Разности центральные

Радиус пластичности 375 Разгрузка 292, 304 Разности центральные конечные 231 Раскрытие трещины 388 [c.395]

Угловой шаг для i-й пары Д0,- можно найти как разность центральных углов [c.116]

Планетарные передачи, базовым механизмом для которых служит дифференциал с двумя внутренними зацеплениями блока сателлитов (см. рис. 19, б), более рациональны как в отношении габаритов, так и в отношении потерь на трение в зацеплениях. Однако большую величину передаточного отношения можно здесь получить только при минимальной разности чисел зубьев сопряженных центральных колес и сателлитов. В таких передачах может быть установлен всего один блок сателлитов, что ограничивает верхний предел передаваемой мощности величиной 30—35 кВт. [c.338]

Преобразуем формулы (2.39) для главных центральных моментов инерции, составив выражения для их суммы и разности. Очевидно, что [c.25]

Момент инерции полого цилиндра. Момент инерции полого цилиндра с внешним радиусом R и внутренним радиусом (рис. 82) относительно его центральной продольной оси z можно определить как разность моментов инерции сплошных цилиндров радиусами R и R . [c.97]

При малой разности Аг чисел зубьев центрального колеса с внутренними зубьями и сателлита можно получить большое передаточное отношение. Обычно в таком механизме (табл. 14.1, п. 5) входным звеном при неподвижном звене 3 является водило. й, а выходным — звено /, связанное с осью сателлита 2 двойной муфтой. Однако конструировать и изготовлять такую передачу при малой разности зубьев колес сложно из-за несоосности колес 3 и 2. Эти трудности устраняются при использовании волнового зацепления (см. гл. 2). В таком механизме, называемом волновым (табл. 14.1, п. 6), сателлит 2 выполняют в виде тонкого деформируемого стакана, связанного со звеном 1. Под воздействием генератора волн, установленного на водиле /г, зубья на стакане входят в зацепление с зубьями центрального колеса 3. КПД волновой передачи, в отличие от передач с жесткими звеньями, может быть одинаково высок [c.165]

Подобным образом первая левая разность Af=fi—fi-i, первая центральная разность Д=(/г+1—fi-i)l2. Первая производная, выраженная через центральную разность, [c.145]

Здесь означает вторую разность. Пусть символы А , Д означают вторые правую, центральную и левую разности. Так, вторая правая разность будет определяться выражением [c.145]

Заметим, что вторая центральная разность выражена через значения функции /, которые отстоят на два интервала правее и левее точки Х2. Можно добиться большей точности, если вторую разность выразить через значения функции / в точках, которые отстоят от точки Xi слева и справа только на один интервал, следующим образом [c.146]

В дальнейшем будем использовать лишь центральные разности, если использование других разностей не будет оговариваться специально. Определим третью и четвертую центральные разности [c.146]

Очевидно, что при наблюдении колец Ньютона в отраженном свете центральное пятно будет темным, так как в этом случае геометрическая разность хода равна нулю и лишь теряется полуволна при отражении от плоской стеклянной поверхности. При истолковании колец Ньютона Юнг поставил красивый опыт. Между линзой, изготовленной из легкого стекла (крон), и плоской пластикой из тяжелого стекла (флинт) было введено масло, показатель преломления которого удовлетворял неравенству кр "фл В этом случае нет потери полуволны (вернее, [c.215]

Отсюда следует, что расстояние между полосами возрастает при увеличении длины волны и при уменьшении угла между пластинками ). Разность расстояний между полосами для различных длин волн очень мала для первых порядков интерференции, т. е. для интерференции, соответствующей разности хода в 1, 2, 3,. .. полуволны с увеличением же порядка интерференции эта разница становится уже значительной. Поэтому центральная полоса, соответствующая разности хода О, кажется нам белой, а соседние. места минимумов — черными, т. е. места первых минимумов для всех длин волн (цветов) практически совпадают полосы же, соответствующие большим разностям хода, представляются цветными, ибо для них минимум для одних длин волн совпадает с максимумом для других. Белую полосу можно наблюдать, когда ребро двугранного угла между пластинками горизонтально. [c.132]

Целесообразно выбирать спектральные линии с сильно различающимися энергиями верхних уровней. Однако при разности энергий, превышающей несколько электрон-вольт, может оказаться, что линии с высокими потенциалами возбуждения излучаются преимущественно центральной горячей частью плазмы, а линии с низкими потенциалами возбуждения — и более холодными зонами. [c.238]

Полученные операторы симметричны относительно их центра и соответствующие им формулы называют центральными конечными разностями. Путем соответствующего интерполирования можно получить односторонние выражения для про- [c.231]

Давление торможения ро воспринимается центральным каналом трубки Прандтля, а статическое давление р — боковыми отверстиями. Разность этих давлений, замеряемая манометром, позволяет по (3.25) рассчитать скорость 1/ с- [c.87]

Поскольку используются центральные разности, то в (3.12) входят точки, расположенные вне области. Для их исключения воспользуемся также уравнениями (3.6). В результате получаем аппроксимацию граничных условий в виде [c.645]

При преобразовании условия (3.3) также используем центральные разности. Тогда будем иметь [c.645]

Тогда представляется возможность использовать центральные разности но времени, что приводит ко второму порядку точности. [c.659]

Заменив в (6.19) вторую производную по л второй центральной разностью, получим систему уравнений, неявно определяющую сглаженную функцию [c.157]

Рассмотрим простейшую конечно-разностную аппроксимацию, используя центральные разности [c.193]

Если ячейка расположена в дозвуковой области течения, то входящие в F и G производные щ, <рц аппроксимируются центральными разностями со вторым порядком точности. Например, [c.211]

