Отверстие в стенке малое

В термометрии излучения в отличие от термометрии, основанной на применении термопары или термометра сопротивления, можно использовать уравнения в явном виде, которые связывают термодинамическую температуру с измеряемой величиной (в данном случае со спектральной яркостью). Это возможно потому, что тепловое излучение, существующее внутри замкнутой полости (излучение черного тела), зависит только от температуры стенок полости и совсем не зависит от ее формы или устройства при условии, что размеры полости намного больше, чем рассматриваемые длины волн. Излучение, выходящее из маленького отверстия в стенке полости, отличается от излучения черного тела лишь в меру того, насколько сильно отверстие нарушает состояние равновесия в полости. В тщательно продуманной конструкции это отличие может быть сделано пренебрежимо малым, так что равновесное излучение черного тела становится доступным для измерений. Таким образом, методы термометрии излучения позволяют в принципе измерить термодинамическую температуру с очень высокой точностью, что будет кратко рассмотрено в разд. 7.7. [c.309]

Выше было рассмотрено излучение, существующее внутри полости черного тела, и излучение, которое выходит из малого отверстия в стенке такой полости. Все это было сделано без учета особенностей излучательно-поглощательных процессов. [c.320]

Для наблюдения картины распределения амплитуд стоячих волн в трубах можно пользоваться свойствами газового пламени. Слабое газовое пламя, зажженное у узкого отверстия в стенке трубы, увеличивается в местах, где образуются пучности стоячей волны. Пропуская через трубу с большим числом малых отверстий светильный газ и возбуждая в ней стоячие волны при помощи звучащего громкоговорителя (рис. 467), можно наблюдать распределение амплитуд вдоль трубы. В трубе, у открытого конца которой помещен громкоговоритель, а другой конец закрыт, резонанс будет наблюдаться всякий раз, когда вдоль трубы укладывается нечетное число четвертей волны. Изменяя частоту тока, питающего громкоговоритель, можно возбудить стоячие волны разной длины. [c.734]

В природе пет тел с такими абсолютными свойствами, однако многие тела можно отнести приближенно к тому или иному классу. Например, приблизительно черная сажа (а = 0,95), еще более черной является платиновая чернь. Наилучшим приближением к абсолютно черному телу является малое отверстие в стенке протяженной полости. Излучение, попавшее через это отверстие внутрь полости, в результате многократного отражения от стенок практически полностью поглотится, так что коэффициент поглощения отверстия можно считать равным единице. Согласно второму началу, излучение в полости по своему спектральному составу и такое же, как в полости с черными стенками, т. е. определяется только температурой стенок и совершенно не зависит от природы вещества стенок [в противном случае можно было бы построить вечный двигатель второго рода (см. задачу 10.15]. Поэтому излучение, испускаемое отверстием, по интенсивности и спектральному составу идентично излучению абсолютно черного тела с температурой Т, причем [c.208]

Насадками называют короткие трубки различной формы, приставляемые к отверстию в стенке резервуара или к концу трубы с целью получения более компактной и дальнобойной струи, а в ряде случаев и для увеличения расхода жидкости через отверстие. Для определения скорости истечения и расхода жидкости через насадки применяют те же формулы (7.2) и (7.4), что и для малого отверстия в тонкой стенке, только коэффициенты q), е и р [c.116]

При заметно расходящихся линиях тока или в случаях, когда не выполняется указанное условие о распределении скоростей, движение не является потенциальным. Вместе с тем укажем, что в зависимости от рассматриваемой задачи один и тот же поток может считаться вихревым или потенциальным. Так (рис. 28.8), движение при подходе к отверстию в стенке большого резервуара, где скорости очень малы,— потенциальное, и это предположение справедливо при изучении, например, давления на стенку. Но для изучения расхода и коэффициента расхода движение нельзя считать потенциальным, так как в отношении этих параметров завихренность играет существенную роль. [c.289]

Пусть в резервуар (рис. 156) поступает постоянный объем жидкости Qo, а в некоторый момент времени начинается также истечение через отверстие в стенке резервуара. Если ограничиться рассмотрением малых отверстий, то расход при истечении через отверстие с плош,адью ш будет определяться формулой [c.270]

Отверстие в стенке резервуара называется малым (рис. 7.1), если его размер много меньше приведенного напора = Н + (р [c.126]

В каком случае отверстие в стенке бака, из которого происходит истечение, называется малым [c.131]

Система холостого хода (рис. 50) состоит из топливного жиклера холостого хода, воздушного жиклера, каналов и регулировочного винта. При работе на малых оборотах холостого хода разрежение через отверстие в стенке смесительной камеры передается в канал, а оттуда к топливному жиклеру холостого хода. [c.85]

