Брайен

Учение о совершенных газах целесообразнее всего, по моему мнению, обосновывать так, как это делает Брайен в своей термодинамике, выставляя наряду с законом Бойля—Мариотта вторым тот закон Гей-Люссака—Джоуля, которым устанавливается постоянство внутренней энергии газа также при постоянной температуре... [c.221]

О Брайен E.E. Метод функций плотности вероятности ФПВ) в теории турбулентных течений с химическими реакциями.- В кн. Турбулентные течения реагирующих газов. -М. Мир, - 1983. - С. 252-296. [c.331]

Для того чтобы судить, одинакова ли температура двух газов или имеет ли газ с большей плотностью такую же температуру, как газ такого же сорта с меньшей плотностью, мы должны представить себе, что рассматриваемые газы разделены проводящей тепло стенкой, и выяснить, будет ли в этом случае иметь место тепловое равновесие. Мы не можем применить столь же ясные принципы расчета к молекулярным процессам, происходящим в такой проводящей тепло твердой стенке, однако с самого начала правдоподобно и может также быть подтверждено вычислениями (конечно, только при известных предположениях), что только что найденное условие теплового равновесия при этом остается в силе (см. в 19 об изобретенном Брайеном механическом устройстве). Экспериментально справедливость этого условия доказывается тем, что расширение газа в вакуум и диффузия двух газов происходят без значительного выделения тепла. Если принять это условие, то вообще, если два газа, будь они одного сорта, но разной плотности, или разных сортов, находятся в тепловом равновесии, т. е. имеют одинаковую температуру, то средняя живая сила одной молекулы должна быть для обоих газов одинакова. Температура может быть, таким образом, только одинаковой для всех газов функцией средней живой силы молекулы. Тогда из формулы (6) сразу вытекает, что для двух газов с одинаковой температурой и с одинаковым давлением на единицу поверхности п = Пу, т. е. число молекул в единице объема также одинаково — известный закон Авогадро. Так как, далее, т для одного и того же газа постоянно, то отсюда следует, что для одного газа при постоянной температуре, но переменном давлении с постоянно, а потому, согласно формуле (7), давление р пропорционально плотности р, т. е. закон Бойля или Мариотта. [c.78]

Рассмотрим теперь еще один случай, хотя и не встречающийся в природе, но теоретически интересный, который рассматривал Брайен. Разделим сосуд, содержащий оба газа, произвольной воображаемой поверхностью на две части, левую (Г,) и правую. Пусть справа от поверхности S , всюду очень близко к ней, проходит другая поверхность Пространство сосуда между и назовем т, пространство справа от назовем Т . Пусть теперь [c.170]

О Брайен и Джонсон определяли а и ао графически и после аппроксимации получили следующие зависимости для вычисления этих коэффициентов [c.270]

Полная система уравнений (14.62) и (19.56) была численно проинтегрирована О Брайеном и Фрэнсисом (1962) в предположении, что энергетический спектр Е к) не меняется со временем (турбулентность стационарна) [c.264]

Клаус, О Брайен. Точное измерение и расчет значений объемного модуля упругости для жидкостей и смазок. Пер. с англ. В кн. Теоретические основы инженерных расчетов . Серия О. М., Мир , 1964, № 3, с. 66—72. [c.418]

НОЙ катастрофе. Классическим историческим примером здесь является явная схема Ричардсона для параболического уравнения теплопроводности, в которой использовались конечно-разностные аппроксимации производных центральными разностями как по пространственным переменным, так и по времени. О Брайен с соавторами [1950] показал, что эта схема безусловно неустойчива ). [c.18]

В рассмотренных частично неявных схемах значения д Чдх на п-м и д + дх на (п+ 1) М слоях берутся при осреднении с одинаковыми весовыми множителями, поэтому ошибка здесь имеет порядок 0 А1 ,Ах ). Наиболее точный вариант такого подхода, частично основанный на ранней работе Брайена [1961], был предложен Стоуном и Брайеном [1963]. В этой работе рассматриваются отдельные весовые множители и делается попытка их оптимизации. Наилучший результат получается в том случае, когда для разных шагов по времени принимаются различные весовые множители. [c.131]

