Наведенный дипольный момент

Электрическая поляризация вещества, состоящего из полярных молекул, отличается от электрической поляризации вещества, состоящего из неполярных молекул. Молекулы, имеющие постоянные дипольные моменты, поляризуются полем не только вследствие индукции, т. е. появления наведенного дипольного момента, определяемого поляризуемостью, но и вследствие ориентации молекул полем. При отсутствии поля молекулы в результате теплового движения расположены хаотично (рис. 16.2, а) и поэтому векторная сумма всех моментов диполей в среднем близка к нулю. При наложении внешнего электрического поля на каждый диполь действуют силы, стремящиеся ориентировать его параллельно электрическому полю (рис. 16.2,6). В этом случае сумма всех дипольных моментов молекул уже не равна нулю и диэлектрик приобретает электрический момент. Такой тип поляризации называют ориентационной, или дипольной, поляризацией. [c.7]

Ориентация молекул под действием внешнего электрического поля может происходить двояким образом. В случае неполярных молекул, т. е. молекул, не обладающих постоянным дипольным моментом, под действием поля происходит поляризация молекул (индукция или наведение дипольного момента). [c.67]

Наведенный дипольный момент пропорционален напряженности электрического поля р = аЕ, где а — тензор поляризуемости молекулы (см. 16.1). Ориентирующее действие внешнего поля проявляется в том, что вдоль поля устанавливается направление наибольшей поляризуемости молекул. Таким образом, среда превращается в анизотропную. [c.67]

Известно, что под воздействием внешнего поля, имеющего напряжение Е, поляризуемость п наведенный дипольный момент связаны следующим соотношением [c.99]

Подынтегральное выражение при шо = О пропорционально выражению (14.24) для наведенного дипольного момента [c.202]

При выделении различных металлов поляризация катода различна, что должно оказывать существенное влияние на величину наведенных дипольных моментов в молекулах добавок. [c.48]

Индукционное взаимодействие. Под действием внешнего силового поля, создаваемого полярными молекулами или твердой поверхностью, у соседних молекул, если они обладают достаточно высокой поляризуемостью, может возникать индуцированный (наведенный) дипольный момент. Он сохраняется только в присутствии внешнего силового поля. [c.68]

Таким образом, в схеме приведённых зон принимают участие в наведении дипольного момента только колебания, имеющие волновое числа, равное нулю. Причина этого заключается в том, что во всех других [c.695]

Процесс ориентации частиц в постоянном электрическом поле состоит в том, что среднее значение угла 0 в зависимости от соотношения между и стремится к нулю или я/2, а дисперсия этого угла определяется больцмановским распределением по энергии взаимодействия и наведенного дипольного момента в ори- [c.172]

Наведенная электромагнитным полем поляризация плазмы, т.е. наведенный дипольный момент единицы объема среды, имеет вид ) [c.73]

Нелинейная поляризация на частоте со2, наводимая при взаимодействии волны накачки частоты со1 с вынужденными колебаниями молекулярных осцилляторов, есть просто полный наведенный дипольный момент единицы объема следовательно, [c.222]

Наведенный дипольный момент молекулы на стоксовой частоте равен [c.223]

Существует еще один способ записи этого результата — с использованием поляризуемости среды. Поляризуемость а (с1) вона, занимающего в базисе положение с1, определяется как отношение его наведенного дипольного момента к полю, фактически действующему на ион. Поэтому [c.165]

Такой эффект был объяснен Борном, дополнившим исходную теорию явления, развитую Ланжевеном. В теории Ланжевена предполагалось возникновение и выстраивание наведенных электрическим полем (индуцированных) дипольных моментов, тогда как в дополнении Борна учитывалась также ориентация постоянных дипольных моментов, которыми обладают некоторые жидкости. Знак постоянной Керра обусловлен относительной ролью этих двух физических процессов. [c.122]

Оно аналогично формуле (15.74). Подставляя последнее выражение в (15.54) и суммируя вклады от всех молекул образца, для дипольного момента, наведенного в образце, получаем [c.219]

Строго говоря, справа в (2.1.40) нужно добавить и соответствующий дипольный момент, наведенный в ионной подсистеме плазмы, но он оказывается малым, так как т/М < 1, где М - масса иона. [c.73]

В модели Лоренца вычисление е(о ) связывается с поляризуемостью отдельной молекулы (атома, элементарной кристаллической ячейки). Дпя молекул, лишенных собственного постоянного дипольного момента, наведенный монохроматическим полем световой волны дипольный момент [c.130]

Поляризация среды определяется как сумма наведенных полем дипольных моментов всех молекул N в единице объема [c.130]

В свою очередь полная поляризация среды, наведенная полем световой волны, есть электрический дипольный момент единицы объема среды. Если N - число молекул в единице объема, то для Р - Мё = А/ 0(со) Б лок получаем уравнение [c.132]