На малых оборотах холостого хода (рис. 58) дроссели прикрыты, разрежение, создаваемое за ними, передается через отверстия в стенках смесительных камер у кромки дросселей в каналы холостого хода. [c.95]

Давление газа может быть измерено существующими приборами (манометрами, дифманометрами, насадком с отверстиями, пьезоэлектрическими датчиками и т.д.). Необходимо учитывать, что в газовой динамике используется в расчетах только абсолютное давление, а приборы измеряют избыточное. Поэтому необходимо параллельно с измерением избыточного давления замерять барометрическое давление (атмосферное). К установке приборов предъявляются повыщенные требования. Отверстия в стенках каналов для подключения приборов давления должны быть малых диаметров, чтобы избежать возникновения вихрей, строго перпендикулярными к внутренней поверхности канала и не должны иметь выступов и заусениц. При наличии выступов, заусениц и при измерении давления насадком с отверстием (рис. 7.1) при скоростях, близких к звуковым, и при сверхзвуковых скоростях появляются скачки уплотнения, и это искажает результат. При измерении давления насадком боковое отверстие в насадке должно быть расположено на расстоянии ( 10... 5)D от носика. [c.131]

Заметим, что малое отверстие в стенке полости с хорошей точностью представляет собой модель абсолютно черного тела, так как [c.84]

Как первый пример мы возьмем истечение капельной жидкости из малого отверстия в стенке сосуда, который всегда остается наполненным до одинаковой высоты, так что движение можно рассматривать как установившееся. [c.40]

Несущие металлоконструкции гидротурбин представляют собой неподвижные части, воспринимающие нагрузку от ротора турбины и давление воды в рабочей камере. Части металлоконструкций (опора пяты, крышка, корпус направляющего подшипника) связаны между собой болтовыми соединениями, которые, как показали проведенные натурные исследования, могут рассматриваться как жесткие. По своей схеме несущая металлоконструкция гидротурбины представляет собой сочетание оребренных плит и оболочек с относительно малой толщиной стенок и ребер. Распределение усилий от каждого вида нагрузки является пространственным. Однако по конструкции и нагрузке имеется осевая симметрия с циклически повторяющимися ребрами и отверстиями в стенках. [c.382]

Расход жидкости здесь, наоборот, значительно увеличивается. На первый взгляд, это может показаться несколько странным, так как коэффициент расхода мал. Однако необходимо учитывать, что этот коэффициент относится к большому выходному сечению насадка. Если его отнести к малому входному сечению, т. е. к сечению отверстия в стенке, он будет гораздо больше и достигнет значения, равного 2—3. [c.184]

Таким образом, в конических расходящихся насадках скорость в выходном сечении оказывается значительно меньшей, чем во всех рассмотренных выше случаях. Причина этого — большие потери напора при резком сжатии и расширении струи в самом насадке. Расход же жидкости здесь увеличивается. На первый взгляд ввиду незначительности коэффициента расхода это может показаться несколько странным. Но необходимо учесть, что этот коэффициент относится к большому выходному сечению насадка. Если его отнести к малому выходному сечению, т. е. к сечению отверстия в стенке, он окажется много больше и достигнет значения 2—3. [c.185]

Наиболее полно поглощает все падающие излучения небольшое отверстие в стенке достаточно большой и со всех сторон замкнутой полости (рис. 4-2). Падающий на него пучок лучей свободно входит внутрь полости и частично поглощается ее стенкой уже при первом падении. Отраженная часть энергии снова падает на стенки той же полости и снова частично поглощается и т. д. Если полость достаточно велика, а отверстие в ее стенке достаточно мало, то выходящая из него часть падающего излучения может быть сделана как угодно малой, а его коэффициент поглощения станет сколь угодно близок к единице. [c.120]

Хорошо известно, что малое отверстие в стенке большой замкнутой полости, имеющей обычную температуру (20 — 30° С 300° К), оказывается чернее любой другой поверхности. Согласно закону Стефана-Больцмана, энергетическая светимость такого отверстия равна - 0,046 вт см , из которых 95% лежит между длинами волн = 5,0 мкм и Я,2 = 50 мкм, т. е. в далекой инфракрасной области, а на долю видимой области приходится меньше, чем 10 от всей излучаемой мощности, т. е. меньше, чем 5-10 вт/см . Столь слабого свечения глаз воспринять, конечно, не может, так как оно оказывается гораздо ниже порога чувствительности глаза, даже если он находится в условиях длительной темповой адаптации. [c.133]

