Энергия биений

Следовательно, энергия маятников изменяется с периодом 2п/а (эффект биений). Этот эффект будет наибольшим при а — а2. [c.136]

В этом проявляется эффект биений — периодический обмен (с частотой 2й = х/(0д) энергией осцилляторов. [c.307]

Частота биений и скорость перекачки энергии зависят от того, как быстро изменяется сдвиг фаз между движениями двух масс, т. е. насколько отличаются друг от друга частоты нормальных колебаний. Чем больше их разность, тем больше скорость изменения сдвига фаз, т. е. частота биений, и тем быстрее происходит перекачка энергии (полная перекачка энергии происходит за полпериода биений). Чтобы выяснить, от чего зависит разность частот нормальных колебаний, вернемся к нашей первой модели (рис. 410). [c.637]

В рассматриваемом случае, когда парциальные системы одинаковы, их парциальные частоты совпадают и по мере ослабления связи нормальные частоты сколь угодно приближаются друг к другу, а значит, биения могут быть сколь угодно медленными. С другой стороны, если амплитуды обоих нормальных колебаний одинаковы, то амплитуда колебаний каждой массы будет по очереди периодически падать до нуля независимо от того, насколько слаба связь между системами с одной степенью свободы. Следовательно, при сколь угодно слабой связи должна происходить полная перекачка энергии из одной системы в другую и обратно. Но так как при очень слабой связи период биений очень велик, а энергия полностью переходит из одной системы в другую за полпериода биений, то перекачка энергии будет происходить очень медленно. Если потери энергии в связанных системах велики, то колебания в них могут успеть полностью затухнуть за время меньшее, чем полпериода биений. Тогда биения наблюдаться не будут. Напомним, что все сказанное относится к случаю, когда обе парциальные системы одинаковы. Случай неодинаковых парциальных систем рассмотрен в следующем параграфе. [c.638]

Если от положения равновесия отклонить только один маятник, а затем одновременно отпустить оба маятника, то и другой вскоре начнет колебаться. Это объясняется тем, что при колебании одного маятника пружина, то сжимаясь, то растягиваясь, раскачивает другой маятник. Энергия, сообщенная первому маятнику при его начальном отклонении, постепенно расходуется на колебания второго маятника. В результате этого амплитуда колебаний первого маятника с течением времени убывает, а второго — возрастает. Через некоторое время первый маятник остановится, а второй будет колебаться с наибольшей амплитудой. Если потери на трение незначительны, то к моменту остановки первого маятника второй начнет колебаться с амплитудой, практически равной начальной амплитуде первого маятника. Затем маятники как бы поменяются ролями, второй маятник станет раскачивать первый и процесс повторится, поскольку маятники одинаковы. Иначе говоря, маятники периодически обмениваются энергией, а колебания каждого из них имеют характер биения (рис. 158). При этом биения первого маятника опережают [c.196]

При некотором несовпадении частот интерферирующих волн амплитуды результирующих колебаний частиц среды периодически изменяются с частотой биения. Напомним, что частота биения (см. 45) равна разности частот обеих волн. В этом случае характерная картина пространственной интерференции наблюдается при следующем условии частота биения должна быть столь ма.па, чтобы период биения существенно превышал время, необходимое для наблюдения интерференционной картины. Если же период биения мал по сравнению с временем наблюдения, то интерференционная картина ие возникнет. Объясняется это тем, что за время наблюдения разность фаз складываемых воли в каждой точке успевает изменяться на величину, превышающую 2я, и принимает все возможные значения. Согласно формуле (45.3), для усредненной по времени энергии результирующего колебания частиц среды можно записать [c.214]

При прохождении контакта, на который наложена разность потенциалов и, энергия куперовской пары изменяется на 2еС/ и, следовательно, на другой стороне контакта происходит интерференция двух взаимно когерентных волн, частоты которых отличаются на Асо = 2eU/H. При интерференции возникают биения амплитуды суммарной волны с частотой Асо, которые означают, что через контакт протекает переменный ток. Таким образом, через контакт, находящийся под напряжением U, протекает переменный сверхпроводящий ток частоты Аш = 2eU/fj. В этом состоит нестационарный эффект Джозефсона. Заметим, что напряжению U = 1 мкВ соответствует частота v = Асо/(2я) = = 483,6 МГц. [c.377]

Взаимодействие волн с частотами со и 2(0 проявляется в виде пространственных биений, причем величина изменения амплитуды Л1 тем меньше, чем больше расстройка А. Расстояние, на котором происходит максимальная перекачка энергии, равно [c.386]

