Возбуждение атома при столкновениях атомами

Под действием такого излучения атом переходит в состояние 3. Возможны как оптические, так и неоптические (из-за передачи энергии при столкновении атомов) переходы атомов из состояния Еа в состояние Е . В дальнейшем возбужденные атомы, излучая энергию hvj, = 2 — El, переходят в состояние Ei- Будем полагать, что состояние Е< не является метастабильным. Согласно закону сохранения энергии, если возбуждающий квант часть своей энергии Еа — Е превращает в тепловую (если переход от Ез в Е2 является неоптическим), то оставшаяся часть идет на люминесцентное излучение, т. е. [c.364]

ВОЗБУЖДЕНИЕ ЛИНИЙ ПРИ СТОЛКНОВЕНИЯХ с АТОМАМИ И ИОНАМИ [c.455]

Такие опыты интересны тем, что должны выявить зависимость процесса столкновения от массы ударяющей частицы. Как видно из рис. 248, максимумы функций возбуждения Не при столкновениях с атомами Н и D лежат при гораздо больших энергиях, чем при столкновениях с электронами при этом [c.455]

Эффективные сечения возбуждения при столкновении атомов с другими нейтральными атомами или ионами могут быть в принципе рассчитаны теми же приемами, что и при столкновениях с электронами. В области больших скоростей, когда I, где и—по-прежнему величина порядка скорости движения внутриатомных электронов, применимо приближение Борна. Эффективные сечения оптически-разрешенных переходов убывают, как v nv, оптически-запрещенных — как v . Критерий пригодности борновского [c.471]

Различные типы ОКГ отличаются друг от друга либо всеми перечисленными элементами, либо их частью. В тех случаях, когда работа лазеров базируется на различных физических явлениях, эти различия имеют более принципиальный характер. Например, в ОКГ на твердом теле накачка производится при помощи фотонов, испускаемых специальными источниками света. В газовых же ОКГ она осуществляется при прохождении электрического тока через газ и возбуждении рабочих атомов при столкновении с электронами и возбужденными атомами примесного газа. К числу менее принципиальных различий относятся, например, разные способы канализации выведенной энергии из ОКГ к месту потребления она может быть осуществлена либо по световоду, либо при помощи линз и зеркал в свободном пространстве. [c.16]

Вероятность возбуждения атома при столкновении с электронами равна [c.93]

Условием стабильного горения дуги при дуговой сварке в защитной среде инертных газов на переменном токе является регулярное восстановление разряда при смене полярности. Потенциал возбуждения и ионизации инертных газов аргона и гелИя выше, чем у кислорода, азота и паров металла, поэтому для возбуждения дуги переменного тока требуется источник питания с повышенным напряжением холостого хода. Сварочная дуга в среде инертных газов (аргона или гелия) отличается высокой стабильностью и для ее поддержания требуется небольшое напряжение. Высокая подвижность электронов обеспечивает достаточное возбуждение и ионизацию нейтральных атомов при столкновении с ними электронов. [c.218]

При столкновении атомов и (или) молекул с возбужденными электронными состояниями возникают задачи, аналогичные тем, которые описаны выше для взаимодействия радикалов. В общем можно утверждать, что молекулы с возбужденными электронными состояниями обладают большими поперечными сечениями, из-за больших размеров орбит смещенных электронов по сравнению с орбитами их основных состояний. К счастью, среди двухатомных молекул, включая компоненты воздуха, при интересующих нас здесь температурах имеется незначительное число молекул или атомов с возбужденными электронными состояниями, и их влияние будет пренебрежимо малым. [c.389]

Несколько сложнее описывается явление излучения, происходящее за счет квантовых эффектов изменения уровней энергии в системе молекулы, или атома, или ядра атома, а также за счет ускоренных движений заряженных частиц. Явление излучения, которое можно рассматривать как испускание фотонов, во многих случаях тесно связано с хаотическим тепловым движением и существенным образом зависит от температуры, определяющей возможные возбуждения энергии при столкновении частиц. Исследование движений материальных сред при больших температурах необходимо производить с учетом эффектов передачи энергии и изменения температуры за счет сопутствующих процессов поглощения и рассеяния лучистой энергии. [c.18]

