Скольжение поперечное двойное

ДРУГИЕ ВИДЫ ДВИЖЕНИЯ ДИСЛОКАЦИИ ПРИ СКОЛЬЖЕНИИ. Рассматривая дислокационную природу скольжения, следует иметь в виду многообразие конкретных видов движения дислокаций. Выше были рассмотрены простейшие случаи движения винтовой краевой и смешанной дислокаций, описаны особенности движения и пересечения растянутых дислокаций, дано описание генерации источника Франка—Рида. Рассмотрено двойное поперечное скольжение. Ниже, подчеркивая разнообразие видов движения (скольжения) дислокаций, дается описание движения дислокаций с порогами, с помощью парных перегибов, с особыми точками и пр. [c.123]

Растворенные примеси, понижающие энергию дефекта упаковки, увеличивают ширину расщепленной дислокации, что затрудняет двойное поперечное скольжение и увеличивает критическое напряжение сдвига по сравнению со значением, свойственным чистому металлу (рис. 108, а). Протяженность стадии / (параметр уц) увеличивается, а величина 6/ уменьшается. Эксперименты с разбавленными растворами показали, что добавки оказывают особенно заметный эффект при малых их концентрациях (рис. 108,6, в). При концентрации примесей от 10 до 10- величина то возрастает примерно в 2—3 раза. Влияние растворенных добавок на напряжение течения тем сильнее, чем больше размеры атомов добавки отличаются от размера атомов основного металла (сравните влияние Ni и Si, с одной стороны, и Sb, In, Sn, с другой, на рис. 108, б, в). [c.185]

III наблюдается снижение бщ с увеличением деформации. Такое двойное поперечное скольжение экспериментально наблюдается между полосами скольжения [c.195]

Рис. 119. Четко выраженные грубые полосы скольжения на стадии ]И (а) — полосы двойного поперечного скольжения (отмечены буквой Л) —и ступенька при поперечном скольжении (в круге) в начале стадии /// в монокристалле меди (б)

Рис. 128. Двойное поперечное скольжение и образование двух дислокационных диполей в разные моменты времени

Поскольку закономерности процесса деформационного упрочнения, согласно современным представлениям [66, 233, 254], сводятся к закономерностям процесса размножения и взаимодействия дислокаций, то и преобладание винтовых дислокаций в структуре ОЦК-металлов требует учета особенностей размножения винтовых дислокаций. Для винтовых дислокаций вместо дискретных источников рассматривают обычно двойное поперечное скольжение. Авторы [254] отмечают, что при этом элементом, контролирующим процесс упрочнения, является не отдельная дислокация, а линия скольжения, а сам подход требует подробного теоретического и экспериментального исследования геометрии двойного поперечного скольжения и его роли в эволюции дислокационной структуры и механизмах упрочнения ОЦК-металлов. [c.104]

На первой стадии деформации кристаллов, ориентированных для одиночного скольжения, реально действует одна система скольжения. При этом основным механизмом размножения дислокаций является генерирование их источниками типа источников Франка—Рида и размножение винтовых участков расширяющихся дислокационных петель механизмом двойного поперечного скольжения [204]. Исходя из этого эволюция плотности дислокаций описывается уравнением [201] [c.112]

Таким образом, согласно [201], на стадии легкого скольжения процесс локального расслоения дислокационной структуры на обогащенную (жгуты) и обедненную дислокациями фазы контролируется следующими физическими механизмами. В обогащенной фазе преобладает процесс отрицательной линейной диффузии дислокаций, возникающей в ансамбле вследствие размножения их по механизму двойного поперечного скольжения. В обедненной фазе доминирует процесс стабилизации дислокаций, что ингибирует их размножение. Генерация дислокаций из источников Франка-Рида уравновешивает эти процессы, что способствует образованию стационарной дислокационной структуры. С ростом пластической деформации в кристаллах, ориентированных для одиночного скольжения, активизируются вторичные системы скольжения, взаимодействующие как с первичной системой, так и с дислокациями леса. Это приводит к образованию вдоль первичных плоскостей скольжения более плотных, "ковровых" структур дислокаций, постепенно заполняющих пустоты между жгутами [201]. [c.113]

