Жидкости Режим ламинарный

Существуют два режима течения жидкости (газа) ламинарный и турбулентный. Ламинарное течение является упорядоченным слоистым течением все частицы во время движения остаются в своем слое и не перемешиваются с соседними. Как показывают опыты, ламинарный режим течения соответствует достаточно малым значениям числа Рейнольдса. [c.40]

Коэффициент теплоотдачи а при течении жидкости в трубах или каналах определяется по разным формулам в зависимости от того, является ли режим ламинарным или турбулентным. В этом параграфе рассмотрим теплообмен при ламинарном и переходном режимах течения жидкости. [c.338]

В гидродинамике различают два режима вынужденного движения жидкости — ламинарный и турбулентный, обусловливаемые величиной скорости движения жидкости. Под ламинарным режимом понимается такой режим, когда жидкость течет упорядоченно отдельными струйками, параллельными стенкам каналов. Скорость движения отдельных струек по сечению канала не одинакова у стенки она равна нулю и плавно (по параболическому закону) увеличивается к центру сечения, где и достигает максимального значения. [c.225]

При увеличении вязкости рабочей жидкости режим ее течения в лабиринтно-винтовом уплотнении изменяется от турбулентного автомодельного до турбулентного неавтомодельного и далее до ламинарного. По данным И. И. Зозули, эти изменения можно оценить зависимостью относительного коэффициента напора от числа Рейнольдса Re = 0,5 5 )/v (рис. 12.33). При Re > 50 (область UY) коэффициент напора не зависит от числа Рейнольдса,.при меньших значениях Re (область П) коэффициент напора уменьшается, а затем в области ламинарного режима течения [c.417]

В процессе теплообмена режим движения имеет очень большое значение. Существует два основных режима течения жидкости а) ламинарное, при котором частицы жидкости при установившемся режиме следуют по плавным и устойчивым траекториям параллельно стенкам канала б) турбулентное, при котором отдельные частицы жидкости двигаются по случайным траекториям, т. е. неупорядоченно, хаотически. [c.161]

На основании результатов своих опытов с окрашенными струйками Рейнольдс показал, что ламинарный режим течения вязкой жидкости в цилиндрической трубе осуществляется только до тех пор, пока безразмерный параметр течения, названный позднее числом Рейнольдса, не будет превышать своего критического значения. Если же этот параметр превысит своё критическое значение, то течение вязкой жидкости из ламинарного режима внезапно, скачком переходит в турбулентный режим при этом скачком меняется и зависимость коэффициента сопротивления от значений числа Рейнольдса. [c.434]

Режим движения жидкости. Различают ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости. [c.157]

На рис. 13.9 показана характерная картина свободного движения вдоль горячей вертикальной поверхности. Вначале толщина нагретого слоя жидкости мала и течение ламинарное. Постепенно по высоте стенки движением увлекается все большее количество жидкости. Толщина ламинарного слоя растет. Затем он разрушается и наступает турбулентный режим течения. На участке ламинарного течения а уменьшается в связи с увеличением [c.169]

Как известно из гидравлики, режим движения жидкости бывает ламинарный, если частицы ее движутся параллельно стенкам, и турбулентный— при вихревом неупорядоченном перемещении частиц. При этом переход ламинарного движения жидкости в трубах в турбулентное определяется величиной критерия Рейнольдса [c.103]

Режим движения жидкости, при котором сохраняются отдельные струйки жидкости, называется ламинарным, т. е. слоистым. Беспорядочный режим движения жидкости называется турбулентным. [c.81]

На основании данных опытов О. Рейнольдса установлено, что значения критических скоростей, соответствующих точкам перехода ламинарного режима в турбулентный, непостоянны и зависят от рода жидкости, точнее ее плотности и вязкости, а также от диаметра труб. Но независимо от условий движения (разные скорости, диаметры труб и род жидкостей) режим движения жидкости характеризуется численным значением безразмерного параметра Ке, называемого критерием, или числом Рейнольдса [c.82]

Режим движения жидкости как при свободном, так и при вынужденном движении определяется в значительной степени скоростью движения. При малых скоростях движения возможен так называемый ламинарный режим движения жидкости. При ламинарном движении жидкости отдельные слои жидкости, несмотря на различные скорости, не перемешиваются. При увеличении скорости отдельные слои жидкости при движении приобретают волнообразную форму, что соответствует переходному режиму течения жидкости. При дальнейшем увеличении скорости отдельные слои жидкости начинают перемешиваться, движение жидкости становится неупорядоченным. Этот режим движения жидкости называется турбулентным. Следует учитывать, что и при турбулентном движении вблизи омываемой жидкостью поверхности в так называемом пограничном слое движение жидкости ламинарное. Переход движения жидкости из одного режима в другой определяется числом Рейнольдса [c.67]

