Радиационная в плазме

Элементы конструкции разрядной камеры, обращенные поверхностью к плазме, называются первой стенкой. Корпускулярные потоки на первую стенку вызывают радиационные повреждения конструкционных материалов. В результате взаимодействия потока частиц из плазмы с конструкционным материалом происходит распыление атомов поверхности первой стенки. Эти атомы переходят в плазму, ионизируются и увеличивают потери с тормозным излучением. [c.540]

В случае радиационной рекомбинации равновесность состояния предполагает также и равновесность излучения в плазме. [c.131]

В зависимости от механизма, регулирующего движение волны поглощения, говорят о разных режимах ее распространения. Их можно разделить на две группы дозвуковые (скорость волны поглощения меньше скорости звука в газе, по которому она распространяется) и сверхзвуковые (скорость волны поглощения больше скорости звука в газе). При радиационном механизме переноса фронта плазмы излучение плазмы ионизует прилегающий слой газа до такой степени, что в нем поглощается заметная часть лазерного излучения. Вместе с волной ионизации движется и зона поглощения лазерного излучения. [c.106]

Напомним, что важным достоинством термоядерных процессов является почти полная их радиационная безопасность и возможность непосредственно получать электрическую энергию в резуль-вате взаимодействия потока образующейся плазмы с наведенным извне магнитным полем. Считается, что демонстрационные термоядерные ЭУ удастся построить уже к 1981—1985 гг. [ЗЦ. [c.103]

Есть еще один способ удержания высокотемпературной плазмы в магнитной бутылке , который мы подробно обсудили в предыдущем разделе. Если окружить высокотемпературную плазму сильным магнитным полем, то она, обладая свойством диамагнетизма, будет выталкиваться из более сильных внешних областей магнитного поля. Образец подобного закупоривания дают радиационные пояса Земли, в которых заряженные частицы движутся вдоль силовых линий магнитного поля Земли, отражаясь обратно в пояса у северного и южного магнитных полюсов, где напряженность поля наиболее высокая. Магнитные полюса Земли являются [c.111]

В результате прохождения и остановки каскада, образованного сторонней частицей, в твердом теле возникает определенное число вакансий и межузельных атомов (элементарных дефектов), определенным образом распределенных в объеме тела. Такое облако элементарных дефектов можно назвать эмбриональным повреждением. Сторонними частицами, заимствуя терминологию из физики плазмы, будем называть частицы, не находящиеся в равновесии со средой. Применительно к задачам радиационной физики сторонними частицами следует считать проникающие в твердое тело и движущиеся в нем первичные частицы любого вида и приведенные в движение атомы твердого тела. Иными словами, к сторонним частицам будем относить все частицы, энергия которых превышает их характерные пороги смещения в данном твердом теле. [c.20]

Н. п. анизотропного типа обнаружены в магнитосфере Земли. Они играют важную роль в динамике радиационных поясов, частицы к-рых представляют собой анизотропную в магн. поле компоненту плазмы. [c.347]

Объяснение этого эффекта состоит в следующем [5]. В месте, где поглощается лазерное излучение, происходит выделение тепла. Нагретая область вследствие действия различных механизмов (формирования при электрическом пробое ударной волны, теплопроводности, радиационного переноса энергии) распространяется по газу. Газ при этом ионизуется и становится способным поглощать идущее со стороны источника излучение. Таким образом, тепловая волна, двигаясь навстречу световому пучку, поддерживается благодаря поглощению переносимой им энергии. Так как лазерное излучение хорошо поглощается плазмой, то заметный теплоподвод происходит лишь в довольно тонком ее слое. Этот процесс обладает очевидным сходством с явлением распространения волн химического горения и детонации. [c.124]

Обеспечить условия для работы электродных материалов без разрушения можно путем создания системы их охлаждения. Зная величину суммарного теплового потока через стенки сопла анода, можно произвести расчет размеров его канала, исходя из необходимости создания благоприятных условий для работы материала сопла. Тепловой поток через стенку сопла рассчитывается из учета количества тепла, вводимого активным пятном дуги, в нашем случае анодным, а также конвекционным и радиационным теплообменом между стенками канала и столбом дуги. Такой расчет требует знания зависимости действующей температуры потока плазмы от условий ее формирования. Отсутствие доступных средств для быстрого экспериментального определения температуры плазмы и ее фактическая неоднородность затрудняют расчет и вызывают сомнения в достоверности результатов. Ориентировочное представление о распределении энергии плазменного потока дает экспериментальное исследование его методом калориметрирования [8]. Количество тепла, поглощаемого стенками сопла длиной 10 мм и диаметром 3 мм при расходе аргона 160 л мин. , составляет около 35% мощности разряда. Из них от активного пятна передается 23%, а остальное тепло вводится за счет теплопередачи от столба дуги [12, стр. 112]. [c.23]

