Изобара (определение)

Изобара (определение) 343 Изображение суммы решетчатой функции [c.773]

Величины, входящие в формулу (241), могут быть определены при помощи диаграммы 1з. Для перегретого пара начальное состояние находится в пересечении изобары н изотермы (рис. 86) для влажного — в пересечении изобары Ру и линии сухости Х1 для сухого насыщенного — в пересечении изобары ру и верхней пограничной кривой. Проектируя точку 1, изображающую начальное состояние пара, на ось ординат, находим энтальпию пара П. а проведя из нее адиабату расширения (прямую, параллельную оси ординат) до конечной изобары, получаем точку 2, характеризующую состояние отработавшего пара. По этой точке находим энтальпию пара в конечном состоянии /3. Отрезок 1—2 в определенном масштабе дает значение величины 1у — г [c.232]

Будем для определенности рассматривать диаграммы на плоскости с осями V, р. На этой диаграмме (рис. 46) спинодаль 1 [ее уравнение др/дУ)т = 0] является геометрическим местом экстремумов различных изотерм 4. Существование спинодали приводит к тому, что изобара может пересечь изотерму в двух точках, соответствующих различным значениям объема. Это означает возможность равновесия двух фаз с различными объемами — фазовое равновесие первого рода. [c.247]

При повышении температуры разность между объемами V и Ул уменьшается, отрезок прямой AB становится все меньше и меньше и при некоторой температуре точки А, В, С сливаются, так что изобара пересекает такую изотерму в одной точке. Эта точка является, следовательно, точкой перегиба изотермы, касательная к которой параллельна оси абсцисс. Она определяет критическое состояние вещее гва, называется критической точкой и характеризуется определенной критической температурой Г.р, критическим объемом К,р и критическим давлением р,р. В этом состоянии система с макроскопической точки зрения представляет собой одну фазу. [c.292]

На L — s-диаграмме в связи с тем, что изобары насыщенно] о воздуха в данной точке не соответствуют действительному давлению, энтропия в этой точке не будет соответствовать действительному значению энтропии. Для определения энтропии ненасыщенного воздуха на i — s-диаграмме проведены кривые As = / (ф). Действительное значение энтропии влажного воздуха равно [c.123]

На рис. 17.2 для определения этой величины воспользуемся следующим построением. Пусть точка / изображает начальное состояние, а точка 2 конечное. В точке пересечения изобары с изотер- [c.189]

Количество теплоты qp, полученное 1 кг тела при изобарическом процессе /—2 и равное — i-i, измеряется на i—7-диаграмме длиной перпендикуляра, опущенного из точки 2 данной изобары на параллельную оси прямую, проходящую через точку 1. В простоте графического определения теплоты изобарического процесса и заключается основное преимущество i—7-диаграммы. Кроме того, она весьма удобна для расчета теплообменных устройств (рис. 4.22) [c.139]

Формулу для определения термического к. п. д. цикла с подводом теплоты по изобаре получим путем подстановки выражения [c.134]

Кроме влажного и насыщенного пара принято различать еще перегретый пар. Перегретым (ненасыщенным) паром называют газообразное состояние вещества при температурах, больших температуры насыщения Тs, при определенном давлении. Область перегретого пара заключена между критической изобарой н правой пограничной кривой. [c.450]

Следует отметить, что на Н—5-диаграмме изохора и изобара пересекаются под острым углом, это затрудняет точное определение объемов V и ог- Поэтому целесообразно определять объемы перегретого пара в зависимости от р и по таблице перегретого пара, а в области влажных паров — по формуле (4.18). [c.145]

Определенная аналогия теплового барьера имеется и В закритической области. На рис. 1.35 изображена изобара Ср при закритическом давлении с известным своеобразным максимумом. Такой ход теплоемкости согласуется с резким увеличением скорости изменения термодинамических функций в закритической области — в данном случае энтальпии, так как Ср= (дк/дТ)р. [c.52]

