Источники света мнимые

Источники света мнимые 67 [c.746]

Для второй поверхности С является как бы мнимым источником света. Построение изображения этого источника после преломления на второй поверхности линзы даст точку В на расстоянии 2 = ЗВ от линзы. Здесь опять применима формула [c.289]

Первоначально предложенная Д. Габором схема получения голограмм предусматривала расположение источника света и объекта на оси голограммы. Эту схему называют схемой Габора, в ней используется один пучок света, часть которого рассеивается объектом, создавая объектную волну, а другая — нерассеянная часть — играет роль опорной волны (рис. 10, а). Схема Габора обладает тем существенным недостатком, что при восстановлении лучи, образующие действительное и мнимое изображения, а также пучок нулевого порядка, распространяются в одном и том же направлении и создают взаимные помехи (рис. 10, б). Это — главная из причин низкого качества восстановленных изображений по такой схеме. [c.43]

В первом случае (рис. 490) источник света находится в мнимом пространстве (позади зрителя), во втором (рис. 491) — в предметном пространстве (перед зрителем, но позади предмета). [c.347]

В другом интерференционном опыте, также предложенном Френелем, для разделения исходной световой волны на две используют призму с углом при вершине, близким к 180° (бипризма Френеля). Источником света служит ярко освещенная узкая щель 5, параллельная преломляющему ребру бипризмы (рис. 5.6). Можно считать, что здесь образуются два близко лежащих мнимых изображения 5, и источника 5, так как каждая половина бипризмы отклоняет лучи на небольшой угол (и—1)р. [c.209]

В первом случае фотографическая пластинка располагается за предметом А, ее поверхность перпендикулярна оси AN. Среднее направление излучения от предмета А и опорной волны Wi коллинеарны. Поэтому голограммы, полученные таким образом, называются осевыми голограммами, или голограммами с осевым опорным пучком. Разность хода между интерферирующими опорной и предметной волнами в этой схеме минимальны, что позволяет использовать источники света с малой когерентностью. Достаточно большое расстояние между поверхностями интерференционных максимумов уменьшает требования к разрешающей способности фотографической эмульсии. Такая схема была предложена Габором. Однако она обладает тем недостатком, что при восстановлении и действительное А, и мнимое А изображения объекта находятся на одной оси (рис. 6.1.11, а), что затрудняет их рассмотрение и использование. [c.384]

Тень при искусственном источнике света. Построение теней при различно расположенных источниках света проводится по одним и тем же правилам. При этом не имеет значения, является ли источник света собственной или несобственной точкой. На рис. 705 показано построение теней в случае, когда источником света является лампа, расположенная за зрителем. Ее положение определено мнимыми перспективной и вторичной проекциями (1) и (Ьу). Чтобы построить тень точки А, проведем через нее вертикальную лучевую плоскость, которая с плоскостью пола пересекается по прямой Ау Ьу), а с плоскостью стены — по вертикальной прямой 1—А. В пересечении этой прямой с лучом света, проведенным из точки А в точку ( ), расположена тень точки А на стене. Тени от остальных точек стола построены с учетом того, что тень, например, отрезка АВ параллельна в натуре самому отрезку, следовательно, у них общая точка схода. Тень вертикального отрезка СЕ на полу направлена в точку Ьу), а на стене — вертикальна. Для построения тени от вертикального отрезка КН проводим лучевую плоскость, которая с плоскостью пола пересекается по прямой К1—2, а с плоскостью стены — по прямой 2—3, с плоскостью потолка—по прямой Н—3. Тень отрезка—ломаная К —3—Н. На чертеже видно, как построена тень от картины. Для этого достаточно найти тень точки М, так как тень от отрезка ТМ в натуре параллельна самому отрезку, а тень точки N совпадает с самой точкой. Если на потолке нужно построить много теней от вертикальных линий, следует найти точку (Ь У, она расположена в пересечении прямых Н—3 и (Е1)Щ. [c.488]

