Градуирование

Многозаходные резьбы нарезают следующими способами поворотом заготовки на угол при использовании поводкового патрона с прорезями, в которые входит отогнутый конец хомутика, при повороте заготовки на угол винторезную цепь разрывают (выключают маточную гайку) с использованием градуированного патрона, который позволяет одну часть патрона вместе с заготовкой повернуть относительно другой части на требуемый угол (рис. 6.26, б) смещением резца на шаг резьбы с помощью ходового винта верхнего суппорта [c.301]

Интервалом приходится пользоваться при гак называемом градуировании проекции прямой линии. Проградуировать проекцию прямой значит определить на ней точки с постоянной разностью отметок, равной еди-ниг(е. [c.181]

Для градуирования проекции отрезка А В (черт. 390) необходимо прежде всего определить [c.181]

На том же черт. 390 показано графическое градуирование проекции отрезка с помощью двух пучков параллельных прямых. [c.181]

Помимо известных способов задания плоскости ( 14), в проекциях с числовыми отметками положение плоскости определяют также масштабом падения или масштабом уклона плоскости. Так называю) градуированную проекцию линии наибольшего ската плоскости. [c.182]

Касательная к основанию конуса, проведенная из точки В , в которой заданная прямая пересекает плоскость основания, представляет собой горизонталь искомой плоскости (на черт. 415, а показана одна из двух плоскостей, удовлетворяющих условию задачи). Линия касания (образующая А К) является линией наибольшего ската построенной плоскости, а ее градуированная проекция будет масштабом падения. На черт. 415,6 показано решение той же задачи в проекциях с числовыми отметками. [c.190]

Рис. 6.3. Расхождения между значениями /ев и /13, полученные по квадратичной формуле для э. д. с. термопар типов 5 и / , градуированных соответственно при 630,74 961,93 и 1064,43 С. Показаны средние результаты каждого из девяти различных международных сличений трех термопар типа 5 и двух типа R [6].

Для градуировки термопар, как и в большинстве других термометров, существуют различные способы. Можно, например, измерить напряжение термопары в нескольких реперных точках и выполнить интерполяцию либо по принятой формуле, либо по отклонениям от стандартной таблицы. Другой прием состоит в сравнении показаний градуируемой термопары с термопарой того же типа, принятой за эталон, в сравнительно большом числе точек и построении затем либо кривой отклонений от эталонной градуировки, либо непосредственно зависимости напряжения термопары от температуры. Градуировка термопар, для которых нет стандартной градуировочной таблицы, должна включать сравнение с термопарой другого типа или с термометром, который был градуирован ранее. Сравнение должно выполняться во всем рабочем интервале температур градуируемой термопары и в точках, количество которых достаточно для вычисления хорошей градуировочной кривой. [c.299]

Градуированное черное тело переменной температуры не слишком удобно в качестве средства передачи температурной шкалы, однако большинство его функций столь же хорошо выполняет тщательно сконструированная вольфрамовая ленточная лампа. Излучение, испущенное в данном направлении при данной длине волны малой определенной областью на ленте, может быть градуировано в значениях электрического тока через лампу. Соотношение ток — температура может быть сделано хорошо воспроизводимым для широкой области температур. От 700 до 1700 °С используются вакуумные лампы, а от 1500 до 2700 °С — газонаполненные. [c.350]

Равновесная структура зависит от ориентации решетки вблизи поверхности относительно направления градиента потенциала. Перемена полярности тока лампы приводит поэтому к сильным изменениям структуры поверхности и в градуированных лампах ее следует избегать. [c.358]

Существуют два вида градуировки оптического пирометра с исчезающей нитью. Первый — прямой, состоящий в простой градуировке тока пирометрической лампы при наблюдении либо черного тела с известной температурой, либо чаще вольфрамовой ленточной лампы, градуированной для всей области пирометра. Шкала для наиболее низкого диапазона без фильтра должна быть детально проверена в достаточно большом числе точек для получения надежной градуировочной кривой интерполяцией между точками. Для более высокотемпературных диапазонов форма градуировочной кривой будет примерно той же, но коэффициент К нейтральных фильтров должен быть подтвержден. Коэффициент К определяется с помощью уравнения (7.66), которое дает [c.368]

Амплитуды измеряются градуированными приборами — аттенюаторами, имеющимися в дефектоскопах. Дефектоскоп также содержит автоматизированный сигнализатор для звуковой и световой индикации дефектов. [c.132]

