Когерентность оптических волн

КОГЕРЕНТНОСТЬ ОПТИЧЕСКИХ ВОЛН [c.155]

Когерентность оптических волн [c.157]

Когерентность оптических волн 159 [c.159]

Когерентность оптических волн 6 [c.161]

Когерентность оптических волн ЛИЧИНЫ (т) [c.163]

Когерентность оптических волн 165 [c.165]

Когерентность оптических волн 167 [c.167]

Когерентность оптических волн 171 [c.171]

Когерентность оптических волн 173 [c.173]

Когерентность оптических волн Лг = / [c.177]

Когерентность оптических волн 179 [c.179]

Когерентность оптических волн 83 [c.183]

Когерентность оптических волн 189 [c.189]

Когерентность оптических волн 9 [c.191]

Когерентность оптических волн 99 [c.199]

Когерентность оптических волн 203 [c.203]

Когерентность оптических волн 211 [c.211]

Когерентность оптических волн 215 [c.215]

Когерентность оптических волн 219 [c.219]

Когерентность оптических волн 223 [c.223]

Таким образом, однородность среды и когерентность вторичных волн—-условия, необходимые и достаточные для того, чтобы рассеянный свет не мог возникнуть. В действительности же идеально однородных сред не существует. В реальных средах оптические неоднородности различного происхождения всегда имеются, и это означает, что рассеянный свет всегда есть — очень интенсивный в одних случаях и предельно слабый в других. [c.576]

Итак, посылая когерентную световую волну определенной частоты со и определенной поляризации в данный нелинейный кристалл, ориентированный определенным образом внутри оптического резонатора, можно получить за счет энергии исходной волны две новых световых волны [c.236]

В сильном световом поле в нелинейной среде может происходить взаимодействие оптических волн не только друг с другом, но и с акустическими н молекулярными колебаниями вещества. Интенсивная световая волна частоты (О, возбуждая в среде когерентные акустические или молекулярные колебания с частотой Q, одновременно дает рассеянную световую волну с частотой [c.893]

Как видно, интерферировать могут только световые волны одной и той же длины и только в том случае, если разность фаз (ф1 —фг) остается постоянной во времени. Такие волны называются когерентными источники, их испускающие, также называются когерентными. Обычные источники как белого, так и монохроматического света не когерентны. Когерентные же источники в оптике получают искусственным путем. Когерентными источниками в оптике оказываются не сами источники света, а оптические изображения одного и того же источника, вернее — одной и той же весьма малой площадки светящегося тела источника. Световая волна от одного и того же источника разделяется оптическими приспособлениями на несколько частей, которые направляются затем по разным геометрическим путям. Эта, искусственно введенная, раз-пость хода обусловит существование постоянной разности фаз колебаний, т. е. приведет к возникновению когерентных световых волн. Полученные когерентные волны затем снова направляются по одному и тому же пути, и они, налагаясь друг на друга, создают интерференционную картину. Приборы, служащие для создания когерентных волн, а затем получения интерференции света, называются интерферометрами. [c.21]

Физическую природу наблюдаемой зернистости нетрудно понять как при распространении света в свободном пространстве (рис. 7.10,6), так и при распространении его через систему формирования изображения (рис. 7.10, в), если рассмотреть случай, когда рабочие поверхности рассеивателей имеют очень большую шероховатость в масштабе оптических длин волн. При распространении в свободном пространстве результирующая оптическая волна в любой точке, находящейся на не слишком большом расстоянии от рассеивающей поверхности, состоит из многих когерентных компонент или элементарных волн, каждая из которых испускается со своего микроскопического элемента поверхности. Обратившись к рис. 7.10,6, заметим, что расстояния, пройденные этими различными волнами, могут отличаться на много длин волн. Интерференция сдвинутых по фазе, но когерентных элементарных волн приводит к зернистому распределению интенсивности (или спекл-картине, как ее называют). Если оптическое устройство представляет собой систему формирования изображения (рис. 7.10,в), то при объяснении наблю- [c.466]