Вычисления сводятся к двум скалярным прогонкам. В дозвуковой области на первом шаге, используя центральные разности, имеем [c.212]

Преимущество цилиндрических зондов по сравнению с другими насадками в том, что у них взаимное расположение отверстий строго фиксировано (следовательно, тарировка зонда обладает большим постоянством). Кроме того, благодаря большой разности давлений в центральном и боковом отверстиях повышается точность измерений. [c.485]

Так как показания А—а) второго микроманометра, присоединенного к центральному и боковому отверстиям, пропорциональны разности pQ— Рб, то из формул (XVI.8) и (XVI.9) следует, что [c.486]

Давление можно определить, включив в схему третий микроманометр, один из штуцеров которого присоединен к центральному отверстию зонда. Тогда показания (Л j— aj этого микроманометра дадут разность между полным напором (XVI.8) и атмосферным давлением, т. е. [c.486]

Вначале при соблюдении равенств (а) и (Ь) весь поток жидкости движется целиком как твердое тело с одинаковой скоростью по всему поперечному сечению. По мере увеличения разности напоров АН возрастает и скорость движения жидкости и в ближайших к стенкам трубы частях потока развивается ламинарный режим, в центральной же его части (так называемое центральное ядро) жидкость по-прежнему продолжает двигаться как твердое тело. [c.292]

Пусть функция / (х) представлена на рис. V.2, б. В соответствии с [56] выразим ее первую и вторую производные через центральные разности [c.190]

В соответствии с [751 выразим частные производные, входящие в (V.1.9), через центральные разности. В качестве примера рассмотрим точку с индексом О (рис. V.3) [c.190]

Но по центральным разностям уравнение [c.449]

Круговая арка постоянного сечения радиуса г с центральным углом 2а подвергается на протяжении дуги DE равномерному нагреву (температура оси t°) и неравномерному нагреву (разность температур нижнего и верхнего волокон Ai°). Отставить формулы для изгибающих моментов в арке. Воспользоваться методом аналогий. [c.188]

Таким образом, мы получили для некоторой точки О выражения для первых четырех производных, представленных через значения функции /(а ) в соседних точках. Расстояние между соседними точками (шаг аргумента) принято равным к. Особенностью полученных выражений для производных является то, что они получены через так называемые центральные разности, через разности значений функции пли ее производных справа и слева от точки О. [c.207]

Аппроксимация центральной разностью имеет более высокий порядок, ее мы и будем использовать ниже. Вводя сеточные функции Un и Х = X (л ), заданные на равномерной сетке х - (п — 1) h, получим [c.85]

Интегрирование системы конечно-элементных уравнений (1.35) можно осуществить различными способами [55, 177, 178], наибольшее применение среди которых получили методы центральных разностей, Вилсона, Галеркина, Ньюмарка. Нельзя формально подходить к использованию того или иного метода,, так как каждый из них имеет свои сильные и слабые стороны, которыми и определяется область их рационального применения. Так, применение центральных разностей имеет несомненное преимущество при использовании сосредоточенной (диагональной) матрицы масс, однако устойчивость его зависит от выбора шага интегрирования во времени Ат. Выбирая безусловно устойчивые и более точные двухпараметрические методы интегрирования Ньюмарка и Галеркина, мы значительно увеличиваем время счета. Оптимально и достаточно просто реализуемое интегрирование уравнения (1.35) можно провести с помощью модифицированной одношаговой процедуры Вилсона по двум схемам, отличающимся числом членов разложения в ряд Тейлора функций (т) , (й т) , ы(т) в момент времени т [7]. [c.25]

Для простоты рассуждений выберем в качестве объекта небольшое отверстие диафрагмы радиуса SjAi = ух, освещаемое слева параллельными пучками. На рис. 13.10 представлены два таких пучка, дающих изображения диафрагмы через две различные зоны оптической системы через центральную ее часть (пучок I, сплошные линии) и через периферийную область (пучок //, пунктир). Если пучки lall отображают АхВх с одинаковым увеличением, то изображение А2В2 будет резким следовательно, Л2 и В представляют собой точки, куда световые волны доходят через разные зоны системы в одной фазе. Точки Ах и Вх, равно как и Л2 и В , лежат соответственно на поверхности волны, распространяющейся по направлению /, т. е. колебания в них находятся в одной фазе. Путь волны 11 от Вх к В имеет по сравнению с путем от Ах к Л2 оптическую разность хода, равную [c.311]

При построении разностной схемы для внутренних точек используются центральные разности по координатам и по времени (так называемый ирост-ранственный крест). [c.659]

Граничные условия задачи выражаются в конечно-разностной форме. Для казкдой точки контура можно записать два граничных условия. В эти уравнения помимо значений прогибов внутри контура п па контуре входят значения прогибов в законтурных точках. В итоге получается система линейных алгебраических уравнений, пз которых определяются значения прогибов во всех узловых точках. Зная величины прогибов в каждой точке, можно определить, далее, через них вторые производные д и>1дх и д юЮу и, следовательно, величины изгибающих моментов Мх и Му. Точность полученных результатов решения задачи зависит от размера шага к. По мере уменьшения шага точность возрастает, но одновременно возрастает и число уравнений, которые нужно решать для определения прогибов в узловых точках. При замене производных конечными центральными разностями ошибка пропорциональна Поэтому точность вычисления быстро возрастает с уменыненпем шага. Вместе с тем примерно пропорционально 1/к возрастает число уравнений. [c.211]

Справочное руководство по небесной механике и астродинамике Изд.2 (1976) -- [ c.636 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.40 , c.43 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.40 , c.43 ]

Вычислительная гидродинамика (1980) -- [ c.40 , c.43 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...