Но даже в этом предположении методики расчета величины ламинарных потоков оказываются различными для разных режимов течения, обусловленных степенью взаимодействия газа или жидкости со стенками течи. В связи с определенными физикохимическими различиями газа или жидкости режим их течения в каналах разного диаметра рассмотрим раздельно. [c.229]

V — кинематическая вязкость жидкости. При Не < 2 300 —режим ламинарный при Не > 2 300— режим турбулентный. [c.422]

Согласно гипотезе Прандтля, непосредственно у стенки, ограничивающей турбулентный поток, возникает некоторый пограничный слой. В части этого слоя непосредственно у стенки режим движения жидкости будет ламинарным, поэтому эту часть пограничного слоя называют ламинарной пленкой. Непосредственно за ламинарной пленкой располагается тонкий слой жидкости, который представляет переходную зону от ламинарного к турбулентному режиму. В сумме ламинарная пленка и переходная зона составляют пограничный слой. [c.42]

Приведённая формула для расчёта коэффициента сопротивления X справедлива в области значений Ре < 2300, в которой течение для несжимаемой вязкой жидкости считается ламинарным. При дальнейшем росте числа Ре режим течения переходит в турбулентный, то есть критерий Рейнольдса можно считать критерием оценки режима течения. [c.65]

При течении жидкостей в трубах (см. рис. 9.4) ламинарный режим на стабилизированном участке наблюдается до Re p= a)d/v = 2300, а при Re>10 устанавливается развитый турбулентный режим (здесь d — внутренний диаметр трубы). [c.82]

Задача V—19. В трубопроводе диаметром с1 и длиной / под статическим напором Я движется жидкость, кинематическая вязкость которой V. Получить выражение для критического напора, при котором ламинарный режим переходит в турбулентный, учитывая в трубопроводе только потери на трение. [c.119]

При истечении жидкостей большой вязкости в выпускном трубопроводе может наблюдаться ламинарный режим движения. [c.305]

Определить период колебаний, а также амплитуду г в конце первого периода, если диаметр трубки й = 1 см, длина столба жидкости I = 60 см и кинематическая вязкость жидкости V = о, 1 Ст. Режим движения жидкости в трубке считать ламинарным. [c.358]

Определить период колебании, если масса поршня т и площадь поперечного сечения трубки /. Режим течения жидкости в трубке считать ламинарным плотность и [c.364]

Характер движения жидкости и границы ламинарного и турбулентного режима в основном зависят от температурного напора А/ = — t . При малых значениях температурного напора вдоль всей поверхности будет преобладать ламинарное движение жидкости. При больших температурных напорах будет преобладать турбулентный режим движения. В развитии естественной конвекции форма тела играет второстепенную роль. Основное значение для свободного потока имеет длина поверхности, вдоль которой происходит теплообмен. [c.441]

Рейнольдса, и течение перестает быть стационарным, несмотря на постоянство скорости обтекания Voo- При атом некоторая часть жидкости время от времени вырывается из кольцевого вихря и сносится вниз но потоку. Указанные колебания вихря сопровождаются колебаниями продольной силы /р, и появлением колеблющейся значительной поперечной (перпендикулярной к скорости потока) силой на сферу (средняя по времени величина которой равна нулю). Резкое падение С при Re,, Ю связано с переходом ламинарного пограничного слоя в турбулентный режим, что приводит к затягиванию точки отрыва погранслоя вниз по потоку и уменьшению сопротивления. [c.251]

При тр = 3 для взвеси частиц окиси магния в воздухе с относительным содержанием 0,001 можно принять п з 16 а. Следовательно, как и ожидалось, для всех исследованных взвесей реализовался режим свободных частиц . При этом, несмотря на турбулентный характер течения жидкости, частицы находятся в состоянии ламинарного движения со скольжением (разд. 5.5). [c.197]

Возможны два режима движения потока реальной (вязкой) жидкости При малых скоростях потока, имеющего сравнительно небольшие нормальные сечения, возможен ламинарный режим движения в этом случае поток состоит из тонких слоев жидкости, а в пределах слоя — из элементарных струек, не перемешивающихся друг с другом. Принято считать, что при ламинарном режиме частицы жидкости, составляющие элементарные струйки или слои, не переходят в соседние. [c.81]

