Двойного резонанса метод

ДВОЙНОЙ резонанс — экспериментальный метод, состоящий в наблюдении влияния резонансного возбуждения одной системы на резонансные свойства другой. Д. р. используют для изучения систем, прямое исследование резонансных свойств к-рых затруднено для изучения взаимодействия между системами и для исследования кинетики установления стационарного состояния при включении и выключении возбуждения. Д. р. даёт возможность пользоваться результатами наблюдения резонансных свойств обеих систем при наличии аппаратуры для наблюдения резонанса только в одной. [c.561]

В обычно применяемых магн. полях 10 —10 Э частоты ЯМР попадают в диапазон коротких радиоволн Гц), а ЭПР - в диапазон СВЧ (10 —IQi Гц). М. р. можно наблюдать методом двойного резонанса. Спектры М. р. чувствительны к различным внутр. полям, действующим в веществе, поэтому М. р, применяется для исследования структуры твёрдых тел и жидкостей, атомной и молекулярной динамики и т. п. [c.689]

С. с. изучается методами магн, резонанса, др. методами радиоспектроскопии. Для возбуждённых состояний используют методы двойного резонанса (оптический — радиочастотный, инфракрасный — радиочастотный резонансы), а также методы нелинейной лазерной спектроскопии. [c.459]

Метод магнитного резонанса, описанный выше в обш,их чертах, получил к настояш ему времени значительное развитие. Широко применялись различные нестационарные методы, в которых изучалось поведение спинов, не находяш ихся в равновесии с решеткой. Были предложены методы динамической поляризации, позволяюш,ие увеличить во много раз разность населенностей между двумя уровнями по сравнению с равновесной. Появились методы двойного резонанса, в которых переход, вызванный на определенной частоте, обнаруживается по его влиянию (например, через спин-спиновое взаимодействие) на другой переход, который наблюдается обычным способом и, таким образом, используется в качестве индикатора первого перехода. [c.22]

При исследовании полупроводниковых кристаллов широко используются методы двойного электронно-ядерного резонанса и оптич. поляризации ядер (см. Оптическая ориентация h полупроводниках). [c.678]

Рассмотрим методы измерения виброперемещения, а также кратко способы измерений виброскорости и виброускорения. Виброперемещение может быть измерено либо непосредственно, как указано в п. 1, с помощью вибропреобразователя инерционного действия, работающего в соответствующем режиме, либо с помощью вибропреобразователя, в котором перемещения корпуса пропорциональны виброускорениям. В последнем случае выходной электрический сигнал до измерительного блока нужно подвергать двойному интегрированию. В первом случае расширение частотного диапазона виброметра перемещения в сторону низких частот ограничивается недопустимо большим статическим прогибом подвижной части вибропреобразователя [см. формулу 0-38)] и его малой надежностью, а в сторону высоких частот —. в основном поперечным резонансом пружин. [c.56]

С другой стороны, вполне возможно вызывать такой переход при помощи сильного радиочастотного поля и детектировать его появление окольным путем через влияние на интенсивность сильного электронного перехода, например а—>с. Для измерения, сверхтонких расщеплений с большой точностью весьма полезным оказался метод, получивший название двойного электронно-ядерного резонанса. Мы не будем описывать здесь этот метод, поскольку он относится к области электронного резонанса и выходит за рамки настоящей книги. [c.186]

О. э.— следствие магн. вз-ствия эл-нов и ядра атомов или ионов таких парамагнетиков, в к-рых возможно установление равновесной электронной и яд. намагниченности в сильном пост, магн. поле. При насыщении ЭПР это вз-ствие вызывает перераспределение ядер по уровням, увеличивая разность их населённостей и вероятность перехода. О. э. лежит в основе метода двойного электронно-ядерного резонанса. [c.483]

В косвенных методах резонансное поглощение радиочастотного поля регистрируют по изме-вению (обычно небольшому) нек-рых макроскопич. характеристик вещества. Ими могут быть, напр., интенсивность и поляризация оптич. люминесценции (оптич. детектирование), анизотропия у- и Р-радиоакт. излуче-иия, траектории молекулярных и атомных пучков в неоднородном внеш. поле (см. также Раби метод), темп-ра образца, его способность к нек-рым хим. реакциям и пр. К косвенным методам можно отнести также двойные резонансы, в к-рых поглощение квантов одной частоты регистрируют по отклику на другой частоте. Для расширения возможностей Р, используют иногокваитовые и параметрич. эффекты, акустич. методы (см., напр., Акустический парамагнитный резонанс). В ВЧ-области диапазона радиоволн (частота выше 10 Гц) Р. по своим методам и объектам исследования приближается к ИК-спектроскопии (см. Субмиллиметровая спектроскопия). [c.235]

