Дополнительные линии при возмущения

В свете сказанного выше ясно, что с обоими членами тесной двойной системы может быть связано вещество, окружающее эту двойную. Это вещество было действительно обнаружено при изучении многих двойных. Оно может иметь форму газовых потоков, дисков, оболочек или облаков, окружающих оба компонента. Присутствие подобных образований обнаруживается по дополнительным линиям излучения или поглощения в спектрах этих двойных, по возмущениям измеренных лучевых скоростей, определяющих кривые скоростей компонентов и по видоизменению кривых блеска. [c.472]

Сопротивление потерь можно рассматривать как возмущение в идеальной линии При распространении волны а на сопротивлениях Нц(1г возникают дополнительные напряжения <Ш1 и йОг, находящиеся в фазе с токами к-Ие волны и пропорциональные и с1г [c.27]

Так как нормальная сила в поперечном сечении при изгибном возмущении не меняется, дополнительные силы справа и слева от нейтральной линии должны. быть равны друг другу. Иначе говоря, равны площади правого и левого треугольника, и мы получим [c.154]

Реализуем следующую программу термосилового нагружения основное температурное поле получает малое возмущение, после чего оболочка нагружается равномерным внешним давлением, меньшим критического при мгновенном упругом деформировании. Предполагаем, что приращение температуры не изменяет упругих и реологических свойств материала. На рис. 34 приведены результаты расчета ползучести оболочки, для которой уровень основного температурного поля (Г=200°С) равномерно повышается на 5°С силовое нагружение отсутствует. Вследствие дополнительного нагрева оболочка увеличивает начальную погибь. Это состояние отражено штрихпунктирными линиями. Наличие температурных [c.72]

Эффект ребер в рамках теории идеальной жидкости (R->-oo, S0) должен быть учтен отдельно, например методом возмущений [20, 39]. Для учета вязкости жидкости при S О надо вычислить дополнительную силу dPy, приложенную к элементу ребра длиной ds, измеряемой вдоль средней линии L, . По аналогии с (25) [c.67]

Решения, одно из которых на рис. 7.3.9, а намечено штриховей линией, реализуется лишь при наличии дополнительных возмущений, вызывающих перемену знака прогиба. Эти возмущения здесь считаем отсутствующими, так что решения, не удовлетворяющие условию / Ув>0, исключаем из рассмотрения. [c.526]

Во-первых, вызванные телом малые возмущения распространяются вдоль линий Маха (они же являются в данном случае и линиями равного потенциала для дополнительного потока) без изменения вплоть до бесконечности, тогда как в дозвуковом потоке вызванные телом возмущения затухают при удалении от тела. Вследствие этого линии тока в возмущенной области сверхзвукового потока представляют собой семейство линий, которые параллельны контуру тела и получаются из контура его переносом [c.376]

Диффузность неполносимметричных комбинационных линий 473, 474 Диффузность полносимметричных комбинационных линий 427, 473, 486, 519 Дополнительные линии при возмущениях 408 [c.600]

В общем можно сказать, что методы, не основанные на теории возмущений, могут успешно применяться для ряда проблем, для исправления результатов, полученных в рамках этой теории, и для описания различных дополнительных эффектов. При использовании высоких интенюивностей излучения, что соответствует современным возможностям, в значительной мере усиливается взаимное влияние атомной системы и поля излучения, благодаря чему возникает более сильное отклонение от пове дения свободной системы. Это происходит, например, в случае зависящего от интенсивности изменения функции формы линии. [c.482]

Рассматривая разные варианты с увеличивающимся размером частиц, можно увидеть, что отходы сепаратрисы Xi и ударной волны Ху увеличиваются при росте радиуса частиц а до некоторого значенияя 300 мкм. При дальнейшем увеличении радиуса частиц отраженные частицы вылетают за головную ударную волну, создавая возмущение перед ней и приводя к образованию двух волн сжатия (см. р х) и Vi x) для а = 400 мкм на рис. 4.8.3). При этом давление на теле х = 0) и, в частности, в точке торможения (х = О, у = 0) за счет дополнительного искривления линий тока газа и поперечного его отвода становится существенно меньше, чем для режима обтекания чистым газом (рзо = 0). При дальнейшем увеличении размера частиц возникает тенденция к восстановлению головной ударной волны п к обратному приближению ее к телу (см. р х) и Vi x) для а — 400 мкм и а = оо на рис. 4.8.3), когда картина течеппя газа приближается к топ, которая дается замороженной схемой на = э , соответствующей течению чистого газа. В этом диапазоне режимов с вылетом отраженных частиц за головную ударную волну преобладает тормозящее действие газа отраженными частицами, а не дополнительное пс-кривленпе линий тока газа. [c.395]

