УМНОЖЕНИЕ Резка

Для иллюстрации влияния формы выточки на концентрацию напряжений рассмотрим случай паза (шпоночной канавки) с резко очерченными углами (рис. 228). Опыты, проведенные с полым валом наружного диаметра d = 254 мм и внутреннего 4 = 147 мм, с глубиной паза h = 25,4 мм и шириной Ь = 63,5 мм при различных радиусах р выкружки в углах, показали, что наибольшие напряжения в закругленных углах равны наибольшим напряжениям в таком же валу без паза, умноженным на коэффициент концентрации а , значения которого приведены в табл. 15. [c.237]

V — расчетная скорость движения груза в м сек, Q — производительность в т/час, V — производительность в м /час, ф — коэффициент заполнения, равный 0,2—0,3 для горизонтальных конвейеров незначительный наклон трубы вверх резко снижает величину гр так, при угле наклона 5° гр 0,19, а при угле 10° гр 0,13 соответственно понижается производительность S — ход винта в м в случае многоходовой винтовой ленты ход S равен шагу лент, умноженному на число заходов. [c.305]

Общее распределение рассеивающей способности получается умножением этой функции на значения fo(u) . Следовательно, оно содержит набор прямых, расположенных на равных расстояниях друг от друга и параллельных направлению w, имеет резко ограниченные узлы на плоскости (uv) и все более диффузные максимумы по мере возрастания расстояния от этой плоскости. [c.165]

Из-за невыполнения в действительности предположения о постоянстве параметров в выходном сечении сопла, особенно при резком изменении площади и формы поперечного сечения сопла на его выходном участке, действительный расход газа через сопло отличается от вычисленного по формуле (3.35), Вычисленное по этой формуле значение расхода уточняют умножением его на так называемый коэффициент сужения струи л. Значение коэффициента л зависит от формы выходного участка сопла и от отношения давления в окружающем пространстве к полному давлению истекающего газа (или от соответствующего этому отношению давлений числа Маха) на реальное значение коэффициента 1 может влиять и вязкость газа. Определение коэффициента сужения струи теоретическим путем пред [c.62]

Преимущества метода сканирования М-матрицы вытекают из следующего обстоятельства. Топологические и компонентные матрицы электронных схем являются сильно разреженными. Так, исследование М-матриц большого количества переключательных схем показало, что количество ненулевых элементов Пм пропорционально первой степени а Пм=ка . где l,3-f-I,9 а — количество ветвей в сокращенной эквивалентной схеме. В то же время общее количество элементов в М-матрице пропорционально а . При операциях над полными матрицами количество выполняемых арифметических операций, следовательно, также пропорционально а . Если же учитывать свойство разреженности матриц, то количество операций существенно сократится. Более того, элементы М-матрицы могут принимать значения только О, + или —1. Но в этом случае можно вообще отказаться от выполнения операций умножения при вычислении, например, векторов Us, 11л, Ui, по (3.13) — (3.15), так как результат умножения известен заранее это либо нуль, либо один из операндов, возможно с измененным знаком. Компонентные матрицы и матрицы коэффициентов разветвления являются разреженными еще в большей степени, чем М-матрица, так как это диагональные матрицы. Учет разреженности приводит и к резкому сокращению затрат машинной памяти, поскольку не нужно хранить в памяти машины нулевые элементы матриц, а сведения о структуре М-матрицы можно представить в компактной форме. [c.82]

В [13] описан вариант одномерной архитектуры с временным интегрированием, позволяющий резко увеличить скорость вычисления. Это достигается путем увеличения числа входов до величины т1 и сдвига буферных нулей между входными сигналами. Эта процедура также предусматривает сдвиг цифр, возникающих при переполнении, от выходного сигнала (рис. 7.6). Теперь для завершения процедуры матрично-векторного умножения требуется лишь (т+п—1)/ тактовых циклов. [c.195]