Хэндин, Хиггс и О Брайен провели испытания мрамора на кручение в пластической области под обжимающим давлением и при температурах от 24 до 300° С они получили результаты, аналогичные результатам Бёкера ) (1914 г.). Как и ожидалось, пластичность росла с увеличением температуры наблюдалось остаточное закручивание до 1,6 радиана на сантиметр. [c.605]

Рис. 113. Влияние легирования кремнием на коррозию в 10%-ной сериой кислоте при 80 °С (Брайен)

Рис. 185. Ультрафяолетовые абсорбционные полосы кристаллов галоидно-щелочных соединений. Пунктирные участки кривых соответствуют измерениям Хильша я Поля. [По Шнейдеру и О Брайену. Phys. Rev. 51, 293 (1937).l

Мягкие рентгеновские эмиссионные спектры лития, натрия, бериллия, магния и алюминия, полученные экспериментально О Брайеном и Скиннером ) и Фарино ), приведены на рис. 204. Полосы лития и бериллия возникают вследствие переходов на уровень 1 (/Г-полоса), а обе полосы магния и алюминия возникают, соответственно, от переходов к 15-уровню и 2/)-уровню полоса). В противоположность абсорбционным спектрам галоидно-щелочных соединений (см. 95) эти спектры ие содержат сильных дискретных линий это свидетельствует о том, что уровни возбуждения [c.463]

Ширина некоторых эмиссионных полос, определённая О Брайеном и Скиннером и другими, дана в таблице ЬХХ1У. Там же дано сравнение с теоретическими значениями в тех случаях, когда они имеются. В остальных случаях в скобках даны значения [c.466]

Хапперт и Брайен [43] решили численно на /-плоскости начальную задачу Коши для генерации колонки Тейлора в однородном океане. Они получили антициклонический вихрь над подводной горой и снесенный циклонический вихрь за горой, который начинал вращаться по часовой стрелке вокруг топографического вихря. Дальнейшая эволюция снесенного вихря была исследована Козловым [12] методом контурной динамики. Он показал, что снесенный вихрь неустойчив и либо он уходит вниз по течению, либо начинает наматываться на топографический вихрь и в конце концов диссипирует. [c.625]

Задача Дирихле, 131 Бассет, 233 — Чебышева, 17, 234 Бейкер, X. Ф., 17, 234 Звездная эволюция, 18, 208 Бифуркация, фигура бифуркации, 16, 24, 145 Картан, Э., 19, 20, 162, 198, 233 Брайен, Г. X-, 233 Кельвин, 27 [c.237]

Соотношения (14.4) также в принципе допускают аналогичную экспериментальную проверку, но эта проверка более трудна, так как измерение корреляционных функций третьего порядка довольно сложно, и получаемые при этом данные обычно оказываются заметно менее точными, чем в случае функций В и Вдгдг- Поэтому в работах, содержащих эмпирические данные о функциях (14.4) (см., например, Таунсенд (1947), Стюарт (1951), Миле, Кистлер, О Брайен и Корсин (1958)), задача проверки соотношений (14.4) даже не ставилась, а измерялась лишь одна из этих функций (чаще всего [c.108]

Равенство (15.10) аналогично (15.2) оно определяет скорость убывания среднего квадрата пульсаций температуры ( интенсивности пульсаций температуры или меры неоднородности температурного поля ) под действием теплопроводности. Проверка этого равенства для турбулентности за подогреваемой решеткой в аэродинамической трубе была произведена Милсом, Кистлером, О Брайеном и Коренном (1958), определившими значения при разных х с помощью построения, приведенного на рис. 4, и сравнившими полученные результаты [c.130]

Во время дальнейшего полета летчик поймает радиоотметчик в Хелмере и Брайене. Пока радиоприемник будет настроен на Гошен-ский радиомаяк, самолет будет время от времени принимать сообщения [c.66]

Более полное описание дали О Брайен, Хаймен и Каплан [1950]. [c.20]

О Брайен, Хаймен и Каплан [1950], а также Эдди [1949] определяют устойчивость исходя из роста или затухания ошибок округления. Лаке и Рихтмайер [1956] дают более общее определение устойчивости, устанавливая границу, до которой может возрастать любая компонента начальных данных в процессе численного расчета. Фундаментальную роль здесь играет теорема Лакса. Она устанавливает, что для системы линейных уравнений наличие устойчивости является необходимым и достаточным условием сходимости конечно-разностной схемы, аппроксимирующей систему дифференциальных уравнений. [c.27]

