Захват энергии

В целом протонно-протонный цикл сводится к процессу - аНе + + электронный захват + энергия (26,721 Мзв). [c.335]

Выделяемая при /С-захвате энергия равна АЕ = (М г)г — (Мат)7-1 [c.114]

ЭФФЕКТ ЗАХВАТА ЭНЕРГИИ КОЛЕБАНИИ СДВИГА ПО ТОЛЩИНЕ В ПЬЕЗОКЕРАМИЧЕСКИХ ПЛАСТИНАХ С БОЛЬШИМ КОЭФФИЦИЕНТОМ ЭЛЕКТРОМЕХАНИЧЕСКОЙ СВЯЗИ [c.86]

Захват энергии, фактор фокусировки, каустики в природных каналах [c.98]

При выполнении соотношений (5.8) или (5.9) наблюдается так называемый захват энергии в областях, находящихся под электродами, и подавление всех ангармонических сдвиговых колебаний по толщине более высокого порядка, резонансные частоты которых лежат в диапазоне ше < ш < шо, где О), — резонансная частота полностью металлизированной пластины, а шо [c.195]

Пьезоэлектрический резонатор в форме узкой пластины с колебаниями растяжения — сжатия по ширине, работающий в условиях захвата энергии в области расположения электродов, был впервые описан в работе [150]. Захват энергии в этом случае выражается в появлении дополнительных комплексных ветвей у дисперсионных кривых в окрестности экстремальных точек. В работе [150] приведено теоретическое решение проблемы, а также результаты измерений, полученные при использовании пьезокерамических полосковых резонаторов. [c.228]

В работе [151] было указано на возможность использования пьезоэлектрических резонаторов с колебаниями растяжения — сжатия по ширине в условиях захвата энергии при создании монолитных фильтров в диапазоне частот от 200 до 500 кГц. Рассмотрим решение этой задачи на примере пьезокерамического резонатора в форме тонкой узкой полосы, ориентированной в прямоугольной системе координат согласно рис. 5.55, а и поляризованной в направлении толщины (оси А"з). Пусть электроды, нанесенные лишь на центральную часть резонатора, имеют длину /, и ширину Ь, причем ширина электродов соответствует ширине полосы. Синусоидальное переменное напряжение, подведенное к электродам, возбудит в плоскости по- [c.228]

Диаграммы энергетических уровней двух кристаллических тел до и после контакта показаны на фиг. 10.1. На каждой диаграмме энергия Ферми обозначается энергия, требуемая для отрыва электрона с самого высокого уровня самой высокой, почти заполненной орбиты, обозначается Vo, а энергия, выделяемая при захвате электрона, находящегося в покое вне кристалла, на самый низкий уровень самой низкой, почти пустой орбиты, обозначается Хо- Когда две поверхности приводятся в соприкосновение, достигается состояние равновесия, уровни Ферми и 2 становятся [c.434]

Развитая в трудах О. А. Есина и его школы (Свердловск) теория регулярных ионных растворов, учитывающая энергетическое различие ионов (энергия смешения) и образование комплексных анионов SuO/ в результате захвата молекулами ЗЮг ионов 0 ", позволила теоретически определить взаимодействие между ионами и дала метод расчета коэффициентов активностей компонентов исходя из основных положений статистической термодинамики. Основы этой теории изложены в монографии [c.355]

Сечение радиационного захвата заметно уменьшается с повышением энергии нейтронов и при энергии нейтронов выше 10—20 кэв становится довольно малым. В результате значение (п, у)-реакции для этих энергий падает, поэтому в большинстве практических случаев полная энергия, испускаемая при захвате, просто равна энергии связи нейтрона. Лишь для нескольких элементов переход в основное состояние сопровождается излучением одного у-кванта на захват. Обычно он идет через промежуточные возбужденные состояния, при этом в среднем испускается четыре у-кванта на захват. Для тяжелых ядер из-за близости уровней возбуждения один к другому форма спектра становится практически непрерывной. [c.28]

Спектры у-излучения, образующегося при захвате тепловых нейтронов, приведены в табл. 9.4. При ее составлении использованы данные работ [12, 19]. Поскольку захват нейтрона часто приводит к образованию радиоактивного ядра с последующим испусканием у-квантов, значения интенсивности у-квантов, образующихся при радиоактивном распаде, были добавлены к значениям интенсивности захватного у-излучения в соответствующих энергетических интервалах (в тех случаях, когда период полураспада порядка часа или меньше). В табл. 9.4 приведены также значения сечений радиационного захвата при средней энергии тепловых нейтронов, которая равна 0,025 эв. [c.28]