Как уже упоминалось, для мениска характерны возмущения поверхности в виде вертикальных рифов. Для устранения возмущений такого типа необходимо наличие магнитного поля, силовые линии которого были бы направлены вдоль периметра сечения расплава в горизонтальной плоскости, причем жесткость этого поля должна обеспечиваться присутствием малопрозрачной для поля (т.е. хорошо проводящей ток) поверхности, максимально приближенной к расплаву. Такая поверхность в индукционной печи всегда присутствует. Ею является индуктор, а в ИПХТ-М также и холодный тигель. Наведение же азимутально ориентированного магнитного поля является дополнительной задачей. Она решается наиболее просто при наличии в индукционной печи верхнего источника нагрева [8], связанного с перетеканием на вершину расплава значительных токов (например, электродугового) (рис. 12). При появлении рифа сечение азимутально направленного магнитного потока сужается и линейная плотность меридионально ориентированного тока на вершине рифа возрастает, что соответственно повышает локальную плотность сжимающих ЭМС, создаваемых этим током. Эффективность этого процесса, стабилизирующего поверхность, зависит от жесткости рассматриваемого азимутального поля, что, как явствует из рассмотренного ранее, зависит от расположения меридиональных проводников вокруг этого поля и частоты. [c.32]

Резкие и довольно значительные изменения концентрации частиц в теплоносителе наблюдались при режимах эксплуатации АЭС, связанных с какими-либо возмущениями мощности, гидродинамики и т. д. Удельная активность частиц при этом может возрасти или- уменьшиться в зависимости от того, является дополнительным источником шлама активная зона или внешняя часть контура. Случаи, связанные с большими выбросами активности, можно зафиксировать с помощью датчиков активности, установлеиных на линии системы очистки. [c.303]

Остановимся несколько подробнее на структуре напряжений, соответствующих простым краевым эффектом. Все связанные с ним величины быстро затухают, поэтому при качественных рассуждениях можно исходить не из формул (8.12.4), определяющих простой краевой эффект в окрестности линии возмущения, а из формул (8.12.6), задающих его только на самой этой линии. Формулы (8.12.6) показывают, что главное тангенциальное усилиг Гз и главный момент Gi пропорциональны соответственно произвольным функциям il)i и я1)2. Таким образом, простой краевой эффект имеет черты сходства с дополнительными напряженными состояниями, возникающими вблизи отверстий как в пластинке, растягиваемой в своей плоскости, так и в пластинке, подвергаемой изгибу. Первое из этих дополнительных напряженных состояний связано с функцией и дает в освиом нормальные усилия на сечениях, ортогональных к линии возмущения. Второе связано с функцией г )2 и дает в основном изгибающие моменты на сечениях, параллельных линии возмущения. [c.136]

Паровое пространство между тарелками и гидравлические сопротивления тарелок можно представить в виде последовательности недетектирующих элементов первого порядка. Характеристики колонны по этому каналу аналогичны характеристикам последовательности емкостей под давлением, для которых расход на выходе зависит от перепада давления между емкостью и линией после емкости. Для случая одной емкости с одинаковыми гидравлическими сопротивлениями на входе и выходе постоянная времени равна 7 С/2. Если последовательная цепь содержит две емкости и три гидравлических сопротивления, то передаточная функция, связывающая давление во второй емкости с давлением на входе в первую емкость, будет иметь эффективные постоянные времени, равные ЯС и 7 С/3. Включение дополнительных емкостей приводит к увеличению разницы между наибольшей и наименьшей постоянными времени. При большом числе емкостей система по своим характеристикам близка к системе с распределенными параметрами и для ее изучения могут быть использованы уравнения, описывающие процесс теплопередачи или диффузии в пластине. Переходный процесс на выходе системы при ступенчатом возмущении на входе может быть аппроксимирован уравнением, включающим запаздывание 1=0,05 (2/ ) (ЕС) и постоянную времени Т=0,45 (2J ) (ЕС) (см. рис. 3-27). Начальное изменение выходного параметра происходит несколько быстрее, чем если бы звенья были детектирующими. [c.381]