Рассмотрим случай, когда длина отрезка изменяется в пути (рис. 379), В градуированную пробирку А налито 100 см- легка испаряющейся жидкости. В пробирках, обозначенных буквами В, С, D, объемы жидкости уменьшаются по разным причинам — от времени или с повышением температуры. В общих чертах повторяется предыдущая диаграмма, но только здесь соединяем не десятые деления шкал, а деления 4 п 6 шкал В и С, послс-чего приходим к нулевому делению D —вся жидкость испарилась. Путем интерполяции определим объем жидкости )ia середине пути, в точках 5 шкал осей ОТ и OR. Плоскости а и fl рассекающие диаграмму на уровнях пятых делений, приведут к двум плоским двухмерным трапециям, которые, пересекаясь между собой, дадут длину отрезка пересечения, что позволит по шкале Z определить объел[ жидкости в см- для данного положения. [c.76]

Для статического измерения сил служат известные из курса физики приборы, называемые динамометрами. Главную часть этих приборов составляет градуированная пружина. Принцип действия динамометра основан на том, что до известных пределов деформация пружины (растяжение или сжатие) пропорциональна силе, ее вызывающей, и исчезает по прекращении действия этой силы. При этом о модуле силы, приложенной к пружине, судят по величине растяжения или сжатия пружины. Такой способ измерения модуля силы основан, таким образом, на равновесии между приложенной силой, модуль которой измеряется, и силой упругости, развиваемой пружиной динамометра. Поэтому этот способ измерения модуля силы можно назвать статическим. Другой, динамический, способ измерения модуля силы будет указан в динамике . [c.21]

Современные дефектоскопы снабжены устройствами для измерения амплитуды и времени прихода отраженного сигнала. Градуированные приборы для измерения амплитуды, встроенные в дефектоскоп, называют аттенюаторами. Имеющиеся в дефектоскопах глубиномеры и измерители координат дефектов дают информацию непосредственно в единицах длины. Дефектоскопы имеет также световой и звуковой сигнализатор дефектов и другие вспомогате.льные элементы. [c.179]

Метод III обеспечивает точность 0,1% по всей градуированной области спектра. [c.157]

При эпизодических измерениях расходов капельных жидкостей пользуются иногда мерным баком, представляющим собой резервуар достаточной вместимости, чтобы заполнение его жидкостью происходило не менее чем за 1—2 мин. Бак снабжен водомерным стеклом со шкалой (рис. 9.11), градуированной в единицах объема, или установлен на весах. Для измерения расхода жидкости последнюю направляют из трубопровода или лотка в мерный бак и с помощью секундомера измеряют вре.мя Т заполнения всего бака или некоторой части его объема к]/ либо взвешиванием определяют массу жидкости А/п, заполнившей бак или его часть за время Т. Объемный расход вычисляют по формуле [c.141]

Наиболее высокое качество измерения достигается магнитоэлектрическими приборами, которые имеют достаточно широкий диапазон измерения для напряжения и силы постоянного тока. Для измерения действующих (средних или амплитудных) значений напряжения и силы переменного тока могут быть использованы приборы с любым ИМ (кроме магнитоэлектрического), но по качеству измерения следует отдать предпочтение электродинамическому ИМ. Обычно шкала прибора градуируется в действующих значениях напряжения или тока в случае градуирования шкалы в средних или амплитудных значениях делается соответствующее указание на шкале. [c.145]

Термодинамическая температурная шкала, предложенная Кельвином, основана на втором законе термодинамики и не зависит от термометрических свойств тела. Построение шкалы опирается на следующие положения термодинамики. Если в прямом обратимом цикле Карно к рабочему телу подводится теплота С] от источника с высокой температурой Т и отводится теплота Сг к источнику с низкой температурой Гг, то T T =Q Q2 независимо от природы рабочего тела. Эта зависимость позволяет построить шкалу, опираясь только на одну постоянную или реперную точку с температурой Го. Например, пусть температура источников теплоты Т2—Т0 Т1 = Т, причем Г не известна если между этими источниками осуществить прямой обратимый цикл Карно и измерить количество подводимой и отводимой (Эз теплоты, то неизвестную температуру Г можно определить по формуле Г=Гo(Ql/Q2). Таким же способом можно произвести градуирование температурной шкалы. [c.171]

Из-за значительных размеров термоприемников применение жидкостных стеклянных термометров при экспериментальных исследованиях ограничивается измерением температуры газообразных и жидких сред. Ртутные термометры широко применяются для градуирования других видов термометров, особенно лабораторных. [c.173]