Если захват нейтрона происходит в резонансной области энергий или в области больших энергий, то часто спектры образующегося при этом у-излучения существенно отличаются от спектров у-излучения, сопровождающего захват тепловых нейтронов. Для примера в табл. 9.5 приведены спектры у-излучения, образующегося при захвате нейтронов различных энергий ядрами железа. Эти спектры рассчитаны по статистической теории ядра с учетом спиновой зависимости каскадных переходов между отдельными уровнями [20]. Как видно, спектры захватного у-излучения заметно зависят от энергии нейтронов. Например, выход у-квантов с энергией при захвате [c.28]

Некоторые сложности вызывает расчет потоков захватного у-излучения в защите с малым содержанием или даже отсутствием ядер водорода. Тогда часто относительная доля потока тепловых нейтронов мала и преобладает захват нейтронов промежуточных энергий. Для решения такой задачи необходимо прибегать к сложным многогрупповым расчетам. Приведем для этого случая простую формулу для грубой (обычно завышающей) оценки интенсивности захватного у-излучения из корпуса, за которым расположен какой-либо поглотитель нейтронов (например, слой карбида бора). Для простоты рассмотрим случай [c.67]

Рис. 11.6. Плотность захвата нейтронов разной энергии в стальных пластинах

Энергия, Мэе Формула (1.6) Захват Н ядром уаза Сумма [c.302]

Оценим энергию, передаваемую стенкам корпуса реактора в результате облучения их нейтронами. Каждый нейтрон следует рассматривать как переносчик собственной кинетической энергии и потенциальной энергии, выделяющейся после захвата нейтрона в виде у-излучения. [c.307]

Точка детектирования захватного у-излучения, расположенная снаружи защиты реактора, настолько удалена от активной зоны, что последнюю можно рассматривать как сферический источник. Примыкающие к нему первые слои защиты можно интерпретировать сферическими поясами. В слое толщиной с/г и площадью F в единицу времени возникает v(E)I (r)Fdr захватных у-квантов с энергией . Здесь v(E)—вероятность испускания у-квантов [см. формулу (1.10)] 2 — макроскопическое сечение захвата [c.322]

Шарнирно-рычажные механизмы используют для обеспечения перемещения звена или только определенной точки его по заданной траектории. Например, при проектировании кинематической схемы портовых кранов для уменьшения расхода энергии и удобства управления необходимо обеспечить нахождение груза на одной высоте при изменении вылета стрелы, что достигается горизонтальным движением головки стрелы Е (рис. 6.2). При проектировании роботов и манипуляторов (см. гл. 18) размеры звеньев механизма подбираются из условия достижения захватом манипулятора любой точки пространства в зоне его обслуживания (рис. 6.3). [c.56]

Фильтры на объемных волнах представляют собой резонансные устройства, используемые для селекции сигналов. По принципу работы они классифицируются на трапсфнльтры и фильтры на захвате энергии. Приведем сводные характеристики различных типов фильтров (табл. 5.8, 5.9). [c.147]

В фильтрах на захвате энергии, которые также называют монолитными [62—64], электроды на пьезоэлектрическую пластинку наносятся таким образом, чтобы энергия механических колебаний локализовалась только в подэлектродной области (рис. [c.147]

Этому способствует избранная ориентация срезов монокристалла или специальная поляризация пьезокерамики. В подэлектродной области образуется резонатор, геометрические размеры которого наряду с пьезомодулем диэлектрика определяют резонансную частоту и полосу пропускания пьезофильтра. Несколько резонаторов, сформированных на одной и той же пластине, позволяют расширить полосу и сформировать частотную характеристику фильтра с захватом энергии. Акустическая связь между [c.147]