В предыдущем разделе мы показали, что волна накачки с частотой 3 через взаимодействие в нелинейном кристалле может привести к одновременному усилению оптических волн с частотами со и oj, причем 3 = СО + oj. Если нелинейный кристалл поместить внутри оптического резонатора, который настроен в резонанс на частоте сигнальной или холостой волн (или на обеих частотах), то при некоторой пороговой интенсивности накачки параметрическое усиление будет вызывать одновременную генерацию на частотах как сигнальной, так и холостой волн. Пороговая интенсивность для этой генерации соответствует значению, при котором параметрическое усиление в точности компенсирует потери сигнальной и холостой волн [16—18]. Это является физической основой оптического параметрического генератора. Практическое значение такого генератора состоит в том, что он может преобразовывать выходную мощность лазера накачки в когерентное излучение на сигнальной и холостой частотах. [c.574]

ВОЛНОВЫХ векторов К возбуждают когерентные оптические фононы, которые формируют стоячую волну колебаний с волновым вектором К. Затем с некоторой задержкой на среду направляется пробный фемтосекундный импульс, который дифрагирует на осциллирующей решетке, наведенной возбуждающими импульсами. Измеряется энергия рассеянного (дифрагированного) импульса как функция задержки [c.157]

Активная среда газовых лазеров — это неравновесный газ или плазма с инверсной заселенностью. Газообразность активной среды определяет особенности газовых лазеров. Прозрачность газовых сред в широком спектральном интервале от вакуумного УФ (эксимерные лазеры) до СВЧ диапазона (молекулярные лазеры с когерентной оптической накачкой) позволяет газовым лазерам охватить чрезвычайно широкий диапазон длин волн, соот-ветствуюш,ий изменению частот более чем на три порядка. [c.39]

Задачей устройства ввода является преобразование поступающих на его вход электрических или оптических сигналов в когерентные оптические сигналы. Это преобразование выполняется в результате пространственной модуляции поступающей на его вход однородной плоской монохроматической волны по амплитуде, фазе или поляризации, осуществляемой с помощью пространственных модуляторов света (ПМС), которые в литературе часто называют управляемыми транспарантами. Пространственную модуляцию света можно осуществить либо путем пропускания света через модулирующую среду, оптические характеристики которой изменены в соответствии с обрабатываемым сигналом, либо в результате отражения света от зеркально отражающей поверхности, на которой сформирован требуемый геометрический рельеф. [c.200]

При прохождении этой волны через ПМС в плоскосги Pi формируется когерентный оптический сигнал [c.205]

Голография сфокусированных изображений - разновидность метода восстановления волнового фронта, предусматривающая регистрацию корреляционного поля в области наложения когерентной опорной волны на изображение предмета, сформированное обычной оптической системой. [c.8]

Основные преимущества, которыми обладают лазерные методы спектроскопии, связаны с возможностью селективного возбуждения населенностей уровней атомов или молекул и наведения когерентного дипольного момента в объеме среды. В первом случае открывается возможность разрешения тонкой структуры линии внутри неоднородно уширенного контура, например доплеровского. Зондируя же с помошью когерентной оптической волны наведенный макроскопический дипольный момент, мы приходим к различным схемам когерентной нелинейной оптической спектроскопии. [c.226]

Действительно, если среда оптически однородна или, другими словами, если ее показатель преломления не меняется от точки к точке, то в одинаковых малых объемах световая волна индуцирует одинаковые электрические моменты, изменение которых во времени и приводит к излучению когерентных вторичных волн одинаковой амплитуды. На рис. 29.1 представлен случай распространения плоской монохроматической волны в однородной среде. На волновом фронте А А выделим объем V с линейными размерами, малыми по сравнению с длиной волны падающего света, но содержащий достатрчно много молекул, чтобы среду можно было рассматривать как бй лощную. В направлении, характеризуемом углом 0, [c.575]

