Истечение жидкости через малое отверстие в тонкой стенке

ИСТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ ЧЕРЕЗ МАЛОЕ ОТВЕРСТИЕ В ТОНКОЙ СТЕНКЕ ПРИ ПОСТОЯННОМ НАПОРЕ [c.111]

Рис. 7.1. Истечение жидкости через малое отверстие в тонкой стенке

При истечении жидкости через малое отверстие в тонкой стенке в свободное пространство или под уровень скорость с и объемный расход Q определяются из выражений [c.151]

Истечение жидкости через малое отверстие в тонкой стенке при постоянном напо-р е. Рассмотрим (рис. 9.5) истечение жидкости (д, р,) из сосуда неограниченной емкости в газовую среду при постоянном напоре, или перепаде давления Р1 + д 2 1—р2 при следующих условиях 1) отверстие мало <СОЛ, что позволяет принять постоянство напора для любой точки отверстия [c.164]

Рассмотрим сначала случай истечения жидкости через малое отверстие в вертикальной стенке при постоянном напоре (рис. 124). Здесь можно полагать, что напор во всех точках [c.196]

Рассмотрим теперь случай истечения жидкости через большое отверстие в тонкой стенке. Если при истечении жидкости через малое отверстие можно было принимать напор Н в пределах отверстия фактически постоянным, то в больших отверстиях (где размеры сторон по высоте больше 0,1 Я) напор в пределах их сечений является переменным от Я) в верхней части отверстия до Яг — в нижней (рис. 125). [c.197]

Рис. 1-32. Истечение несжимаемой жидкости через малые отверстия в тонкой стенке.

Короткие трубы. Из предыдущего изложения видно, что истечение жидкости из малых отверстий в тонкой стенке и протекание ее через насадки характеризуются постоянными (для каждого конкретного типа отверстия или насадка) значениями коэффициента скорости Ф и расхода х. [c.160]

Истечение жидкости из малых отверстий в тонкой стенке и протекание ее через насадки характеризуются постоянными (для каждого конкретного типа отверстия или насадка) значениями коэффициентов скорости ф и расхода ц. При наличии каких-либо дополнительных местных сопротивлений (повороты, колена, задвижки и т. п.) коэффициенты скорости и расхода в каждом отдельном случае будут определяться суммой сопротивлений, встречающихся по пути потока (до выходного сечения) в рассматриваемой системе. Если сумма местных потерь не очень мала по сравнению-с путевыми потерями (с потерями на трение по длине потока), то трубу называют короткой. [c.156]

При истечении жидкости через малые отверстия в боковой тонкой стенке характер истечения аналогичен рассмотренному выше, если выполняются некоторые условия. [c.75]

Сопоставить расходы жидкости и потери напора при истечении через малое отверстие в тонкой стенке (цо = 0,62, ф = 0,97), внешний цилиндрический насадок ([ij = Ф1 = 0,82), конический сходящийся насадок (fXa = фа = 0,95) и коноидальный насадок ([Аэ = = Фз = 0,97). Напоры // и диаметры выходных сечений во всех случаях одинаковы. [c.77]

Для определения истечения жидкости из малого отверстия в вертикальной стенке в атмосферу при постоянном напоре воспользуемся уравнением Бернулли. Проведем плоскость сравнения О— 9 через центр тяжести сечения струи. Так как площадь сечения 1—1 значительно превышает площадь сечения II—//, то скоростью жидкости в сечении/—/ можно пренебречь. Тогда уравнение Бернулли примет вид [c.48]

При истечении жидкости через малое отверстие площадью о в тонкой стенке вследствие инерции частиц, движущихся по криволинейным траекториям (рис. 7.1, б), струя жидкости на выходе из отверстия сужается. На небольшом расстоянии от отверстия (для круглого отверстия равном примерно половине его [c.111]

Насадками называют короткие трубки различной формы, приставляемые к отверстию в стенке резервуара или к концу трубы с целью получения более компактной и дальнобойной струи, а в ряде случаев и для увеличения расхода жидкости через отверстие. Для определения скорости истечения и расхода жидкости через насадки применяют те же формулы (7.2) и (7.4), что и для малого отверстия в тонкой стенке, только коэффициенты q), е и р [c.116]

К этой группе относят расходомеры, основанные па зависимости между расходом и высотой уровня капельной жидкости при свободном истечении ее через отверстие в дне или боковой стенке сосуда. В зависимости от расположения отверстия и его формы последние могут быть полностью затопленные (обычно круглой формы) —малые отверстия, в тонкой стенке (см. 6.1), частично затопленные (щелевой формы) —водосливы (см. 6.4). Измеряя высоту уровня жидкости над центром малого отверстия или порогом водослива по формулам, приведенным в 6.1 п 6.4, можно подсчитать расход жидкости. [c.139]