Ламинарный режим может существовать прп протекании жидкости в трубах и щелях малого сечения, в капиллярах, в смазочном слое гидродинамических подшипников. [c.83]

Заканчивая главу, отметим, что, как это> следует из ее содержания, вопрос о потерях напора необходимо рассматривать раздельнст для движения жидкости при ламинарном и турбулентном реж имах, подразделяя последний на движения в гладких руслах и шероховатых. [c.78]

Опыт обычно начинается с малых скоростей. Для этого крану 4 дают самое малое открытие и одновременно пускают красящее вещество через трубку 5. При этом в трубке 3 мы увидим окрашенную струйку S—S (рис. 4.4, а), которая четко выделяется среди движущейся жидкости. Вся остальная масса жидкости окрашиваться не будет. Если пустить краску в нескольких точках входной воронки, то мы получим окрашенные струйки, не пересекающиеся между собой, как это показано на рис. 4.4, б. Следовательно, частицы жидкости, движущиеся в струйке S—S, не перемешиваются с частицами соседних струек, и в рассматриваемом случае мы имеем струйчатое движение. Режим, движения, соответствующий струйчатому двилсению вязкой жидкости, назьшается ламинарным. [c.100]

Вначале толщина движущегося вдоль поверхности нагретого слоя жидкости мала и ее течение носит ламинарный характер. Постепенно в движение увлекается все большее количество жидкости, толщина ламинарного слоя растет, затем он разрушается и возникает турбулентный режим течения жидкости. При ламинарном режиме коэффициент теплоотдачи с увеличением толщины слоя твижущейся жидкости уменьшается, а при турбулентном — резко возрастает и далее по высоте поверхности сохраняется постоян-шм. [c.212]

Как известно, движение может быть ламинарным и турбулентным. При движении жидкости переход ламинарного потока в турбулентный определяется значением числа Рейнольдса Re.Опытом установлено, что при всех значениях Re < R k, = 2200 поток движется ламинарно. Если поток искусственно завихрить, то по истечении некоторого времени обязательно восстановится ламинарный режим, если только Re < R k,, следовательно, при указанном условии ламинарный режим, является устойчивым. [c.336]

Когда режим течения обеих фаз турбулентный, отклонение расчетной величины от экспериментальных данных не ировы-шает 13%. Для ламинарного течения жидкости и турбулентного течения газа отклонения лежат в пределах от —14 до +21 и. Для ламинарного течения обеих фаз отклонения лежат в пределах от —21 до +16%. Для случая турбулентного течения жидкости и ламинарного течения газа данные отсутствуют. [c.136]

Известно, что по характеру движения жидкости различают ламинарное и турбулентное движение. Теплообмен в турбулентном потоке происходит более интенсивно, чем в ламинарном, благодаря хаотическому движению частиц (макрообъемов) жидкости. Турбулентный режим может иметь место и в области пограничного слоя. [c.180]

При значении критерия Рейнольдса, меньшем некоторого критического Некр, режим течения жидкости (газа) ламинарный, в противном случае — турбулентный. Возникающие в потоке возмущения при сравнительно низких числах Рейнольдса гасятся силами вязкости, смещаясь вниз по течению. С ростом числа Рейнольдса, в момент достижения значения Кекр под воздействием возмущений течение скачкообразно становится турбулентным [91, 131. Вместе с тем показано, что значение Не р, соответствующее переходу от ламинарного режима течения к турбулентному, тем меньше, чем больше интенсивность возмущений. [c.23]

На практике используют этлпирическую зависимость коэф( шиента расхода от Не (рис. 1.10). При малых Ке, когда поток жидкости имеет ламинарный или смещанный (переходный) режим течения, коэффициент расхода изменяется в широких пределах. [c.22]

Проблема устойчивости течения жидкости хорошо известна в классической гидромеханике. В обш ем виде эту проблему можно сформулировать следующим образом. Пусть дана хорошо постаь-ленпая краевая задача. Может существовать (и даже быть получено в явном виде) точное решение уравнений движения, удовлетворяющее всем граничным условиям, которое является стационарным в эйлеровом смысле d dt = 0). Все же такое решение может быть неустойчивым в том смысле, что если в некоторый момент времени наложить на это решение малые возмущения, то эти возмущения самопроизвольно будут стремиться возрастать с течением времени, а не затухать. Это означает, что существует другое (возможно, нестационарное) решение уравнений движения и что практически наблюдаемый режим течения будет нестационарным, поскольку, конечно, в реальном случае невозможно избежать каких-либо возмущений. Типичным примером этого является турбулентное течение в трубе постоянного сечения, где имеется также стационарный, но неустойчивый режим течения, называемый ламинарным. [c.297]