Индукционные силы связаны с образованием диполя, наведенного другой молекулой, обладающей постоянным дипольным моментом. [c.75]

Учитывая, что диполь второй клетки наводит в первый приблизительно такой же дипольный момент, как диполь -первой — во второй, можно считать, что суммарная энергия взаимодействия собственных диполей двух клеток с диполями, наведенными каждым из них в другой клетке, удваивается [c.92]

Второй метод заключается в использовании явления электромагнитной индукции, которая возникает в результате движения КА относительно некоторой измерительной (специальной) обмотки. Один из вариантов установки, реализующей данный метод, содержит две коаксиальные катушки, намотанные на сферический каркас, причем плотность намотки изменяется по синусу угла В, как показано на рис. 3. 2, а [59]. Особенность таких катушек состоит в том, что при питании их постоянным током они обеспечивают строго однородное поле внутри сферического I объема, занимаемого катушкой, а снаружи катушек — поле диполя. Кроме того, если некоторый магнитный элемент вращать внутри катушки относительно направления, перпендикулярного ее оси, то индуцированная э. д. с. в катушке будет обуславливаться дипольным моментом испытуемого элемента, перпендикулярным оси вращения, как показано на рис. 3.2, б. Установка ориентируется осью катушек вдоль направления магнитного меридиана. Одна из катушек, обеспечивая однородное поле, служит для компенсации МПЗ в сферическом объеме (рис. 3.2, б). Если КА теперь вращать внутри установки, как изображено на рис. 3. 2, в, то в другой сигнальной катушке будет наводиться э. д. с., пропорциональная дипольному моменту, перпендикулярному оси вращения. Пространство, свободное от поля, требуется для исключения эффектов от наведенных токов в про водящих элементах КА при вращении его в МПЗ. Одним из су- щественных недостатков этого метода является то, что подвес [c.56]

В случае, если отношение Li+/Me+Fe сохраняется равным 3, наведенная магнитная анизотропия мала (изменение магнитного момента обусловлено только диполь-дипольным взаимодействием) по сравнению с величиной наведенной магнитной анизотропией, достигаемой отклонением состава от 1 3. [c.185]

Располагая формулой (14.28) для формы оптической полосы и формулой (14.24) дипольного момента, мы можем для заданной формы оптической полосы поглощения рассчитать временное поведение дефазировки. На рис. 6.3 представлены результаты расчета по этим двум формулам для двух предельных случаев. В случае а линейное взаимодействие равно нулю и в оптической полосе господствует лоренцевская БФЛ. Амплитуда осциллирующего дипольного момента в формуле (14.24) при этом спадает экспоненциально и наведенный дипольный момент исчезает в шкале времен Т2. На рис. 6.3 б изображены оптическая полоса и распад поляризации для случая сильного линейного электрон-фононного F -взаимодействия. [c.202]

Здесь учитьтается, что согласно формулам (16.14) и (16.30), мы имеем Л = хьа = 1 Ь а). Вьфажение для функции времени Р практически совпадает с формулой (14.19) для наведенного дипольного момента, которая описывает сверхбыструю оптическую дефазировку (см. п. 14.3). После ее вычисления приходим к формуле (14.24). Функция времени Р просто связана с функцией формы полосы поглощения. [c.230]

Правила отбора для двухквантовых электрических дипольных переходов, т. е. для спонтанных КР-спектров, необходимо рассматривать с точки зрения поведения дипольного момента, наведенного электромагнитным полем возбуждающего излучения. Величина наведенного дипольного момента л определяется поляри- [c.53]

Наведенный дипольный момент 436 Насыщение валентностей 366, 411, 435 Начало полосы 230, 233, 250, 253 Начало системы полос, ложное 177 Нежесткие молекулы 13, 19, 56, 120 Нелинейные молекулы [c.742]

Упругая дифракция медленных электронов дает возможность определить структуру фурье-образа плотности поверхностного заряда, т. е. ее форму в к-пространстве. Структуру в реальном пространстве можно увидеть, воспользовавшись техникой ионной микроскопии. При этом изучается поверхность острия иглы (фиг 18.7), которое должно представлять собой с достаточно хорошей точностью полусферу радиусом порядка нескольких тысяч ангстрем. Образец помещают в глубокий вакуум и располагают так, чтобы он был направлен в с-горону электрода. Между образцом и электродом создают высокое напряжение, выбирая его полярность так, чтобы образец был заряжен положительно. Затем в вакуумную камеру вводят нейтральные атомы гелия, которые поляризуются полем. В результате взаимодействия поля с наведенным дипольным моментом атомы гелия увлекаются в область с самым сильным полем, т. е. к вершине образца. На расстоянии нескольких ангстрем от вершины поле становится столь сильным, что из атома гелия может быть вырван электрон. Когда это происходит, атом превращается в положительно заряженный ион гелия и энергично отталкивается от острия к электроду. Если напряженность поля выбрана такой, что ионизация осуществляется лишь очень близко к поверхности, то угловое распределение вылетающих от острия ионов должно отражать микроскопическую структуру поверхности — за счет структуры поля в непосредственной близости к поверхности. Увеличение полученного изображения поверхности равно отношению радиуса собирающего электрода к радиусу полусферического образца. [c.366]