Принцип работы станка для статической балансировки заключается в следующем на поворотный стол станка 1 (рис. 309,6), качающийся на двух ножах 2, кладется деталь 3, имеющая вес О, с центром тяжести, расположенным на координатах хну (рис. 309,в).С правой части стола 1 (рис. 309,6) имеется рычаг 5, на одном конце которого расположен передвижной груз 4, а на другом прикреплена пружина 7, которую можно натягивать или ослаблять градуированным маховичком 8. Вращением маховичка в устанавливают стол 1 с деталью в горизонтальное положение по уровню 6. Величину натяжения или ослабления пружины 7, пропорциональнуьо величине у, соответствующей положению дисбаланса детали (рис. 309,в), определяют по градуированному маховичку . Отметив угол поворота маховичка 8 при горизонтальном положении стола / с деталью, поворачивают стол на 90°, не снимая детали, и снова определяют натяжение пружины 7, которое и определяет величину х (рис. 309,г). [c.510]

Схема балансировочного станка более совершенного типа показана на рис. 310,6. Опоры 1 балансируемой детали 3 опираются на плоские пружины 2. Колебания опор передаются тягами 4 электрическим устройствам 5, в которых возникает ток. Напряжение этого тока пропорционально амплитудам колебаний опор. Ток от этих электрических устройств после усиления подводится к одной из обмоток ваттметра 6. По показанию ваттметра 6 судят о величине амплитуды, а следовательно, и овеличинедис-баланса. Другая обмотка ваттметра 6 получает ток от генератора 7 переменного тока, ротор которого вращается синхронно с балансируемой деталью и представляет собой двухполюсный магнит. Градуированный статор генератора можно поворачивать при помощи рукоятки 8 или специального маховичка во время вращен я детали. Положение дисбаланса детали определяется по углу поворота обмотки статора, определяемому по лимбу поворачиваемой рукояткой или маховичком при максимальном отклонении стрелки ваттметра. Современные балансировочные станки высокопроизводительны и позволяют балансировать до 60—80 деталей в час. [c.513]

Вернемся к черт. 414, где описанное решение выполнено четыре раза. Прямыми, через которые проведены плоскости заданного уклона (две боковые плоскости насыпи и две — выемки), служат здесь бровки откосов насыпи и прямые D и EF, последние расположены в плоскости полотна, но смещены от бровок на 2 м. Двухметровое уширение полотна в каждую сторону от оси в зоне выемки вызвано наличием кюветов. Отметки на каждой бровке получены с помощью горизонталей полотна последние проведены перпендикулярно к оси полотна через точки, найденные градуированием оси. [c.190]

Наибольшие трудности встречает сегодня выбор метода воспроизведения будущей МПТШ в интервале 13,8—24 К. Традиционная схема с платиновым термометром, градуированным в реперных точках, неизбежно потребует применения точек по температурам кипения водорода со всеми их недостатками, поскольку здесь просто не существует тройных точек в числе, достаточном для точного вычисления поправочной функции. Отметим, что пока не удалось получить удовлетворительных результатов для тройной точки дейтерия вблизи 18 К. Это связано, по-видимому, с недостаточной изученностью процессов орто-пара конверсии. К этому добавляются характерные для измерений с платиновым термометром в этом интервале температур проблемы их стабильности. Преимущество традиционного метода состоит в возможности перекрыть большой интервал температур единственным и очень широко применяемым прибором, каким является платиновый термометр сопротивления. [c.7]

Теперь можно проследить за развитием международных соглашений по термометрии от их истоков. Термометрия с самого начала была включена в сферу деятельности МБМВ, однако в основном в связи с необходимостью измерять температуру и тепловое расширение новых метровых линеек из сплава платины с иридием. Было решено, что к каждому национальному прототипу метра должны прилагаться два ртутных термометра, градуированных в МБМВ. С этой целью по заказу МБМВ парижским мастером Тоннело была изготовлена серия термометров. Для обеспечения высокой стабильности термометры были выполнены из тугоплавкого стекла. Постоянство этих термометров превзошло ожидания и оказалось, что с их помощью можно измерять температуру с воспроизводимостью в несколько тысячных градуса. Были изготовлены термометры трех типов. Термометр типа а имел шкалу от 0 до 100 °С с делениями через 0,1 °С, нанесенными через 5 мм. Термометр типа б имел шкалу до 50 °С, затем следовало расширение капилляра, после чего шкала с делениями через 7 мм возобновлялась на интервале от 95 до 100 °С. Термометр типа в имел шкалу с делениями через 8 мм до 39 °С, после чего следовало расширение, затем короткий участок шкалы вблизи 66 °С, вновь расширение и, наконец, участок шкалы от 97 ДО-100 °С. Создание таких термометров и необходимость их [c.38]