Рассмотрим подробнее, как влияют отверстия в стенке шара на окончательную освещенность Е. Будем по-прежнему считать, что малый участок 5 стенки шара излучает, согласно закону Ламберта, световой поток = лВз. Первоначальная освещенность Е , которая получается на стенке шара при падении на нее потока Е , остается прежней о = Ео 8, но поток, отраженный от стенки шара, изменится, так как отражать будет не вся площадь 5, а только ее часть 5 — о. Отраженный поток = р о( —о) распределится равномерно по всей площади шара и создаст первую дополнительную освещенность 1 = Р 8 = = рЕо 8 — о)/5. Последующие отражения можно учесть аналогичным образом и найти, что освещенность, полученная после двукратного отражения, окажется равной Е, = Р /8 = рЕх 8 — о)/8 = р Ео [1 — (а/5) Р. Освещенность, образующаяся после трехкратного отражения, 3 = р о [1 — (ст/5)] и т. д. [c.176]

То же относится к свойствам поглощения и отражения. Белые поверхности хорошо отражают световые лучи, невидимые же тепловые (инфракрасные) лучи белые ткани и краски поглощают так же хорошо, как и темные. Независимо от цвета отражательная способность гладких и полированных поверхностей значительно выше, чем шероховатых. Для увеличения поглощательной способности тел их поверхность покрывается темной шероховатой краской. Для этой цели подходящим материалом является нефтяная сажа, поглощающая 90— 96% падающего потока излучения. Абсолютно черного тела в природе не существует, но его можно создать искусственно в виде малого отверстия в стенке закрытой камеры (рис. 1-26). Для этого отверстия Л = 1, так как [c.71]

Согласно условию (7,2), скорости истечения жидкости через нижнюю часть вертикального отверстия больше, чем через верхнюю. При высоте отверстия е, малой по сравнению с напором Н над центром отверстия (практически при е<0,1Я), напор можно считать одинаковым во всех точках расчетного сечения струи. Отверстие считают малым. Насадкой называют присоединенную к отверстию в стенке резервуара короткую трубу, потери напора по длине которой малы по сравнению с местными потерями напора (рис. 7.1). [c.154]

Наряду с пневматическими, в гидрометаллургии меди при выщелачивании богатого сырья нашли некоторое, сравнительно малое применение пропеллерные мешалки с диффузором (см. рис. 46,6). Последний представляет собой установленный над пропеллером открытый цилиндр, иногда с отверстиями в стенках, расположенными по винтовой линии. Диффузор удобен при подогреве паровыми змеевиками, которые можно на нем укреплять. Применяют также комбинированные пневмомеханические мешалки, о которых сказано в 42. [c.134]

Процесс выворачивания можно представить осуществимым с помощью протягивания материала через малое отверстие в стенке, вслед за этим заделываемое. [c.300]

При применении дифференциальной трубки необходимо учитывать, что трубка с большим диаметром й наконечника может вызвать изменение распределения скоростей в потоке в том месте, где производится измерение. На рис. 15-2-3 представлен график, построенный по данным Никурадзе, дающий представление о возможных значениях относительной погрешности измерения средней скорости потока в трубах при помощи трубки в зависимости от отношения диаметра наконечника трубки й к диаметру трубы О. Поскольку дифференциальную трубку малых размеров достаточно точно изготовить затруднительно, то для измерения скоростей в трубах небольшого диаметра, а также в пограничных слоях применяют трубки Пито (рис. 15-1-1) с диаметром наконечника 0,5—1 мм. В этом случае статическое давление измеряют через отверстие в стенке труб. [c.502]

Рычаг фиксируется от поворота с помощью лысок на малой сфере, которые плотно прилегают к стенкам отверстия в золотнике. Малая сфера рычага и отверстие рычага под эту сферу имеют размеры большие на 3 мм, чем в старых распределителях Р75-ВЗ н Р75-В2. В связи с этим увеличилась длина золотника в новых распределителях (Р75-ВЗ-А и Р75-В2-А). [c.31]

При истечении из малого отверстия в тонкой стенке при постоянном напоре скорость и расход жидкости определяются по формулам [c.64]

Бода выливается из открытого сосуда в атмосферу через малое отверстие в тонкой стенке диаметром d = 15 мм при постоянном напоре Я = 1 м расход воды из бака = 486 см /с, диаметр струи в сжатом сечении d = 12 мм. Определить а) коэффициент потерь отверстия б) потерю напора при истечении из отверстия. [c.67]

Из открытого бака (рис. III.6) вода вытекает через малое отверстие в его боковой стенке, расположенное на высоте = 1 м от пола. Определить а) глубину воды в баке Н, если струя падает на пол на расстоянии I = 1,5 м от бака и а =- 0,2 м б) дальность падения струи /пад при Н — 1,2 м И а = 0,2 М. [c.68]

