Фактор фокусировки

Рис. 43.6, К вычислению фактора фокусировки

Поток энергии в лучевом приближении. Фактор фокусировки. Рассмотрим звуковое поле точечного ненаправленного источника. В рамках лучевой теории зависимость интенсивности (силы звука) волны, соответствующей любому из лучей, от расстояния, определяется законом расширения элементарной лучевой трубки. [c.260]

Отношение / = I I мы будем называть фактором фокусировки. Очевидно, [c.261]

Существуют геометрические места точек, на которых фактор фокусировки обращается в бесконечность. Таковыми являются огибающие семейства лучей или каустики, а также фокусы. [c.261]

Отсюда, а также из (43.16) видно, что на огибающей семейства лучей фактор фокусировки действительно обращается в бесконечность. Ширина лучевых трубок здесь обращается в нуль. Еще более сильная фокусировка волн имеет место в фокусах, которые могут быть или изолированными или являться точкой возврата каустик (см. ниже). [c.261]

Захват энергии, фактор фокусировки, каустики в природных каналах [c.98]

Фактором фокусировки Р в гидроакустике называется отношение интенсивности поля /(/ ) в неоднородной среде в точке, удаленной на расстояние / от источника звука, к интенсивности /д в однородной среде на том же расстоянии / от источника [c.102]

Вычислить фактор фокусировки в плоскослоистой среде. [c.102]

Для фактора фокусировки из (2)-(5) находим [c.103]

Показать, что в однородной среде фактор фокусировки Р, определяем,ый выражением (9.6), действительно равен единице. [c.103]

Найти фактор фокусировки звука в слоисто-неоднородной среде с постоянным градиентом скорости звука (см. (1.12.1)). [c.103]

Ответ. Воспользовавшись (1.13.2) для пройденного лучом расстояния г = X и законом Снеллиуса (см. (2.4.1)), получаем для фактора фокусировки (см. (9.6)) [c.103]

Отклоняющие системы (ОС). Э.-л. п. должны обеспечивать совмещение электронного луча с любой точкой поверхности экрана или мишени. Это достигается использованием двух отклоняющих элементов, смещающих луч во взаимно перпендикулярных направлениях. ОС должны быть линейными — величина смещения луча в плоскости экрана пропорциональна величине отклоняющего фактора. ОС должны обладать достаточно большой чувствительностью— отклонение луча на заданную величину должно происходить при возможно меньшей величине отклоняющего фактора, ОС не должны заметно нарушать фокусировку—сформированный луч должен отклоняться как одно целое. [c.561]

Вторым фактором, определяющим допустимое остаточное давление газа в приборе, является взаимодействие ионного пучка с нейтральными молекулами газа. При некоторых параметрах вакуума и ионного пучка возрастает вероятность соударений ионов с нейтральными молекулами остаточного газа. Каждая встреча иона с молекулой сопровождается частичной потерей энергии иона, а также отклонением его от первоначального направления движения. Если за время пролета от источника к приемнику 3—5% ионов сталкиваются с молекулами, то ионные пучки масс-спектра становятся заметно размытыми, нарушается их фокусировка на всем протяжении спектра между массовыми линиями появляется фон. Количество столкновений ионов с мо- [c.92]

Так происходит вплоть до того момента, который изображен на рис. 2.1 б, В дальнейшем, несмотря на продолжающееся ослабление фокусировки за счет кривизны зеркал, размеры сечения пучка перестают расти, и дифракционная расходимость почти не изменяется. Этому можно дать единственное объяснение добавляется какой-то новый фактор, противодействующий расширению пучка. Таким фактором здесь является краевая дифракция. По мере последующего приближения резонатора к плоскому поле на краю зеркал несколько возрастает, с ним растет и роль краевой дифракции. Наконец, в плоском резонаторе краевая дифракция остается единственной причиной того, что пучок не выбегает из системы и имеет не такие уж большие потери. Придерживаясь терминологии Вайнштейна, можно сказать, что поле в плоском резонаторе фиксируется не каустикой, как в устойчивых резонаторах, а краями зеркал (см. 2.4, а также [16], 2.2). [c.91]

Как и в предыдущем случае, остальные три члена будут создавать когерентные фоновые поля. Таким образом, мы видим, что при восстановлении голограмма формирует два сопряженных изображения, каждое из которых подчиняется своему условию фокусировки, как это следует из (5) и (7). Знак минус в условии (7) приводит к сопряженному изображению, которое оказывается инвертированным по отношению к действительному изображению. Требование фокусировки является основным для всех голографических систем и представляет собой ограничивающий фактор для информационной пропускной способности всего голографического процесса, поскольку он влияет на увеличение системы. Это станет очевидным при обсуждении произведения пространства на ширину полосы пропускания для голографических систем. [c.158]

