Рентгеновское излучение - Границы спектра

Все эти излучения представляют собой электромагнитные волны. Хотя привычно и удобно пользоваться приведенными здесь наименованиями различных видов электромагнитного излучения, резких границ между смежными областями электромагнитного спектра, например между рентгеновским и ультрафиолетовым излучением, не существует. И, конечно, никакой измерительный прибор не сможет указать, например, каково происхождение данного фотона с энергией 5 эВ. [c.333]

Рентгеновские фильтры движущиеся 3—158 Рентгеновский метод испытаний — см. Дефектоскопия рентгеновская Рентгеновский спектральный анализ 3—153 Рентгеновское излучение — Границы спектра торможения 3 — 154 Рентгеновское просвечивание — Режим 3—101 [c.243]

Рис. 2, Спектральное распределение интенсивности I, тормозного излучения рентгеновской трубки по длинам волн X Хо — квантовая граница спектра, Хт — длина волны излучения при максимальной интенсивности, Хк — квантовая граница возбуждения Д-серии атома анода.

Как объясняется происхождение коротковолновой границы спектра тормозного рентгеновского излучения [c.476]

Тормозное рентгеновское излучение, используемое в промышленной рентгенодефектоскопии, имеет сплошной спектр, т. е. содержит все длины волн от граничной Хо до бесконечно большой (рис. 49). Положение коротковолновой границы Я,о, так же как и характер распределения интенсивности тормозного рентгеновского излучения в спектре, не зависит от вещества материала анода, а определяется только анодным напряжением 11 на трубке. Существование граничной длины волны ко вытекает из квантовой природы излучения. Действительно, если рентгеновское излучение возникает за счет энергии, теряемой электронами при торможении, то энергия рентгеновского кванта, равная Ну, не может быть больше кинетической энергии электрона, т. е. [c.98]

Длина волны коротковолновой границы и длина волны Х макс максимума интенсивности спектра тормозного рентгеновского излучения вольфрама при различном напряжении [c.48]

Глаз как оптическая система и приемник излучения является весьма несовершенным устройством. Во-первых, из оптического спектра электромагнитных колебаний глаз реагирует на излучение с границами длин волн от 380 до 770 нм и, следовательно, человек при по-мош,и глаза не получает информации, которую несет излучение в рентгеновском, ультрафиолетовом и инфракрасном диапазонах спектра. Во-вторых, глазу как оптической системе и приемнику излучения, действуюш,их в видимом диапазоне, свойственны недостатки, связанные с его разрешающей способностью и чувствительностью, инерционностью, невозможностью объективной оценки количества световой энергии и наблюдений в сложных условиях. [c.436]

Действительно, опыт подтвердил, что при испускании рентгеновских волн наблюдается максимальная частота (коротковолновая граница), определяемая из написанного условия, где У — ускоряющая разность потенциалов, е — заряд электрона, V — частота границы и /г — постоянная Планка. Волны более короткие (большие V) никогда не наблюдаются, волны же более длинные соответствуют превращению лишь части кинетической энергии электрона в излучение. Определение коротковолновой границы рентгеновского спектра может быть выполнено весьма надежно. Поэтому такого рода опыты используются как один из наиболее совершенных методов определения значения постоянной Планка с помощью соотношения hv — еУ. Наилучшие измерения, выполненные этим методом, дали /г = 6,624-10 Дж-с. [c.641]

В данной книге рассматриваются вопросы, связанные с измерением лазерных параметров. Термин лазер применяется в очень широком смысле и охватывает приборы, работающие во всем спектре электромагнитных волн. В настоящее время имеются лазеры в диапазоне примерно от 0,2 до 400 мк. Судя по скорости появления новых длин волн в излучении, границы используемого спектра будут расширяться, охватят миллиметровый и рентгеновский диапазоны и даже выйдут за их пределы при дальнейшем развитии техники. Спектральная плотность в линиях излучения лазеров будет возрастать. Тем временем различные приложения квантовой электроники проникнут во многие области человеческой деятельности и будут занимать умы огромного числа людей науки и техники. Но для такого внедрения необходимо иметь хотя бы в какой-то степени полную систему измерительной техники. Сегодня, как и сто лет назад, остаются в силе слова лорда Кельвина Когда вы можете измерить то, о чем вы говорите, и выразить это в числах, тогда вы кое-что знаете об этом... [c.9]