Другая причина уширения спектральных линий — эффект Доплера. Спектр излучения, испущенного движущимся атомом, в лабораторной системе отсчета сдвинут по Частоте. Излучающие атомы в источнике совершают хаотическое тепловое движение, и полный спектр излучения источника определяется наложением сдвинутых друг относительно друга одинаковых спектральных распределений отдельных атомов. В случае свечения газоразрядной плазмы низкого давления столкновения излучающих атомов происходят редко, и эти спектральные распределения обусловлены радиационным затуханием, т. е. даются сдвинутыми лоренцев-скими контурами (1.92). Наложение этих контуров дает спектральную линию излучения источника с шириной, зависящей от температуры. Эта доплеровская ширина для водорода при комнатной температуре почти в 500 раз больше естественной. [c.58]

На фундаменте классической газовой динамики в последние десятилетия интенсивно развиваются ее новые специальные и прикладные разделы физико-химическая газодинамика, сама уже представляющая совокупность ряда направлений, таких как физико-химическая гипер-звуковая газовая динамика, связанная с изучением полета тел в атмосфере Земли и других планет с очень большой скоростью, когда возникающая высокая температура обтекающих тело газов делает необходимым учет разнообразных химических превращений в газах радиационная газодинамика, связанная с тем же кругом проблем гиперзвукового полета, с задачами горения газовых смесей, в которых необходимо учитывать процессы переноса лучистой энергии в газах, с задачами распространения мощных потоков излучения в газах релаксационная газовая динамика, в которой определяющую роль играет неравновесный характер протекающих в газе физико-химических процессов, имеющая приложения и в гиперзвуковой аэродинамике, и в теории многих процессов химической технологии, и в теории газодинамических лазеров магнитная газодинамика, тесно смыкающаяся с теорией плазмы, традиционно относящейся к физике высоких температур, хотя во всех перечисленных выше областях физико-хи- [c.7]

Плазма тлеющего разряда, в которой в качестве плазмообразующего газа используются инертные газы (например, аргон, криптон), приводит к модифицированию поверхностного слоя без химико-термической обработки. Так, при воздействии плазмы тлеющего разряда из криптона на пластинку из меди в ней образуется большое число радиационных дефектов, которые могут вносить вклад в увеличение подвижности атомов. [c.415]

Здесь имеется в виду рекомбинация тройным столкновением, поскольку в плотной плазме можно пренебречь радиационной рекомбинацией [68]. [c.75]

Дозвуковая радиационная волна возникает в случае, если ударная волна прозрачна для лазерного излучения, поглощаемого в плазме. Перемещение плазменного фронта в газе, движущемся за фронтом ударной волны, происходит благодаря радиационному механизму со скоростью, меньшей местной скорости звука. В результате этого волна поглощения лазерного излучения отстает от уходящей вперед ударной волны, а давление выравнивается по всему нагретому объему газа. Сверхзвуковая радиационная волна обычно приходит на смену светодетонационной при высоких значениях интенсивности лазерного излучения, когда радиационный механизм перемещения зоны поглощения лазерного излучения становится более эффективным по сравнению с гидродинамическим. В этом случае скорость радиационной волны превышает местную скорость звука в плазМе, вследствие чего фронт радиационной волны опережает ударную волну. [c.106]

С учетом потерь нейтронов (утечка, радиационный захват) и компенсации потерь на трение частиц в плазме (радиационный распад, адсорбция) са-моподдерживающаяся реакция (9.21) осуществляется лишь при условии, что коэффициент воспроизводства трития больще единицы [c.537]