Реальная разрешающая способность спектрального прибора всегда меньше ее теоретического значения. Поэтому соответственно и реально разрешимый спектральный интервал АЯр окажется большим, чем теоретически разрешимый б Я. Реальное значение АЯр будет определяться не только явлением дифракции на действующем отверстии прибора, но будут иметь место и другие уширяющие факторы, а именно конечная ширина входной щели, дефекты фокусирующей оптики и фокусировки прибора, размытие изображения вследствие зернистого строения эмульсии и др. Это приведет к тому, что результирующий контур спектральной линии будет представлять собой свертку функций, каждая из которых описывает контур, определяемый одним из факторов уширения. Результирующая ширина наблюдаемого аппаратного контура линии приближенно может быть определена следующим выражением [c.483]

Перед фокусировкой давление растет неограниченно и на движение сильно влияет сжимаемость жидкости, а также ее вязкость. Оба фактора уменьшают достигаемое давление, и представ- / g д [c.317]

Фокусировка волны описывается автомодельным решением и в том случае, когда плотность газа перед волной не постоянна, а распределена по степенному закону ро В случае убывания плотности к центру при схождении волны действуют противоположные факторы — рост давления на волне, связанный с ее схождением, и убывание из-за перехода в менее плотную среду. При п = О давление растет, при больших п оно заведомо убывает. Ясно, что при некотором г>-0 эти два фактора могут быть уравновешены и давление на волне будет постоянным. Как оказывается, в этом случае за отраженной волной наступает покой, т. е. достигнутое там состояние (в том числе и Г = со в центре) сохраняется, по крайней мере до прихода сигнала разрежения с поверхности системы (не описываемого автомодельным реше- [c.324]

Прежде чем перейти к разбору этих способов, необходимо напомнить, что ощущение объемности создается благодаря определенному различию изображений одних и тех же предметов, видимых одновременно левым и правым глазом, что наглядно иллюстрируется на рис. 107. Предмет АВ воспринимается каждым глазом по-разному. Так, в правом глазу изображение предмета несколько больше, чем в левом. Кроме того, ощущение объемности дополняется и другими факторами, такими, например, как соответствующее мышечное усилие глаз при фокусировке (адаптации) и изменении, угла пересечения их оптических осей при рассматривании различно удаленных предметов. Этот угол назы- [c.163]

Остановимся теперь на выборе номинальной равновесной фазы Фро. С увеличением равновесной фазы, как мы видели, расширяется область захвата частиц в процесс ускорения (сепаратриса) и увеличивается предельно достижимый ток частиц. Кроме того, при малых фро становятся слишком жесткими допуски на фазу и амплитуду ускоряющего поля. Все это не позволяет выбирать номинальную равновесную фазу меньше 10 и заставляет стремиться к ее увеличению. С другой стороны, увеличение фро снижает эффективность использования ускоряющего поля (величину os фр ,). Наконец, как мы увидим в следующей главе, с увеличением равновесной фазы возрастают дефокусирующие силы ускоряющего поля, пропорциональные sin фр, и соответственно повышаются требования к системе фокусировки. Эти факторы ограничивают равновесную фазу сверху. [c.174]

Совсем другая ситуация будет в сходящихся сферических или цилиндрических волнах. В этом случае геометрический фактор будет действовать в направлении усиления нелинейных эффектов. С таким положением часто приходится встречаться в ультразвуковой технике и физике ультразвука при использовании фокусирующих систем. В природных условиях также могут возникать эффекты фокусировки звука, например в гидроакустических задачах. [c.86]

С одной стороны, проявляет себя как положительный фактор. Действительно, хорошие условия фокусировки пучка дают возможность накопления достаточной плотности циркулирующих частиц. [c.71]

Увеличить объемную плотность при оптической записи можно, применив многослойный способ записи [83]. Предпосылками к реализации такого способа служат следующие факторы возможность точной фокусировки луча лазера на заданную поверхность (с точностью до сотых долей микрометра) [c.131]

Поясним детали расчета. Для расчета бокового излучения бралась диаграмма двумерной задачи для равномерного распределения отраженного поля и краевого условия ii s=0 (поскольку проводился расчет горизонтального сечения диаграммы для вертикально поляризованного поля). Эта диаграмма умножалась на фактор фокусировки учитывающий осесимметричность [c.154]