Соотношение (9.41) было подтверждено в тщательных опытах Милликена (1916), создавшего прибор, в котором поверхности исследуемых металлов подвергались очистке в вакууме. По наклону прямой, изображающей зависимость задерживающего напряжения Уз от частоты и, находится отношение К/е. Этот наклон одинаков для всех металлов. Полученное таким методом значение универсальной постоянной Планка % находится в хорошем согласии со значениями, найденными другими методами (по излучению черного тела, см. 9.2 по коротковолновой границе сплошного рентгеновского спектра, см. 9.6). Точка пересечения графика (9.41) с осью абсцисс (о=о),п позволяет определить значение работы выхода А = Тш>т для исследуемого металла. [c.459]

Таким образом, для ультрарелятивистских частиц частотный спектр переходного излучения вперед от одной границы раздела среды и вакуума простирается на рентгеновскую об-ласть вплоть до частот порядка граничной [59.4, 59.5 [c.47]

Образование хемосорбционной фазы на металле, изучено современным методом электронной спектроскопии для химического анализа, основанного на анализе спектров электронов, освобождаемых при воздействии на границу раздела металл — ингибитор — воздух (вакуум, газ) ультрафиолетовым или рентгеновским излучением или пучка электронов. Так, А. Н. Новицкий изучал хемосорбцию ингибиторов коррозии АКОР-1, БМП и Г-2 на меди, стали и алюминиевом сплаве рентгеноэлектронным методом. Показано, что полярные группы NH2, SO2, NH, NO2 и др. образуют на указанных металлах и их оксидах прочные хемосорбционные связи, которые не исчезают после удаления пленки ингибиторов растворителями. [c.97]

Различают непрерывный и линейчатый спектры рентгеновского излучения. Непрерывный спектр связан с излучением быстрого электрона при его торможении в теле антикатода. При увеличении ускоряющего напряжения U и, следовательно, кинетической энергии электронов mv t2 = eU) коротковолновая граница этого тормозного излучения смещается (максимальная энергия и.злучаемых рентгеновских квантов Йш равна кинетический энергии eil бомбардирующих электронов) и, кроме того, появляются узкие максимумы (характеристическое излучение). Длины волн этих дискретных линий зависят от того, какой химический элемент использован в качестве материала антикатода. Электрон, бомбардирующий антикатод, обладает большой кинетической энергией и мижет выбить электрон с внутренней оболочки атома. В результате атом оказывается возбужденным и может совершить квантовый переход в основное состояние с испусканием кванта электромагнитной энергии. Благодаря бшыпий разности энергий основного состояния и состояния с возбуждением электрона внутренней оболочки для всех атомов с атомным номером Z порядка 10 или больше это излучение принадлежит рентгеновской области спектра. [c.9]

Гораздо меньше известно о двух других типах состояний на границе раздела Si02 - Si. Надежно установлено, что различные виды ионизирующего излучения, такие, как поток электронов и рентгеновское излучение, а также ионная имплантация, приводят к появлению дополнительных состояний на границе раздела [2.50]. Однако такие состояния зачастую отжигаются в инертных средах аргона или азота при температурах не выше 350° С. Поэтому для них не требуется проведения термообработок в водороде, необходимых для отжига состояний структурного происхождения. Другое отличие состоит в том, что состояниям структурного типа отвечают дискретные уровни в запрещенной зоне, тогда как радиационно-индуцированные состояния обычно имеют непрерывный спектр. Эти особенности, по-видимому, указывают на метастабильный характер таких состояний, подобных захватываемым в объеме окисла зарядам, возникающим под действием ионизирующего излучения. [c.68]

