Скорость изэнтропическая

Одной из экстремальных характеристик в плоскости а, О является прямая а = -к 12. В работе [34] выяснено, что поверхность перехода через скорость звука, опирающаяся на некоторый контур и являющаяся одновременно характеристической поверхностью, обладает минимальной площадью среди всех поверхностей, опирающихся на тот же контур. В осесимметричном случае такими поверхностями могут быть либо плоскости перпендикулярные к оси симметрии, либо поверхности, образующие которых являются цепными линиями. Во втором случае угол 9 меняется на характеристике. Следовательно, упомянутая экстремаль в плоскости Хуу должна быть цепной линией. Однако, трудно ожидать, чтобы в окрестности всякой характеристической поверхности, на которой а = я /2, существовало решение задачи Коши или некоторой краевой задачи. Этот вопрос представляет собой предмет самостоятельного исследования. Здесь можно указать, что в осесимметричном изэнтропическом случае, когда газ является совершенным, такое решение не существует. [c.88]

Определите максимальную скорость потока, ниже которой воздух можно рассматривать как несжимаемую жидкость, если максимальное изменение плотности воздуха в поле потока, при котором можно пренебречь сжимаемостью, составляет 1% (предполагается, что течение начинается из состояния, соответствующего нормальным условиям, и является изэнтропическим). [c.76]

Рассчитайте параметры газа [к = ,,/ v = 1,2 R = 333 Дж/(кг-К)1, истекающего из резервуара (ро = 40,18- Па = 3000 К) через сверхзвуковое сопло, и постройте графики изменения давления, температуры, плотности, скорости звука, скорости течения газа и числа М по длине сопла, а также определите секундный весовой расход газа и режим работы сопла. Движение газа изэнтропическое. Давление в среде, куда происходит истечение, р = 40,18- 10 Па. Размеры сопла приведены ниже [c.79]

Давление и температура в форкамере р — 98-10 Па и Тц 12 000 К. Определите изменение плотности, давления, температуры, скорости и числа М при изэнтропическом течении диссоциированного воздуха по тракту сверхзвукового сопла, в выходном сечении которого площадью 5а = 0,16 м2 скорость Го = = 8000 м/с. [c.79]

Рассчитывая изэнтропические одномерные установившиеся потоки, следует учитывать, что сверхзвуковые скорости поток может приобрести в расширяющейся части канала при достижении в наиболее узкой его части скорости, равной местной скорости звука 1/ =-- а = а, где а — критическая скорость звука. Критическая скорость достигается при р > где р — давление в среде на выходе-из расширяющейся части канала. В предельном случае равенства р = рн получаем [c.95]

Как изменяются температура и скорость в потоке газа за скачком уплотнения по сравнению с изэнтропическим течением при одинаковом изменении давления [c.102]

Существенным отличием процесса перехода газа через скачок уплотнения, сопровождаемого скачкообразным увеличением давления, плотности и температуры, от течения с плавным, постепенным возрастанием указанных параметров является значительная величина работы сил внутреннего трения в газе. В скачке уплотнения на расстоянии, не превышающем нескольких длин свободного пробега молекул, вследствие больших градиентов скорости силы внутреннего трения настолько велики, что необратимо переводят в теплоту значительную часть механических видов энергии газа. Это вызывает заметное возрастание энтропии. В случае течения газа с постепенным возрастанием параметров работа сил внутреннего трения оказывается пренебрежимо малой и процесс считается изэнтропическим. [c.108]

Как видим, статическое давление в потоке газа за скачком уплотнения при той же скорости, что и в изэнтропическом течение, значительно ниже. [c.116]

Для изэнтропического течения эти параметры остаются постоянными и, следовательно, их можно использовать для расчета соответствующих значений давления, температуры и плотности, а также скорости в заданном сечении струи [c.149]

Нижняя сторона. Параметры газа на этой стороне профиля рассчитываем в предположении, что течение изэнтропическое. Для энтальпии торможения = = 12,72- 10 м с , а также для параметров непосредственно за скачком в точке О — энтропии 8с.и = 8о = 10,83- 10 м /(с - К) и скорости У .п = Уо = [c.208]