И.13. Струя, вытекающая из малого отверстия в боковой стенке открытого резервуара, установленного на полу, достигает пола на расстоянии I = 1,2 м. Определить а) расход воды, вытекающей из отверстия, если расстояние от пола до центра тян ести отверстия h = == 1,1 м, диаметр отверстия d = 50 мм, а глубина воды в резервуаре Н остается постоянной б) расход воды через это отверстие при Я = 2 м. [c.68]

Элементы характеристики Единица измерения Прореэа-ние узких щелей Растачивание отверстий Растачивание люнет-ных втулок Универ-сальный перенос ный Шлифование отвер стий малого диаметра Сверление малых отверстий Универ- сальный прошивоч- ный Упрочнение стального инструмента Прошивка отверстий в стенках труб [c.662]

Расход через очень короткие каналы, размером lid = = 0,2 и менее (отверстия в стенке, диафрагмы), оказывается таким же, как и при течении неиспаряющейся жидкости [Л. 15, 55] таким образом, здесь сколько-нибудь ощутимого парообразования не успевает произойти. При движении в каналах, несколько более протяженных (например, Z/d = 0,6 [Л. 38]), расход, как уже говорилось в 5-2, устанавливается немного ниже расходов однородной капельной среды, что указывает на возникновение в потоке паровой фазы. Однако количество успевающего образоваться пара столь мало, что даже при сравнительно низких противодавлениях p Jpi = 0,25) поток не достигает кризисного состояния. Время прохождения жидкостью сопел длиной Hd = 0,6 составляло величину порядка 10 сек. На протяжении такого отрезка времени агрегатные превращения, по-видимому, только начинают разви ваться [c.186]

Истечение из отверстия. Если сделать малое отверстие в стенке больиюго наполненного жидкостью сосуда, то оказывается, что на коротком расстоянии от стенки вытекающая струя жидкости сужается до некоторого минимального поперечного сечения (рис. 13). В самой узкой части вытекающая струя имеет форму цилиндра и все линии тока здесь параллельны между собой. Если а,— площадь отверстия и Ог-площадь минимального поперечного сечения струи, то величина а = Ог а, называется коэффициентом сжатия. Точное значение коэффициента сжатия может [c.29]

Таким образом, движение может определяться либо граничными условиями, либо точечным источником. Заметим, что эти два случая являются взаимоисключающими. При задании того и другого задача с очевидностью будет переопределенной, что находится в некотором противоречии с интуитивными представлениями о независимости и совместимости этих источников движения в реальных струях. Действительно для струи, бьющей из отверстия в стенке, можно независимо задать и ноток импульса из отверстия и поле скоростей на стенке, например условия прилипания. Однако оказывается, что этого нельзя сделать в пределе бесконечно малого отверстия, потому что, согласно теореме Седова, решение должно быть автомодельным и принадлежать классу (1), что из-за переопределенности задачи невозмонгпо. Сказанное не означает, что кроме решения Ландау не существует автомодельных течений струйного типа. Но такие струи, вызванные движением границ, естественно считать индуцированными. [c.89]

Отливки из магниевых сплавов обладают низкими значениями модуля упругости и предела текучести. Это заставляет применять более жесткие формы литых конструкций. Им придаются коробчатые и ребристые сечения. В деталях не допускается острых углов, малых галтелей, резких переходов. Размеры бобышек с отверстием под шпильку делаются несколько большими, чем для алюминиевых и тем более стальных отлиаок. Отверстия в стенках отливок из магниевых сплавов должны обязательно укрепляться буртами. [c.563]

Уровень масла в корпусе должен быть настолько низок, чтобы разбрызгивающие зубчатые колеса были погружены в масло по возможности не больше чем на глубину в 2—3 раза больше высоты зуба. Вместе с тем желательно, чтобы уровень масла был не выше самого низкого отверстия в стенках корпуса при этом не будет просачивания масла наружу. Эго целесообразно и с точки зрения уменьшения количества масла, заливаемого в корпус с этой же цедью корпусу придают иногда такую форму, при которой объем заливаемого в пего мас.та возможно мал. [c.686]

Отверстия в стенках кладаи перекрывают арками с подъемом /а и меньше, иногда даже плоскими. Отверстия в своде часто ограничивают кольцевой кладкой, иногда применяют обратные распорные арки. Отверстия малой ширины можно перекрывать плитами или кирпичами при этом ширину отверсотя можно уменьшить кверху, ведя кладку внапуск. [c.134]