Спектр излучения рентгеновской трубки представляет собой наложение тормозного и ха р а к т е-рист и ческого P. . Тормозной Р. с. возникает при торможении заряж. ч-ц, бомбардирующих мишень (см. Тормозное излучение). Интенсивность тормозного спектра быстро растёт с уменьшением массы бомбардирующих ч-ц и достигает значит, величины при возбуждении эл-нами. Тормозной Р. с.— сплошной, он непрерывно распределён по всем дл. волн Х вплоть до КВ границы Xo—h leV (здесь е — заряд бомбардирующей ч-цы, V — [c.638]

Столь же условна граница между ультрафиолетовой и видимой частями спектра, которую обычно считают равной 4000 А. Трудно также говорить о границе между инфракрасным излучением и УКВ, поскольку миллиметровые волны можно регистрировать и исследовать как с помощью обычных "оптических методов, так и способами, характерными для УКВ-диапазона, что было показано еще в начале XX в. Условно, наконец, и различие между короткими ультрафиолетовыми волнами и мягкими рентгеновскими лучами, что было ярко продемонстрировано в работах А. П. Лукирского. [c.13]

Тормозной рентгеновский спектр. Тормозное излуче ние рентг. трубки возникает при рассеянии электронов на злектростатич. поле атома. Потеря энергии алей трона на излучение при атом носит квантовый характер и сопровождается испусканием фотона с анергией Йм, к-рая не может превосходить кинетич энергию / элен трона Ай) 1 . Частота Шд, соответствующая равенству Асод = if, наз. квантовой границей тормозного спектра. Длина волны Яд = 2лс/(Од (также называемая границей тормозного спектра) зависит от напряжения V на рентг. трубке [c.362]

В 1959 г. Гарибяном [59.4] было показано, что потери энергии на излучение ультрарелятивистской частицей (у> 1) в ве-ш,естве, имеющем границу раздела с вакуумом, растут прямо пропорционально лоренц-фактору [ частицы. Как выяснили Барсуков [59.5] и Гарибян [59.4], это происходит из-за того, что спектр переходного излучения, испускаемого частицей из рассматриваемой полубесконечной среды в переднюю полусферу (вперед) относительно направления своего движения, простирается также и на область рентгеновских частот вплоть до частот порядка оТ ( >0—-плазменная частота вещества), причем полная интенсивность излучения пропорциональна лоренц-фактору частицы. [c.12]

Оптика, точнее — физическая оптика, есть раздел фпзики, изучающий свойства и физическую природу света, а также его взаимодействие с веществом. Под светом понимают не только видимый свет, но и примыкающие к нему широкие области спектра электромагнитного излучения — инфракрасную и ультрафиолетовую. Различные участки спектра электромагнитного излучения отличаются друг от друга длиной волны % и частотой v — величинами, характеризующими не только волновые, но и квантовые свойства электромагнитного излучения. Электромагнитный спектр принято делить на радиоволны, инфракрасное, видимое, ультрафиолетовое, рентгеновское и гамма-излучения. З ги участки спектра различаются не по своей физической природе, а по способу генерации и приема излучения. Поэтому между ними нет резких переходов, сами участки перекрываются, а границы между ними условны. [c.9]

В качестве примера рассмотрим уединенный атом металла, расположенный и определенным образом ориентированный в кристалли ческой (жидкокристаллической) среде органического происхождение [67 ]. Под действием излучения, возникающего, например, при газа вом разряде э процессе фантомообразования с энергией фотонов hto превышающей границу -области рентгеновского спектра атома ме талла (энергия ионизации для электронов А-слоя), возбужденны] атом испускает сферическую волну с амплитудой А [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...