Это есть простое следствие анализа Фурье (см. ссылку на стр. 131). Такая ширина называется естественной шириной линии. Наиболее узкой линией, известной до сих пор, является линия в спектре водорода, соответствующая длине волны 2 см и происходящая от перехода из состояния, в котором спины электрона и протона параллельны, в состояние, в котором они направлены в противоположные стороны. Из-за очень слабого взаимодействия спинов этот переход имеет очень малую вероятность, и среднее время жизни возбужденного таким образом атома достигает 31 года. По формуле, приведенной выше, это отвечает ширине линии АХ 5 10 см. На Земле в условиях лаборатории эта ширина линии значительно больше. Переходы из возбужденного состояния в основное происходят не сами но себе, а при низком давлении, при столкновении атомов со стенками сосуда. [c.134]

Явление ослабевания люминесценции вследствие введения посторонних веществ носит название тушения люминесценции. Механизм этого процесса ясен для случая резонансной флуоресценции газов. Атом находится в возбужденном состоянии в среднем 10 — 10 с. За это время может произойти столкновение возбужденного атома с каким-либо атомом или молекулой примеси. При этом может оказаться, что энергия возбужденного атома передается частице, которая с ним столкнулась, и расходуется на какие-либо процессы, происходящие в данной частице, или переходит в тепло (столкновения второго рода). Таким образом, часть возбужденных атомов лишается возможности участвовать в излучении, и следовательно, происходит ослабление (тушение) первоначально наблюдаемой люминесценции. Взамен нее может произойти химическая реакция с молекулой, которая сама не поглощает света, но заимствует его от возбужденного атома (сенсибилизированная фотохимическая реакция, см. 190). Поглощенная энергия, переданная при столкновении второй частице, может пойти на возбуждение последней и вызвать ее люминесценцию (сенсибилизированная люминесценция). [c.755]

Положение изменяется, если в разрядную трубку ввести гелий. Гелий обладает двумя долгоживущими (метастабильными) состояниями a, 3, показанными на левой части рис. 40. 11 эти состояния возбуждаются при столкновениях с электронами, и ввиду большой длительности их существования, концентрация метастабиль-ных атомов гелия в разряде очень велика. Энергии 0, 2 мета-стабильных состояний гелия очень близки к энергиям 3, Е неона, что благоприятно для передачи энергии возбуждения от гелия к неону при их столкновениях. Эти процессы символизируются горизонтальными пунктирными стрелками. В результате концентрация атомов неона, находящихся на уровнях 3, 2, резко увеличивается, и возникает инверсная заселенность уровней 3 и 4, а разность заселенностей уровней , и 4 увеличивается [c.793]

Важным случаем оптического возбуждения является возбуждение одного определенного уровня энергии Ещ атома газа из основного состояния 1 путем поглощения фотона к = Ет— ь Возбужденный атом может отдать свою энергию возбуждения двумя способами путем испускания фотона, т. е. при переходе с испусканием, и путем потери энергии при столкновении с другой частицей, т. е. при безызлучательном переходе. Если атом возвращается в основное состояние, испуская фотон hv той же частоты V, что и поглощенный фотон, то такое испускание называется резонансным. [c.226]

МНОГО атомов гелия. Энергии уровней гелия 2 и 3 близки к энергиям уровней Ег и 3 неона. Благодаря этому при столкновениях возбужденных атомов гелия с невозбужденными атомами неона происходит резонансная передача энергии от атомов гелия к атомам неона (что показано на рис. 35.16 пунктирными горизонтальными стрелками). Потерявшие энергию атомы гелия безызлучательно переходят в невозбужденное состояние. Этот процесс приводит к сильному возрастанию концентрации атомов неона на уровнях Е% 3 и возникает инверсная заселенность уровней 3 и 1, а разность заселенностей уровней 2 и 1 увеличивается в несколько раз. [c.290]