Прецизионные фильтры на захвате энергии изготовляют главным образом из термостабильного Л Г-среза монокристаллического кварца (см. 5.2). Пьезоматериалом для монолитных фильтров в аппаратуре широкого применения (где не требуется особенной стабильности параметров) служит различного типа пьезокерамика (см. табл. 5.3). Перспективными кристаллами для высокостабильных фильтров являются берлинит AIPO4, танталат лития LiTaOs и тетраборат лития Li2B407. У этих пьезоэлектриков высокая (как у кварца) термостабильность сочетается с большими коэффициентами электромеханической связи, что позволяет существенно улучшить характеристики монолитных фильтров, в частности ширину полосы пропускания. [c.148]

Список работ по теории захвата энергии в пьезокерамических материалах с большим коэффициентом электромеханической связи весьма невелик [I], причем сами работы носят чисто теоретический характер и практически не дают рекомендаций по прикладным вопросам создания резонаторов такого типа. Во всех этих работах рассматрива-егсн только толщинно-крутильная (ТТ) мода колебаний сдвига по толщине, причем в работе [2] частоты среза ТТ-колебаний пластины получены при упрощающем допущении, справедливость которого не очевидна для пьезокерамических материалов с очень большим коэффициентом электромеханической связи, например для ЦТС-300 с К 5=0,71. Ори создании резонаторов из таких пьезокерамических материалов необходимо использование строгой математической модели эффекта захвата энергии колебаний сдвига по толщине с учетом в общем случае как массового нагружения, так и пьезоэлектрического взаимодействия. Разработке такой модели и посвящена настоящая статья. [c.87]

Число Бехмана является количественным выражением захвата энергии акустической волны под электродом пьезопластины и представляет собой критическое отношение размера электрода (ширины полосы электрода) к толщине пластины, при котором энергия акустической волны локализуется под электродом. При выводе выражений для числа Бехмана будем, как и раньше, рассматривать бесконечную пластину, лежащую в плоскости Х , х и поляризованную в направлении х . [c.97]

Числа Бехмана для ТТ -волн. Рассмотрим бесконечную пластину толщиной 2 Нс полосой электрода вдоль оси (рис. 3). Ширина электрода 2а, толщина. При выполнении условия захвата энергии под электродом возбуждается стоячая акустическая волна, вне электрода колебания экспоненциально затухают. В связи с вгим выражения для смещений частиц на соответствующих участках пластины таковы [c.97]

ЗОНЫ при О К, В то Время как для постоянной времени захвата энергия активации уменьшается с ростом концентрации дырок. Используя статистику Шокли—Рида [97], Земел и Варела установили, что лимитирующей стадией рекомбинации является захват дырок на рекомбинационных центрах. [c.371]

Ненаправленный излучатель находится в волноаодном канале. Скорость звука на глубине источника равна с , у поверхности —с , у дна —(см рисунок). Найти коэффициент захвата энергии пэдводным каналом, считая, что коэффициент отражения от дна V < 1. Рассмотреть случаи спокойной и взволнованной поверхностей. [c.98]

Эта книга — попытка синтеза текущих знаний о цунами. Рассмотрены фазовая и амплитудная дисперсия и параметр Урселла, ограничивающий различные дисперсионные режимы. Обсуждается классическая задача Коши—Пуассона и ее последовательное развитие для проблемы волн на воде, вызванных взрывом. Описано возбуждение цунами при землетрясениях, вулканических и ядерных взрывах. Дан обзор явлений, связанных с оползнями и мутьевыми потоками. Рассмотрено распространение цунами через океаны. Детально анализируются влияние рефракции, дифракции и рассеивания, а также проблема захвата энергии цунами островами и мелями. Обсуждаются эффекты в прибрежной зоне предвестники, первоначальный отлив воды, вторичные колебания, бор, влияние резонанса на цунами. Описаны цунами в разных частях земного шара. Обсуждаются система предупреждения о цунами в прошлом, настоящем и будущем, а также оборудование для измерений цунами и меры защиты. [c.2]

Принимая во внимание различие условий в металлизированной и неметаллизированной частях полосы и решая соответствуюшне уравнения движения, например, способом, описанным в работе [150], с учетом граничных условий, можно определить частотный спектр колебаний растяжения — сжатия по ширине в условиях захвата энергии как функщ1ю, например, отношения длины к ширине электродов и т. п. [c.230]

Для реализащ1и условия захвата энергии при распространении колебаний растяжения — сжатия по ширине полосы, необходимо, чтобы резонансная частота fws2 второй гармоники сдвиговых колебаний по ширине была выше резонансной частоты основных колебаний растяжения — сжатия по ширине. Учитывая, что для этих частот имеют место приближенные соотношения [c.230]