На рис. 633 показано построение теней в случае, когда источником света является лампа, расположенная за зрителем. Ее положение определено мнимыми перспективной и вторичной проекциями (Ь) и (Ь,). Построим тень точки А, проведя через нее вертикальную лучевую плоскость, которая с плоскостью пола пересекается по прямой (Ь]), а с плоскостью стены — по вертикальной прямой I—А. В пересечении этой прямой р лучом света, инцидентным точке А, расположена тень Л на стене. Тени от остальных точек стола построены с учетом того, что тень, например, отрезка АВ параллельна в натуре самому отрезку (см. /240/)., следовательно, у них общая точка схода. Тень от, вертикального отрезка СЯ на полу направлена в точку (Ь,), а на стене — вертикальна. Для построения тени от вертикального отрезка КН проводим лучевую плоскость, которая с плоскостью пола пересекается по прямой К,—2, с плоскостью стены — по прямой 2—3, с плоскостью потолка — по прямой Н—3. Тень отрезка — ломаная К —3—Я. При построении тени от картины, достаточно найти тень точки М, так как тень отрезка ГМ в натуре параллельна отрезку, а тень от точки N совпадает с ней. [c.259]

При выводе предполагалось, что источник света Р действительный. Однако все сказанное справедливо и для мнимого источника, т. е. тогда, когда источником служит точка схождения продолжений падающих лучей. В этом легко убедиться, повторив рассуждения применительно к рис. 40. [c.72]

Бипризма Френеля. Бипризма Френеля состоит нз двух стеклянных призм с малыми преломляющими углами, сложенных своими ос-нованиями (рис. 117). Практически она изготовляется из целого куска стекла. Источником света служит ярко освещенная щель 5, устанавливаемая параллельно ребру бипризмы. После преломления в бипризме падающий пучок света разделяется на два когерентных пучка с вершинами в мнимых изображениях и 2 щели 5. В области А В экрана пучки перекрываются и дают систему параллельных интерференционных полос. Пусть р — преломляющий угол бипризмы, п — ее показатель преломления, аиЬ — длины отрезков СО и 8С. Каждая половина бипризмы отклоняет параксиальный луч на угол (п — 1) р. Расстояние й между изображениями 5х и равно й = = 2Ь (п — 1) Р, а угловое расстояние между ними а — сИ а + Ь). Ширина полосы [c.201]

В опыте Поля толщина пластинки слюды h должна быть очень мала, так что мнимые источники АВ и А В сдвинуты один относительно другого на ничтожную величину 2/i, во много раз меньшую длины I самого источника. Допустим, например, что % = 500 нм = 5- lO S см, h = 0,05 мм, г = 8 м, Р = 30°. Тогда, согласно формуле (28.9), должно быть / sg 8 см. Таким образом, для получения хорошей контрастности полос источник света может иметь сравнительно большие размеры, а потому его можно взять светосильным. В этом основное преимущество установки Поля при демонстрации явлений интерференции. Другое преимущество — большие апертуры интерферирующих пучков, позволяющие получать полосы интерференции на большой площади. [c.209]

Прежде чем начинать юстировку оптики телескопа, необходимо выбрать опорные базовые точки, линии, поверхности, оптические или механические элементы, относительно которых будет выполняться воя дальнейшая юстировка. Выбор их зависит от конструкции оптики и механики телескопа. Юстировка может быть выполнена одним из двух основных способов геометрическим или астрономическим. В первом из них в визирную трубу или в теодолит наблюдают специально натянутые вспомогательные нитяные кресты и их изображения или блики от поверхностей оптических элементов при их освещении точечны источником света. Наблюдают действительные и мнимые изображения и добиваются их соосности. Применяют также метод наблюдения изображения краев одних оптических элементов, отраженных другими. Если глаз находится на оптической оси, то изображения всех краев должны быть строго концентричны. Полезно при изготовлении оптических поверхностей наносить метки в их вершинах, особенно если поверхности несферические, а центры их не используются в работе, как это обычно бывает в зеркальных и зеркально-лии- [c.461]