Рассуждения, основанные на требовании причинности, равным образом можно применить к сферическим волнам с фиксированными значениями J и М. Если сферическая волна, имеющая резкий фронт при t = г, падает на рассеивающую сферу радиусом R, то расходящаяся сферическая волна должна отсутствовать вплоть до момента времени, при котором t = г — 2R. Из этого следует, что если амплитуда падающей волны является граничным значением аналитической функции комплексного переменного со, регулярной в верхней полуплоскости и обращающейся в нуль на бесконечности в области Im со > О, то амплитуда расходящейся волны, умноженная на [c.111]

Интересно, что в этом случае реактивные мощности обоих излучателей находятся в противофазе. Действительно, при умножении объемной скорости на I реактивная.компонента давления также умножается на I, что дает в результате для реактивной мощности умножение на Р = —1. На этом обстоятельстве основан способ устранения реактивной нагрузки присоединенной массы, передающейся на первичный двигатель излучателя. В самом деле, пусть кинематическая схема некоторого низкочастотного ка 1) излучателя включает вал, приводящий своим вращением в движение рабочий элемент излучателя (например, выдвигает поршень). Нагрузка на поршень передается и на вал, в результате чего вал должен передавать как активный, так и реактивный (превышающий активный в отношении 1 ка) момент вращения. Мгновенная мощность мотора должна поэтому значительно превышать активную мощность излучателя. Навесим на вал второй такой же излучатель, сдвинутый по фазе на 90° от первого. Суммарное излучение звука удвоится по мощности. Реактивные же моменты на валу будут взаимно противоположны и, взаимно уничтожаясь, будут только скручивать вал, не передавая нагрузку на мотор, который должен будет развивать только активную мощность. При низких частотах эта мощность мала по сравнению с реактивной мощностью, и такое устройство позволяет резко снизить требуемую мощность мотора. [c.317]

Эффект фотонного умножения исследовался с использованием СИ на целом ряде кристаллофосфоров, в частности щелочногалоидных. На рис. 50 приведены спектры поглощения КС1 и спектр возбуждения стационарной люминесценции кристалла КС1—Т1. Интенсивные максимумы в области 7,7 и 9,6 эВ соответствуют созданию экситонов в Г- и Х-точках зоны Бриллюэна. При 20—21 эВ в спектре видны резкие пики, связанные с рождением экситонов при возбуждении уровня катиона. Интересным, в этих спектрах является ступенчатое нарастание эффективности свечения при переходе от 15 к 17 эВ. При 17 эВ квантовый выход люминесценции выше, чем даже при прямом возбуждении Т1+-цент-ров (6 эВ), т. е. больше единицы. Удвоение выхода люминесценции наблюдается в области энергий, где hv>2Eg (для КС1 ширина зоны запрещенных энергий, т. е. ширина щели около 8,3 эВ). Эффект этот связан с тем, что создан- [c.257]

Вследствие большого изменения еэф( ) эффективную нелиней-шость сегнетоэлектриков нецелесообразно описывать рядами (6.8) — (6.10). На практике эта доменная нелинейность описывается коэффициентом Д эф = емакс/енач. В нелинейных конденсаторах — варикондах — коэффициент эффективной нелинейности достигает 20 (табл. 6.7). Эффективная нелинейность варикондов используется в устройствах умножения частоты (выделяются высшие гармоники тока), для повышения контрастности изображения фотолюминесцентных экранов, в ограничителях напряжения (где емкость резко возрастает с напряжением и ее сопротивление переменному току снижается) [85]. [c.189]

Количество металла для выполнения годовой программы выпуска заготовок при укрупненных расчетах определяют умножением массы заготовок на коэффициент, учитывающий общие потери металла при разрезке прутков на заготовки мерной длины. Эти потери в среднем составляют торцовые обрезки — 0,2...0,3% опорные концы — 0,5...0,7% некратность — 1,3...2% прорезка (при разрезке на пилах)—4...8%. В среднем при разрезке прутков на кривощипных ножницах и прессах, а также при ломке на хладноломах общие потери металла следует принимать в пределах 2...3%, а при резке на фрезерно-отрезных станках 4...8%. [c.144]