В общем случае взаимодействия в системе трех волн со сравнимой мощностью аналитическое решение возможно лишь в отсутствие затухания и расстройки. Из решения следует, что взаимодействие волн проявляется в этом случае в виде пространственных биений. Экспоненциальный рост амплитуд А1 и при А1, А замедляется, так как начинает происходить обратная перекачка энергии этих волн в волну с частотой й) . Если на входе такой линии существует сигнал Ау, и накачка Л ц, то максимальное усиление сигнала по мощности будет равно [c.390]

ТОЙ К . Эти колебания процентного содержания К вокруг равновесного значения постепенно затухают с распадом компоненты Ks-На языке аналогии с маятниками (см. рис. 7.82) эти биения состоят в том, что если первоначально раскачать один маятник (К ), то со временем сильно раскачается другой (К, ), после чего начнется обратный процесс передачи энергии от второго маятника к первому. Аналогию можно сделать еще более полной, если ввести разные декременты затухания для синфазного (Ks) и противофазного (1< ) собственных колебаний. Тогда биения (передача энергии от одного маятника к другому) будут постепенно затухать, и система будет стремиться к состоянию собственного колебания с меньшим декрементом затухания (Ki). Так как пучок каонов движется, то биения проявляются в том, что процент К осциллирует вдоль пучка. По длине волны этих осцилляций была определена разность масс Ат (т. е. частот) Ks и Ki- Эта разность оказалась очень малой [c.413]

Каждый из двух маятников совершает биения. В процессе этих биений маятники взаимно обмениваются энергией (происходит как бы перекачка энергии от одного маятника к другому). Когда один маятник испытывает максимальное отклонение, другой находится в состоянии покоя. [c.144]

Решение уравнения (5.129) дает два значения частоты р ( . Как показывает анализ, остальные Н — 2 корня формального частотного уравнения в рассмотренном вырожденном случае равны (р = а), причем этот корень при Я > 3 оказывается многократным Хотя при этом число различных корней в рабочем диапазоне частот и сокращается, рассмотренный случай с инженерной точки зрения, по-видимому, нельзя расценивать как желательный. Дело в том, что, как уже отмечалось в п. 21, близость парциальных частот обычно приводит к интенсивной перекачке энергии из одного колебательного контура в другой. При этом резко сокращается фильтрующая способность колебательной системы, возникают биения, повышенный уровень колебаний и т. д. В данной схеме эти эффекты усиливаются по мере приближения приведенного момента инерции механизма к моменту инерции распределительного вала и, наоборот, проявляются в меньшей степени при /о > [c.218]

В экспериментах измерялись энергетические и частотные характеристики излучения передатчика. На рис. 6.17 показаны осциллограммы импульса его излучения и сигнала промежуточной частоты на выходе фотодетектора. Энергия в импульсе, показанном на рис. 6.17, а, была равна 0,38 Дж. На рис. 6.17, б показан типичный выходной сигнал фотодетектора. Интересно, что частота биений в начале огибающей приблизительно на 1 МГц меньше, чем в последующей части огибающей. Изменение частоты биений от импульса к импульсу не превышало 500 кГц. Вместе с тем, частота излучения в импульсе всегда была на 1 МГц меньше частоты непрерывного излучения передатчика непосредственно перед генерацией импульса. [c.247]

Число циклов колебаний по кольцевой форме, потребовавшееся для максимального повышения напряжений, показано на кривых значениями величины М. При отсутствии затухания (Р = 0) ЛГ может быть весьма большим и фактически не определенным, поскольку передача энергии в виде биений между симметричными и изгибными колебаниями в ту и в другую сторону может повторяться неопределенно долго (см, рис. 1). Однако при конечном р значения М представляют собой число циклов в пределах одного биения при передаче энергии, поскольку энергия рассеивается непрерывно, и в конце второго и последующих биений количество энергии, которое может быть передано, уменьшается. Для р = 0,01 имеем М = 9 при р — 0,2, М = 8 при р=0,4 и т. д. (см. на рис. 3, а). При р 2 передача энергии происходит весьма быстро и завершается уже при М = 2 (см. рис. 3, в). [c.42]

Струна, возбуждаемая тем или иным способом, колеблется, имея определенный набор собственных частот. Наибольшая энергия колебаний струны соответствует основной частоте. Энергия высших частот тем меньше, чем больше номер частоты. В соответствии с этим струна излучает звук, характеризуемый основным тоном и обертонами. Одновременное наложение близких частот воспринимается как биение звука. Обертоны создают тональную окраску основного тона — тембр, характерный для звучания того или иного струнного музыкального инструмента. [c.105]

