические расчеты ) и экспериментальные данные показывают, что основным фактором, мешающим возникновению генерации сложных молекул, является накопление частиц на метастабильном (триплетном) уровне. Если в рубине наличие метастабильного уровня обеспечивает возможность генерации, то у красителей этот уровень играет отрицательную роль. Неоптические переходы 5 ->-7 1 мешают накоплению частиц на основном лазерном уровне 5] и тем самым уменьшают значение коэффициента усиления. Кроме того,- существенна роль триплет-триплетного поглощения Т Т2. Ввиду этого под действием внешнего излучения в растворе не только появляется способность к усилению, но и возникают дополнительные потери. Если коэффициент поглощения в канале превышает коэффициент усиле- [c.293]

В книге изложены основы теории и методы расчета процессов, протекающих при генерации пара, движение двухфазного потока в каналах, барботаж, унос и сепарация влаги, теплообмен при кипении в условиях естественной конвекции и др. Значительное место в ней отведено инженерным методам расчета, теплооомена и гидродинамики в современных промышленных аппаратах. [c.2]

ЭВМ № 1 2 — ЭВМ № 2 3 — программа нагружения 4 — генерация сигналов 5 — проверка рассогласования и защита 6 — обработка данных и запоминание 7 — связь ЭВМ — ЭВМ 8 — печатающее устройство 9 — магнитные диски 10 — пульт оператора (терминал) 11 — сравнение управляющих сигналов ЭВМ № 1 и ЭВМ № 2 12 — аналого-цифровые преобразователи 13 — цифроаналоговые преобразователи 14 — фильтры низкой частоты 15 — мультиплексоры 16 — аналоговые выходы (до 100 каналов) П — аналоговые входы (до 200 каналоь) 18 — позиционные сигналы [c.60]

На рис. 11.18 показаны также расчетные кривые распределения температур греющего теплоносителя, теплового потока, коэффициента теплоотдачи и массового паросодержания по длине парогенерирующей трубы, которые имели бы место при генерации калиевого пара в пустом канале того же диаметра и длины (подробнее см. в работе [32]). [c.268]

Процесс возникновения дискретной фазы в межлопаточных каналах решетки носит флуктуационный характер и сопровождается появлением конденсационной турбулентности, интенсивность которой значительна. Хорошо известно, что в суживающихся каналах большой конфузорности происходит частичное или полное вырождение гидродинамической турбулентности в пограничных слоях, т. е. имеет место ламинаризация слоя. Процесс ламннари-зации ( обратного перехода) в пограничных слоях особенно интенсивен при околозвуковых скоростях, когда продольные отрицательные градиенты давления достигают максимальных значений. Ламинаризированный слой отрывается местными адиабатными скачками, и этот процесс сопровождается появлением жидкой фазы и турбулизацией слоя (генерируется конденсационная турбулентность). В результате отрыв слоя ликвидируется, вновь происходит ламинаризация слоя, появляется отрыв и т. д. Б соответствии с перемещениями зоны отрыва происходят перемещения скачка уплотнения по спинке профиля в косом срезе, что вызывает пульсацию термодинамических параметров — давления и температуры 48, 52, 53, 124]. Механизм генерации пульсаций параметров при конденсации в сопловых и рабочих решетках действует и при дозвуковых скоростях и вызывает опасные возмущающие силы. Таким образом, переход в зону Вильсона сопровождается специфическими нестационарными явлениями, в основе которых лежат флуктуационный механизм возникновения жидкой фазы и генерации конденсационной нестационарности, периодические отрывы пограничного слоя. В тех случаях, когда частота процесса конденсационной нестационарности близка или кратна частоте волн, возникающих при взаимодействии решеток, амплитуда пульсаций давлений (и температур) резко возрастает—имеет место резонанс и дополнительные возмущающие силы достигают опасного предела. [c.192]