Во-вторых, особенность диффузии дислокаций, которая в условиях двойного поперечного скольжения сопровождается их размножением вследствие испускания дислокационных петель в плоскостях, параллельных основной плоскости скольжения. [c.114]

Заметим, что двойное поперечное скольжение резко затрудняется (требует дополнительной работы внешних сил), если дислокация рас- [c.463]

Поэтому движущаяся винтовая дислокация может иметь порогов больше, чем это следует из условий статического равновесия, в котором число порогов зависит от частоты двойного поперечного скольжения. Существует несколько следствий поперечного скольжения [c.272]

Стержни шатунов различных машин различаются главным образом формой поперечного сечения и размерами, конструкции же головок шатунов весьма различны. Поршневые головки обычно неразъемные в случае наличия ползуна они бывают двойные вилкообразные и часто разъемные (фиг. 9). Кривошипные головки делаются неразъемными в случае разъемного коленчатого вала и в тех случаях, когда шатун соединяется с открытым кривошипом. В головки шатуна, связанные с поршнем или ползуном, ставятся втулки или вкладыши, бронзовые или стальные, с заливкой баббитом. В кривошипные головки ставятся вкладыши, залитые баббитом или свинцовистой бронзой. Особенно сильно нагруженные кривошипные втулки делают многослойными так, в шатунах авиационных двигателей, где максимальные удельные нагрузки достигают 250 кГ/см и более, а скорости скольжения 10—15 м сек, на стальную основу вкладыша наносится свинцовистая бронза, а затем тонкий слой свинца. Вкладыши вставляются в головку с натягом, однако применяются и так называемые плавающие втулки, которые ставятся с зазором при этом вследствие вращения втулки относительно вала и головки шатуна износ получается более равномерным. [c.491]

Кроме того, зависимость описанного процесса от температуры не совсем согласуется с данными эксперимента. В связи с этим Конрад [116] выдвинул идею двойного поперечного скольжения в качестве модели, объясняющей распространение пластической деформации через препятствие, которым является граница зерен. [c.157]

Уравнения (89) и (90) приведены для случая экспоненциальной зависимости а (Г, е) вида (54). Если же экспериментальные графики заданы в двойных логарифмических координатах [уравнение (55) ], то, как и в случае уравнения (82), для поперечного скольжения энергия и объем активации могут быть представлены в виде [c.234]

Итак, при высоких амплитудах напряжений, вызывающих разрушение за число циклов N 0 10 (левая ветвь диаграммы усталости), разрушение должно происходить тем быстрее, чем ниже энергия дефекта упаковки. Возможно, в этом случае релаксация напряжений контролируется двойным поперечным скольжением, на вероятность которого для начального участка диаграммы деформации указано в ряде работ. [c.247]

Двойное поперечное скольжение, если его рассматривать как предшествующее хорошо развитому участку П диаграммы деформации монокристалла г. ц. к., обусловлено незначительными препятствиями движению винтовых компонент расширяющихся дислокационных петель. При этом вероятность перехода из одной плоскости, например (111) в плоскость (И1), в общем определяется длиной пробега краевой компоненты петли и при низком напряжении и малом активационном объеме V не требует большой энергии активации. В плоскости (111) дислокации не аннигилируют и под действием разности напряжений релаксация напряжений может быть обусловлена тем, что в плоскости (111) [c.247]

Следовательно, релаксация напряжений вследствие поперечного или двойного поперечного скольжения, являющаяся при замедлении развития усталостного разрушения благоприятным фактором на левой ветви диаграммы усталости, после некоторого числа циклов может сопровождаться возникновением полостей за счет интрузий, и тогда на средней ветви поперечное скольжение становится уже фактором неблагоприятным. [c.248]