Опыты по измерению теплоемкости спирта проводились по изобарам. По достижении установившегося режима опытные значения измерялись в течение 20—40 мин с интервалом 2 мин. Измене.чне температуры спирта в основном калориметре составляло 2—7 °С. а в опытах вблизи максимумов теплоемкости — 0,3—0,6 °С. Одновременно с основными опытами на всех изобарах и во всем диапазоне исследованных температур проводились опыты с выключенным калориметрическим нагревателем с целью определения суммарной поправки на [c.198]

Для определения температуры пара находим температуру насыщения при заданном давлении. Для этого ищем точку пересечения изобары [c.288]

Для определения значений изобары на Ts -диаграмме приведена кривая tu — f (р), для которой на оси абсцисс приведены значения давлений, соответствующих температурам насыщения, отложенным по оси ординат. Точка I принадлежит перегретому пару, но линия 1—2— изобара, поэтому значение давления в точке 1 то же, что и для точки 2, а для этой, как характеризующей состояние насыщенного пара, значение давления найдем по кривой ( = f (р) для этого точку 2 сносим по изотерме, являющейся одновременно и изобарой, на кривую (u f (р) и получаем точку 3 значение давления для точки 3 определяем, проектируя ее на ось абсцисс. Так как линия ]—2—3 — изобара, это и будет давление в точке 2, а следовательно, и в точке 1. [c.301]

Рис. 9-12. Определение значения изобары в Гх-диаграмме (к примерам 4-8 и 4-9).

Началом отсчета и = 0, к — 0, з — 0 для воды принято считать тройную точку, в которой вещество может одновременно находиться в твердом, жидком и газообразном состояниях (точка А на рис. 3.3, а). Каждому веществу в тройной точке соответствуют строго определенные параметры. Так, для воды рл = 0,00061 МПа, Та = 273,16 К и оа = 0,001 м /кг. Процесс парообразования при давлении рл = = 0,00061 МПа показан на диаграмме изобарой АВ. При более низких давлениях пар может существовать лишь в равновесии со льдом. Образование пара непосредственно из твердого состояния (льда) называется сублимацией. [c.63]

На диаграмме is изохора и изобара пересекаются под весьма острым углом, что затрудняет точное определение удельных объемов Vi и Uj- Целесообразно определять удельные объемы перегретого пара в зависимости от р и по таблице перегретого пара (см. приложение 6), а в области влажных паров —по формуле (11.3). [c.176]

Полученная формула удобна для определения скорости Wj, в выходном сечении адиабатного потока пара с помощью диаграммы is. Проводя адиабату 1-2 от начального состояния с параметрами Pi и ti (или Pi и Xi, если пар влажный) до пересечения с изобарой конечного давления (рис. 15.2), непосредственно на диаграмме отсчитываем разность удельных энтальпий (I l — ij), называемую адиабатным перепадом удельной энтальпии. Формула (15.10) не вскрывает условий, при которых скорость адиабатного потока достигает критического значения. [c.212]

В связи с этим для определения q наиболее удобно использовать. si-диаграмму. В области влажного насыщенного пара изобара в si-координатах представляет собой прямую линию. Действительно, совместное решение уравнений (1.153), (1.158) и (1.159) дает уравнение прямой линии [c.39]

Определения. Величина алгебраически наибольшего главного напряжения в плоской задаче в общем случае изменяется от точки к точке, причем может существовать ряд точек, в которых величина наибольшего главного напряжения оказывается одинаковой, нанример 50 кг см . Линия, соединяющая эти точки, называется линией одинаковой величины главного напряжения (или изобарой) (Tj с параметром 50 кг см . В других точках величина алгебраически наибольшего главного напряжения иная, например 40 кг см , а линия, соединяющая такие точки, называется линией одинаковой величины Oj с параметром 40 кг см . Соединяя все точки поля с одинаковыми параметрами, можно получить семейство линий одинаковых величин алгебраически наибольших главных напряжений Oi (семейство изобар (Ti). [c.425]