Одним из наиболее распространенных ионных лазеров является аргоновый лазер. Условия его возбуждения характерны для ионных лазеров, в которых верхний лазерный уровень заселяется благодаря двум последовательным столкновениям атомов аргона с электронами в электрическом разряде. При первом столкновении образуются ионы из нейтральных атомов, а при втором происходит возбуждение этих ионов, т. е. накачка представляет собой двухступенчатый процесс. Для того чтобы ионный лазер действовал эффективно, плазма газового разряда должна быть высокоионизированной. Такая плазма создается при использовании сильноточного дугового разряда. Газоразрядная трубка имеет малый диаметр (1—10 мм), что позволяет получать большие плотности тока в разряде (порядка сотен ампер на 1 см ). [c.290]

Экситон можно рассматривать как возбужденный электрон , который все время остается вблизи дырки. При определенных условиях, например при столкновении экситона с примесным атомом, возможна рекомбинация экситона (рекомбинация электрона и дырки) и, как следствие, освобождение энергии возбуждения. Энергия освобождается также при переходах экситона из возбужденных состояний ( >1) в основное (л=1). Таким образом, экситоны являются своеобразными аккумуляторами энергии , способными переносить энергию от одних точек кристалла к другим. Именно это свойство и предопределяет важность участия экситонов в различных процессах. [c.152]

Этот процесс, классифицируемый как столкновение второго рода, имеет тем большую вероятность, чем меньше разница энергии возбуждения соответствующих уровней. Точный баланс энергии сводится за счет изменения кинетической энергии атомов. Передача энергии с метастабильных уровней Не на уровни Не при столкновениях второго рода показана горизонтальными штриховыми линиями. [c.303]

Для действия лазера необходимо не только эффективное заселение верхнего уровня рабочего перехода, но и быстрое опустошение нижнего уровня. В Не—Не-лазере нижние уровни 2р и Зр опустошаются в основном вследствие спонтанных переходов на уровни 1л. Вероятность этих переходов достаточно велика. Так, время жизни уровня 2р и большинства других уровней 2р составляет всего 2-10 с. Однако эффективному опустошению р-уров-ней может препятствовать значительная населенность уровней 1л. Два из них являются метастабильными, но и остальные опустошаются очень медленно вследствие пленения резонансного излучения. Поглощение излучения, испускаемого при спонтанных переходах с уровней 2р и Зр, атомами, находящимися на уровнях 1л, приводит к дополнительному заселению уровней 2р и Зр. Еще большую роль в заселении этих уровней играет электронное возбуждение с уровней 1л, эффективное сечение которого очень велико. Вследствие этого необходимым условием создания инверсной населенности является не слишком высокая концентрация атомов на уровнях 1л. Опустошение этих уровней происходит в основном при столкновениях со стенками разрядной трубки, к которым диффундируют возбужденные атомы. Процесс диффузии протекает тем быстрее, чем меньше диаметр трубки. Именно этим объясняется экспериментально установленная зависимость ненасыщенного коэффициента усиления от диаметра разрядной трубки [c.304]

Таблица 18.23. Константа скорости тушения возбужденных атомов и молекул инертных газов при столкновениях с атомами и молекулами, 10-ч см /с (Г = 300 К) [14]

ПРОЦЕССЫ ТУШЕНИЯ ВОЗБУЖДЕННЫХ АТОМОВ И МОЛЕКУЛ ПРИ СТОЛКНОВЕНИЯХ С ТЯЖЕЛЫМИ ЧАСТИЦАМИ [c.407]

При столкновении друг с другом атомы и молекулы приобретают энергию, переходя в возбужденное состояние. Затем эту энергию они излучают. Таким образом, [c.78]