Параметрический генератор света. Поместив нелинейный кристалл в оптической резонатор, можно превратить параметрическое рассеяние в параметрическую генерацию света. Будем рассматривать скалярный синхронизм — когда волновые векторы (как волны накачки, так и обеих иереизлученных световых волн) направлены вдоль одной прямой эта прямая есть ось резонатора. Ориентируем нелинейный кристалл внутри резонатора таким образом, чтобы направление синхронизма для некоторой конкретной пары частот odj и — oj совпадало с осью резонатора, и введем в резонатор вдоль его оси интенсивную когерентную световую волну накачки частоты ш. Для выполнения условия синхронизма надо позаботиться о поляризации волны накачки. Возможна ситуация, когда волна накачки и одна из переизлученных волн — необыкновенные, а другая переизлученная волна — обыкновенная. [c.236]

Рис. 4. Схемы когерентной нелинейной спектроскопии нестационарных процессов а — ДЕухуроваевая система, с которой нестационарно взаимодействует резонансное оптическое попе б — зависимости от времени амплитуды оптического поля в трёх различных схемах нелинейной когерентной спектроскопии вверху — ступенчатое включение резонансного взаимодействия в момент времени , средняя диаграмма — импульсное резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему (Ч, Ч моменты начала и конца оптического импульса) внизу — резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему в виде двух последовательных коротких импульсов, разделённых интерва.чом т в — временные диаграммы сигналов нелинейной спектроскопии, соответствующих амплитудам оптического поля на рис. 6 вверху — сигнал оптических нутаций в амплитуде резонансной оптической волны, прошедшей сквозь образец средняя кривая — сигнал затухания свободной поляризации излучения, прошедшего через образец внизу — сигнал оптического эха в виде импульса излучения спустя время Т после воздействия второго импульса.

Определим точнее предмет исследования предлагаемой книги. Как всякий оптический элемент (призма, зеркало, линза, объектив и т. п.), голографический оптический элемент преобразует волновой фронт падающей на него световой волны фокусирует, отклоняет, расщепляет его и т. п. Однако, и в этом первая особенность голографических элементов, в основе данного преобразования лежит дифракция света на периодической или квази-периодической структуре, а не преломление или отражение, как в классических аналогах. В этом смысле голографические элементы можно назвать дифракционными оптическими элементами. Вторая особенность заключается в методе получения здесь, как правило не используют традиционной оптической технологии. Дифракционную структуру элемента формируют, фиксируя в высокоразрещающей фоточувствительной среде картину, возникающую при интерференции двух или нескольких когерентных световых волн. [c.3]

Поскольку волоконные световоды обычно используются для передачи каких-либо данных и телефонных разговоров, важно понять, как ФКМ воздействует на работу систем оптической связи [47, 48]. В многоканальной (с частотным уплотнением информации) системе Как ФКМ, так и ФСМ будут изменять фазу оптической волны в каждом из каналов. В случаях когда информация передается за 4ev амплитудной модуляции и некогерентно демодулируе1ся. а также в системах связи с прямым детектированием нелинейные изменения фазы малосущественны. Однако, если используются методы когерентной демодуляции, такие изменения фазы могут сильно ограни-" ить работу системы. Для того чтобы лучше поня гь это ограничение. [c.211]

В последние годы значительное число исследований было направлено на разработку оптических методов возбуждения и регистрации все более коротких когерентных импульсов деформации [72—801. Во многом это связано с широкими перспективами практического применения этого бесконтактного, дистанционного метода для экспресс-диагностики различных веществ. Возбуждаемые с помощью лазеров акустические импульсы наносекундной длительности эффективно использовались для определения анизотропии модулей упругости [81] и распределения пространственного заряда в диэлектриках [82]. Создание оптических генераторов пикосекундных акустических импульсов открывает возможность измерения поглощения акустических волн гига- и терагерцевого диапазона частот [76—791, изучения упругих свойств [76, 78, 80], распределений дефектов и остаточных напряжений в пленках, измерения толщин тонких пленок [74, 77, 781. Однако у проводимых исследований, несомненно, есть и более фундаментальные цели. С одной стороны, это создание импульсных акустических спектрометров быстрых нестационарных процессов. С другой — исследования распространения когерентных акустических волн в условиях, когда существенно проявляется дискретная структура кристаллов. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...