Процесс рекомбинации обычно весьма медлен по сравнению с остальными процессами установления равновесия в плазме. Дело Б том, что образование нейтрального атома при столкновении иона с электроном требует уноса освобождающейся энергии (энергии связи электрона в атоме). Эта энергия может излучиться в виде фотона (радиационная рекомбинация) в таком случае медленность процесса связана с малостью квантовоэлектродинамической вероятности излучения. Освобождающаяся энергия может быть также передана третьей частице—нейтральному атому в этом случае медленность процесса связана с малой вероятностью тройных столкновений. Все это приводит к тому, что рекомбинацию часто имеет смысл изучать в условиях, когда распределение всех частиц можно считать максвелловским. [c.131]

Зависимости плотности мощности для термоядерных реакций Ъ Т и D-D от плотности дейтерия приведены на рис.1.6. Температуры 10 и 100 кэВ, которш соответствуют кривые 1-4 нике значения, необходимого для преодоления кулоновского барьера (равного примерно 360 кэВ). Выбор таких температур обусловлен тем, что для получения заметного энергетического выхода реакций оинтеза не обязательно сообщать всем ионам энергию, достаточную для преодоления кулоновского барьера. Это очень важно, так как при более высоких температурах увеличиваются радиационные потери и необходимы более сильные удерживающие магнитвые поля. Зависимости, показанные на рис.1.6, однако, не очень чувсствительны к температуре. Таким образом, подходящий диапазон изменений плотности можно определить более или менее независимо от температуры по плотности мощности термоядерной энергии, выделяемой в плазме. [c.21]

В ускорителях с протяженной зоной ускорения значительной велн- Ины могут достичь радиационные потери плазмы. Согласно прямым змерениям, выполненным С.Н. Асхабовым и др. [29] доя ускорителя, Работавшего на ксеноне при мощности разряда 13 кВт и расходе кс0- она 20 мг/с, радиационные потери из плазмы составляли 2,9 кВт, т.е, 14%. [c.135]

В состоянии плазмы находится подавляющая часть вещества Вселенной --- звезды, звездные атмосферы, галактические туманности и межзвездная среда. Плазма существует в кос.мосе в виде солнечного ветра, заполняет магнитосферу (образуя радиационные пояса Земли) н ионосферу. Процессами в околоземной плазме обусловлены магнитные бури и полярные сияния. Отражение радиоволн от ионосферной плазмы обеспечивает возможность дальней радиосвязи на Земле. [c.290]

Поперечное сечение реактора-токама-ка показано на рис. 7.2. Термоядерные нейтроны уносят более 80% энергии, выделяющейся в реакции. Они проходят через внутреннюю стенку 2 вакуумной камеры и поглощаются во внещнем бланкете 4. Стенку 2, ограничивающую вакуумную полость токамака, принято называть первой стенкой, так как она первой воспринимает тепловой и радиационный потоки от плазмы. Размеры токамака и ресурс его работы во многом определяются материалом и размером первой стенки. В качестве материала для ее изготовления используют легированные стали, ниобий либо молибден, которые выдерживают тепловые потоки до (1 ч- 5) 10 Вт/м . При большей плотности теплового потока ресурс первой стенки оказывается недостаточным. Однако расширение вакуумной камеры с целью уменьшения плотности потока связано с увеличением размеров реактора и, следовательно, с большими затратами на его изготовление. Поэтому для защиты первой стенки используется вдув холодного газа между плазмой и стенкой и литиевая защита. [c.283]

Радиационная эрозия первой стенки реактора происходит по механизму ионного и атомного распыления и блистеринга (образование в приповерхностном слое газонаполненных микрополостей). Большинство исследований по эрозии проведены для металлов. Для оксидных, в частности силикатных, материалов, служащих основой многих типов покрытий, и для собственно покрытий имеются лишь единичные работы. Эрозия стенки снижает ее ресурс, а главное — загрязняет водородную плазму тяжелыми примесями, увеличивающими излучательные потери. Поэтому одним из главных требований к защитным покрытиям первой стенки является их минимизация по параметру SZ (3 — коэффициент распыления, Е — атомный номер распыляемого элемента). [c.195]