Если интерференция создается параллельным пучком света в тонком зазоре, то максимумы и минимумы интенсивности отслеживают вариации толщины этого зазора, в результате создается в общем случае довольно сложная картина полос равной толщины. Форма каждой такой полосы всегда соответствует геометрическому месту точек с одинаковой толщиной зазора или пленки. Например, для плоского клина эти полосы эквидистантны и параллельны ребру клина (рис. 6.1). Когерентными источниками в этой оптической схеме являются два мнимых изображения источника света, образующихся при отражении от двух поверхностей зазора. [c.101]

Следует отметить, что если две поверхности второго порядка пересекаются по кривой второго порядка, то остающаяся часть кривой пересечения (иногда она может быть мнимой, например, при пересечении двух сфер) также является кривой второго порядка. На черт. 20 приведён пример, сообщённый мне проф. Н. Ф. Четверухиным. Здесь решается задача о построении границы тени на внутренней поверхности полого усечённого конуса от центрального источника света 5. Задача сводится к нахождению линии пересечения нашего усечённого конуса с конусом, вершина которого [c.268]

Аналогичный случай представлен и на рис. 15. Только здесь источниками сферических волн служат не одно, а три точечных отверстия, расположенных в различных горизонтальных и вертикальных (перпендикулярных падающим лучам света) плоскостях. Мы видим, что каждый из трех источников порождает свою собственную круговую (многокольцевую) картину, то есть в отличие от случая, показанного на рис. 14, на фотопластинке рис. 15 сфотографированы три интерференционных картины (следует отметить, что на рис. 15 в каждой их трех интерференционных картин изображены лишь две центральные интерференционные полосы). Для дальнейшего вполне достаточно сфотографировать лишь верхние части (лучше даже узкие ленты вдоль вертикального направления) каждой из трех интерференционных картин. После проявления и закрепления пленка, как и в случае с одним точечным отверстием (рис. 14), освещается лазерным светом. В результате этого появляются три набора волн, отклоненных вверх, и три набора сфокусированных волн, отклоненных вниз. Особенно важным для голографии является то обстоятельство, что каждый из наборов волн, отклоненных вверх, порождает мнимое изображение точечного отверстия, а каждый из наборов волн, отклоненных вниз,— действительное изображение. Мнимые изображения вызывают у наблюдателя ощущение, что он видит три реальных точечных источника света, расположенных в различных, но фиксированных точках трехмерного пространства. При некотором угле наблюдения источник номер три мог бы заслонить собой источник номер два. Однако стоит лишь наблюдателю слегка по вер- [c.25]

Точки и — изображения излучающего центра 5, получаемые с помощью оптической системы интерферометра, не показанной на чертеже ). Эти точки могут быть как действительными, так и мнимыми изображениями точки 5. В частности, 5 может совпадать с одной из этих точек (схема Ллойда, см. ниже рие. 4.8). Апертура интерференции 2 и связанный с нею угол 2йу определякя допустимый размер источника света, ширина которого обозначена через 2Ь (см. рис, 4.5). Для расчета интерференционной картины в любом интерферометре достаточно знать взаимное расположение 5 и 5а и их положение относительно экрана ЕЕ. Если экран ЕЕ расположен перпендикулярно к линии 515а, то, как явствует из 13, интерференционные полосы будут представлять собой концент- [c.73]

Роль входного зрачка может играть то или иное отверстие (оправа оптики, специальная диа( )рагма) или его изображение (действительное или мнимое). В некоторых важных случаях изображаемый предмет есть освещенное отверстие (например, щель спектро-грас )а), причем освещение обеспечивается непосредственно источником света, расположенным недалеко от отверстия, или при помощи вспомогательного конденсора, В таком случае в зависимости от расположения роль входного зрачка может играть граница источника (рис. 14.3) или его изображения (рис. 14.4), или граница конденсора (рис. 14.5) и т, д. [c.322]

Рис. 7.1, Распределение вероятности р Е) сигнала Е светового пучка в зависимости от вещественном < > и мнимой f частей сигнала, а — когерентный сигнал, излучаемый одномодовым лазером б—излучение теплового источника, например традиционного источника света.