При назначении расчетных характеристик пластмасс наиболее сложным является учет влияния продолжительности действия нагрузки. Как известно, ползучесть конструкций из традиционных материалов расчетом непосредственно не учитывается. Только в случае определения расчетных сопротивлений древесины на основное сочетание нагрузок (собственный вес и снеговая нагрузка) введен понижающий коэффициент 0,67, на который умножен предел прочности. Когда характер на1грузок резко отличается от основного, дополнительно вводятся другие понижающие или повышающие коэффициенты. Недостатком этого способа учета ползучести является неопределенность основ1ного сочетания нагрузок. Снеговая нагрузка и по величине и по продолжительности в различных климатических поясах СССР имеет различное значение, в то время как расчетные сопротивления принимаются во всех случаях одинаковыми. [c.60]

С Другой стороны, в случае чисто упругого рассеяния f(u, 0) - получается из самосвзртки усредненной во времени функции распределения (g (r, t))f. Однако, поскольку все атомы находятся в движении, а все положения для какого-либо атома равновероятны, эта усредненная функция распределения постоянна в пределах объема данной системы. Тогда свертка (5.34) и интеграл jP(r, О iii также будут постоянными, умноженными на свертку функции формы [s(r) >j< s(—г)]. Следовательно, чисто упругому рассеянию отвечает лишь один резкий пик S(u)p. [c.115]

Отсутствие перекосов изделия в поперечном и продольном направлениях проверяется его соответствующими перемещениями. Изображение щели при этом не должно иметь видимого смещения. При наличии перекосов под измеряемый объект помещаются прокладки из воска, фольги и вновь производится проверка. Одна сторона щели фокусируется обычно более резко, чем другая, и по ней рекомендуется производить измерение. Горизонтальная линия пере- чрестия подводится сначала к вершине изгибов щели, а затем к впадине (фиг. 100 и 101). Разность отсчетов на барабане окулярного микрометра, умноженная на масп1табную цену деления, определит значение высоты неровности Н в данном сечении. Вели- [c.135]

Учет трудоемкости работ и численности рабочих ведется раздельно по сварочным работам, в том числе выполняемым вручную и механизированными способами (по видам сваркп — под флюсом, электрошлаковой, в среде защитных газов, контактной и другими), по резке металлов (машинной и ручной), а также наплавочным работам, в том чис.че механизированным. При этом трудоемкость, исчисленная в нормо-часах, учитывается как по нормативам на фактически законченный объем работ так и приведенная к ручной сварке и резке. Трудоемкость сварочных работ, сделанных при помощи автоматов, полуавтоматов и других машин, приводится к трудоемкости ручной сварки путем умножения трудоемкости по действующим на предприятии нормам времени на коэффициенты при- [c.714]

Будем увеличивать iO(j. В контуре, вообще говоря, опять будет наблю даться слабое колебание без резкого преобладания одной частоты. Но, если мы дойдем до (Оо = о)2 постановим ручку настройки в таком положении, в контуре снова возникнет сильное колебание, но с преобладанием на этот раз гармонической составляющей частоты Og. При достаточно малом R напряжение ur теперь практически совпадает с gg osi Ogi —ag). Медленно вращая ручку настройки и перемещая, таким образом, пик резонансной кривой по спектрограмме внешней э, д. с., мы последовательно получим при соответствующих настройках отдельно сущестмуюгцие колебания, практически совпадающие с отдельными членами разложения /(i) в тригонометрический ряд. Можно сказать и так при со og и очень малых R контур выделяет отдельные гармонические колебания, входящие в состав внешней э. д. с. Мы можем говорить здесь о спектральном разложении внешней э. д. с. как о реальном физическом явлении G математической точки зрения выделение контуром отдельных синусоидальных компонент /(I) связано с тем, что спектр мд получается из спектра /(i) умножением на функцию, имеющую очень острый максимум. Такого рода функцию называют иногда пинцетной функцией—умножение на такую функцию выхватывает наподобие тонкого пинцета ту черточку спектрограммы, которая расположена против ее максимума Будем называть резонансом тот случай, когда при Я —> О амплитуд тока неограниченно растет, а следовательно, напряжение ur остается конечным. Мы имеем право сказать под действием э. д. с. /(i) возможен ряд резонансов, соответствующихсо = Oi, tOg, при каждом резонансе [c.505]

