Магнитная точечная группа

Поскольку магнитный дипольный момент — аксиальный вектор, его компоненты имеют те же типы симметрии, что и компоненты вращения Нх, Ву, В г (приложение I). Электрический квадрупольный момент — тензор, компоненты которого ведут себя подобно компонентам поляризуемости, т. е. как произведение двух трансляций. Следовательно, можно пользоваться данными табл. 55 тома II ([23], стр. 274) для типов симметрии составляющих хж, < х(/,. ... Например, для симметричных линейных молекул (точечная группа 1)ос ) компоненты магнитного дипольного момента относятся к типам симметрии и П , а компоненты электрического квадрупольного момента — к типам симметрии Е , Пg, Ад. Следовательно, для того чтобы данный переход был разрешенным для магнитного дипольного излучения, произведение электронных волновых функций верхнего и нижнего состояний должно относиться к тинам 2 или П . Так, при поглощении из полносимметричного основного состояния могут происходить переходы 2 — 2 , П — 2 . Аналогично нри переходах, разрешенных для электрического квадрупольного излучения, произведение волновых функций должно относиться к одному из типов симметрии 2 , П , или А . При поглощении из полносимметричного основного состояния могут иметь место переходы 2 — 2 , Пд — 2д и Ай — 2 . [c.134]

Подобным образом могут быть рассмотрены и другие точечные группы. В табл. 10 приведены все типы запрещенных переходов такого рода для наиболее важных точечных групп и для полносимметричных нижних состояний. Для нижних состояний, относящихся к другому типу симметрии (Г), приводимые в таблице типы симметрии для верхнего состояния должны быть умножены на тип симметрии Г. Для видимой области интенсивность магнитных дипольных и электрических квадрупольных переходов составляет соответственно около 10" и 10 интенсивности электрических дипольных пере- [c.134]

В магнитном поле возникнет расщепление на два уровня, близких по энергии ). Свойства симметрии спиновых функций для различных точечных групп и для различных значений полного спина уже были рассмотрены в гл. I, разд. 1. [c.317]

Влияние магнитного и электрического полей в кристалле сульфида кадмия ( dS). Рассмотрим более подробно влияние инверсии магнитного поля на частоты фиктивных продольных волн в кристаллах типа dS (пространственная группа Сбг,). Характеры точечной группы представлены в табл. VII (в обозначениях [69]). [c.231]

Рассмотрение новых преобразований симметрии, как это уже разъяснялось выше в связи с обсуждением магнитных структур, дает нам девяносто возможных кристаллографических групп <8> Ж (тридцать две классические группы плюс пятьдесят восемь дополнительных групп для краткости они будут называться магнитными точечными группами. Для классических тридцати двух групп теперь оказывается возможным ориентировать магнитные моменты в кристалле таким образом, что пространственная симметрия кристалла не нарушается, даже если требовать инвариантности ориентации магнитных моментов при преобразовании симметрии. Разные группы Ж получаются из тридцати двух обычных групп при помощи правила композиции (6.4.56). Например, для кубической системы тЪт (Ой в классификации Шён-филя) находим тЗт,тЗт, п т и тЗпь [c.363]

В этой главе вводятся и поясняются понятия группы приближенной симметрии и приближенного квантового числа. Важными группами приближенной симметрии являются молекулярная точечная группа и молекулярная группа вращений, которые дают нам весьма полезный приближенный способ классификации уровней по типам симметрии группа молекулярной симметрии (МС) и пространственная группа К(П) обеспечивают точную классификацию уровней. Далее рассматриваются взаимодействия уровней энергии молекулы, а группа точной симметрии используется для определения отличных от пуля членов возмущения и правил отбора для взаимодействия уровней. Приближенные квантовые числа и приближенную классификацию уровней по симметрии можно использовать также для выявления сильных возмущений уровней. Затем мы выведем правила отбора для однофотонных электрических дипольных переходов с использованием классификации уровней по квантовым числам и по приближенным и точным типам симметрии. Далее мы обсудим запрещенные переходы, а в конце этой главы кратко рассмотрим магнитные дипольные переходы, электрические квадрупольные переходы, многофотоиные процессы (включая комбинационное рассеяние света) и эффекты Зеемана и Штарка. [c.294]

Статистические веса, влияние спина и статистика. Статастическиа вес вращательного уровня полностью симметричного электронного состояния ( 2 ) линейной молекулы точечной группы Соо , (отсутствует центр симметрии, например, в случае молекулы НСМ) задается числом возможных ориентаций вектора J в магнитном поле, т. е. величиною 2У- -1. [c.28]

Если предположить, что молекула помещена в магнитное поле, достаточно сильное, чтобы уничтожить связь всех ядерных спинов друг с другом, то ясно, что в молекуле Ш (X, У, г,. ..)з точечной группы Осоь число конфигураций спина ядер, расположенных по одну сторону от центра равно (2/х + 1) (2/у+ 1) (2/21)..а общее число всех конфигураций спина — квадрату этой величины (не учитывая роли центрального атома W, если такой имеется). Существует (2/х + 1) (2/у+ 1) (2/2-1-1). .. конфигураций, для которых отражение в центре не меняет конфигурацию. Этим конфигурациям соответствуют собственные спиновые функции, симметричные относительно одновременной перестановки всех пар одинаковых ядер. Все другие конфигурации спи- [c.30]

