Уравнения состояния перегретого пара

Эта особенность перегретых паров должна учитываться при составлении уравнения состояния их. Так как энергия связи молекул в группе больше средней кинетической энергии относительного движения молекул, то образовавшиеся в результате ассоциации группы должны быть сравнительно устойчивы и с достаточным основанием могут считаться как независимые частицы или молекулы газа, эквивалентные в кинетическом отношении одиночным или свободным молекулам. Рассматривая перегретый пар как совокупность свободных молекул и ассоциированных групп или комплексов, находящихся в термодинамическом равновесии, можно, воспользовавшись законами газовых смесей, компоненты которых взаимодействуют один с другим подобно химическим реагентам, получить уравнение состояния перегретых паров в виде [c.284]

Многочисленные экспериментальные работы по изучению свойств перегретого пара позволили в разное время исследователям дать эмпирические уравнения состояния перегретого пара. Эти уравнения с тон или иной степенью точности описывают наблюдаемые в опыте свойства перегретого пара. По мере уточнения опытных данных, а также значительного расширения исследованной области различных состояний перегретого пара эмпирические уравнения получались [c.170]

Остановимся на обязательных требованиях, которые должны быть предъявлены к рациональному уравнению состояния перегретого пара. [c.171]

Из приведённых выражений находится степень сухости конечного состояния. В случае, когда конечным состоянием является перегретый пар, параметры его могут находиться по уравнению состояния перегретого пара или из диаграмм. Работа процесса равна нулю (v2=Vx—v). Теплота процесса находится по разности внутренних энергий [c.480]

Изменение показателя п = f [Ig (RT) — Ig (pv)] (фиг. 5) весьма близко к прямой и является графическим выражением уравнения состояния перегретого пара (49). [c.37]

При перекачивании перегретых паров трубопроводы самым тщательным образом изолируют, и их тепловые потери незначительны, но все же характер изменения состояния перегретого пара в результате устранения теплообмена между потоком и наружной средой уже не является изотермическим. Не будет он и строго адиабатическим— даже в хорошо изолированной трубе условия будут отличаться от условий при обратимом адиабатическом изменении объема, так как турбулентность, возникающая при движении, переходит частично в тепло, которое изменяет уравнение энергии (энергия, переходящая в потери, возвращается в виде механической энергии). Таким образом, с одной стороны, температура пара имеет тенденцию к снижению по длине трубопровода в результате расширения пара, с другой стороны, — к возрастанию вследствие поступления тепла от потерь напора. В результате режим движения находится между изотермическим и адиабатическим. Поскольку температура пара меняется по длине паропровода, меняются также динамическая вязкость р, число Рейнольдса и в общем случае коэффициент гидравлического трения X. Однако вследствие значительных скоростей движения пара в паропроводах (десятки метров в 1 с) сопротивление относится чаще всего к квадратичной области, где X от Не не зависит. [c.295]

Уравнения (10.17) и (10.18) позволяют рассчитывать обратимый адиабатный процесс в области влажного пара. Рассмотрим три примера изоэнтропного расширения водяного пара (рис. 10.6). В первом примере начальное состояние— сухой насыщенный пар, заданный давлением рь Во втором примере начальное состояние — влажный пар (известны его давление р) и степень сухости Х]). В третьем примере начальное состояние — перегретый пар, заданный давлением р) и температурой Тъ Во всех трех примерах изоэнтропное расширение заканчивается в области влажного пара (дано конечное давление рг) . Рассчитываемые процессы изображены в к, -диаграмме (рис. 10.6) прямыми I, II я III. Блок-схемы расчета / 1 и Лг в процессах III представлены на рис. 10.-7. [c.252]

Рассмотренные параметры перегретого пара можно определять при помощи специальных таблиц перегретого пара, а также по эмпирическим" уравнениям состояния перегретого водяного пара, дающим зависимость между р, ю и Т [c.37]

Состояние перегретого пара определяется любой парой независимых параметров. Перегретый пар тем ближе к свойствам газов, чем выше его перегрев. В настоящее время на теплоэлектроцентралях (ТЭЦ) применяют перегретый пар с температурой до 570° С. Уравнение pv = RT может быть приближенно применено к перегретому пару при низких давлениях и высоких температурах. [c.60]

Уравнение состояния перегретого н сухого насыщенного пара фреона-142 [c.157]

При получении уравнения состояния перегретого водяного пара указанные коэффициенты были вычислены методом подбора на основании данных по удельному объему, приведенных в скелетных таблицах. [c.14]

После подстановки этих значений коэффициентов в исходное уравнение было получено уравнение состояния перегретого водяного пара в следующем виде [c.14]

Истинное уравнение состояния перегретого водяного пара в настоящее время неизвестно. При не очень высоких давлениях может быть применено уравнение Молье [c.176]