Метеорологи распространили идею консервативности на величины, связанные с количеством движения. Брайен [1963, 1966] предложил схемы, обеспечивающие сохранение не только вихря, но и кинетической энергии. Схема Аракавы [1966] (см. также Лилли [1965] или Фромм [1967], а также разд. 3.1.2) сохраняет вихрь, квадрат вихря, количество движения и кинетическую энергию. Но такие дополнительные усложнения схем не всегда оправданы и выгодны. Бенгтсон [1964] показал, что подобные усложненные схемы дают небольшие улучшения, незначительные по отношению к истинным данным, и в то же время могут привести к большим ошибкам в скорости волн. Однако в предельном невязком случае сохранение кинетической энергии дает возможность избежать нелинейной неустойчивости ), рассмотренной в работах Филлипса [1959] и Санд-квиста [1963]. Бенгтсон [1964] предложил схему, сохраняющую разность между кинетической энергией и (метеорологической) полной статической устойчивостью ), что полезно в задачах с большими градиентами силы тяжести. [c.57]

В чаще всего цитируемом в открытой литературе изложении метода фон Неймана (О Брайен, Хаймен и Каплан [1950]) устойчивость фактически определяется по росту или затуханию машинных ошибок округления. Это принципиально отличается от требования ограниченности решения, но такое различие практически неважно, поскольку при анализе устойчивости по [c.77]

И указано (в этом к Рихтмайеру присоединились Стоун и Брайен 1963]), что она восходит к статье Куранта, Изаксона и Риса 1952]. В этой статье была впервые продемонстрирована тесная связь данной схемы с теорией характеристик, а сама схема применена для плоских течений невязкой сжимаемой жидкости. [c.102]

Схема имеет порядок точности О (А/ , Ах , Аг/ , Дг ) и безусловно устойчива. Эта процедура может быть обобщена и на случай больщего числа переменных. Дуглас и Ракфорд [1956], Дуглас и Ганн [1964] и Брайен [1961] предложили другие неявные схемы метода чередующихся направлений в случае трех пространственных переменных (см. также Карнахан с соавторами [c.145]

Для расчета течений невязкой жидкости Шаииро и О Брайен [1970] (см. также Чарни [1962]) применили эффективный способ, который оказался точным, устойчивым и достаточно простым с точки зрения программирования. В данном способе следят за лагранжевой траекторией частицы, достигающей выходной границы, причем проводится линейная экстраполяция. Если предполагается отсутствие диффузии вблизи выходной границы, то величина вихря фиксирована для каждой частицы согласно рис. 3.25, а, величина на выходной границе получается следующим образом [c.246]

Шапиро и О Брайен [1970] сравнили результаты расчетов двумерной метеорологической задачи при применении этого способа с результатами, полученными в достаточно большой расчетной области при фиксированных значениях на выходной границе (задача Дирихле). Хотя можно было ожидать, что последний способ даст более точные результаты, в действительности этого не произошло на достаточно больших временах при расчете 1 возникали пилообразные осцилляции (см. также Варапаев [1969]). Такие осцилляции в решении представляют собой обычное явление, которое рассматривается в следующем разделе. [c.247]

Относительно второго способа заметим, что при таком фиксированном граничном условии задача фактически заменяется другой задачей, имеющей тривиальное решение (х) = (0) = = О, (Если на выходной границе берется условие дЦдх ф О, то для одномерной задачи существует нетривиальное решение, но ограничение на Re при этом по-прежнему имеет место см. задачу 3.30.) Однако второй способ применим к двух- и трехмерным задачам, не сводя их к тривиальной, и часто используется в расчетах многомерных гидродинамических задач для устранения пилообразных осцилляций. Условия на выходной границе потока, используемые Шапиро и О Брайеном (см. разд. 3.3.7), также устраняют пилообразные осцилляции. (Для одномерной стационарной задачи способ Шапиро — О Брайена сводится к заданию градиентного условия б /бх = 0.) [c.252]

Машек [1968] обсуждал очевидные ограничения на размер ячейки расчетной сетки, возникающие при расчете прямыми методами турбулентных течений с большими числами Рейнольдса. Гоэйн и Притчетт [1968] численно моделировали процессы, подобные турбулептности. О Брайен [1970], а также Гоэйн и О Брайен [1971] провели расчеты перехода от ламинарного течения в канале к турбулентному. [c.462]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...