Основными механизмами размножения Д. в ходе пластич. деформации являются т. н. источники Франка — Рида и двойное поперечное скольжение. Источником Франка — Рида может служить отрезок Д., закрепленный на концах. Под приложенным напряжением он прогибается, [c.165]

Согласно[107, 173], начало пластической макродеформа-цин металлов и сплавов определяется не только движением дислокаций, но и прежде всего процессом их размножения, причем последний осуществляется в основном по механизму двойного поперечного скольжения [12, 107]. В случае двухфазных сплавов при напряжениях, соответствующих пределу текучести, необходимо соблюдать еще одно условие — условие обхода частиц дислокациями. Но поскольку поперечное скольжение и обход частиц дислокациями в данных сплавах можно считать взаимосвязанными [166, 174], то в условиях начала поперечного скольжения будет фактически учитываться и обход частиц дислокациями. [c.77]

Специфика деформационного упрочнения ОЦК-металлов обусловлена рядом особенностей развития деформации в этих металлахг заметной величиной сил трения решетки, сильной температурной зависимостью напряжения течения существенным, особенно при низких температурах, различием в скоростях движения краевых и винтовых дислокаций наличием большого числа относительно равноправных систем скольжения легким протеканием процессов размножения по механизму двойного поперечного скольжения [9, 254—256]. [c.103]

Накопление случайного необратимого скольжения с различными знаками [11 должно привести к смещениям обоих знаков. Таким образом можно объяснить рельеф свободной поверхности УПС (рис. 4, б), но в то же время нельзя объяснить одинаковое направление смещений во всех УПС. Двия ение винтовой дислокации путем двойного поперечного скольжения в одном цикле дает смещение (Ь) (Ь — вектор Бгоргерса) в описанном объеме. Избыток винтовых дислокаций одинакового знака в одной УПС привел бы к микроскопическому смещению УПС с экструзией иа одной поверхности образца и с интрузией на другой стороне (рис. 4, в). До сих пор такие корреляции между экструзиями и интрузиями на противоположных свободных поверхностях УПС не исследованы. Однако известно, что существует хорошее согласие между шириной УПС внутри объема и шириной экструзий на поверхности [11]. Но такая модель также не может объяснить одинакового направления смещения во всех УПС (см. рис. 2). Имеются данные о высокой плотности избыточных вакансий в. металлах при усталости, особенно в УПС с высокой местной пластической ялшлитудой [9]. Такая избыточная концентрация вакансий связана с расширением объема. В эксперименте с постоянной амплитудой деформации рост объема УПС привел бы к экструзиям на поверхности образца ( swelling ) [10] и смещениям внутри его от центра к [c.161]

Однако даже если в нитевидных кристаллах и имеются дислокации, то по ряду причин они могут не понижать прочность материала. Можно предполон ить, что обычные механизмы размножения дислокаций, например двойное поперечное скольжение, зарождение на примесях и других дефектах, механизм Франка—Рида, в нитевидных кристаллах несущественны это общепринятая точка зрения [336]. [c.365]

Некоторые примеры генерации дислокаций источниками гетерогенного типа приведены для моно,кристаллического Si и Мо на рис. 54 и 55. Кроме того, были найдены и другие возможные схемы размножения дислокаций, отличные от действия источников Франка-Рида механизм двойного поперечного скольжения [327, 328], размножение дислокаций с помощью огабания стопоров [122], зарождение дислокаций у границ зерен и двойников [122], механизм эстафетной передачи деформации от зерна к зерну в поликристаллическом агрегате [3291 и другие более специфические механизмы [121, 330 -334]. [c.86]