На этапе формирования изображения используются две световые волны одной облучают объект, другая служит для образования однородного когерентного фона. При взаимодействии этих волн возникает хорошо известная в оптике интерференционная картина, которая несет в себе полную запись пространственной структуры световой волны (по амплитуде и по фазе). Запись интерференционной картины, полученную после этапа формирования изображения, называют голограммой. Записанная на фотоматериал голограмма несет информацию об амплитуде и фазе волны, отраженной от предмета, но не имеет никакого сходства с предметом и при визуальном рассмотрении кажется бессмысленной комбинацией полос и дифракционных колец. На этапе восстановления изображения используется когерентный пучок света, которым освещается голограмма для получения изображения первоначального предмета. При этом возникают два типа изображения действительное и м и-мое. Действительное изображение появляется на стороне, противоположной источнику излучения. Мнимое изображение появляется на той стороне голограммы, где размещается источник излучения. Физическое объяснение З тОму может быть дано такое. Очевидно, что голограмма пропустит свет только в тех местах, где располагаются максимумы интерференционной картины, т. е. там, где фазы волн от объекта и источника совпадали. В этих условиях голограмма как бы выбирает на поверхности фронта волны источника такие места н пропускает их сквозь себя. Приблизительно на половине площади голограммы будет воспроизведена объективная волна. То, что голограмма не воспроизводит поле объекта на месте темных полос интерференции, приводит к некоторой неоднозначности воспроизведения фазы, в результате которой появляется ложное изображение объекта. В схеме Д. Г абора лучи, образующие истинное и ложное йзобра- [c.105]

Если искусственный источник света расположен за зрителем (рис. 692), нужно найти его мнимые перспективную н вторичную проекции. Пусть это точка (Ь) и (Ьу). Провеяя луч света через заданную точку А и построив его вторичную проекцию, найдам тень этой точки. [c.479]

ФОКАЛЬНЫЕ ТОЧКИ (фокусы) — две основные точки всякой оптнч. системы если точечной источник света помещен в одпой из них, то из системы выходит па])аллельный пучок лучей, и, наоборот, если на систему падает параллельный пучок лучей, то он сходится в одной из этих точек (см. Кардинальные точки оптичеекои системы). Ф. т. в пространстве изображений, илп задний фокус системы, есть изоб11аже-ние бесконечно удаленной точки в пространстве предметов, т. с. параллельный пучок, падающий на систему, сходится в заднем фокусе. Ф. т. в пространстве предметов, или передний фокус, обладает тем свойством, что изображение этой точки получается в бесконечно удаленной точке па оси системы. В собирающих оптич. системах задний фокус лежит по другую сторону от входящего луча, в рассеивающих системах — со стороны входящего пучка. Соответственно гному в первом случае в заднем фокусе пересекаются сами лучи и фокус является действительным, а во втором случае в заднем фокусе пересекаются продолжения лучей II фокус является мнимым. См. также Геометри-ческа.ч оптика. [c.326]

Волновые свойства света наиболее ярко проявляются в явлениях интерференции и диффракция. Явления интерференции наблюдаются в том случае, если два (или больше) световых пучка, исходящих из когерентных источников света, накладываются друг на друга. При этом наблюдается суммирование световых пучков с чередующимся усилением и ослаблением освещенности в местах сложения пучков. Это явление называется интерференцией света. Когерентными являются источники света, дающие световые пучки при постоянной во времени разности фаз световых колебаний. Такие источники образуются искусственно при помощи призм, линз или зерккл, разбивающих один световой пучок на несколько как бы исходящих из разных источников света. Пример когерентных источников и получения интерференции света приведен на рис. 16. 7. Световой пучок от источника 4 бипризмой Френеля /, // разбивается на два световых пучка 1, 2 и 2, 3, которые исходят из мнимых источников 1 и 1 . В области МЛ экрана Э они накладываются друг на друга и дают интерференционную картину. [c.328]