Поскольку наведенный дипольный момент равен р = —Zier, имеем [c.167]

В результате смешения электрона от положения равновесия атом приобретает наведенный дипольньй момент р = ех. Если среда достаточно разряженная (взаимовлР1яиием поляризованных атомов друг па друга можно пренебречь), то поляризация среды пропорциональна концентрации атомов М, то есть Р - Мр. Следовательно, из (14.7) можно найти, что восприимчивость среды равна [c.226]

Дикке показал, что система N инвертированных двухуровневых атомов (с.м. Двухуровневая система) может спонтанно перейти в оси. состояние за время, обратно пропорциональное числу атомов т jV-. Этот эффект обусловлен наведением корреляций между дипольными моментами перехода пространственно разделённых излучателей, взаимодействующих друг с. [c.430]

Качественные соображения относительно сверхбыстрой и обычной дефазировки можно проиллюстррфовать количественными расчетами с помощью формулы (14.24). Однако прежде найдем связь между функцией формы оптической полосы S A) и дипольным моментом, наведенным в молекуле. Заменяя 1/2Т на I/T2 в формулах (10.50) и (10.61) приходим к следующему выражению для функции формы оптической полосы [c.201]

Два члена, пропорщ10нальные экспоненте с суммой времен, возникают от первых слагаемых в фигурных скобках формул (16.58) и (16.59). Они описывают поправку третьего порядка к свободному распаду наведенной поляризации. Два члена, пропорциональные экспоненте с разностью времен, возникают от вторых слагаемых в фигурных скобках этих формул. Они определяют амплитуду эхо-сигнала. Поскольку мы интересуемся сигналом типа эхо, то слагаемое с суммой времен можно отбросить, положив А(т, т) = 0. Тогда формула (16.57) для дипольного момента молекулы примет вид [c.236]

Среды с ориентавдонной нелинейностью. Если изотропная среда состоит из анизотропных молекул, повернутых случайным образом в пространстве, то в поле световой волны наводимью у молекул дипольные моменты оказьшаются непараллельными вектору электрического поля и на молекулу начинает действовать вращающий момент М= РЕ]. Если интенсивность поля достаточно велика для того, чтобы указанный момент превы-шл воздействия из-за столкновения с соседями, то молекулы начнут поворачиваться, стараясь ориентироваться по полю. Это приведет к наведенному двулучепреломлению и изменению показателя преломления среды — так назьшаемому высокочастотному эффекту Керра. Классической средой, в которой наблюдается описанный эффект, является сероуглерод. Время релаксации наведенного изменения показателя преломления определяется Временем разворота молекул под воздействием столкновений с соседями. Так, для S2 характерное время релаксации То 10 с. Этот интервал существенно короче процессов диффузии молекул. Поэтому в такой среде с одинаковой эффективностью записьшаются как пропускающее, так и отражательные решетки. Из-за малого времени жизни константа нелинейности мала б2 10 см /эрг. [c.59]

Диполями являются и некоторые другие группировки атомов, встречающиеся в органических соединениях, как, например, карбонильная СО, карбоксильная СООН и др. Полярными могут быть как органические, так и элементоорганические и неорганические диэлектрики. Без электрического поля сумма дипольных моментов всех молекул равна нулю, потому что полярные молекулы или полярные группы атомов расположены в пространстве неупорядоченно, хаотично вследствие теплового движения частиц вещества следовательно, отдельные дипольные моменты направлены в разные стороны. При приложении к полярному диэлектрику разности потенциалов происходит следующее во-первых, диполи растягиваются электрическим полем, расстояния между центрами положительных и отрицательных зарядов несколько увеличиваются, величина дипольного момента возрастает во-вторых, происходит известная ориентация диполей в электрическом поле — поворот их так, чтобы положительный полюс диполя был повернут к отрицательному электроду, отрицательный полюс к положительному. Фактически вследствие наличия теплового движения картина расположения диполей в пространстве не будет постоянной, ю эффект упорядоченности сохранится. При этом суммарный дипольный момент уже не будет равняться нулю. Растяжение диполей и их ориентация соответствуют направлению смещения электронов за счет электронной поляризации и потому усиливают поляризацию, увеличивают наведенный в диэлектрике заряд, емкость и соответственно — емкостный ток. Эта дополнительная поляризация, связанная с орнентацие дипольных молекул, называется дипольнон поляризацией. Очевидно, что дипольная поляризация будет тем шггенсивней, чем больше дипольный момент молекул данного диэлектрика. [c.22]