Колебания электромагнитного поля — векторов Е и Н — можно рассматривать совершенно так же, как колебания координат и лмпульсов в квазиупругой системе со многими степенями свободы. Поэтому мы вправе применить к ней теорему о равномерном распределении по степеням свободы. На каждую степень свободы такой системы при температуре Т приходится энергия кТ. Но общее число степеней свободы излучения бесконечно поэтому общая энергия излучения, равная величине кТ, умноженной на число степеней свободы, принимает бесконечное значение. Этот вывод находится в резком противоречии с экспериментом. Он показывает, в противоположность повседневному опыту, невозможность равновесного излучения. [c.225]

На практике скорость передачи данных обычно определяется иа ранней стадии разработки системы связи, а лишь затем требуется оптимально спроектировать приемник, удовлетворяющий этим требованиям. Выше было показано, что можно использовать входной каскад иа кремниевом полевом транзисторе, если скорость передачи данных меньше 50 Мбит/с, или на кремниевом биполярном транзисторе при более высоких частотах. Далее, если необходимо использовать ЛФД, получаем свободу выбора наиболее подходящего коэффициента умножения. Если коэффициент шума ЛФД подчиняется простому закону, например (13.4.1) — (13.4.3), можно найти оптимальное значение коэффициента усиления, которое минимизирует общий шум. Однако при определенном уровне обратного напряжения, когда развивается микроплазма, эти законы нарушаются. При этом резко возрастают темновой ток и коэффициент шума при попытке дальнейшего увеличения М. Если оптимальный коэ ициент усиления не был превышен, будет иметь место порог для разрушения микроплазмы. На рис. 15.11 при- [c.387]

Представим, что сварочный ток через контакт нарастает по программе 1 или 2 (рис. 2.24, б). Из этого же рисунка видно, что квадрат тока по программе 1, умноженный на значение Гмг в момент t = 10 мс даст эффект тепловыделения в шесть с лишним раз больше, чем ток по программе 2 в тот же момент времени. Такая интенсификация тепловыделения обязательно создает расплавленный диск, но не обязательно одинаковой толщины. Может иметь место и резкий перегрев в какой-то зоне и, как следствие, выплеск жидкого металла из этой зоны. Если же программа тока была подобрана правильной, то вместо смятых микропирамид, осуществлявших контактирование, в плоскости свариваемого контакта создастся правильный круговой диск расплава. [c.100]

Область лавирного умножения. В эту область транзистор попадает при превышении допустимого коллекторного напряжения д п- Вследствие лавинного размножения носителей заряда под действием повышенного электрического ПОЛЯ в переходе ток коллектора самопроизвольно возрастает, причем распределение тока может стать резко неравномерным. Это приводит к сильному перегреву отдельных точек, перехода и к расплавлению кристалла. Происходит вторичный пробой перехода, являющийся основной причиной выхода из строя транзисторов в мощных каскадах радиопередатчиков. Поэтому принимаются специальные меры для защиты от вторичного пробоя в многоэмиттерных транзисторах последовательно с каждым эмиттером создается стабилизирующий резистор, что способствует равномерному распределению тока в структуре транзистора и снижает влияние температуры на ток перехода, повышает электрическую [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...