Наиболее интересным в плане получения самых разнообразных дифракционных характеристик, но и в то же время наиболее трудным для анализа является резонансный случай, в котором длина волны возбуждения соизмерима с периодом решеток. До широкого внедрения в практику расчетов средств электронно-вычислительной техники исследования в резонансной области обычно замыкались на анализе некоторых частных или предельных ситуаций [30—41]. Вынужденные довольствоваться малым, авторы указанных и других работ заложили прочный фундамент, на котором строится современное здание теории дифракции волн на периодических решетках в резонансной области частот. Действительно, практически в каждом широко используемом сегодня методе построения математических моделей для численных экспериментов на ЭВМ явно просматривается влияние идей и результатов, полученных в 40—60-х годах. Прежде всего это касается метода частичных областей (методов переразложения, сшивания) (25, 42—46], методов теории потенциала (интегральных уравнений) 17, 47—521, модифицированного метода Винера — Хопфа — Фока [53— 56], модифицированного метода вычетов [54], метода полуобращения матричных уравнений типа свертки [25, 57, 58]. Подобная преемственность наблюдается и в желании глубже проникнуть в суть явлений и эффектов, обнаруживаемых при исследовании процессов дифракции волн на решетках различных типов и геометрий в резонансной области частот. Вслед за работами Л. Н. Дерюгина [59, 60], в которых впервые на одном частном примере теоретически проанализированы поверхностный и двойной резонансы в отражательной решетке, появились работы с результатами всестороннего аналитического и численного исследований явлений аномального рассеяния волн в области точек скольжения (на рэлеевских длинах волн) [25, 61—65], полного резонансного прохождения [25, 66, 67] и полного резонансного отражения [7, 25, 29, 53, 57, 64, 68—77] плоских волн в случае полупрозрачных решеток, полного незеркального отражения волн отражательными решетками [25, 78—88] и т. д. [c.7]

Двойной резонанс, имеющий место при одновременном резонансном воздействии на вещество переменными элоктромагнптными полями двух различных частот, нашел разнообразные и важные применения. Э. н. р. в совокупности с ядерпым магнитным резонансом лежит в основе Оверхауаера эффекта и др. дипампч. методов поляризации ядер. Основой парамагнитных квантовых усилите.чей является Э. п. р, на двух различных частотах. Весьма плодотворны также исследования Э. п. р. в оптически возбужденных веществах. [c.502]

Предложено несколько видоизменений метода Овер-хаузера метод двойного резонанса (Ж. Фейер), метод динамич. поляризации ядер (А. Абрагам, ii. Джефрис). Последний наиболее перспективен для получения поляризованной протонной мишени. Возможность создания такой мишени видна из ф-лы (2), показывающей увеличение числа ядер с преимущественным направлением спина / вдоль поля Н при насыщении ЭПР. [c.481]

ДЛ-спектрометры в настоящее время широко распространены. Так, на IX Коллоквиуме по молекулярной спектроскопии высокого разрешения, состоявшемся в 1985 г. в г. Риччионе (Италия), диодной лазерной спектроскопии молекул в газовой фазе посвящено более трети всех докладов. Все большее внимание уделяется применению диодных лазеров в исследованиях горячих полос, составных колебаний, запрещенных переходов и дальнейшему развитию методов ДЛ-спектроскопии спектроскопии насыщения, двухфотонной спектроскопии и спектроскопии двойного резонанса, внутрирезонаторной и оптико-акустической спектроскопии, модуляционной и гетеродинной спектроскопии [1, 11. [c.115]

Ряд существующих и применяющихся в молекулярной спектроскопии методов оптотермический, оптогальванический, методы двойного резонанса, многофотонной спектроскопии и ряд других [c.160]

Исследования Д. э.-я. р. послужили толчком к развитию др. комбиниров. резонансов, напр, двойных резонансов, где одно или оба эл.-магн. поля заменены акустическими (двойной акустомагн. электронно-ядерный резонанс и др.). Идея регистрации квант, переходов на другой, более высокой частоте лежит в основе оптич. методов детектирования в радиоспектроскопии. [c.144]

Вращат. структуру колебат. полос обычно исследуют методами Фурье спектроскопии, лазерной спектроскопии, двойного ИК — МВ-резонанса и др. эти методы обеспечивают спектральное разрешение 10 см и лучше и позволяют полностью (для лёгких молекул) или частично разрешить структуру полос. Каждая полоса наблюдается в виде сотен и даже тысяч вращат. линий. Существуют эфф. теоретич. методы для моделирования такого большого массива линий. Из частот переходов определяются величины молекулярных параметров, к-рые затем используются при построении потенц. поверхности и при расчёте частот линий в др. участках спектра. [c.204]