Внутренний электрический квадрупольный момент ядра не влияет на сверхтонкое расщепление энергетических уровней атома и должен определяться совершенно иными методами. Для измерения Qa используется явление кулоновского возбуждения ядра, состоящее в том, что ядро при столкновении с заряженной частицей может перейти в возбужденное состояние за счет чисто электростатического взаимодействия. Если возбуждаемый уровень ядра — вращательный, то процесс поддается точному расчету, а из сравнения [c.68]

Возбуждение спектральных линий при столкновениях с атомами и ионами [c.454]

С теоретической точки зрения вероятность возбуждения при столкновениях между атомами или атомами и ионами очень мала, если величина [c.457]

При столкновении атомов с ионами могут происходить и более сложные явления, чем простое возбуждение [i20-i24j Например, одновременно с возбуждением возможна перезарядка, т. е. может иметь место столкновение следующего типа [c.458]

Разрядный режим — основной используемый в технических устройствах режим. Плазма образуется в объеме МЭЗ за счет ступенчатой ионизации (по возбужденным состояниям атома s) при столкновениях атомов с электронами, ускоренными на приэмиттерном скачке электрического потенциала. Характеризуется относительно высокой концентрацией плазмы, что приводит к повышению электрической проводимости МЭЗ, и высокими значениями плотности тока и КПД ТЭП при технологически освоенных размерах МЭЗ (100—500 мкм). [c.521]

В нормальных условиях электроны атома располагаются в виде упорядоченной последовательности, начиная с уровня наименьшей энергии. При воздействии на атом внешнего рентгеновского излучения или при столкновении атома с внешними по отношению к нему электронами электроны атома могут поглощать часть энергии внешнего воздействия и переходить в состояния, соответствующие более высоким энергиям по сравнению с энергией нормального состояния. Такое явление называют возбуждением атома. Энергию в электронволь-тах (эВ), необходимую для возбуждения электрона атома, называют потенциалом возбуждения. Многократно (или однократно) возбуждаясь, атом может достигнуть такого состояния, что некоторые электроны его окажутся в состоянии, соответствующем п оо, и выйдут из-под влияния ядра атома. В этом случае говорят, что атом находится в ионизированном состоянии. Рассмотрим эти явления на примере атома водорода. В нормальных условиях п=1. При возбуждении атома п принимает значения 2, 3, 4. .. и т. д. Однако такое возбужденное состояние нестабильно, и электрон за время порядка 10 с возвращается в первоначальное состояние. Время пребывания в таком метастабильном состоянии для атомов газов Ые, Не, Аг составляет примерно с. [c.13]

Потенциал возбуждения и ионизации инертных газов аргона и гелия выше, чем кислорода и азота, а также наров металлов. Поэтому для возбуждения дуги переменного тока требуется источник питания с повышенным напряжением холостого хода или дополнительный источник высокого напряжения. Дуговой разряд в среде аргона и гелия отличается высокой стабильностью, и для его поддержания требуется относительно небольшое напряжение. При дуговом разряде возможна ступенчатая ионизация Аг и Не, благодаря чему напряжение дуги может быть ниже потенциала ионизации газов. При движении в среде аргопа и гелия электроны теряют энергии меньще, чем в среде многоатомных газов, так как во втором случае нроисходит большее число неунругих соударений со значительной потерей энергии на диссоциацию молекул. Высокая подвижность электронов обеспечивает большую вероятность возбуждения и ионизации нейтральных атомов при столкновении с ними электронов. [c.429]

СТОЛКНОВЕНИЙ ТЕОРИЯ — фактически др. название теории рассеяния. В классич. механике включает в себя теорию удара. В нерелятивистской квантовой механике большое место занимает С. т. атомов и молекул, изучающая процессы возбуждения, перезарядки и диссоциации при столкновениях атомов и молекул между собой и с налетающими частицами. Подробнее см. Рассеяния теори.ч, а также Прохождение зар.чженных частиц, через ве/цестео, Сто.гкно-вени.ч атомные, Столкновение нук.гонов. [c.87]