В условиях эксплуатации получены данные, подтверждающие, что возникновение влаги ведет к значительному увеличению числа аварий лопаточных аппаратов [145], вызванных усталостными разрушениями. По-видимому, аварии происходят в результате резонансов в связи с появлением переменных газодинамических сил нового типа. Так, на основании анализа, проведенного в [145], установлено, что наибольшее число поломок лопаток происходило в области неравновесного влагообразования (в зоне Вильсона). Имеются и другие опытные данные, подтверждающие, что с появлением влажности возникают новые возмущающие силы различной природы 1) связанные с генерацией конденсационной турбулентности в пограничном слое и ее частичным вырождением в кон-фузорном течении 2) обусловленные волновым взаимодействием сопловых и рабочих решеток 3) вызванные перемещающимися скачками конденсации (в сверхзвуковых решетках с расширяющимися межлопаточными каналами). [c.194]

В энергетических реакторах канального типа с электрической мощностью от 100 до 2000 МВт в качестве замедлителя нейтронов используется графит, а теплоносителем является пар. Генерация и перегрев пара в этих реакторах осуществляются с помощью тепловыделяющих элементов в отдельных каналах, число которых составляет от 1000 до 17 000 (рис. 2.3). Активная зона реакторов имеет цилиндрическую форму диаметром от 7000 до 15 000 мм и высотой от 6000 до 8000 мм. Усилия от веса каналов, графитовой кладки и защиты передаются на верхнюю и нижнюю сварные плиты высотой 600-н2000 мм, изготовленные из листовой низколегированной стали в виде перекрестных балок со сплошным или несплошным покрытием и системами герметизации. При эксплуатации эти плиты подвергаются действию статических весовых и повторных тепловых нагрузок. Корпус боковой защиты, практически не подвергается давлению. [c.24]

Контроль и калибровка К. с. д. необходимы для поддержания стабильных условий работы и абс. привязки результатов координатных и амплитудных измерений (автоматич. контроль тока в магнитах, темп-ры, состава и давления газа в газоразрядных детекторах, напряжения иитания детекторов и др.). Для калибровки спектрометрич. каналов используются эталонные радионуклиды, светодиоды и лазеры (калибровка фотоумножителей), прецизионные генераторы импульсов. В ряде К. с. д. предусмотрен периодич. контроль стабильности триггера и эффективности фильтрации данных путём генерации искусств. событий. Примеры крупномасштабных К. с. д. ИСТРА и ГЕЛИОС показаны на рис. 1 и 2. [c.425]

Обычно длина периода траектории частицы в ондуляторе Л/д 1 см, т. к, она должна быть больше его апертуры, определяемой поперечными размерами пучка (й1 мм). Более жёсткое излучение (с энергией кван-тов йсощанс— ) при меньшей эффективности генерации испускается в ондуляторах с 1 см. Такими ондуляторами могут служить, напр., эл.-магн. волны (обратный Комптона эффект) и кристаллы. Кристаллы устанавливаются на краю рабочей области синхротронов, на выходе линейных ускорителей электронов, а также в элегстронных каналах протонных синхротронов. Поляризов. пучки фотонов, испускаемые электронами в поле поляризованной эл.-магн. волны или в кристалле (когерентное тормозное излучение, каналированное излучение), используются в ядерной физике и физике высоких энергий. [c.408]

При термодинамич. равновесии термин, генерация носителей в каждой точке образца в точности компенсируется их рекомбинацией. Но при прохождении тока этот баланс нарушается. Существует неск. механизмов (каналов) избыточной генерации и рекомбинации, определяющих проводимость р — л-П. при прямом и обратном смещениях, а) Генерация и рекомбинация носителей в р- и н-областях и диффузия носителей к р — л-П. или от него. В единице объёма л-полупро-водвика в единицу времени рождается вследствие равновесной термич. генерации р /Тр дырок, где р — равновесная концентрация дырок в -области (р = — У ), а Тр — их время жизни относительно процесса рекомбинации. Все дырки, рождённые в слое с толщиной Ьр, прилегающем к р — п-П,, уходят в р-область, т. к. внутр. поле р — п-П. втягивает туда все дырки, подошедшие к переходу в результате диф фузии из л-области Lp — длина диффузии дырок в -области за время их жизни = DpXp, [c.641]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...