Учебник проф. А. А. Радцига по многим особенностям заслуживает большого к себе внимания и подробного рассмотрения. Он содержит 299 страниц среднего формата, 144 рисунка, данных в приложении, и 18 решенных примеров. Учебник имеет 15 глав следующего наименования гл. 1—физические величины, входящие в уравнение термодинамики, их определения и измерения гл. 2— свойства идеальных газов гл. 3 — первый закон термодинамики гл. 4 — общие следствия из закона сохранения энергии гл. 5 —приложение первого закона к изучению свойств газа гл. 6 — второй закон термодинамики гл. 7 — приложение второго закона термодинамики гл. 8 — свойства насыщенных паров гл. 9 — частные случаи изменения состояния насыщенных паров гл. 10 — свойства перегретых паров процессы изменения состояния перегретого пара гл. 11 — необратимые процессы смешение паров истечение паров перетекание пара из одного сосуда в другой торможение пара гл. 12 — термодинамика идеальной паровой машины гл. 13 — влияние стенок цилиндра гл. 14 — расход пара в паровых машинах зависимость его от условий работы машины гл. 15 — воздушные газовые двигатели двигатель Дизеля. [c.97]

Значение (d vfdT )p зависит от кривизны изобар, построенных в координатах vT, кривизна которых весьма невелика. Поэтому даже малые по абсолютному значению погрешности в исходном уравнении состояния могут дать относительно большие погрешности при определении производных (т. е. тангенса угла наклона касательной к изобаре). Этим обстоятельством объясняется то, что многие ранее применявшиеся уравнения состояния перегретого пара, вполне удовлетворительно описывавшие связь между параметрами р, v и Т, оказывались полностью несостоятельными или в лучшем случае недостаточно точными при попытке использовать их для получения зависимости удельной изобарной теплоемкости от параметров. [c.171]

В свете изложенного особый интерес представляет уравнение состояния перегретого пара М. П. Вукаловича и И. И. Новикова, выведенное теоретическим путем и основанное на разработанной ими теории реальных газов (см. 4.10). Это уравнение нё только правильно описывает связь между параметрами р, и и Г, но и дает согласованные значения для удельных теплоемкости, энтальпии и других величин. [c.171]

В предположении, что одиночные молекулы путем кажущейся ассоциации объединяются в комплексы, состоящие не более чем из трех простых молекул (см. 4.10), уравнение состояния перегретого пара Вукаловича — Новикова имеет вид [c.171]

Приведенные в табл. 13 и 14 данные рассчитаны с помощью двух уравнений кривой насыщения (гл. III), уравнения состояния жидкости (гл. V) и уравнения состояния перегретого пара (гл. IV) с применением дифференциальных соотношений и уравнения Клатгейроиа- Клаузиуса. [c.38]

После установления понятия о критической температуре рассматривается диаграмма Эндрюса, дается уравнение Ван-дер-Ваальса и отмечаются общие условия, определяющие критическую точку. Дальше говорится об уравнении состояния перегретого пара Цейнера и о том, что теплоемкость этого пара Ср = 0,50836 ккал1кг град. Как видим, в учебнике Радцига теплоемкость Ср перегретого пара принимается (по Цейнеру) постоянной. Расчет процессов изменения состояния перегретых паров проводится аналитическим методом. [c.105]

В гл. 6 излагаются физические основы процесса парообразования, устанавливаются понятия о насыщенном и перегретом паре, даются диаграммы р—v и Т—s для водяного пара с пограничными кривыми и критической точкой. Даются общие формулы для теплоты влажного и перегретого пара, а также уравнение состояния перегретого пара Тумлирца — Линде. Выводится (посредством цикла Карно) уравнение Клапейрона — Клаузиуса и дается применение его к процессам испарения, плавления и сублимации. [c.175]

О паровых турбинах. Учебник Погодина, 1912 г. В учебнике Мерцалова 1901 г. было лишь сказано, что данные, полученные при рассмотрении цикла Ренкина, полностью относятся и к паротурбинным установкам . Применение термодинамических потенциалов при исследовании физических и химических процессов. Об условиях равновесия двухфазных и хил ических систем. Теория растворов. Правило фаз. Учебник Грузинцева, 1913 г. Введение в учебник по термодинамике термохимии. Учебник Грузинцева, 1913 г., затем учебники Плотникова, 1915 г., Мостовича, 1915 г. и Брандта, 1915 г. Исследование эффекта Джоуля — Томсона с выводом соответствующих дифференциальных соотношений. Понятие о точке инверсии и температуре инверсии. Вывод форл1улы температуры инверсии. Уравнение состояния перегретого пара Календара и уравнение Линде. Учебник Мостовича, 1915 г. Принцип Ле-Шателье. Диаграмма Т — 5 Стодола. Учебник Брандта, 1915 г. [c.211]

