Излучение рентгеновское - Граница спектра торможения

Рентгеновские фильтры движущиеся 3—158 Рентгеновский метод испытаний — см. Дефектоскопия рентгеновская Рентгеновский спектральный анализ 3—153 Рентгеновское излучение — Границы спектра торможения 3 — 154 Рентгеновское просвечивание — Режим 3—101 [c.243]

Тормозное рентгеновское излучение, используемое в промышленной рентгенодефектоскопии, имеет сплошной спектр, т. е. содержит все длины волн от граничной Хо до бесконечно большой (рис. 49). Положение коротковолновой границы Я,о, так же как и характер распределения интенсивности тормозного рентгеновского излучения в спектре, не зависит от вещества материала анода, а определяется только анодным напряжением 11 на трубке. Существование граничной длины волны ко вытекает из квантовой природы излучения. Действительно, если рентгеновское излучение возникает за счет энергии, теряемой электронами при торможении, то энергия рентгеновского кванта, равная Ну, не может быть больше кинетической энергии электрона, т. е. [c.98]

Различают непрерывный и линейчатый спектры рентгеновского излучения. Непрерывный спектр связан с излучением быстрого электрона при его торможении в теле антикатода. При увеличении ускоряющего напряжения U и, следовательно, кинетической энергии электронов mv t2 = eU) коротковолновая граница этого тормозного излучения смещается (максимальная энергия и.злучаемых рентгеновских квантов Йш равна кинетический энергии eil бомбардирующих электронов) и, кроме того, появляются узкие максимумы (характеристическое излучение). Длины волн этих дискретных линий зависят от того, какой химический элемент использован в качестве материала антикатода. Электрон, бомбардирующий антикатод, обладает большой кинетической энергией и мижет выбить электрон с внутренней оболочки атома. В результате атом оказывается возбужденным и может совершить квантовый переход в основное состояние с испусканием кванта электромагнитной энергии. Благодаря бшыпий разности энергий основного состояния и состояния с возбуждением электрона внутренней оболочки для всех атомов с атомным номером Z порядка 10 или больше это излучение принадлежит рентгеновской области спектра. [c.9]

Спектр излучения рентгеновской трубки представляет собой наложение тормозного и ха р а к т е-рист и ческого P. . Тормозной Р. с. возникает при торможении заряж. ч-ц, бомбардирующих мишень (см. Тормозное излучение). Интенсивность тормозного спектра быстро растёт с уменьшением массы бомбардирующих ч-ц и достигает значит, величины при возбуждении эл-нами. Тормозной Р. с.— сплошной, он непрерывно распределён по всем дл. волн Х вплоть до КВ границы Xo—h leV (здесь е — заряд бомбардирующей ч-цы, V — [c.638]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...