Откладывая потерю на / -диаграмме вверх от точки Е, получают точку Е на изобаре Р2, соответствующую состоянию пара при выходе потока из рабочего колеса. Удельный объём 2 (или удельный вес 12) в этой точке послужит для определения высоты рабочих лопаток. [c.143]

Тщательно проделав предложенные расчеты, получим уточненные результаты определения изобар р и р. рассчитываемой ступени при известной исходной изобаре р . [c.23]

Задачи, связанные с дросселированием пара, обычно сводятся к определению параметров состояния пара после дросселирования. Проще всего они рщнагатся при помощи диаграммы is. Так как в начальном и конечном состояниях энтальпия пара одинакова, то конечное состояние пара определяется пересечением горизонтали, проходящей через начальную точку 1 (рис. 80), с изобарой конечного /ишлення р2- Точка 2 определяет все параметры после. фосселпрованн я. [c.215]

Если А нечетно и б = О, то функция M(Z) однозначна и, вообще говоря, аждому значению А соответствует только одно определенное Zo, соответствующее устойчивому изобару. Ядро-изобар Z = Zo -f 1, расположенное на правой ветви параболы, имеет большее значение массы и при условии выполнения неравенства (2. 19) должно путем р+-перехода превращать в устойчивый изобар с Z = Zq. Соответственно ядро-изобар с Z = Zq— 1, [c.49]

Известно, что свойства ядер-изобар зависят от соотношения протонов и нейтронов, содержащихся в них. Только при вполне определенном соотношении ядра имеют минимальную массу и стаби1льны. Если же протоны находятся в избытке или недостатке, то соответствующее ядро является р+- или р -радиоак-тивным. Так, например, из двух ядер и гНе первое имеет большую массу и в процессе р-распада переходит в гНе из трех ядер 4Ве °, бВ о и бС среднее имеет наименьшую массу, оно устойчиво, а два крайние — радиоактивны. [c.277]

Применение (Н — )S)-диaгpaммы и условия максимального выхода жидкости. (Я — 5 )-диаграмма, дающая зависимось между энтальпией Н и энтропией S для различных изобар и изотерм, уже применялась при вычислении к. п. д. паровых компрессионных машин (см. раздел 2). Такая диаграмма удобна также для определения к. п. д. воздушных ожижителей Линде (а также водородных и гелиевых ожижителей). [c.57]

В / — S-диаграмме для продуктов сгорания можно пользоваться той же сеткой изохор, изобар и изотерм, что и для воздуха, ко адиабату надо проводить не вертикально, а эквидистантно лучу р для определенного состава смеси. [c.95]

Для определения физического смысла величины вектора рассмотрим поле любой скалярной величины, встречающееся в механике (температура, плотность, давление и пр.). В скалярном поле характерными линиями, определяющими поле, являются линии равных значений рассматриваемой величины. Для температуры — это изотермы, для давлений — изобары, для проекций скоростей — изотахи и т. д. [c.42]

Однако, если предположить, что обе фазы, находясь в точках а и 6, могут взаимодействовать между собой, образуя термодинамическую систему, находящуюся при постоянных р а Т, то выяснится, что состояние Ь, в котором потенциал выше, чем в состоянии а, является лишь относительно устойчивым — метастабильным, ибо переход вещества из состояния два приведет к уменьшению потенциала ф. Аналогичные заключения можно сделать относительно точек с н d. То же относится н к рис. 2-4. На основании этого частки изобар и изотерм на рис. 2-3 и 2-4, относящиеся к состоянию устойчивого равновесия, изобрал<ены сплошными линиями, а участки, относящиеся к метастабильным состояниям,—пунктирными. Как уже отмечалось, реальные термодинамические системы могут находиться в метастабиль ных состояниях, если приняты меры к тому, чтобы они не подвергались заметным возмущениям извне, и если возмущения, связанные с естественными флуктуациями, малы по сравнению с порогами устойчивости. Так, например, очень чистую жидкость, находящуюся при некотором постоянном давлении, меньшем критического, можно нагреть до температуры, заметно превосходящей температуру насыщения при данном давлении Т з(р), без того, чтобы йачался процесс парообразования. Такое состояние жидкости аналогично точке d на рис. 2-4,а. Наоборот, пар можно изобарно охладить до точки Ь (рис. 2-4,а) без того, чтобы он начал конденсироваться. Однако можно показать, что существуют определенные границы существования метастабильных состояний. Эти границы определяются тем, что для метастабильных состояний должны выполняться условия устойчивости, поскольку, как отмечалось, мета--стабильные состояния по отношению к малым возмущениям устойчивы, т. е. для близкой окрестности точки метастабилшого равновесия должны выполняться условия (2-37) и (2-38) [c.36]