Характер звучания имеет неприятный оттенок, если наряду с основным тоном возбуждаются обертоны высоких частот. При этом возникают низкочастотные резонансные тоны, вызывающие биения звука. Число этих биений в единицу времени достаточно велико, и одновременное сочетание звуков создает ощущение неполной согласованности. Другими словами, наступает диссонанс обычно это возникает, когда возбуждаются 7-я, 8-я гармоники и более высокие. Наличие нижних обертонов вызывает ощущение приятной полноты звучания. Поэтому чтобы уменьшить, например, в рояле влияние высоких обертонов, располагают молоточки так, чтобы их удары приходились в районе 7-го и 8-го обертонов, а чтобы увеличить энергию нижних обертонов, подбирают соответствующим образом ширину и жесткость каждого молоточка. [c.106]

Теперь как-то отклоним оба маятника и, отпустив их, снова запишем процесс колебаний. В этом случае амплитуда колебаний одного маятника также не будет оставаться постоянной она будет то возрастать, то убывать соответственная картина будет наблюдаться и со вторым маятником как и прежде, если амплитуда первого маятника нарастает, то второго — обязательно убывает. Но теперь амплитуда колебаний одного маятника не убывает до нуля, а только изменяется от некоторого максимума до некоторого минимума, примерно так, как схематически показано на рис. 383. Время же перекачки энергии, т. е. время, за которое амплитуда колебаний изменяется от своего максимума до своего минимума, равно т/2 — той же самой величине. Как бы ни возбуждали маятники, всегда период биений будет одним и тем же в зависимости [c.461]

ЛОВ не существует, то второй маятник начнет колебаться. С каждым колебанием первого маятника амплитуда его колебаний будет уменьшаться, в то время как амплитуда второго — увеличиваться. Явление передачи энергии от одного маятника к другому происходит до тех пор, пока первый маятник не остановится. В этот момент роли маятников меняются, и все будет происходить в обратной последовательности до остановки первого маятника. Период между остановками одного и того же маятника будет равен периоду биения. [c.151]

Энергия маятников изменяется с периодом тг/сг (эффект биений). Этот эффект будет наибольшим при ai а2- Пусть начальные условия имеют вид (pi(0) — О, 2(0) (ро, фг О) ф2(0) О, тогда ai = [c.179]

Не требует особых разъяснений то обстоятельство, что представление, по которому при квантовом переходе энергия переходит из одной колебательной формы в другую, значительно более удовлетворительно, чем представление о перескакивающем электроне. Изменение формы колебания всегда может происходить в пространстве и времени, оно вполне может длиться время, равное определяемому экспериментально времени процесса излучения (ср. опыты с каналовыми лучами В. Вина), так что собственные частоты и соответственно частота биения изменятся, если на сравнительно короткое время излучающий атом окажется в электрическом поле. Соответствующий экспериментальный факт приводил до сих пор, как известно, к большим теоретическим трудностям это видно, например, из дискуссии Бора— Крамерса—Слэтера. [c.677]

Нельзя, конечно, совершенно обойти молчанием не упоминавшийся до сих пор вопрос о том, как в действительности распределяется энергия по собственным колебаниям в каком-либо из конкретных случаев. В соответствии с существующей квантовой теорией следует склониться к тому предположению, что определенное заданное значение энергии в вырожденном случае в отличие от случая отсутствия вырождения должно иметь лищь совокупность собственных колебаний, принадлежащих некоторому собственному значению, а не каждое колебание в отдельности. Я этот вопрос должен пока оставить совершенно открытым в частности, остается нерешенным, являются ли вообще найденные энергетические уровни в действительности последовательными значениями энергии колебательного процесса или они имеют лишь смысл частот. Для установления точных частот излучения, если принять теорию биений, вообще более не обязательно истолковывать собственные значения как уровни энергии. [c.698]

На рис. 3, а приведены осциллограммы для ж и Ф при различных значениях N и = onst). С ростом модуля I N глубина модуляции Ф уменьшается. Осциллограмма на рис. 3, 6 соответствует идеальной мощности источника энергии. Эти осциллограммы получены для отрицательных значений относительной скорости, т. е. 7 0. В этом случае форма колебаний состоит из сочетания прямой (почти прямой) линии и синусоиды. Из результатов опытов следует, что с ростом значений скорости и, отрезки времени, в течение которых х onst, уменьшаются и при U О колебания принимают синусоидальную форму. На границе = 1,07, = 0) областей С/ <[ О и С/ > О осциллограмма колебательной скорости X принимает характер биений. [c.17]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