КСЕНОНОВЫЕ ЛАМПЫа Наиболее универсальными источниками света являются ксеноновые (Хе) дуговые лампы высокого давления. Они обеспечивают почти непрерывный спектральный выход в области 270 — 700 нм (рис. 2.3), за исключением нескольких узких линий вблизи 450 нм. Испускание света ксеноновыми дуговыми лампами происходит за счет рекомби-ншщ электронов с ионизованными атомами Хе. Эти ионы образуются при столкновениях атомов Хе с электронами в дуге. Непрерывный спектр испускания возникает при полном удалении электронов из атомов. Атомы Хе, находящиеся в возбужденном состоянии, дают линии в спектре, а не широкие полосы этим обусловлены пики вблизи 450 нм. Интенсивность испускания резко падает в области < 280 нм. При работе многих ксеноновых ламп не происходит образования озона в окружающем воздухе. Кварцевый баллон таких безозонных ламп не пропускает света с длиной волны короче 250 нм, и выходной поток таких ламп быстро падает при уменьшении длины волны. [c.34]

Поэтому наиболее широкое распространение получили инертные газы и их смеси. Система энергетических уровней газовых цред значительно проще, чем система атомов, введенных в кристаллическую решетку твердотельных активных веществ. Безызлучатель-ные переходы имеют меньшее значение, чем в твердых телах, однако для перевода активного вещества в возбужденное состояние не имеет смысла пользоваться излучением источника, имеющего спектр абсолютно черного тела, поскольку газ поглощает только иа отдельных линиях. Для возбуждения применяют два других метода возбуждение электронными ударами, и передача возбуждения при столкновении атомов. Первый газовый оптический квантовый генератор, разработанный в 1960 г. [9, 34], имел в качестве активного вещества смесь газов гелия и неона. На их примере и рассмотрим принцип работы газового активного вещества. Схема энергетических уровней показана на рис. 2.3. В газовой смеси электрический разряд, который возбуждает атомы гёлня и переводит их с основного энергетического уровня на уровень 2 5. Поскольку в газовом разряде происходят постоянные столкновения одних атомов с другими, то имеется определенная вероятность столкновения возбужденных атомов гелия с невозбужденными атомами неона, в результате которого атомы гелия передают свою энергию атомам неона, а сами возвращаются в основное состояние. Атомы неона вследствие увеличения внутренней энергии переходят из основного состояния на уровень 25, который, как это хорошо видно на рисунке, состоит из четырех подуровней. Поскольку перераспределение энергии при столкновении двух частиц происходит с минимальным изменением общей внутренней энергии, то атомы неона переходят в основном именно на уровень 2 5, а не на уровень 2Р или 15. Поэтому возникает инверсная населенность уровней 25 и 2Р. Суммарное число этих уровней сорок, но правилами отбора разрешены только тридцать переходов с уровней 25 на уровни 2Р. На пяти из этих переходов было получено стимули- [c.32]

Инверсная заселенность уровней. Как увидим в дальнейшем, систему, энергетические уровни которой удовлетворяют определенным условиям, можно перевести в состояние с инверсной населенностью уровней. Процесс перевода системы в инверсное состояние называется накачкой. Накачку можно осуществить оптическими, электрическими и другими способами. При оптической накачке атомы, поглощая излучение, переходят в возбужденное состояние. При электрической накачке (например, в газообразной среде) атол ы переходят в возбужденное состояние благодаря неупругим столкновениям атомов с электронами в газовом разряде. В этой связи следует еще раз отметить идею В. А. Фабриканта, выдвинутую в 1939 г., сущность которой заключалась в том, чтобы с помощью спеи,иальных молекулярных примесей избирательно исключить некоторые нижние энергетические состояния, в результате чего осуществилась бы инверсная заселенность. [c.382]