Считая, что течение в возмущенной области изэнтропическое, находим по 82 = 5х и 2 с помощью [12] скорость звука Па = 1650 м/с и безразмерную величину а1 = = а1/У"оо = 0,066. В соответствии с (10.9) ( Рд/сЮ). = — 1,27. [c.490]

КИМ ударом со скоростью t 6 пластиной из материала С. Соответствующие этому случаю диаграммы х, t) и (ог, и) представлены на рис. 107, а и 111. При построении диаграммы (ог, и) предполагалось, что процесс нагружения материала является изэнтропическим, изэнтропа нагрузки, разгрузки и изэнтропы двукратного сжатия совпадают. Таким образом, величину растя- [c.222]

Что происходит с давлением рн плотностью р при увеличении скорости потока Процесс изэнтропический р/р уменьшается 3 [c.165]

Задача 10.3. Найти максимально возможную скорость, которую можно получить при изэнтропическом течении воздуха, принимая температуру торможения равной 50 °С. [c.166]

Задача 10.5. Определить давление торможения Ро, если скорость течения воздуха v = 1200 м/с, температура Т = 860 К, давление р = = 1,3 Ю Н/м . Течение газа изэнтропическое. [c.166]

Задача 10.6. Определить температуру торможения Го,если скорость течения воздуха v = 1000 м/с, температура Т = 800 К, течение газа изэнтропическое. [c.166]

Для получения сверхзвуковой скорости используют сопло Лаваля, которое состоит из суживающейся и расширяющейся частей (рис. 11.2). Изэнтропическое течение газа через сопло Лаваля рассчитывают по формулам (11.6)-(11.9). Если в наименьшем сечении сопла скорость течения газа равна скорости звука, то массовый расход определяют по формуле (11.14), где если же скорость в этом сечении [c.171]

Задача 11.4. В двух сечениях изэнтропического потока воздуха коэффициенты скорости Xj = 1,50, Х2 = 2,20. Температура торможения То = 303 К. [c.177]

Задача 11.8. В изэнтропическом потоке воздуха коэффициент скорости увеличился в 2 раза от X, = 0,3 до Х = 0,6. [c.177]

Задача 11.11. Отношение скоростей звука в сечениях 1 и 2 потока воздуха а ila = 0,9. Процесс изэнтропический. [c.178]

Определить температуру, давление и плотность зтого потока при изэнтропическом торможении до состояния покоя и скорость звука в этом потоке. [c.178]

Найти скорость воздуха, считая движение изэнтропическим. [c.179]

Найти скорость газа за скачком, считая течение газа перед скачком изэнтропическим. [c.192]

Для изэнтропических колебаний энтропия жидкости остается постоянной и процесс течения можно описать посредством трех уравнений (85), (86), (97), поскольку давление и плотность в этом случае связаны между собой изэнтропической скоростью звука [c.38]

Скорость газа на выходе из решетки. Согласно уравнению сохранения энергии для неохлаждаемого соплового аппарата при изэнтропическом расширении [c.197]

Входное устройство (воздухозаборник) внутреннего сжатия представляет собой профилированный канал, вначале сужающийся, а затем расширяющийся, напоминающий сопло Лаваля (рис. 9. 10, а). В идеальном случае, т. е. при изэнтропическом торможении сверхзвукового потока и при отсутствии пограничного слоя, оно работает следующим образом. В сужающейся (сверхзвуковой) части канала происходит торможение сверхзвукового потока в волнах сжатия бесконечно малой интенсивности, и на расчетном режиме в наименьшем сечении канала г — г, называемом горлом , скорость достигает скорости звука. Далее в расширяющейся (дозвуковой) части канала происходит дальнейшее торможение дозвукового потока. Следовательно, идеальный воздухозаборник с [c.263]

Расчет большого класса задач гидроаэродинамики одномерных установившихся изэнтро-иических течений несжимаемой и сжимаемой жидкости основан на использовании уравнения Бернулли. Исследование течений сжимаемого газа имеет важное практическое значение, так как позволяет ввести ряд параметров, характеризующих движение газа (параметры торможения, критические параметры, максимальная скорость и др.), а также установить связь между различными параметрами течения и формой струи или канала. На основании уравнения Бернулли получен широкий набор газодинамических соотношений (функций), составляющих основной математический аппарат, используемый при расчетах изэнтропических течений газа. [c.74]