Заметим, что при переходе к точечным группам все более и более низкой симметрии спиновые функции в случае целочисленного спина в конце концов превращаются в 26 Н- 1 невырожденных функций, соответствующих 25+1 состояниям со (слегка) различными энергиями. В случае нолуцелого спина спиновые функции, наоборот, в пределе превращаются в функции, которые все еще дважды вырождены (учитывая упомянутое выше вырождение типов 1/21 впервые указано Крамер-сом, это остаточное вырождение существует потому, что, пока отсутствует магнитное поле, в любой атомной системе имеется дополнительный элемент симметрии — обращение времени. Иными словами, волновое уравнение инвариантно относительно замены t на —t (см. Вигнер [44] или Ландау и Лифшиц [26]). Такое вырождение, обусловленное обращепием времени, сейчас обычно называют вырождением по Крамерсу, а пары состояиий, подобные двум совпадающим состояниям (или пли двум компонентам состояния Ец (или E j , n/j), называют дублетами Кра.черса. [c.24]

Магнитные дипольные переходы. Как уже указывалось в разд. 1, некоторые электронные переходы, запрещенные для электрического дипольного излучения, могут происходить для магнитного дипольного (и квадрупольного) излучения. Это относится также и к электронно-колебательным переходам, когда учитывается взаимодействие колебательного и электронного двшкений. Так, например, электронно-колебательные переходы — Ах в молекулах точечной группы или электронно-колебательные переходы Ag — Ag точечной группы С2/-,, строго запрещенные для электрического дипольного излучения, могут происходить в случае магнитного дипольного излучения (табл. 10). Правила отбора для квантовых чисел / и А те же самые, что и для электрического дипольного излучения, а правило отбора для элек-тронпо-колебательно-вращательных типов симметрии противоположно. Следовательно, как это показано на фиг. 113, при магнитном дипольном переходе А2 — Ах наблюдаются те же подполосы и те же ветви, что и при электрическом дипольном переходе — Ль в частности, в подполосе А = О - —>- [c.270]

Вид магн. упорядочения характеризуется магнитной атомяой структурой, симметрия к-рой описывается точечными и пространств, группами магнитной симметрии. Элементарная яче1[ка магн. структуры может совпадать с кристаллографической (рис. 1, справа), а может иметь кратный период, напр, вдвое больший (рис. 1, слева). [c.109]

Задачей К. является также исследование свойств кристалла при фазовых переходах. Кюри принцип позволяет предсказать изменепие точечной и простран-ствешюй групп симметрии кристаллов при фазовых переходах (напр., в ферромагн. и сегнетоэлектрич. состояния см. Ферромагнетиям, Сегпетоэлектрики). При описании магнитных свойств кристаллов и кристал- [c.514]

С. ф, возникает в тех антиферромагнетиках, группа магнитной симметрии к-рых допускает одновременно как антиферромагв., так и ферромагн. упорядочение. Найдены все пространств, и точечные уппы мага, симметрии, допускающие сушествовавие С. ф. 16. 61. [c.556]

Магнитная структура ферримагиетиков. Вид магн. упорядочения характеризуется магн. атомной структурой, симметрия к-рой описывается точечными и пространств, группами магнитной симметрии, элементарная магн. ячейка может совпадать с кристаллографической или иметь боль- [c.286]

Характерную форму имеют валики магнитного порошка, осевшего над флокеиами. Обычно это четкие и резкие короткие черточки, иногда искривленные, расположенные группами (реже одиночные). Заковы дают четкое от-пожеппе порошка в виде плавно изогнутых линий (рис. 35). Поры и другие точечные дефекты выявляются в виде коротких полосок порошка, направление которых иернендикулярно направлению намагничивания. Прп изменении направления намагничивания соответственно меняется и направление валика порошка над порой. [c.54]

В связи с этой практич. ценностью изучения местных М. а. возникает вопрос о методах определения элементов залегания масс, создающих М, а., по результатам магнитометрич. измерений. Полного и достаточно точного решения этой задачи мы не имеем вследствие чрезвычайной сложности ее, поэтому приходится довольствоваться приближенными способами расчета. Первая группа способов, основанная на допущении существования остаточного намагничения, строится на вычислении поля точечных, линейных или поверхностно распределенных магнитных масс. Анализируя результаты вычислений, получают формулы, позволяющие определить нек-рый комплекс элементов залегания масс, создающих М. а. Применение той или иной ф-лы для обработки результатов наблюдений определяется общими геологическими соображениями. Так, если наблюдения сделаны над вытянутым в вертикальном направлении рудным штоком, то можно лредположить, что магнитное поле над ним эквивалентно полю над точечным полюсом. В таком случае над рудным [c.185]

На рис. 4.30 показана группа типовых свежезаточенных электродов точечных машин. К сожалению, в условиях производства такая идеальная внешность электродов сохраняется недолго. Наконечник невозможно восстанавливать ежеминутно и ежечасно, и он приобретает грибообразную форму и диаметр, превышающий иногда первоначальный более чем в 1,5 раза. В связи с таким формоизменением происходит следующая картина. Увеличение контактной площади электрода и изделия снижает механическое давление на свариваемый контакт, в результате чего его сопротивление несколько падает. Сила сварочного тока от этого эффекта не зависит и сохраняется той жесамой. Следовательно, интенсивность тепловыделения все же уменьшается за счет контактного сопротивления. Диаметр сварной точки получается за счет контактного сопротивления. Диаметр сварной точки получается меньше заданного. К счастью, слишком большому понижению активного тепловыделения в значительной мере препятствует эффект магнитного сжатия линий сварочного тока. Как бы ни расплющивался электродный наконечник и как бы ни становилась большой площадь его контактирования с металлом, магнитное давление, согласно, формуле (2.7), будет оказывать значительное сопротивление растеканию плотности тока по переходной плоскости. Таким образом, главной причиной нарушения режима при сварке изношенным электродом является снижение механического давления на свариваемый контакт. Следует иметь еще в виду, что изношенности электродного наконечника сопутствует и формирование на нем оксидной пленки недопустимо большой толщины. [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...