Для практических расчетов используются sГ-диаграммы, построенные для конкретных веществ диаграммы имеют густую сетку изобар, изохор и линий постоянной сухости (д = onst), что повышает точность графического определения отдельных параметров. [c.93]

Для определения термического к. п,д. цикла ПВРД (рис. 14.5) можно использовать формулу (14.3), так как в ГТУ и ПВРД с подводом теплоты по изобаре осуществляется один и тот же цикл (ср. рис. 14.2 и 14.5). [c.139]

Что же касается второй величины для новой системы координат, то относительно нее ничего не известно (если не считать рассмотренной выше сетки изотерм и адиабат для идеального газа). Понятно, что эта величина должна принимать определенное значение для каждой адиабаты как температура — для изотермы, давление — для изобары, объем — для изохоры. Существует ли такая величина Если да, то является ли она термодинамическим параметром, чтобы вместе с температурой определять термодинамическое состояние в новой системе координат Как вычислить или измерить эту величину Второй закон термодинамики дает возможность получить положительный ответ на все эти вопросы . [c.58]

Для определения термодинамических параметров и расчета процессов изменения состояния влажного и перегретого пара могут использоваться термодинамические диаграммы. Точность результатов, полученных с помощью диаграмм, зависит от масштаба последних. Преимущества применения диаграмм обусловлены быстротой и наглядностью производимых действий. При построении диаграммы в определенной системе координат строят семейства однотипных линий (изобар, изохор и т. д.) с различными значениями определенного параметра (давления, удельного объема и т. д.). Положение точки на диаграмме определяется двумя параметрами, которые не обязательно откладывать на координатных осях это могут быть параметры пересекающихся кривых (например, давление и объем изобары и изохоры, пересекающихся в данной точке). [c.125]

Например, Т—s-диаграмма (см. рис. 4.3,6) с изобарами, изохорами, линиями постоянной степени сухости х= onst в области влажного пара позволяет по двум любым параметрам состояния определить остальные из совокупности р, V, Т, S, X. Кроме того, планиметрированием площади под кривой процесса можно найти теплоту так, площадь под кривой fa (см. рис. 4.3,6) соответствует в определенном масштабе теплоте нагрева воды, площадь под прямой аЬ — теплоте парообразования г, площадь под кривой bg — теплоте перегрева пара. Аналогичным образом определяется теплота любого процесса — изохорного, изотермического или процесса, проходящего вдоль линии х== onst. В последнем случае участок линии приближенно заменяют прямой и теплоту определяют как площадь трапеции [c.125]

Находим в IS -диаграмме (рис. 9-2) точку А, характеризующую данное состояние. Проектируя ее на ось ординат и на ось абсцисс, находим i = 3 130 кдж1кг, s= 6,93 кдж1 (кг град). Для определения степени перегрева находим температуру насыщения соответственно заданному давлению. Это будет значение изотермы, проходящей через точку В, являющуюся пересечением изобары 20 бар с кривой насыщения. Значение изотермы 212 С. Отсюда степень перегрева А/= 340—212= [c.289]