Соотношение (211.2) означает, очевидно, равенство числа актов возбуждения (Ш ) и числа актов ухода из состояния / (Л ,/т,) за единицу времени. Величина Wi зависит от особенностей того способа, которым осуществляется возбуждение атома. Это может быть столкновение атома с электроном в газовом разряде, сопровождающееся передачей энергии поступательного движения внутренним степеням свободы атома, либо приобретение энергии атомом при диссоциации молекулы, либо химическая реакция, продукты которой оказываются в возбужденном состоянии, и т. д. С некоторыми способами возбуждения мы познакомимся позже (см. 212 и гл. XXXIX и ХЕ). В данном же параграфе заселенности также предполагаются заданными известными величинами. [c.731]

Введем в бесцветное пламя бунзеновской горелки пары какого-либо металла пропитаем, например, кусочек сбеста раствором хлористого стронция и внесем такой фитиль в пламя горелки. Пламя окрасится в красный цвет, и наблюдение при помощи спектроскопа обнаружит присутствие линии стронция с к = 689,2 нм. Ни линии хлора, ни другие линии стронция при этом не обнаруживаются. Вообще говоря, в пламени можно возбудить лишь сравнительно немногие линии некоторых металлов. Объяснение этого следует искать в тех количествах энергии, которые могут сообщаться атому при столкновении с частицами, составляющими пламя (атомами, молекулами, ионами, электронами). Пламя бунзеновской горелки характеризуется температурой около 2000 К- Средняя кинетическая энергия частиц в этих условиях невелика и составляет всего около 0,20 эВ. В пламени с темпер<атурой 2000 К присутствует некоторое количество частиц с кинетической энергией, значительно превышающей среднюю энергию, ибо скорости распределены между частицами хаотически. Однако по закону распределения скоростей (закон Максвелла) число частиц, обладающих скоростями, значительно большими средней, быстро падает по мере удаления от средней ве и-чины. Поэтому число частиц, обладающих кинетической энергией больше 2—3 эВ, настолько незначительно, что практически трудно ожидать свечения атомов, потенциал возбуждения которых превышает эти величины. [c.742]

Выравнивание средней кинетической энергии электронов и атомов идет довольно сложным путем. При упругом столкновении электронов с атомами обмен кинетической энергией происходит в весьма слабой степени вследствие огромного различия в массах электронов и атомов. При неупругом столкновении кинетическая энергия передается атомам крупными порциями (возбуждение, ионизация), но воспринимается ими не как кинетическая энергия, а как внутренняя энергия атома, перешедшего в иное состояние. Однако возбужденный атом может не только испустить приобретенную им энергию в виде излучения возможны и столкновения возбужденного атома с невозбужденным, при которых энергия возбуждения распределяется между обоими атомами в виде кинетической энергии. Такие столкновения, получившие название столкновений вто рого рода, наблюдаются на опыте. Они-то и играют важную роль в явлениях электрического разряда при переходе кинетической энергии электронов в кинетическую энергию атомов. [c.743]

При столкновении возбужденного атома с другим атомом или молекулой (как возбужденной, так и невозбужденной) возможны процессы двух типов, приводящие к ионизации [13, 14]. В процессе первого типа, носящем название пеннинговской ионизации, ионизация может происходить при условии, когда энергия возбуждения атома. А превышает потенциал ионизации другого атома или молекулы В [c.395]

Отметим также, что процессы фотоионизации атомов и молекул и процессы пеннинговской и ассоциативной ионизации атомных частиц при столкновениях с возбужденными атомами затронуты в гл. 18. [c.411]

В ряде случаев ускоренный полем электрон при столкновении с частицами газа передает им свою энергию, однако ионизации не происходит. Энергия затрачивается на перевод в возбужденное состояние электронов в атомах или молекулах. В последующем электроны возвращаются в невозбужденное состояние, а запасенная избыточная энергия излучается в виде кванта света, фотона. Фото-ны образуются и в результате рекомбинации электронов и ионов. Фотоны распространяются со скоростью света (3- 10 м/с), и их энергия в некоторых случаях достаточна, чтобы произвести фотоионизацию других атомов или молекул, расположенных далеко впереди фронта первичной лапины. В результате появляются цторичные. образовавшиеся за счет фотоионизации электроны, которые в свою очередь начинают процесс ударной ионизации и порождают новые электронные лавины, расположенные далеко впереди фронта первичной лавины. [c.172]