Условия (33) позволяют оценить расстояния г и при которых применимо приближение Фраунгофера. Условия (34) означают, что дифракция Фраунгофера имеет место и тогда, когда точка наблюдения находится в плоскости, параллельной плоскости отверстия при условии, что точка наблюдения и источник света достаточно близки к оси г. Здесь следует различать два сл>чая. Если г отрицательно, то падающие па отверстие волновые фронты имеют вогнутость в направлении распрострапеиггя и точка Ро является центром схождения, а не расхождения падающей волны. Этот случай очень важен для практики, так как осуществляется в пространстве изображений хорошо коррегированной центрированной системы, изображающей точечный источник, расположенный недалеко от оси. Дифракционная картина Фраунгофера образуется в параксиальной плоскости изображений и может рассматриваться как результат дифракции, дающей изображения волпы на выходном зрачке. Если г положительно, то волновые фронты имеют выпуклости в направлепии распространения дифракционные картины оказываются мнимыми и кажутся образованными на экране, проходящем через источник Р . Этот случай имеет место, например, тогда, когда отверстие в экране находится непосредственно [c.353]

Наряду с мнимыми изображениями, следует ввести и мнимые источники света, или мнимые объекты. Трчечный объект называется мнимым, если он является точкой пересечения продолжений действительных лучей, проведенных в обратных направлениях. Мнимый объект можно рассматривать как источник мнимых лучей. Из множества точечных мнимых объектов составляются мнимые объекты конечных размеров. [c.67]

Как и увеличение размеров источников, немонохроматич-ность света ведет сначала к ухудшению контрастности (видимости) интерференционных полос, а затем к полному исчезновению их. Чтобы не усложнять исследование учетом конечных размеров источника, будем предполагать, что источник света 5 точечный. Пусть и (рис. ПЗ-) — когерентные источники, являющиеся действительными или мнимыми изображениями источника 5. Допустим сначала, что излучение источника 5 состоит из двух близких одинаково интенсивных спектральных линий с длинами волн % ил == Я, 6Я. Точка или линия экрана, где оптическая разность [c.217]

На одной фотопластинке можно последовательно зарегистрировать несколько изображений причем каждое из йих можно восстановить без помех со стороны других изображений. Можно, например, произвести несколько-экспозиций при одном и том же опорном пучке, голографируя каждый раз только один предмет. Во избежание наложения восстановленных изображений друг, на друга голографируемые объекты должны располагаться в различных местах. Можно также объекты помещать в одно и то же место, но менять направление опорного пучка. Можно получать цветные изображения, освещая предмет тремя источниками света с различными длинами волн, подобранными так, чтобы наиболее полно передать цвет предмета. От тех же трех источников формируются опорные пучки, создающие вместе с волнами, рассеянными предметом, единую голограмму на черно-белой фотопластинке. Для восстановления изображения такая трехкомпонентная голограмма помещается в то же место, какое она занимала при экспонировании, и одновременно освещается тремя просвечивающими пучками, тождественными с опорными. При просвечивании голограммы каждый из этих пучков создает три действительных и три мнимых изображения. Три из этих мнимых изображений, и притом разноцветных, пространственно совпадут друг с другом, образуя цветное изображение. Остальные изображения расположатся в разных местах, не мешая основному изображению. [c.352]

Рис. 56. На этом рисунке схематически показано фотографирование на основе восстановления фронта волны. Изображение (верхняя часть рисунка) не формируется, пооко.пьку нет линз и других формирующих изображение устройств. При этом каждая точка объекта посылает свет на вою голограмму. Опорный луч с помощью интерференционных эффектов порождает видимое воспроизведение волновой картины света, отраженного от объекта и попавщего на голограмму. На стадии воспроизведения (нижняя часть рисунка) голограмма освещена коллимированным лучом монохроматического света, и дифракционные волны первого порядка , исходящие от дифракционной решетки голограммы, порождают два изображения, Один дифракционный порядок состоит из волн, которые, будучи отражены обратно к источнику света, как бы исходят из кажущегося объекта, расположенного там, где находился оригинальный объект. Говорят, что эти волны порождают мнимые изображения. Другие волны первого порядка сопряжены первоначальным. Они порождают действительное обратное изображение, которое может быть записано непосредственно, без участия линз, а просто путем помещения фотопластинки в месте изображения.