Малые отверстия в тонкой стенке. При вытекании жидкости из отверстий задача сводится к определению скорости истечения и расхода жидкости. Составим уравнение Бернулли для сечений 1—1 и С—С (сжатое сечение струи на рис. 6.1). За плоскость сравнения примем плоскость С—С, проходящую через центр сжатого сечения. Обозначая скорость течения на свободной поверхности через Оо и считая, что давление на свободной поверхности и в центре сжатого сечения равно атмосферному, получим [c.74]

Таким образом, сопротивления протеканию жидкости через внутренний цилиндрический насадок больше, чем для внешнего насадка. Соответственно расход через заполненный внутренний насадок меньше, чем расход через внешний цилиндрический насадок, на 13,5%, но все же больше, чем расход при истечении из малого отверстия в тонкой стенке, также примерно на 14%. [c.144]

Максимальной удельной кинетической энергией обладает струя жидкости, вытекающая из коноидального насадка. Большую кинетическую энергию имеют также струя, вытекающая из круглого отверстия в тонкой стенке, и струя, протекающая через конический сходящийся насадок. Несмотря на то что пропускная способность внешнего насадка значительно выше пропускной способности отверстия в тонкой стенке, кинетическая энергия струи жидкости, вытекающей через отверстие в тонкой стенке, несколько больше, чем у струи цилиндрического внешнего насадка. Насадки конические расходящиеся отличаются мини мальными значениями скорости и удельной кинетической энергии. Гидравлические сопротивления достигают наибольшей величины при истечении жидкости через конический расходящийся насадок, а наименьшей — через коноидальный. Рассмотренные гидравлические характеристики малых отверстий в тонкой стенке и насадков различных типов помогают ориентироваться при их выборе для практического применения при расчете и конструировании отдельных сооружений или устройств. [c.160]

Задача об истечении жидкости через отверстие является одной из основных задач гидравлики и встречается довольно часто в практических расчетах различных гидравлических устройств. Эта задача сводится к определению скорости истечения и расхода вытекающей из отверстия жидкости. При этом расчетные зависимости обычно относятся к малому отверстию в тонкой стенке. [c.46]

Как показывают опыты, картина истечения жидкости из некоторого сосуда через малое отверстие в вертикальной тонкой стенке имеет вид, изображенный на рис. 10-1, где обозначено ро - давление на поверхности жидкости в сосуде в общем случае ро не равно атмосферному давлению р со — площадь отверстия — площадь сечения струи в некотором сечении С—С, называемом сжатым сечением (см. ниже) Н — заглубление центра тяжести ЦТ площади (О отверстия под уровнем жидкости в сосуде падением жидкости на расстоянии Iq от стенки сосуда до сжатого сечения пренебрегаем, а поэтому считаем, что Н является также заглублением центра тяжести площади со под уровнем жидкости в сосуде. [c.379]

Рассмотрим случай истечения под уровень (рис. IX.7). Пусть разность уровней жидкости в резервуарах равна у, площади поперечного сечения резервуаров соответственно 01 и Ог- Определим время выравнивания уровней при истечении жидкости через отверстие в тонкой стенке. За бесконечно малый промежуток времени из первого резервуара вытечет объем жидкости [c.171]

На основании этих данных многие исследователи считают, что коэффициент расхода ртути при истечении ее из отверстия можно определять так же, как и воды, при равных условиях, уменьшая его на 3—4%. Для смазочных масел коэффициенты расхода следует, наоборот, увеличивать на 9—10%. Приведенные рекомендации не вполне обоснованны, так как вязкость и химический состав отдельных жидкостей, несомненно, должны влиять на характер протекания их через отверстия. Однако законы гидравлического подобия указывают, что скорость протекания жидкости через отверстие в тонкой стенке мало зависит от вязкости, если перед отверстием нет заметных скоростей и движение формируется в пределах самого отверстия. Следовательно, коэффициенты расхода для жидкостей различной вязкости, по-видимому, не должны сильно различаться между собой. Указанное положение относится лишь к случаю, когда пути, проходимые жидкостью со значительными скоростями на подходе к отверстию, незначительны по своему протяжению. Для отверстий, устроенных в толстой стенке, или для отверстий с какими-либо приспособлениями, препятствующими хотя бы на коротком участке свободному растеканию струи, вязкость жидкости оказывает существенное влияние на величину коэффициентов расхода ц и скорости ф. [c.141]

Как показывают опыты, картина истечения жидкости из некоторого сосуда через малое отверстие в вертикальной тонкой стенке имеет вид, изображенный на рис. 10-1, где обозначено [c.328]