В гл. 7 рассматриваются некоторые термодинамические свойства перегретого пара. Эта глава по своему содержанию и построению является одной из интересных и наиболее развитых глав сочинения Мерцалова. Но надо сказать, что в ней не дается общая теория перегретого пара и не освещаются с достаточной полнотой его особенности. В ней не рассматриваются также различные процессы изменения состояния перегретого пара и другие относящиеся к нему вопросы. В основном в этой главе показываются термодинамический мето,д составления по экспериментальны.м данным уравнения состояния перегретого пара и. л4етод вычисления по уравнению состояния его калорических функций. [c.238]

Отдельные части курса являются очень громоздкими. Так, например, раздел Теория насыщенного пара содержит более 70 страниц, перегретого—45 страниц, теория течения—более 60 страниц. В разделе Теория перегретых паров , кроме рассмотрения общих свойств пара и процессов его изменения, говорится о методе составления уравнения состояния перегретого пара по экспериментальным данным (уравнение Эйхельберга) и методе определения по уравнению состояния калорических функций перегретого пара. Как было уже сказано, все процессы изменения состояния насыщенного и перегретого пара рассматриваются лищь аналитическим методом. [c.241]

Простота графического метода расчета паровых процессов состоит в том, что при его применении не приходится пользоваться сложными формулами и уравнениями, особенно для перегретых паров, приводящих к громоздким арифметическим вычислениям, что является неизбежным при аналитическом методе расчета. Современные же очень сложные уравнения состояния перегретого пара, как, например, уравнение Вукаловича и Новикова, вообще исключают возможность построить в учебнике систему аналитического расчета паровых процессов. [c.501]

Перегретый пар. Уравнение состояния перегретого пара. Его теплоемкость при постоянном давлении. Если сухому насыщенному пару сообщать теплоту -при постоянном давлении, то температура его и объем увеличиваются и пар становится перегретым, причем часть сообщаемой пару теплоты идет на повышение его температуры, часть — на работу дисгрегации, а остальная — на работу расширения, т. е. на внешнюю работу. [c.251]

Изотермический процесс t — onst (Т = = onst), в области перегретого пара (в области насыщенного см. процесс р = onst) для нахождения параметров конечного состояния может быть использовано уравнение состояния перегретого пара / р, v, i) = О или они определяются по диаграммам. Теп- [c.565]

Теория дифференциальных уравнений позволяет вывести уравнение состояния реального газа на основании данных экспериментальных исследований его физических свойств. Этот метод в настоящее время ишроко применяется при составлении уравнения состояния перегретого пара. С помощью теории дифференциальных уравнений термодинамики возможно решение и обратной задачи составление по равненик) состояния расчетных уравнений для вычисления отдельных физических величин реального газа, например 1 , , 5. Этот метод также используется при составлении таблиц параметров водяногр пара. [c.63]

Уравнение состояния перегретого водяного пара проф, М. П. Букаловича. В основу термодинамической теории перегретого водяного пара принято предположение о наличии в паре явления ассоциации, состоящего в механическом соединении одиночных молекул пара в одну большую частицу, содержащую две, три и более молекул. [c.62]

Уравнение состояния перегретого водяного пара М. П. Вукаловича. Термодинамическая теория перегретого водяного пара предполагает в паре наличие явления ассоциации, состоящего в механическом объединении одиночных молекул вещества в группы или комплексы, состоящие из двух, трех, четырех и пяти молекул. [c.91]

В широком диапазоне давлений вблизи пограничной кривой уравнение состояния однофазного пара (перегретого и с указанными оговорками переохлажденного) может быть с достаточной для практики точностью записано как для псев-доидеальных газов в виде (1). [c.109]

Мдогими исследователями, начиная с появления первых экспериментальных работ и до настоящего времени, были предложены уравнения состояния перегретого водяного пара, в которых с той или иной степенью точности описаны имеющиеся экспериментальные данные. [c.13]

После этого рассматриваются физические особенности перегретого пара и приводятся аналитические соотнощения для него. Дальше следует исследование основных процессов изменения состояния перегретого пара. При рассмотрении адиабатного процесса принимается уравнение = onst. В качестве частного примера исследуется процесс адиабатного расширения перегретого пара, когда после расширения получается сухой насыщенный пар. [c.58]

Адиабатный процесс изменения состояния перегретого пара рассчитывается двумя методами. Сначала согласно уравнению S2 = s i, а затем согласно уравнению = onst, где коэффициент k принимается равным 1,3. [c.85]

Экспериментальное исследование теплоемкости Ср водяного пара как функции температуры и давления. Этот метод, широко использовавшийся при составлении уравнения состояния перегретого водяного пара, применяется и в настоящее время. В СССР он применялся в МЭИ (Шейндлиным, Рассказовым) и во ВТИ (Тимротом, Варгафтиком, Ривкиным, Часту-хиной, Сиротой). Ранее этот метод использовался в Мюнхенской лаборатории технической физики (Кноблаух и др.). [c.483]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...