Для определения фактора фокусировки (43,16) надо вычислить drfdXi Дифференцируя (43.27), находим при малых углах [c.262]

Амплитуда рефрагированной волны Ро1о вначале растет, а затем плавно спадает с расстоянием. Это объясняется уменьшением длины луча и уменьшением затухания в слое О приувеличении дальности выхода луча рефрагированной волны и наличием фактора фокусировки лучей неоднородной средой в слое I. [c.210]

Возникновение Э. п. обусловлено существованием не-прерывн010 спектра колебаний плазмы (см. Трансформация волн в плазме) и отражает наличие памяти на мик-роскопич. уровне системы о внеш. воздействии. Обращение процесса бесстолкновительной релаксации возбуждений, выявляющее эту скрытую память, происходит благодаря фазовой фокусировке мод непрерывного спектра. Диссипативные факторы (столкновения заряж. частиц, диффузия ленгмюровских плазмонов и др.), разрушающие память системы, ограничивают возможности наблюдения Э, п. В реальных условиях для обнаружения пространств. Э. п. необходимо, чтобы эффективная длина свободного пробега частиц плазмы значительно превышала расстояние от источника до точки возникновения Э. п. В случае временного Э. п. время между столкновениями частиц должно быть значительно больше интервала между импульсами, [c.647]

Фундаментальные ограничения на разрешаюш,ую способность связаны с двумя факторами [8.87, 8.89] брэгговским характером дифракции света на объемной голограмме и конечной глубиной фокусировки некогерентного изображения в объеме кристалла. Можно показать (см. раздел 5.2), что брэгговский характер дифракции ограничивает максимальную полосу пространственных частот преобразуемых изображений величиной, удовлетворяющей соотношению [c.200]

Подводя итог, можно сказать, что основным фактором, затрудняющим получение больших ультразвуковых интенсивностей с помощью плоских пьезоэлектрических излучателей в мегагерцевой области частот, является электрическая прочность жидкого диэлектрика. Электрическую прочность можно несколько увеличить тщательной очисткой и осушкой диэлектрика, укорочением рабочих экспозиций до нескольких секунд, работой в импульсном режиме, увеличением электрической прочности системы крепления кварца. Эти меры, однако, принципиально не позволяют получить резкого увеличения интенсивности в нефокусированпом пучке. В настоящее время экспериментально получены интенсивности ультразвука, по порядку величины равные предельным [16]. Однако акустические числа Маха для волн от плоских излучателей все-таки остаются много меньшими, чем единица. Существенное увеличение интенсивности ультразвука можно получить, применяя фокусировку. [c.361]

Мы изложили элементарные основы интерференционного оптического измерения толщин пленок. В действительности этот простой, казалось бы, метод осложняется вследствие влияния некоторых других, трудно учитываемых факторов, например, наличия собственной окраски пленки, изменения условий интерференции вследствие наклонного падения лучей, наличия многократного внутреннего отражения луча в пленке и даже влияния степени аккомодирования (фокусировки) глаза наблюдателя. Все это понижает точность интерференционного метода и ограничивает его широкое применение. [c.32]

Во-вторых, особенности волнового ноля повторяют структуру каустик только в пределе бесконечно высоких частот. При конечных частотах, как отмечалось в [159], [151, 10], амплитудная и фазовая структура поля более стабильны прн развитии сложных каустических поверхностей, чем их геометрия. Если коЬ - большой параметр задачи, то формально (Ло ) > ] ири любой положительной стенени 1 . Фактически при конечных частотах складывается иная ситуация. Так, отношение звукового давления в точке возврата каустики к мавлению в ее неособой точке пропорционально ( (,1) / .При Ло1 = 10 зта величина составляет 1,78 и даже при = 10 -всего 3,16. Поэтому усиление поля вследствие сложной фокусировки может быть далеко перекрыто другими факторами. [c.384]

Таким образом, магнитное поле в бетатроне выполняет две функции а) управляющую — траектория электронов в магнитном поле искривляется в окружность, причем поле обладает и фокусирующими свойствами б) ускоряющую — переменное во времени магнитное поле создает вихревое электрическое поле, в котором электрон ускоряется, приобретая дополнительную энергию. Возможность совмещения этих двух функций была впервые установлена в 1922 г. Л. Б. Слепяном, однако этого оказалось еще недостаточно для создания ускорителя . Необходимо было указать условия, при которых возможно существование равновесной орбиты, т. е. окружности постоянного радиуса, по которой электрон может длительное время совершать обороты, увеличивая свою энергию. Такие условия были сформулированы Р. Видерое (1927) и Я. П. Терлецким (1940), но и этого было недостаточно для реализации ускорителя. Дело в том, что, как уже отмечалось, в циклическом ускорителе электрон совершает очень большое число оборотов, проходя путь в сотни и тысячи километров. Поэтому особо остро встают вопросы о стабилизации движения электрона по равновесной орбите (фокусировке), так как на своем пути заряд может встретить различные возмущающие факторы (неоднородности поля вдоль траектории, рассеяние на остаточном газе и др.). [c.27]