В. обыкновенно принимается за с широким порогом. По форме отверстия в стенке В. могут быть прямоугольными, трапе-цоидальными, треугольными, параболическими, круговыми и пр. Прямоугольные В. преимущественно употребляются в сооружениях остальные формы отверстий В. находят применение почти исключительно при лабораторных исследованиях. При трапецеидальном отверстии представляется возможным в известных пределах регулировать уровень воды верхнего бьефа. Водосливы с такими отверстиями являются саморегулирующими и при малой ширине по гребню носят в гидротехнике наименование щелевых. Если расход канала и ширина по дну значительны, то В. конструируется иа ряда отдельных водосливных щелей. Гребень, или порог, В. может иметь в плане (фиг. 4) очертание прямой линии, расположенной перпендикулярно или под уг- [c.10]

При выборе места отбора давления необходимо, чтобы в пространстве, где предполагается измерить давление среды, отсутствовали возмущения течения последней. Сравнительно просто производится измерение давления через специальное отверстие в стенке поверхности, ограничивающей среду, ибо в этом случае нет необходимости вводить в нее постороннее тело и, следовательно, опасность возмущения течения среды отпадает. Таким образом, при измерении давления или разности давлений необходимо, тобы устройства для отбора давлений не вызывали возмущения течения потока. Особенно необходимо следить за тем, чтобы края отверстия в стенке, например, трубопровода или короба со стороны протекающей среды не выступали в нее, так как малейшие выступы или заусенцы могут привести к неправильным измерениям давления или разности- давлений, [c.425]

Получение отверстий лазером возможно в любых материалах. Как правило, для этой цели используют импульсный метод. Производительность достигается при получении отверстий за один импульс с больиюй энергией (до 30 Дж). При этом основная масса материала удаляется из отверстия в расплавленном состоянии под давлением пара, образовавшегося в результате испарения относительно небольшой части вещества. Однако точность обработки одноимлульсным методом невысокая (10. .. 20 размера диаметра), Максимальная точность (1. .. 5 %) и управляемость процессом достигается при воздействии на материал серии импульсов (многоимпульсный метод) с относительно небольшой энергией (обычно 0,1. .. 0,3 Дж) и малой длительностью (0,1 мс н менее). Возможно получение сквозных и глухих отверстий с различными формами поперечного (круглые, треугольные и т. д.) н продольного (цилиндрические, конические и другие) сечений. Освоено получение отверстий диаметром 0,003. .. 1 мм при отношении глубины к диаметру 0,5 10. Шероховатость поверхности стенок отверстий в зависимости от режима обработки и свойств материала достигает/ а — 0,40. .. 0,10 мкм, а глубина структурно измененного, или дефектного, слоя составляет 1. .. 100 мкм. Производительность лазерных установок при получении отверстий обычно 60. .. 240 отверстии в 1 мин. Наиболее эффективно применение лазера для труднообрабатываемых другими методами материалов (алмаз, рубин, керамика и т. д.), получение отверстий диаметром мепее 100 мкм в металлах, или под углом к поверхности. Получение отверстий лазерным лучом нашло особенно широкое применение в производстве рубиновых часовых камней и алмазных волок. Например, успешно получают алмазные волки на установке Квант-9 с лазером на стекле с примесью неодима. Производительность труда на этой операции значительно увеличилась по сравнению с ранее применявшимися методами. [c.300]

В заключение рассмотрим случай концентрации напряжений вокруг малого ра-(с диального отверстия в полом тонкостенном валу при кручении (рис. 232). Двумя парами взаимно перпендикулярных площадок, наклоненных под углом 45° к образующим вала, выделим вокруг отверстия некоторый элемент (рис. 233). Эти площадки для рассматриваемой задачи кручения, как было установлено, являются главными, а поэтому по граням рассматриваемого элемента abed будут действовать только нормальные напряжения, равные по величине, но разные по знаку. Абсолютные значения их, как известно, равны касательным напряжениям, определяемым в соответствующих точках поперечного сечения по формулам теории кру-ченля. Анализируя напряженное состояние рассматриваемого элемента и полагая, что отверстие мало, а стенки вала тонкие, легко убедиться, что это напряженное состояние аналогично тому, какое имеет место для тонкой пластинки с малым отверстием, растянутой в одном направлении некоторым напряжением а = т и сжатым таким же по величине напряжением в направлении под углом 90° к первому. [c.238]

На рис. XVI. 11 приведены лависимости коэффициентов л, ф и е от числа Reo для случая истечения из малого отверстия в тонкой стенке. Из рисунка видно, что значения коэффициента скоро- [c.298]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...