По условиям задачи 5.30 рассчитайте скорость (число М) в точке С на пересечении характеристик разных семейств, проведенных из точек Л и В, при условии, что течение неизэнтропическое. Изменение энтропии в точках А и В задано через уменьшение давления торможения (ро2 а = 0,8 ро в точке Л Ро2 в = = 0,77 ро в точке В р — давление торможения при изэнтропическом сжатии). [c.142]

Предполагая, что вдуваемый газ расширяется изэнтропически от давления Ро до давления р<, в выходном сечении основного сопла, из таблиц газодинамических функций [71 находим по величине Рд/ро = я(Хуа) значения = = Еу/Цу (где Vj и Пу — соответственно скорость вдува и критическая скорость инжектируемого газа), а также удельный расход д (Худ) и степень расширения [c.306]

V 1 = 200 м/с, V 2 = 400 м/с, а также скорости звукад i, д 2, числа Маха Л/i, Л/а и коэффищ1енты скорости X], Xj в этих сечениях. Движение считать изэнтропическим. [c.172]

Задача 11.9. Покоящийся воздух, находящийся в нормальных условиях (ро = 0,1013 10 Па, to = 15 °С), расширяясь изэнтропически, приобретает скорость, соответствующую числу Маха Л/ = 0,9. [c.177]

Определить основные размеры сопла (d p и dg), число Маха, скорость и температуру на выходе из него, считая, что расширение в сопле должно происходить изэнтропически до давления на выходе, равного атмосферному (р = 0,101 2 МПа). [c.180]

Считая сечение постоянным, а движение изэнтропическим, найти температуру на выходе и отношение скоростей V2IV i. Принять /t = 1 4. [c.200]

Если использовать в первом приближении модель линейных колебаний, полагая, что Др/ = о/Ар ц Ар = OopoAuf (где оо — изэнтропическая скорость звука), то значения критериев можно приближенно представить в виде [c.28]

Результаты расчета. Расчеты течения в сопле с внезапным сужением проводились при следующем наборе определяющих параметров показателях адиабаты >с = 1.165 и 1.4 начальной температуре торможения в ядре потока Tq = 3800 К, температуре стенки = = 800К и числе Рейнольдса Re = и Уа/ о = 1-733 10 , где i/q — кинематическая вязкость изэнтропически заторможенного потока, а — скорость одномерного потока в цилиндрическом канале. На входной расчетной границе, отодвинутой от сечения торца на расстояние У, в окрестности цилиндрической стенки задавался турбулентный пограничный слой, профиль которого соответствовал линейному числу Рейнольдса Re = 2.6 10 . [c.337]

Прямые скачки уплотнения в газах. Выше было показано, что непрерывное двил<ение сжимаемой жидкости, в котором удовлетворяются условия неразрывности и адиабатичности и уравнение количества движения для невязкой жидкости, является изэнтропическим. Замечено, однако, что при движении реальных жидкостей в трубах могут происходить резкие изменения давления, плотности, температуры и скорости, конечные по величине. Такие разрывы параметров течения, называемые ударными волнами, не могут быть объяснены IB рамках теории изэнтропичеокого движения. Рассмотрим одномерный контрольный объем, включающий в себя стационарный разрыв (скачок уплотнения), нормальный к направлению движения потока (рис. 14-23). Характеристики течения до скачка уплотнения обозначим индексом 1, а течения за скачком уплот- [c.363]

Пусть среда движетсй с некоторой скоростью С/. Движение будем считать плоским и изэнтропическим. Состояние среды описывается функциями и х, I), Р х, I), р(х, I). В начальный момент о [c.86]

Первое из уравнений (3.27) описывает траекторию волны, бегущей вправо, второе — волны, бегущей влево. Скорость распространения возмущений, как следует из (3.27), будет переменной, и пути их распространения будут искривляться в плоскости х, Ь. В плоском изэнтропическом теченоии существуют два семейства характеристик Характеристики, определяемые первым уравнением, и -характеристики, определяемые вторым уравнением системы (3.27). Таким образом, через каждую точку в плоскости х, I можно провести - и -характеристики. [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...