Если в исследуемом образце имеются спинки двух сортов А и В, то состояние насыщения спинов ядер А вызовет исчезновение мультиплетной структуры ЯМ.Р-спектра на ядрах /i-типа. При сильном отличии резонансных частот насыщение переходов с более высокой резонансной частотой вызывает рост интенсивности наблюдаемого сигнала (эффект Оверхаузера). Этот принцип положен в основу, в частности, двойного электронно-ядерного резонанса (ДЭЯР), который как меп од физических исследований технически гораздо сложнее, но более информативен, чем методы ЭПР и ЯМР. Если электрон парамагнитного центра взаимодействует более чем с одним ядром, то расшифровка сверхтонкой структуры спектра ЭПР затруднена. Если к тому же величина сверхтонкого расщепления не превышает ширину отдельной сверхтонкой компоненты, то определение констант сверхтонкого взаимодействия (СТВ) в таких системах невозможно без применения двойных резонансных возбуждений. Метод ДЭЯР снимает трудности определения констант СТВ, позволяет определять лармо- [c.188]

Для исследования могут использоваться различные классические спектральные методы — поглощение вспомогательного излучения, двухфотонная спектроскопия, двойной радиооптический резонанс, использование поляризованного излучения. Эти методы кратко описаны в обзоре [4.2] и здесь обсуждаться не будут. Дело в том, что практически все эксперименты, в которых наблюдались большие штарковские сдвиги атомных уровней в поле лазерного излучения, выполнены другим методом — методом многофотонной ионизащюнной спектроскопии [4.33]. [c.89]

То обстоятельство, что ряд воздействий извне при измерениях приводит к побочным явлениям, которые, в свою очередь, могут влиять на выходной эффект, обусловило и обратную тенденцию, заключающуюся в стремлении стабилизировать существенные для исследований параметры пробы жидкости. Прямая, или главная дестабилизирующая тенденция, как показано выше, состоит в инициировании различных физических эффектов. Высокой информативностью характеризуются аналитические методы, основанные на сложных и, в частности, двойных эффектах, когда измеряемый сигнал формируется только при наличии более чем одного воздействия. Главными достоинствами таких методов являются их селективность и разрешающая способность. Получили распространение метод изотахофореза (сочетание электрического и гидродинамического воздействий), варианты метода масс-спек-трометрии и метод ядерного квадрупольного резонанса (сочетание электрического и магнитного воздействий), [c.34]

Метод Ч. т. с помощью вращающихся машин. В машинах высокой частоты сист. Гольдшмидта для трансформации основной частоты f используется эдс (возбуждаемая в катушках обыкновенного альтернатора) частоты, равной двойной частоте тока в якоре (2/). Для этого катушки возбуждения настраиваются в резонанс на частоту 2f. Эти токи двойной частоты индуктируют в свою очередь в обмотке якоря дс частоты 3f. Этот процесс теоретически может повторяться бесконечное число раз, но после четырехкратного повышения частоты весьма быстро начинают расти потери, и поэтому дальше на практике этот процесс не продолжают. Здесь обычно f<10 kHz и следовательно nf<40 kHz. В машинах высокой частоты сист. Бетено сущность Ч. т. состоит в следующем. Переменный ток, вырабатываемый в обычном альтернаторе, возбуждаемом постоянным током, поступает в индуктор следующей машины. При числе об/мии. и полюсов второй машины, равном таковым первой, в ней получается ток двойной частоты. В машинах Латур-Бетено Ч. т. достигается путем использования принципа сложения токов сложной формы кривой, сдвинутых друг относительно друга по фазе. Так, при сложении N [c.412]

Метод Ч. т. при помощи несимметричного намагничивания состоит в применении двух одинаковых трансформаторов, первичные обмотки которых соединены последовательно и питаются током трансформируемой частоты f. Вторичные обмотки соединены навстречу и замкнуты цепью, состоящей из катушки самоиндукции и переменного конденсатора. Кроме того имеют место особые последовательно соединенные обмотки постоянного подмагничивания, питаемые отдельным источником постоянного тока, благодаря чему получается асимметрия намагничивания. Следовательно когда в одном трансформаторе магнитодвижущая сила переменного тока складывается с магнитодвижущей силой постоянного тока, то в другом трансформаторе они вычитаются. Вследствие соединения вторичных обмоток навстречу друг другу в образованной ими цепи будет индуктироваться эдс, вызванная суммарной индукцией. В результате токи основной частоты компенсируются, токи же двойной, частоты складываются и усиливаются благодаря резонансу., В таком виде упомянутый трансформатор частоты представляет собой удвоитель. Для получения Ч. т. с коэф-том 3 соединяют питаемые трансформаторной частотой f йервичные обмотки трансформаторов навстречу друг другу, а вторичные—последовательно. Вторичную-же цепь трансформатора при помощи последовательно включенных катушки самоиндукции и конденсатора настраивают на частоту Зf. Намагничивающую обмотку первого трансформатора берут с малым числом ампервит-ков, а второго—с большим числом ампервит-ков, доводящих его железо до насыщения. В результате кривая индукции - будет иметь, сплющенную форму и результирующий поток будет утроенной частоты. [c.412]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...