Важнейшим свойством практической температурной шкалы является ее единственность . Этот термин относится к вариациям свойств конкретных термометров, воспроизводящих шкалу. В случае платинового термометра считается, что все образцы идеально чистой и отожженной платины ведут себя строго одинаково. Отклонения шкалы от единственности возникают вследствие небольших загрязнений, неодинаковости отжига, расхождения в свойствах платины из разных источников. Эти отклонения проявляются следующим образом предположим, что группа из трех платиновых термометров, градуированных в точке льда, точках кипения воды и серы, помещена в термостат с однородной температурой, например 250 С. Все они покажут несколько различающиеся температуры при вычислении по одной и той же квадратичной интерполяционной формуле. Каждый из термометров является правильным и каждый дает точное значение по МТШ-27. Указанная разность показаний термометров и служит мерой неединственности определения МТШ-27. Таким образом, неединственность представляет собой совсем иную характеристику, чем невос-производимость , которая описывается расхождением результатов при последовательных измерениях одним и тем же термометром, возникающим в результате изменений характеристик самого термометра [c.45]

Градуированным в О °С и 100 °С. Обе единицы градуса Кельвина— МПТШ-48 и °К термодинамический — могли совпадать в том и только том случае, если эти измерения с газовым термометром были абсолютно точны в определении значения —273,15 °С для абсолютного нуля температуры. [c.50]

Это затруднение было преодолено в ревизии температурной шкалы 1968 г., когда единица температуры по практической и термодинамической шкалам была одинаково определена равной 1/273,16 части термодинамической температуры тройной точки воды. Единица получила название кельвин вместо градус Кельвина и обозначение К вместо °К. При таком определении единицы интервал температур между точкой плавления льда и точкой кипения воды может изменять свое значение по результатам более совершенных измерений термодинамической температуры точки кипения. В температурной шкале 1968 г. значение температуры кипения воды было принято точно 100 °С, поскольку не имелось никаких указаний на ошибочность этого значения. Однако новые измерения с газовым термометром и оптическим пирометром, выполненные после 1968 г., показали, что следует предпочесть значение 99,975 °С (см. гл. 3). Тот факт, что новые первичные измерения, опираюшиеся на значение температуры 273,16 К для тройной точки воды, дают значение 99,975 °С для точки кипения воды, означает, что ранние работы с газовым термометром, градуированным в интервале 0°С и 100°С между точкой плавления льда и точкой кипения воды, дали ошибочное значение —273,15 °С для абсолютного нуля температуры. Исправленное значение составляет —273,22 °С. [c.50]

В интервале в МПТШ-68 определяется термопарой из платины и сплава 10 % родия с платиной, градуированной при 630,74 °С, а также в точках затвердевания серебра и золота с использованием квадратичной интерполяционной формулы. Разработаны требования к величинам термо-э. д. с. термопары в реперных точках, которым этот прибор должен удовлетворять при воспроизведении шкалы. В гл. 6 будет показано, однако, что эти требования часто неоправданно строги. Было найдено, что если один из электродов термопары изготовлен из чистой платины, а другой содержит родий в пределах от 10 до 13%, то шкала воспроизводится удовлетворительно. Главная проблема при использовании термопар состоит в их недостаточной воспроизводимости. Причины этого рассматриваются в гл. 6 и хотя они понятны, их воспроизводимость очень трудно улучшить. Проблема в том, что измеряемая термо-э. д. с. возникшая вследствие разности температур спаев термопары, зависит не только от этой разности температур, но и от однородности проволоки электродов термопары. Если электроды не вполне однородны, то измеренная термо-э. д. с. начинает зависеть от конкретного распределения температуры вдоль проволок от горячего до холодного спаев. Найдено, что по этой причине для термопар из Р1 —10% НМ/Р в интервале 630—1064 °С достижимая точность не превышает 0,2 °С. Современные требования к точности измере- [c.55]