Для определения конечного состояния в компрессоре проводим адиабату из точки I до пересечения с изобарой = 7,4 am, где и будет точка 2. По Т -диаграмме определяем t a = 333 ккал кг= 1 395 кдж1кг. [c.302]

Значение (d vfdT )p зависит от кривизны изобар, построенных в координатах vT, кривизна которых весьма невелика. Поэтому даже малые по абсолютному значению погрешности в исходном уравнении состояния могут дать относительно большие погрешности при определении производных (т. е. тангенса угла наклона касательной к изобаре). Этим обстоятельством объясняется то, что многие ранее применявшиеся уравнения состояния перегретого пара, вполне удовлетворительно описывавшие связь между параметрами р, v и Т, оказывались полностью несостоятельными или в лучшем случае недостаточно точными при попытке использовать их для получения зависимости удельной изобарной теплоемкости от параметров. [c.171]

Для определения изменений внутренней энергии и энтальпии при адиабатном процессе, например, 12, достаточно в хТ-координатах из точки 2 в интервале температур Тх - Т2 провести изохору и изобару и определить под ними площади [см. формулы (1.78) и (1.85)]. При снижении температуры рабочего тела в про- [c.23]

Для облегчения определения параметров рабочего тела и возможности использования графоаналитических методов расчета заранее строятся нижняя (х = 0) и верхняя (х = 1) пограничные кривые, изобары, изохоры и изотермы в 5Г-координатах (рис. 1.18). Если ось абсцисс 5Т-диаграммы совпадает с изотермой То = 273 К, то при определении теплоты площадь Ь Ьсс необходимо дополнять площадью Ь Ъ с с", высота [c.38]

Изотерма адсорбции показывает зависимость количества адсорбированной фазы от равновесного давления данного газа при постоянной температуре. Изобара адсорбции выражает связь количества адсорбированного вещества с температурой при постоянном давлении газа. Изостера адсорбции характеризует зависимость между равновесным давлением и температурой адсорбции для определенного ко- фичества сорбированного газа. [c.28]

Давая I последовательно ряд значений О, +0,1, +0,2,. . . получим из (2.4) X, Y как функции параметра т] — это будут линии тока нашего движения. Точно так же, давая т] ряд значений, можем построить линии равного давления. Сетка линий тока и изобар построена на рис. 4, причем длина отрезка I принята за единицу, так что на рис. 4 имеем координаты X Y. Линии тока упираются в контур области AB D, образуя на нем отрезки, через каждый из которых проходит 1/5 доля расхода через отрезок ВС. Для того чтобы найти этот расход, нужно знать величину а. Для ее определения нужно иметь дополнительные сведения [c.258]

Энтальпия заданного состояния прочитывается по оси ординат если Ь, с, d-—состояния жидкости, сухого пара, перегретого пара при заданном давлении р, то значения г, Л / найдутся проектированием этих точек на ось ординат, причём Р—V — г, —i" — Соотношение i = и Apv позволяет для всех случаев находить внутреннюю энергию как и = i—Apv, так, например, и = i"—Apv". На диаграмме i—s в области перегрева обычно наносят семейство процессов v = onst. Эти кривые протекают круче изобар, сохраняя тот же характер. Точка в области перегретого пара определяет его удельный объём, оцениваемый по значениям нзохор, между которыми находится рассматриваемая точка для определения объёмов влажного пара используется выражение дг для состояния влаж- [c.480]

T-ds, Т фЧ, ds=0) определяется условием S2=Si, которое и может быть использовано для определения параметров конечного состояния аналитическое решение задачи нахождения конечных параметров сложно, наоборот, решение по энтропийным диаграммам (i—s и Т—s), где адиабаты изображаются прямыми, парал-лельныл1и оси ординат, весьма просто адиабаты расширения из начального состояния идут по вертикали вниз, адиабаты сжатия — вверх конечное состояние определяется пересечением адиабаты с кривой, характеризующей заданный параметр конечного состояния (например изобары конечного давления Р2). Работа процесса находится по разности внутренних энергий начального и конечного состояний [c.481]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...