При малых числах Re преобладают силы вязкости и режим течения жидкости ламинарной (отдельные струи потока не перемешиваются, двигаясь параллельно друг другу, и всякие случайные завихрения быстро затухают под действием сил вязкости). При турбулентном течении в потоке преобладают силы инерции, поэтому завихрения интенсивно развиваются. При продольном обтекании пластины (см. рис. 9,2) ламинарное течение в пограничном слое нарушается на расстоянии Хкр от лобовой точки, на котором Re p = ЮжХкр/v 5 10 . [c.82]

Различают два режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим течения является устойчивым, струйки жидкости движутся отдельно, не смешиваясь одна с другой. Турбулентный режим характеризуется неустойчивостью течения, бe пopяJl,oчным перемещением конечных масс жидкости и их перемешиванием. [c.19]

До значений Re = 2300 поток жидкости в трубе остается ламинарным, при больших значениях Re поток переходит в турбулентный. Ламинарный поток является устойчивым только в докрити-ческой области (до Re = 2300). При некоторых специальных мерах предосторожности ламинарное движение можно наблюдать при числах Re, значительно превышающих критическое. Однако такой режим движения является неустойчивым и при малейшем возмущении потока переходит в турбулентный. [c.403]

В первой главе при описании течений в газожидкостных системах было дано определение режима снарядного течения (см. рис. I, б). Напомним, что этот режим течения характеризуется периодическим прохождением вдоль оси трубы больших, сравнн.мых по размеру с диаметром трубы, пузырей газа. Будем предполагать, что пространство между газовыми пузырями, заполненное жидкостью, не содержит дисперсных газовых включений. Будем также считать, что возмущенно жидкости, вызванное прохождением данного пузыря газа, не влияет на скорость всплывания остальных пузырей, и их движение можно считать независимым. Таким образом, рассмотрим движение одного большого газового пузыря в условиях ламинарного и турбулентного профилей скорости жидкости [71]. Основным гидродинамическим [c.209]

Скорость гетерогенных химических реакций существенно зависит от относительного перемещения реагента относительно поверх-ности твердого тела. Процессы диффузии, лимитирующие скорость гетерогенных химических реакций, развиваются в приповерхностном слое при взаимодействии с потоком газа или жидкости. Толщина этого слоя, в свою очередь, зависит от скорости и характера движения потока, содержащего реагент. Так, при движении потока с малыми скоростями (ламинарный режим, Reтвердого тела будет сохраняться неподвижный слой, толщина которого представляет собой функцию скорости потока, а влияние диффузионной передачи реагента из потока к реагирующей твердой поверхности сохраняется. [c.309]

Система, состоящая из капель или пузырьков (ламинарный режим). Перенос массы в каплях или пузырях имеет большое практическое значение в самых разнообразных процессах. Это связано с тем, что в каплях или пузырях, так же как и в пленке жидкости при пленочном течении, подвижная поверхность раздела фаз способствует значительной интенсификации массообмена. Конвективная диффузия па подвижной поверхности контакта фаз протекает в более благоприятных условиях, чем на поверхности раздела жидкость - твердое тело. Этим обусловливается широкое использование элементарных актов переноса массы через поверхность раздела капель или пузырей в различных промышленных процессах процесс экстрагирования из жидкой фазы проводится из капель, процессы абсорбции, хемосорбции, ректификации и з .д. проводятся в колонных аппаратах в интенсивньзх режимах взаимодействия контактирусмых фаз, представляющие собою систему капель или пузырей. Ьолыпая част ь работ посвящена исследованию конвективной диффузии в стационарных условиях [38]. В интенсивных режимах, в которых член, ответственный за нестационарность, соизмерим с конвективным членом, необходимо решать полные уравнения нестационарной диффузии. [c.32]

Характер (режим) движения, а также само движение жидкости, при котором отсутствует пульсация скорости, приводяицая к перемешиванию частиц, называют ламинарным (от латинского слова lamina — слой). [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...