Позже было показано, что ограничение термо-э.д.с. в точке золота величиной 30 мкВ, эквивалентное требованию к точности концентрации родия 0,07%, неоправданно строго. На рис. 6.3 показаны расхождения температур, найденных по показаниям ряда термопар типов S и R, градуированных с использованием квадратичного уравнения, температуры 630,74 °С и точек затвердевания серебра и золота [6]. Видно, что расхождения шкал, воспроизводившихся разными термопарами, не превышают 0,1 °С, хотя концентрация родия различается на 3%, а разница термо-э.д.с. в точке золота доходит до 1000 мкВ. Точность термопары типа S была указана выше и поэтому можно считать, что при воспроизведении шкалы нет разницы, какой тип термопары R или S будет использован Ограничения для состава сплавов электродов термопар, без сомнения, должны быть изменены [7], однако ККТ считает необходимым заменить термопару как интерполяционный прибор для воспроизведения МПТШ платиновым термометром сопротивления. [c.280]

МПТШ-68 основана на ряде воспроизводимых равновесных состояний, которым приписаны определенные значения температур (основные реперные точки), и на эталонных приборах, градуированных при этих температурах. Эти равновесные состояния и приписанные им значения Международной практической температуры приведены в табл. 1. В интервалах между температурами реперных точек интерполяцию осуществляют по формулам, устанавливающим связь между показаниями эталонных приборов и значениями международной практической температуры. [c.413]

Тепломер ИТП-2 состоит из датчиков и вторичного прибора. Датчики взаимозаменяемы, а вторичный прибор градуирован по электрическому сопротивлению датчиков и их геометрическим размерам. Тепломер гюзволяет определять плотность теплового потока до 580 amUi. [c.527]

Все первичные ошибки разделяются также на систематические и случайные. Систематшескими ошибками назынакзтся ошибки, постоянные по значению или изменяющиеся по определенному закону в зависимости от неслучайных факторов, например температурные, ошибки от силовых деформаций, от неправильно градуированной шкалы и т. п. Случайные ошибки возникают при изготовлении и зависимости от ряда факторов и проявляются н рассеянии размеров однотипных деталей. Значение каждой из случайных ошибок невозможно заранее предвидеть. Влияние случайных ошибок учитывается допуском на размер, а оценить значения случайных ошибок можно приближенно методом теории вероятностей. [c.109]

МПТШ-68 основана па ряде воспроизводимых равновесных состояний, которым приписаны определенные значения температур— основных реперных (посгоя1Н1ых) точек, и на эталонных приборах, градуированных при ггих температурах. В интервалах между температурами реперных точек интерполяцию осуществляют по формулам, устанавливающим связь между показаниями эталонных приборов и знач(ти1ями температуры. [c.294]

Сущность способа заключается в том, что на кран-балке монтируется специальная трособлочная система, позволяющая производить все необходимые измерения с пола цеха. При этом два подвижных блока этой системы / и 2 (рис.59, а, б) контактируют с внешними гранями ездовых балок и связайы через неподвижные блоки 3 и 4 с блоком 5 с грузом посредством ленты с миллиметровыми делениями. В свою очередь неподвижные блоки 3 тл 4 связаны с блоком 5 подпружиненной лентой, на которой закретшена градуированная линейка с цилиндрическим уровнем. Использование ленты вместо троса обеспечивает устойчивость такой системы против ее вращения и иеключает необходимость закрепления на тросах дополнительных отсчетных приспособлений для производства измерений. [c.123]

Если верхнкло ветку АСВ заменить градуированным сопротивлением, а нпжшою ветку— пластинкой модели, то, выбирая соотношение сспротивленпй и / 2, выражаемое в процентах или долях от общего сопротивления, мы можем найти на пластинке такую точку, в ко-торо " напряжение будет выражено в тех же процентах или долях от разности потенциалов Е=11л—Ув- [c.328]

В качестве источника тока обычно используется четырехвольтовый аккумулятор. Зажимы аккумулятора соединены с разветвлениями рассмотренной нами цепи. Верхняя часть сопротивления в установке представляет собой градуированное сопротивление — реохорд, а нижняя — пластинку с вырезанным контуром псследуе.чого сооружения. [c.328]

В настоящее время принята МПТШ-68 (1968 г.), которая устанавливает температуру в диапазоне от 13,81 до 6300 К и максимально приближена к Международной термодинамической температурной щкале. Методика ее реализации базируется на основных реперных точках и на эталонных приборах, градуированных по этим точкам. МПТШ-68 опирается на 11 основных реперных точек, представляющих собой определенное состояние фазового равновесия некорых веществ, которым присвоено точное значение температуры. [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...