В настоящее время создание модели промышленного термоядерного реактора сдерживается нерешенными инженерными проблемами, главной из которых является отсутствие подходящих материалов для стенок бланкета и узлов реактора. Наибольшее достижение получено в исследовании Токамака . В 1975 г. в результате усилий многих научно-исследовательских и конструкторских организаций и заводов в СССР была создана большая термоядерная установка Токамак-10 . Предполагается, что на этой установке будут получены данные, необходимые для проектирования демонстрационного термоядерного реактора Токамак-20 , в котором ток в тороидальной камере будет достигать 5—6 миллионов ампер, а объем плазмы — 400 м . Этот демонстрационный реактор позволит продолжительно работать с дейтериево-тритиевой плазмой и детально изучать поведение материалов в мощном потоке нейтронов, а также решать ряд инженерно-технических вопросов термоядерной энергетики, К ним относятся создание жаро- и радиационно-стойкого материала стенки реактора, создание сверхмощной электромагнитной системы из сверхпроводников, отработка всех конструктивных узлов и технологических систем на длительный (до десятка лет) ресурс работы и т. д. [c.15]

По оси струи на расстоянии менее 38 мм от места входа ее в слой отмечались пульсации температуры (равные примерно 100° С), особенно заметные, когда подводимая мощность превышала 1 кет. Видимо, из-за эжекции частиц струей плазмы происходили быстрое нарастание двухфазного (среда — частицы) пограничного слоя струи, смыкание ее газового факела и периодические отрывы его с образованием пузырей аналогично появлению пузырей при распространении в псевдоожи-женном слое турбулентных низкотемпературных газовых струй, наблюдавшемуся автором [Л. 350]. Уже поэтому закономерна пульсация температуры по оси струи — в зоне образования и движения пузырей. Следует отметить, что для восходящей высокотемпературной струи в более холодном псевдоожиженном слое эффект эжекции частиц может быть сильнее, чем в изотермическом слое, из-за быстрого уменьшения удельного объема плазменного газа при охлаждении. Это, видимо, позволяет интенсивно эжектировать даже тонкодисперсные частицы, которые в изотермическом слое увлекаются слабо. Улучшение условий эжекции подтверждаются измерениями авторов (Л. 472], показавшими, что давление в плазменной струе ниже входа ее в псевдоожи-женный слой значительно меньше статического давления в слое на уровне решетки, а также самим фактом очень быстрого охлаждения плазменной струи в псевдоожиженном слое, связанным, по нашему мнению, в первую очередь с увеличением большого количества тонко-дисперсных частиц, а не с радиационным обменом, которому сами авторы 1[Л. 472] отводят несколько преувеличенную роль, считая, что им обусловлена главная часть теплообмена струи в поперечном направлении . Во всяком случае в середине проводившегося процесса глубокого охлаждения струи с 6 000 до 80—100° С, когда температура тонкой, имевшей малую оптическую толщину струи была уже в пределах 1000—1500° С, не приходилось ожидать существенной теплоотдачи радиацией непосредственно от струи газа, тем не менее и эта [c.63]

На сохранении А. и. основано т. н. дрейфовое приближение, широко используемое в физике плазмы, а также действие магн. пробок и основанных на них адиабатич. ловушек — пробкотронов (см. Открытые ловушки), применяемых в исследованиях по удержанию горячей плазмы для целей управляемого термоядерного синтеза и осуществляющихся, напр., в магн. поле Земли (см. Радиационный пояс). [c.26]

Г)-10 - с). Плазмениый фокус и 0,6Х (5—1.5) см лгагнитоплазменного компрессора нзлучает сильный континуум, создаваемый рекомбинирующими ионами, в вакуумной УФ-области до л =4 нм (1 =9,4 кДж, (2,5—6)-10 К, т=20 мкс). Мощные стендовые И. о, и. такого типа используются для накачки лазеров, имитации высокотемпературных радиационно-газодинамич. явлений лаб. источники КРИС и МПР — в спектроскопии плазмы. [c.224]

Межпланетная К. п. Состояние околопланетной плазмы, а также структура занимаемого его пространства зависят от наличия собственного магн. поля у планеты и её удалённости от Солнца. Магн. поле планеты существенно увеличивает область удержания околопланетной плазмы, образуя естественные магнитные ловушки. Поэтому область удержания околопланетной плазмы является неоднородной. Большую роль в формировании околопланетной плазмы играют потоки солнечной плазмы, двигающиеся практически радиально от Солнца (т, н. солнечный ветер), плотности к-рых падают с расстоянием от Солнца. Непосредственные измерения плотности частиц солнечного ветра вблизи Земли с помощью космич. аппаратов дают значения n l--10) см" . Плазма околоземного космич. пространства обычно ра.чделяется на плазму ионосферы, имеющую плотность п до 10 см на высотах 350 км, плазму радиационных поясов Земли (ft- lO см и магнит-осферы Земли вплоть до неск. радиусов Земли простирается т. н. плазмосфера, плотность к-рой п 10 см . [c.469]