Одно из наиб, важных свойств разложений полей по Н. в. заключается в распространении принципа суперпозиции на нек-рые энергетич. характеристики движения. Так, в произвольном гармония, процессе (представляющем сложную картину пространств, биений Н. в. с одинаковыми частотами, но разными длинами волн) полный поток энергии (усреднённый по периоду Т — 2л/со) равен сумме парциальных потоков энергии отд. Н. в. Волновые пакеты при своём распространении разбиваются на пакеты, объединяющие Н. в. одной моды при этом полная энергия процесса равна сумме энергий одномодовых пакетов. Понятие групповой скорости (о р = д(л1дк ) может быть введено только для одномодовых волновых пакетов. [c.361]

Спектры импульсов накачи и ВКР проявляют множество интересных свойств, вытекающих из совместного действия ФСМ. ФКМ, группового разбегания и истощения накачки. На рис. 8.9 показаны спектры накачки и ВКР при = 2 (левая колонка) и zjLfy = 3 (правая колонка). Асимметричная форма этих спектров обусловлена ФКМ (см. разд. 7.4.1). В синей части спектра проявляются биения, характерные для ФСМ (см. разд. 4.1). В отсутствие ВКР спектр был бы симметричен с некоторой структурой, возникающей на красном краю. Поскольку красные компоненты распространяются в передней части импульса накачки и именно эта часть истощается, энергия переносится в основном из красных компонент импульса накачки. Это ясно видно в спектре накачки на рис. 8.9. Отчасти такой же причиной объясняется длинный хвост на красном краю спектра импульса ВКР. Спектр ВКР практически сплошной при z = 2L , но [c.240]

Связь между контурами может быть критической (при k n= =i%OB кр= а 1—а ) 2, сильной (при Аов>Аев кр) и слабой (при feoB< feoBKp). При сильной связи в контурах возникают биения как результат сложения двух частот, причем максимум огибающей в первичном контуре совпадает с минимумом огибающей во вторичном контуре и наоборот. Это свидетельствует о периодической перекачке электромагнитной энергии из иервичного контура во вторичный и из вторичного — в первичный. [c.12]

В момент времени, когда энергия колебаний первого маятника максимальна, энергия вюрого будет равна нулю. Пусть этот момент времени равен нулю. При т/2 = л/8 энергия первого маятника станет равной нулю, а второго —максимальной. Таким образом, за время, равное т/2 = л/s, энергия от первого маятника передается ко второму. Спустя время (л/ej энергия от второго маятника перейдет полностью к первому. За полный период, равный т = 2л/8 = 2n/( o2 — oi)v передача энергии от одной парциальной системы к другой полностью будет завершена. Здесь мы имеем дело с периодическими изменениями энергии связанных колебаний близких частот, называемыми биениями. Величину 8==о)2 — oi называют круговой частотой биений а т = — периодом биений. [c.39]

Учитывая, что в моменты предохранения копье касается движущегося предохранительного ролика или рожки касаются эллипса, неровности на предохранительной части ролика, грубая опиловка конца копья и рожков вилки могут привести к увеличению трения, потере энергии балансом и изменению его колебаний. Биение предохранительного ролика создает изменение зазора между роликом и копьем на отдельных участках. Когдя копье короткое или выходит за пределы предохранительной плоскости ролика, в результате влияния зазоров анкерная вилка при сотрясении механизма может быть переброшена к противоположному ограничительному штифту. Баланс, возвращаясь к положению покоя эллипсом, ударится во внешнюю сторону рожка и остановится (фиг. 78, г), т. е. произойдет заскок баланса. Для проверки правильности действия предохранительных устройств спуска баланс задерживается в каком-либо положении при прохождении дополнительной дуги. Анкерная вилка осторожно отводится от ограничительного штифта так, чтобы копье касалось предохранительного ролика. Баланс медленно и осторожно переводится к положению равновесия. При переводе баланса проверяется положение острия зуба колеса на плоскости покоя палеты. В момент, когда копье входит в выемку предохранительного ролика, эллипс и рожок вилки должны занять положение, обеспечивающее их предохранительные функции. [c.81]

Пренебрегая в (2.73) и (2.74) осциллирующими членами инверсной населенности сЛГ вида где тфп (что, строго говоря, справедливо лишь при рассмотрении процессов, длительность которых превосходит период межмодовых биений, при одномодовой генерации или при больнюм числе генерирующих мод, когда происходит сглаживание пространствеппых биений инверсной населенности [74]), и переходя от амплитуд полей мод к плотностям энергии, согласно соотношению [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...