Ведущая роль поперечного скольжения винтовых компонент в образовании ступенек на дислокациях показана с помощью рентгенодифракционного метода Ланга [499, 500]. Авторами [499, 500] было замечено, что за некоторые наблюдаемые эффекты (наличие следов за движущимися дислокациями, различие в скорости движения 60-градусных компонент и др.) является ответственным двойное поперечное скольжение винтовых сегментов, которые поставляют на прилегающие 60-градусные сегменты одинаковые ступеньки противоположных знаков. Распространяясь далее по 60-градусным сегментам, эти ступеньки достраивают экстраплоскости сегментов [ОН] и укорачивают экстраплоскости сегментов [110]. Это эквивалентно испусканию вакансий сегментами [011] и поглощению вакансий сегментами [110], т.е. при движении таких ступенек [c.162]

Таким образом, на основаьши полученных экспериментальных данных в работах [499, 500] предложена диффузионно-дислокационная модель движения дислокационных петель, сочетающая двойное поперечное скольжение винтовых сегментов, обходящих микроскопические препятствия, и переползание 60-градусных сегментов. [c.165]

Вследствие низкой скорости винтовых дислокаций и высокой скорости нагружения в течение первых циклов успевают достичь поверхности и выйти из монокристалла лишь единичные краевые дислокации, что приводит к незначительной микропластической деформации. С увеличением числа циклов микрадеформация не изменяется, по-видимому, в связи с низкой активностью источников, пока не вступит в действие вторичная система скольжения и не реализуется механизм размножения дислокаций двойным поперечным скольжением [166] или механизм Такеучи [264], что приводит к резкому возрастанию плотности дислокаций и интенсивному развитию скольжения. Этому периоду соответствует увеличение неупругой деформации. Появление в структуре монокристалла дислокаций нескольких систем скольжения способствует их взаимодействию и перераспределению с образованием субструктуры, что наблюдалось рентгенографически для кристаллов ориентировки 2 [139]. Этот процесс фактически является процессом разупрочнения и также способствует возрастанию неупругой деформации. [c.129]

Скольжение дислокаций, контролируемое термоактивируемым процессом преодоления барьеров Пайерлса, хорошо изучено в экспериментах с постоянной скоростью деформации, проводимых при низких температурах в металлах с объемно центрированной кубической решеткой. Макроскопический предел упругости отвечает не зависящему от температуры напряжению, при котором начинается движение прямолинейных и сидячих винтовых дислокаций [109]. Были предложены две эквивалентные интерпретации изменения макроскопического предела упругости с температурой при помощи механизма двойных изломов [152] либо при помощи следующей модели строения ядра дислокации [372]. Предполагается, что ядро винтовой дислокации размыто одновременно на нескольких потенциальных плоскостях скольжения вблизи оси дислокации [214]. Полосы дефектов упаковки препятствуют скольжению во всех плоскостях, кроме их собственных. В результате дислокация оказывается блокированной до тех пор, пока достаточно высокое напряжение в сочетании с тепловым возбуждением не приведет к ее локальному стягиванию и образованию двойного излома [Ш]. Этот процесс можно рассматривать как непрерывное поперечное скольжение, при котором скольжение в каждой плоскости ограничивается расстоянием до следующей потенциальной ямы. Затем весь процесс повторяется, начинаясь на той же или, возможно, другой плоскости (в этом заключается механизм, по-видимому, некристаллографического, карандашного скольжения ). [c.118]

Резкое увеличение числа подвижных дислокаций может происходить I) за счет разблокировки ранее закрепленных дислокаций (отрыв от примесных атмосфер, о1бход частиц поперечным скольжением и т.д.) 2) путем генерирования 3) путем размножения новых дислокаций. Последние два способа увеличения плотности подвижных дислокаций могут реализовываться по всем известным механизмам генерацией источниками Франка—Рида, границами зерен, частицами второй фазы, размножением путем двойного поперечного скольжения, рекомбинацией и т. д. [c.147]

Рнс. 94. Схема двойного поперечного скольжения (а) п микрофотография образца пос.тс деформацпи 17 о при нормальной температуре, полученная с помощью электронного микроскопа при увеличении X 6200 (б) [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...