Эл,-магн. П. у. подразделяются по характеру подвода энергии к плазме на три класса радиационные ускорители, в к-рых ускорение плазменного потока происходит за счёт давления эл.-магн. волны, падающей на плаз.ченный сгусток (рис. 2,а) индукционные ускорители — импульсвые системы, в к-рых внеш. нарастающее магн. поле В индуцирует ток в плазменном кольце (рис. 2,6), Взаимодействие этого тока с радиальной составляющей внешнего магн. поля [c.610]

Н. Alfven), 1940-е гг.]. Однако во мн. случаях принципиа-ть-но необходимо кинетич. описание течений космич. плазмы, когда рассматриваются процессы на пространственных масштабах меньше длины свободного пробега. Классич. примерами являются бесстоАкновшпельные ударные волны, возникающие при обтекании магнитосферы Земли солнечным ветром, а также космич, лучи, в конце концов также порождаемые течениями космич. плаз.мы. Динамика космич. потоков, как правило, очень сложна, что в большей степени связано не только со сложны.м переплетением гидродина-мич. и кинетич. процессов, но и с трёхмерным характером этих процессов (см. Магнитосфера Земли, Магнитосферы планет. Радиационный пояс). [c.112]

Для плотности имеются 2 предела—нижний и верхний. Ниж. предел по плотности связан с образованием т. н. ускоренных, или убегающих электронов. При малой плотности частота столкновений электронов с ионами становится недостаточной для предотвращения их перехода в режим непрерывного ускорения в продольном электрич. поле. Ускоренные до высоких энергий электроны могут представлять опасность для элементов вакуумной камеры, поэтому плотность плазмы выбирается настолько большой, чтобы ускоренных электронов не было. С др. стороны, при достаточно высокой плотности режим удержания плазмы вновь становится неустойчивым из-за радиационных и атомарных процессов на границе плазмы, к-рые приводят к сужению токового канала и развитию винтовой неустойчивости плазмы. Верх, предел по плотности характеризуется безразмерными параметрами Му-раками M=nRjB и Хьюгелла H=nqR B (здесь ср. по сечению плотность электронов п измеряется в единицах 10 частиц/м ). Для устойчивого удержания плазмы необходимо, чтобы числа М и Я не превышали нек-рых критич. значений. [c.120]

Основные системы термоядерной электростанции с реактором-токамаком и их взаимосвязь показаны на рис. 9.56. Она включает в себя разрядную камеру I, в которой осуществляется нагрев плазмы и реакция синтеза сверхпроводящую электромагнитную систему 2, обеспечивающую образование плазмы с помощью вихревого электрического поля, удержание этой плазмы в вакуумном объеме, теплоизоляцию ее от стенок, а также создающую ди-верторную конфигурацию магнитного поля блан-кет 3, окружающий вакуумную камеру и состоящий из вакуумной стенки (За) и зон преобразования нейтронной энергии в теплоту (36), воспроизводства ядерного топлива (Зв) и радиационной защиты (Зг) систему питания сверхпроводящих электромагнитных обмоток 4 систему 5 извлечения трития (5а), подготовки (56) и инжекции (Je) вещества вакуумную систему 6, поддерживающую необходимый вакуум в вакуумной камере (ба), инжекторах (66) и криостатах сверхпроводящих электромагнитных обмоток (бв) криогенную систему 7, обеспечивающую необходимым количеством хладагента сверхпроводящие электромагнитные системы, криопанели инжекторов нейтральных атомов в вакуумные системы, а также другие устройства, работающие при криогенных температурах систему инжекции нейтральных атомов 8, осуществляющую нагрев плазмы до температуры 12 кэВ (по условиям зажигания) систему преобразования теплоты в электрическую энергию 9, включая тепловые аккумуляторы (9а), парогенераторы (96), турбины (9в), электрогенератор (9г) и другое оборудование систему /О загрузки ( 0а) и извлечения (106) топлива систему управления, контроля, защиты II, [c.542]

В [44] используется модель радиационного механизма распространения разряда вследствие нагрева воздуха перед фронтом плазмы за счет ультрафиолетовой части спектра собственного излучения плазмы. Однако в свете последних исследований [36] указанный механизм не является определяющим, так как существенно уступает по скорости механизму светодетонационной (ударной) волны пробоя воздуха. [c.152]