В этом приближении на основании промера параметров многих реальных глаз и вычисления их средних величин можно составить представление о некотором среднем глазе человека. В табл. 1 даны параметры схематического глаза по Гульстран-ду [22]. Мы видим, что для фокусировки лучей от далекого предмета на сетчатке использованы два фактора, о которых мы уже упоминали радиус кривизны передней поверхности роговицы не 12 мм (половина длины глаза), а 7,7 мм и внутри глаза находится тело — хрусталик — с показателем преломления, большим, чем показатель преломления водянистой влаги и стекловидного тела. Но хрусталик не просто увеличивает оптическую силу глаза. Изменяя свою выпуклость, он меняет рефракцию глаза. Таким образом происходит аккомодация, т. е. перестройка глаза в зависимости от расстояния до предмета, который нужно отчетливо увидеть. Аккомодация изменяет многие параметры глаза, ввиду чего в таблице два столбца для покоя аккомодации и для максимальной аккомодации (фокусировка ближайшего предмета, который еще можно ясно видеть). Многие величины, однако, ие зависят от состояния аккомодации, мы поместили их в середине между столбцами. [c.14]

TOB анизотропии для согласованной увязки глубин на изображениях но данным методов РР- и PS-волп потребуется анизотропия. Благоприятным фактором является то, что информация об анизотропии уже известна, поскольку кажущиеся параметры Thomsen, <3 и а ограничены соотношением I — (1 + 2O) /(1 + 2сг). Более того, четыре инварианта Тр, Fp, Fs, Fs придаются процессу удаления слоев и продолжения в области глубин. Удаление слоев может отделить влияние слоистости от присущей апизотропии. Преобразуя инварианты из глобальных величин на поверхности в локальные величины, приведенные к кровле последнего слоя Zo, получаем местную задачу в последнем слое. При этом остаются пять локальных неизвестных (vp, Vs, Z, S, а) интервальные скорости Р- и S-волн, общая глубина подошвы слоя и два параметра анизотропии. Для этих пяти неизвестных, мы имеем четыре измерения Тр, Ts, Fp, Fs S остается как степень свободы. Для полного определения требуется длинная расстановка или скважинные данные (чтобы задать Z или S). Задавая S=0, мы привязываем изображение по данным метода PS-волп к глубине по данным метода РР-волн. Чтобы завершить процесс фокусировки и увязки глубин, мы выполним инверсию для Z, Vp, Vs, сг, так что [c.172]

Иначе дето обстоит на накопленном по ОГТ разрезе. К искажающим факторам прохождения и фокусировки здесь добавляется фактор несинфазного суммирования (из-за отклонения годограс ов волн от гипербол). Роль этого фактора на два по-рядк более значима искажения из-за негиперболичности (отклонения достигают 8—12 мс) составляют 150—200 %. [c.45]

Но таким положение с двигателями этого класса бьшо не всегда. После того как в 1956 г. A.B. Жариков впервые предложил использовать для ускорения ионов самосогласованным электрическим полем схему ионного магнетрона с замкнутым дрейфовым током, потребовалось решить ряд сложных физических и технических задач, обеспечивающих оптимальную организацию рабочих процессов в ДАД коммутация электронного тока и генерация ионов в ускорителе, фокусировка ионного пучка, подавление неустойчивости и стабилизация разряда, сведение к минимуму потерь энергии вследствие разогрева электронной компоненты и других факторов. Только после того, как на основании комплекса экспериментальных и теоретических исследований по физике плазменных ускорителей и с помощью ряда изобретений удалось в ос новном решить эти задачи, были созданы современные высокоэффективные образцы двигателей с азимутальным дрейфом. Поскольку значительная часть указанных исследований бьша вьшолнена коллективом, в котором работают авторы, именно результаты этих исследований послужили основой дальнейшего изложения. В проведение этой работы наиболее заметный вклад внесли A.B. Жаринов, B. . Ерофеев, В.И. Гар-куша, М.А. Абдюханов, Е.А. Ляпин, Ю.С. Попов. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...