Рассмотрим истечение жидкости через отверстие диаметром в стенке бака, расположенное на глубине Щ, в газовую среду с некоторым избыточным давлением (рис. 6.1, а). При этом предполагается, что если отверстие мало по сравнению с размерами бака и глубиной Щ, то другие стенки бака и свободная поверхность жидкости не влияют на приток жидкости к отверстию. [c.61]

Если происходит истечение жидкости через отверстие в боковой стенке сосуда (рис. 27-15, б), которое столь мало, что давление по его сечению можно считать постоянным, то проведенное выше рассуждение остается справедливым и для этого случая. [c.289]

Согласно условию (7,2), скорости истечения жидкости через нижнюю часть вертикального отверстия больше, чем через верхнюю. При высоте отверстия е, малой по сравнению с напором Н над центром отверстия (практически при е<0,1Я), напор можно считать одинаковым во всех точках расчетного сечения струи. Отверстие считают малым. Насадкой называют присоединенную к отверстию в стенке резервуара короткую трубу, потери напора по длине которой малы по сравнению с местными потерями напора (рис. 7.1). [c.154]

Пусть в резервуар (рис. 156) поступает постоянный объем жидкости Qo, а в некоторый момент времени начинается также истечение через отверстие в стенке резервуара. Если ограничиться рассмотрением малых отверстий, то расход при истечении через отверстие с плош,адью ш будет определяться формулой [c.270]

Скорость истечения жидкости через малое отверстие в тонкой стенке (без учета скорости подхода) Од = К2 Я (формула Торричелли), где = 9,81 м1сек— ускорение силы тяжести, Я м —высота напора. [c.313]

Отверстия делят на малые и большие. Отверстие считается малым, если напор превьшгает 10 наибольших вертикальных размеров отверстия, в противном случае отверстие считается большим. Отверстие считается в тонкой стенке, в случае если толщина стенки не влияет на условия истечения, т. е. вытекающая жидкость касается только кромки отверстия. Это обеспечивается либо срезом кромок под острым углом, либо при толщине стенки меньше 0,2 диаметров отверстия. Ниже рассматривается истечение жидкости через малое отверстие в тонкой стенке. [c.181]

Для определения скорости истечения и расхода жидкости рассмотрим истечение жидкости через малое отверстие в тонкой боковой стенке резервуара (см. рис. 7.1, а) при постоянном уровне жидкости в резервуаре Н = onst, т. е. когда через отверстие имеет место установившееся движение жидкости, и проанализируем его с помощью уравнения Бернулли. Проведем два сечения [c.111]

Рассмотрим истечение жидкости через малое отверстие в тонкой боковой стенке резервуара (рис. 62, а) при постоянном уровне жидкости в резервуаре Н = onst, т. е. когда через отверстие истекает жидкость струей с установившимся движением, и проанализируем его с помощью уравнения Бернулли. Проведем два сечения I — по поверхности жидкости в резервуаре, II — по струе на расстоянии 0,5 d от отверстия, а также плоскость сравнения 00 — по оси отверстия, и запишем для этих сечений уравнение Бернулли [c.108]

Расчетные зависимости. Общая схема свободного истечения жидкости (линии тока) через малое отверстие в тонкой стенке и тип стенки показаны на рис. VIII.3. Поскольку заглубление точек А и В под свободной поверхностью жидкости в сосуде различно, скорости и л и ив в этих точках будут, строго говоря, различными [c.135]

Изучение явления истечения жидкости имеет большую давность. Еще ученики Галилея Торичелли и Ка-стелли занималисьопределением скорости истечения, и формула и= 1/широко известна как формула Торичелли. Условия истечения могут быть весьма разнообразны оно может происходить при постоянном или переменном напоре, в атмосферное пространство (рис. 7.1,а) или в пространство, занятое той же жидкостью (рис. 7.1,6), через малые и большие отверстия, через отверстие в тонкой (рис. 1.2,а) и толстой стенках, через насадки (рис. 7.2,6) и т. д. [c.173]

Рассмотрим установившееся истечение воды в воздушную среду через круглое отверстие диаметра do в вертикальной стенке резервуара (рис. 8.6), заполненного жидкостью таким образом, что расстояние от оси отверстия до свободной поверхности равно Я. Отверстие считается малым, если do < 0,1Н. В этом случае давление жидкости во всех точках площади отверстия можно считать примерно одинаковым, равным давлению в центре отверстия. Причем, если площадь свободной поверхности жидкости Sn неизмеримо больше площади отверстия So (Sn So) можно считать, что обьем жидкости в резервуаре в результате ее истечения не изменяется, а потому Я - onst. Это условие и определяет установившийся характер течения. [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...