Конфигурация монолитного фильтра с двумя упругосвязанными резонаторами показана на рис. 3.55, б. Для подавления ангармонических мод колебаний растяжения — сжатия по ширине полосы в условиях захвата энергии необходимо, чтобы каждая из длин электродов Ь и 2 была меньше [c.230]

Данных по спектрам у-нзлучення, образующегося при захвате надтепловых и быстрых нейтронов ядрами других элементов, опубликовано очень мало. Поэтому в практике расчетов защиты реакторов часто принимают данные о выходе уизлу-чения при захвате тепловых нейтронов в качестве нижней границы для выхода при захвате нейтронов более высоких энергий. [c.30]

Гамма-излучение при неупругом рассеянии нейтронов. Составное ядро в возбужденном состоянии, образующееся при поглощении нейтрона, может избавиться от энергии возбул<-дения не только высвечиванием у-кванта (радиационный захват), но и испусканием нейтрона с последующим выходом одного или нескольких у-квантов. Этот процессе пороговый, поскольку кинетическая энергия нейтрона (в системе центра инерции) должна быть достаточной для возбуж.дения ядра по меньшей мере до первого уровня выше основного состояния. Отсюда также следует, что максимальная энергия у-кванта меньше или равна энергии нейтрона, претерпевшего неупругое рассеяние. Как только энергия нейтрона становится больше энергии нескольких уровней возбуждения, переход в основное состояние часто происходит через каскадный процесс, при этом энергия одного у-кванта не равна энергии, потерянной нейтроном. [c.30]

Пороговое значение энергии нейтрона в образовании смещенного атома для железа составляет 360 эв. Однако привести к образованию смещенных атомов могут и нейтроны меньших энергий в результате их радиационного захвата [46, 47]. При п, у)-реакции энергия, получаемая ядром отдачи после испускания у-кванта, может превысить энергию смещения атома ( 25 эв). Учитывая спектр захватных у-квантов для ядер железа, можно получить, что средняя энергия ядра отдачи составляет примерно 390 эв [48]. Таким образом, в результате п, у)-реакции в железе может появиться свыше 15 смещенных атомов. Поскольку наибольшим сечением радиационного захвата обладают тепловые нейтроны, то самый большой вклад в образование элементарных дефектов в результате ( , у)-реакции вносят именно эти нейтроны. Доля тепловых нейтронов в полном числе образованных элементарных дефектов сильно зависит от доли этих нейтронов в спектре и может быть заметной, если поток тепловых нейтронов на порядок превышает поток надтепловых и быстрых нейтронов. Например, в водо-водяном реакторе она составляет 2—3%, а в графитовом—25—30% [47]. Это верхняя оценка эффекта тепловых нейтронов, поскольку имеются экспериментальные данные [48, 50] о том, что дефекты, создаваемые тепловыми нейтронами, отжигаются несколько [c.70]

Захват нейтронов происходит преимущественно в тепловой и эпитепловой областях энергий. Для тепловой области в значения сечений захвата. следует вводить две поправки. Первая /1 связана с отклонением средней энергии тепловых нейтронов от наиболее вероятной, соответствующей распре- [c.301]

Захват нейтронов в эпитепловой области будем учитывать поправочным коэффициентом (з=1,5 по отнощению к захвату в тепловой области. Это справедливо, если сечение поглощения убывает с увеличением энергии обратно пропорционально скорости нейтронов, а спектр нейтронов соответствует спектру Ферми. [c.301]

Смотреть страницы где упоминается термин Захват энергии : [c.573] [c.359] [c.148] [c.163] [c.87] [c.103] [c.447] [c.118] [c.574] [c.28] [c.30] [c.120] [c.175]

Пьезоэлектрические резонаторы на объемных и поверхностных акустических волнах (1990) -- [ c.195 , c.228 , c.230 ]

ПОИСК

Захват энергии, фактор фокусировки, каустики в природных каналах

К-Захват

Механизмы диссипации энергии в актах захвата. Быстрые и медленные электронные состояния

Определение энергии тепловой ионизации центров захвата методом термовысвечивания

Рефракция, дифракция, рассеивание — Захват волновой энергии

Энергия захвата на АПЭС

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...