Кома, вызываемая клином, может быть определена расстоянием ЯО (рнс. VII 1.11) между главным лучом н точкой пересечения О двух симметричных по отношению к главному лучей, образующих с ним некоторый угол . Пусть С — мнимый источник света, на который направляются лучи Л1,С, М С, МзС, причем углы М1СМ , М СМ равны щ. После преломления через прнзму А,РВз указанные лучи занимают положение В О, [c.508]

Роговичный блик — это мнимое изображение источника света, образующееся при отражении его в роговице, как в выпуклом сферическом зеркале. Центр вращения глаза лежит внутри глазного яблока на расстоянии приблизительно 13,5 мм от вершины роговицы, а центр кривизны роговицы — на расстоянии 6,8 мм. Изображение источиика света получается приблизительно в фокусе поверхности роговицы, т.е. иа расстоянии 3,4мм от роговицы и 10,1 мм от центра вращения глаза. Поэтому при повороте глаза блик смещается, причем это смещение приблизительно пропорционально углу поворота. [c.56]

Пучки, отражённые от разных слоёв, усиливают друг друга, если они синфазны, т. е. разность хода между ними равна Я (условие Липмана — Брэгга). Условие автоматически выполняется лишь для той длины волны, в свете к-рой регистрировалась голограмма. Это приводит к избирательности голограммы по отношению к длине волны источника, в свете к-рого происходит восстановление волн, фронта. Возникает возможность восстанавливать изображение с помощью источника света со сплошным спектром (лампа накаливания, Солнце). Если голограмма экспонировалась в свете, содержащем неск. спектр, линий (напр., синюю, зелёную и красную), то для каждой длины волны образуется своя трёхмерная интерференц. структура. Соответствующие длины волн будут выделяться из сплошного спектра при освещении голограммы, что приведёт к восстановлению не только структуры волны, но и её спектр, состава, т. е. к получению цветного изображения. Трёхмерные голограммы одновременно образуют только одно изображение (мнимое или действительное) и не дают волны нулевого порядка. [c.132]

По мере уменьшения размеров голограммы мнимое изображение становится также менее светлым, к тому же четкость изображения и ощущение объемности ослабевают. Таким образом, сквозь маленькое окно АБВГ наблюдатель должен более внимательно рассматривать мнимое изображение точечного источника света. Наблюдатель довольно легко замечает значительное ухудшение объемности изображения, поскольку уменьшился параллакс. Хотя перед таким маленьким окном наблюдатель все еще может двигать головой и видеть все предметы, тем не менее поверхность окна , сквозь которое он наблюдает, не движет ся вместе с ним и он видит лишь отдельные маленькие, почти плоские изображения. Аналогичная ситуация возникает и в том случае, когда мы смотрим на предметы сквозь обычное комнатное окно, так как возможность рассматривать расположенные перед нами предметы с разных сторон значительно ухудшается с уменьшением размеров окна. [c.111]

Впоследствии Габор экспериментально доказал справедливость своих теоретических заключений. Однако для того, чтобы достигнуть максимальной яркости изображения, имея в своем распоряжении слабый источник света, Габору приходилось рассматривать изображение, глядя прямо в направлении источника. Это приводило к тому, что действительное и мнимое изображения предмета, восстановленные голограммой, накладывались по лучу зрения друг на друга, создавая тем самым взаимные помехи. Шестнадцать лет спустя Лейт добился углового разделения различных компонентов восстановленных волн, воспользовавшись для этого новым более мощным источником когерентного света (лазером) и применив двулучевой принцип когерентного радара. Таким образом, игра была сделана и цель достигнута. На этом мы и закончим нашу книгу. [c.125]

Бизеркала Френеля. Два плоских зеркала (рис. 4, И) составляют друг с другом угол, близкий к 180" (угол ф мал). Волновой ( )ронт света, идущего от источника S, с помощью этих зеркал разбивается на два. Встречаясь друг с другом, они дают в области взаимного перекрывания интерференционную картину. Мнимые изображения источника S в зеркалах Si и Sj играют роль когерентных источников — являются виртуальными когерентными источ- [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...