На рис. 5.1 приведены результаты расчетов скорости волн ионизации для трех режимов распространения разряда 1) режима светодетонационной ударной волны, поддерживаемого поглощением лазерного излучения в зоне неравновесной ионизации 2) режима радиационного переноса зоны пробоя вместе с фронтом предиони-зации прилегающего слоя газа собственным жестким излучением плазмы 3) режима быстрой волны ионизации, который заключается в развитии каскадного процесса на электронах термодиффузии из зоны пробоя [36]. Для конкретных условий определяющим является механизм, обеспечивающий наибольшую скорость фронта плазмы. [c.153]

В других областях, где отсутствовали возможности применить термопары и радиационные пирометры, разработка и применение лазерных методов проводилась давно. При исследованиях горячей плазмы активные бесконтактные методы измерения температуры также начали применяться на 20-25 лет раньше [1.10], поскольку в этой области не было никакой возможности адаптировать традиционные методы из-за высокой тепловой нагрузки на термозонд, влияния распыляемого зонда на параметры плазмы, а также малой оптической толщины плазмы (при этом спектр излучения существенно отличается от равновесного). Десятки лет проводится термометрия газовых и плазменных потоков с высоким временным разрешением (нано- и микросекундный диапазоны) методами лазерной интерферометрии, спектроскопии когерентного антистоксова рассеяния света (КАРС), лазерно-индуцированной флуоресценции, поскольку традиционные методы не обеспечивают такого быстродействия, какое достигается с помощью импульсных лазеров [c.10]

При бесконтактных измерениях температуры поверхности необходимыми условиями являются а) наличие радиационного теплового потока от объекта к датчику, б) изолированность датчика от любых других воздействий, искажаюш,их результат измерения. Препятствиями для проведения радиационной термометрии часто являются интенсивное фоновое излучение (например, излучение плазмы или нагретых элементов установки), прозрачность исследуемого объекта в регистрируемой области спектра (например, тонкого полупроводникового кристалла с достаточно широкой запреш,енной зоной — кремния, ар-сенида галлия — в ближнем и среднем ИК диапазоне), шероховатость поверхности, наличие на ней просветляюш,их пленок, высокая отра-жаюш ая способность поверхности [1.23, 1.24]. Для слаболегированных полупроводниковых кристаллов при не слишком высоких температурах обычно не выполняется основная предпосылка модели серого тела (независимость коэффициента излучения от длины волны). На рис. 1.1 [c.12]

Согласно наиболее распространенной схеме теплота сварочной дуги непосредственно передается изделию через эффективное пятно дуги конвективными потоками плазмы вдоль столба дуги и радиационным излучением. Наиболее близко такой схеме соответствуют дуги сравнительно небольшой мощности при сварке покрытыми электродами с небольшим количеством шлакообра-зующих в покрытии, а также дуги с неплавящимся электродом, горящие в среде аргона. При сварке электродами с качественным покрытием либо под флюсом значительная часть теплоты ввод1гг-ся в изделие через присадочный материал, шлак или флюс, что приводит к существенно более сложному распределению теплового потока. Теплота, выделяемая в дуге, наиболее рационально используется при автоматической сварке. [c.36]

Рассмотрим детальнее, как протекает процесс рекомбинации при тройных столкновениях в низкотемпературной водородной плазме. Предположим, что условия в газе существенно неравновесны степень ионизации выше равновесной или, что то же самое, температура ниже той, которая соответствует данной степени ионизации, так что в цлазме протекает преимущественная рекомбинация. Выше отмечалось, что вероятность захвата электрона при тройном столкновении быстро возрастает при увеличении радиуса орбиты и уменьшении энергии связи уровня, так что электроны захватываются в основном на верхние уровни. Как было показано в 13 гл. V, вероятности спонтанных радиационных переходов с верхних уровней резко уменьшаются при увеличении квантового числа п и уменьшении энергии связи Еп (как 1/ге Е п ). [c.347]

В работе В. С. Имшенника [51] рассматривается ударная волна в двухтемпературной плазме с учетом излучения (температуры электронов и ионов не предполагаются одинаковыми). В работе [88] исследуется структура фронта ударной волны с учетом переноса энергии и импульса излучением на основе уравнений радиационной гидродинамики (в нерелятивистском приближении). [c.422]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...