Как отмечалось в п. 2.6.2 (см. также [21]), в модели Лоренца вычисление 6(0 ) связьшается с поляризуемостью Р(со) отдельной молекулы (атома) элементарной кристаллической ячейки. Выше, в 2.5 была вычислена поляризуемость отдельного атома в квантовой картине. Для молекул, лишенных собственного постоянного дипольного момента, наведенный полем световой волны дипольный момент есть [c.132]

Основные преимущества, которыми обладают лазерные методы спектроскопии, связаны с возможностью селективного возбуждения населенностей уровней атомов или молекул и наведения когерентного дипольного момента в объеме среды. В первом случае открывается возможность разрешения тонкой структуры линии внутри неоднородно уширенного контура, например доплеровского. Зондируя же с помошью когерентной оптической волны наведенный макроскопический дипольный момент, мы приходим к различным схемам когерентной нелинейной оптической спектроскопии. [c.226]

Важным преимуществом АСКР над спонтанным КР является возможность регистрации сигнала в антистоксовой области, что позволяет избавиться от нежелательной люминесценции образца. Это обстоятельство имеет большое значение в спектроскопии биологических объектов и органических молекул. В спонтанном КР эффективность антистоксова рассеяния при комнатной температуре на 3—4 порядка меньше, чем эффективность стоксова КР, вследствие больцмановского распределения молекул по колебательным уровням (антистоксово КР связано с переходами молекул из возбужденного колебательного состояния в основное — рис. 4.14). При АСКР, как мы видели выше, высокая эффективность рассеяния не связана с движением населенностей по колебательным уровням при лазерном возбуждении, а обусловлена наведением когерентного дипольного момента в объеме среды, поэтому эффективность рассеяния пробной волны как в стоксову, так и в антистоксову область одинакова ). [c.250]

Для описания изменений, происходящих в поле, мы свяжем с атомами наведенные полем дипольпые моменты. При этом ре-вультирующее поле складывается из суммарного поля от всех диполей и исходного поля. Остановимся на скалярном варианте когда излучение поляризовано, а дипольный момент представлиет собой скалярную величину. Дипольный момент, связанный с одним (двухуровневым) атомом, равен [c.86]

Для получения устойчивой коллоидной дисперсии недостаточно только смачивания частиц веществом непрерывной фазы. Важно учитывать, что в пигментных дисперсиях всегда имеются силы притяжения между частицами. Это силы Лондона, Ван-дер-Ваальса или (поверхностные). Причиной появления этих сил являются силы притяжения, действующие между атомами, из которых состоят частицы. Полярные вещества оказывают электростатические воздействия на другие диполи (силы Киисома [16]), а полярные молекулы могут притягивать неполярные за счет наведенных диполей (силы Дебая [17]). Существование притяжения между неполярными атомами или молекулами не поддавалось объяснению до тех пор, пока не было высказано предположение, что в электронном облаке, окружающем ядро, могут наблюдаться локальные флуктуации плотности заряда. Это приводит к возникновению дипольного момента, частота флуктуаций которого СОБпадает с частотой флуктуаций заряда. Если рядом имеется другой атом, то он поляризуется и взаимодействует с первым. [c.134]

Электрическое и магнитное поля индуцируют в жидких и твердых телах (проводниках, диэлектриках и магнетиках) токи, дипольный и магнитный моменты. В результате взаимодействия токов и наведенных моментов с неоднородным переменным полем на жидкость или твердое тело действуют электромагнитные силы. Появляются качественно новые возможности управления движением тел. Такие задачи возникают во многих областях современной техники и технологии — при создании бесконтактных подвесов, новых видов транспорта, устройств для сепарации, транспортировки и упаковки деталей, очистки воды от диэлектрических примесей — нефти, мазута [45, 144-145]. Широко ведутся работы в области ферродинамики по созданию приборов и устройств, используюш их содержаш ие ферромагнитные частицы жидкости, движуш иеся в электромагнитом поле [146]. Другое направление исследований связано с созданием систем пассивной и активной стабилизации спутников, тросовых космических систем в режимах тяги или генерации электроэнергии в магнитном поле Земли [147, 148]. В рамках релятивистской электромеханики показано, что черная дыра, враш аюш аяся в магнитном поле, играет роль батареи, преобразуюш ей энергию враш ения в массу покоя и энергию выбросов в магнитосфере квазаров и активных ядрах галактик [149]. [c.311]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...