Твердые вещества имеют широкие полосы поглощения и для накачки целесообразно использовать газоразрядные лампы с широким спектром излучения. Газообразные вещества имеют относительно узкие и весьма интенсивные линии поглощения и возбуждаются нередко с помощью газового разряда в самой активной среде, — т. е. в газе. Для газовой смеси удается получить высокую инверсию населенности при определенном режиме газового разряда. К таким средам относятся смеси гелия и неона, гелия и ксенона, неона и кислорода, аргона и кислорода и др. Обычно газовая среда состоит из двух газов, в которой активным является один из газов, а второй лишь используется для не-, редачи энергии накачки к частицам активного газа например, в ге-лийнеоновом ОКГ в состав смеси входит гелий Не и неон Ne в соотношении 10 I давление составляет 1 мм рт. ст. Источником стимулированного излучения служат атомы неона. Возбуждение достигается либо с помощью высокочастотного генератора, либо с помощью тлеющего разряда в трубке при высоком постоянном напряжении. Возбужденные атомы гелия с большим временем жизни, 1000 мксек, передают при столкновениях свою энергию атомам неона. В смеси азота с углекислым газом излучательные переходы совершаются между уровнями молекул СОз, а возбужденные атомы азота лишь передают свою энергию углекислому газу. В генераторах на аргоне генерация возникает при дуговом разряде в аргоне. Возможно использование и других газов. — [c.223]

Необходимо отметить некоторые недоразумения, которые встречались по поводу этого случая возбуждения в более старых литературных источниках, а именно иногда считалось, что термический характер возбуждения специфически связан с возбуждением при столкновениях нейтральных атомов и молекул, совершающих тепловое движение. Наличие в светящемся объеме свободных электронов или других заряженных частиц, как предполагалось, нарушает тепловой характер возбуждения. В действительности он обусловливается лишь наличием термодинамического равновесия независимо от того, при столкновении с какими частицами происходит возбуждение атомов. При этом обычно рассматриваются случаи неполного равновесия, в том смысле, что в источнике света отсутствует равновесие с излучением. Равновесие считается выполненным лишь по отношению к движению частиц всех сортов и их распределению по энергетическим уровням. Другими словами, считается, что частицы всех сортов движутся со скоростями, распределенными по закону Максвелла с одним и тем же значением температуры Г, и что они распределены по энергетическим уровням по закону Больцмана с той же температурой Т. Тогда, при одновременном отсутствии равновесия с излучением, интенсивность линий, для которых самопоглощение не играет заметной роли, выражается формулой (2). Излучатель, удовлетворяющий формуле (2), называется больцмановским излучателем. При возрастании оптической плотности, когда сказывается самопоглощение света, больцманов-ский излучатель начинает переходить в планковский излучатель. ) [c.428]

Общий вид оптических функций возбуждения при столкновении с элек тронами и с нейтральными атомами или ионами сходен в обоих случаях вероятность возбуждения сперва растет с возрастанием кинетической энергии ударяющих частиц, достигает некоторого максимума и затем спадает. Но тот ход, который функция возбуждения при электронном ударе обнаруживает в интервале энергий в несколько десятков электрон-вольт, при соударении [c.454]

Рис. 247. Оптические функции возбуждения линий Hg I, Х2537 А (/) и 3131 А (2) при столкновениях с нейтральными атомами водорода (сплошные кривые) и

Рис. 250. Эффективные сечения возбуждения линий гелия и ионизо.ваиного цезия при столкновениях ионов цезия с нейтральными атомами гелия.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...