В работах, посвященных изучению устойчивости одномерных течений, фактически изучается усиление возмущений при прохождении ими каналов МГД-устройств. Наиболее аккуратно вопрос об усилении возмущений рассмотрен Е. В. Артюшковым и А. И. 3 1орозовым (1964). Магнитные силовые линии принимались ими прямолинейными и перпендикулярными к скорости, что позволило использовать уравнение индукции для магнитного поля и свести силовое воздействие магнитного поля на поток к градиенту магнитного давления. В ряде интересных случаев прямолинейность магнитных силовых линий может нарушаться и для выяснения устойчивости таких течений требуются дополнительные исследования. [c.459]

Возможное расположение эллипса Буз емана по отношению к сетке эпициклоид показано на рис. 120. Если эллипс, нанесенный на кусок прозрачного материала, совмеи,1еи своим центром О с центром окружностей, ограничивающих семейство эпициклоид, и так повернут, чтобы некоторая его точка А сов пала с заданной точкой (Я, 0) плоскости годографа, то большая полуось эллип са, образующая с вектором скорости угол а, укажет направление одной из характеристик (линий возмущения) в физической плоскости. Направление другой характеристики получим, если совместим с концом вектора скорости, т. е. точкой (Я, 0), точку А эллипса, служащую зеркальным отражением точки А эллипса относительно его больнюп оси. Такнм образом, пользуясь эллипсом Буземана, можем, зная величину и направление скорости в некоторой Точке физической плоскости, без дополнительных вычислений чисто графическим путем провести через нее два характеристических направления в этой (физической) плоскости. При этом меньшая полуось эллипса укажет сопряженные характеристические направления в плоскости годографа. [c.343]

Из теории групп вытекает, что влияние одного лишь тригонального поля (Сзн или Сз), как и влияние одного лишь спин-орбитального взаимодействия, пе приводит к расш еплению уровней Аз, Е, (переходы, которые соответствуют узким линиям Я, К ж В), согласуюш емуся с опытом. В частности, Аа и Е Я) не расщепляются, а Я ) и В) дают только две компоионты. Поэтому для расчета тонкой структуры этих линий необходимо учесть комбинированное действие тригонального поля и спин-орбитального взаимодействия. С точки зрения теории групп можно определить число и типы компонент тонкой структуры указанных уровней, если эти два возмущения рассматривать последовательно одно за другим в произвольном порядке (еще раз отметим, что при квантово-механическом расчете оба возмущения следует рассматривать одновременно). Будем вначале учитывать тригональное поле, а затем спин-орбитальное возмущение. Если считать, что симметрия тригонального поля есть Сз -, то имеем следующее расщепление уровней Аз -5 Аг, Е - Е ", + Е" , -> А1 + Е" . Учет спин-орбитального взаимодействия приводит к дальнейшим расщеплениям А Е / + + Е /,, 2Е - > ЕТ/, + Е /., АгЕ / А -> Е1 / , т. е. окончательно получаем Аз + ЩЛ Е1 + Е1, а Е1+Ь Е + Щ,, а Еу, -Ь 6Еу, -Ь Е и что соответствует экспериментальным данным, если учесть, что расщепление основного состояния получается лишь во втором приближении но спин-орбите и имеет порядок 0,38 см [182] в согласии с данными ЭПР [183, 184]. Переход от симметрии Сз к Сд не дает дополнительных расщеплений, так как полученные дуплеты уже не могут быть расщеплены согласно теореме Крамерса (ион Сг имеет нечетное число (3) с1-электронов). [c.63]

Наличие в акустическом спектре струи дискретных составляющих связывается [14] с ударно-волновыми структурами в струе. При прохождении малых возмущений через скачки уплотнения могут появиться дополнительные источники звука, которые называют шумом на скачках. Следует отметить и возможность нарушения устойчивости струйного течения, связанную с ударными волнами [14]. Одна из них — градиентная катастрофа — обусловлена бесконечно большими градиентами газодинамических переменных за ударными волнами с определенными характеристи ками (интенсивностью и кривизной). Другой причиной является нарушение условий динамической совместимости в ударноволновых структурах, образующихся иа линиях пересечения газодинамических разрывов (катастрофа интерференции). Например, в работе [7] невозможность существования тройных конфигураций ударных волн при малых числах Маха (< 1,428 для 7 — 1,4) связывается с возникновением нестационарного режима истечения из сопел с геометрическими числами Маха при плавном повышении давления в ресивере. Катастрофой интерференции в задачах о распространении скачка уплотнения в [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...