Плазма двухтемпературная

Запишем уравнения непрерывности и движения многокомпонентной двухтемпературной плазмы в виде [c.112]

Уравнения одномерного стационарного течения многокомпонентной двухтемпературной плазмы в системе координат, связанной с фронтом ударной волны, таковы [c.113]

В качестве иллюстрации применения уравнений баланса (7.1.47) и (7.1.48), рассмотрим процессы ионизации в двухтемпературной плазме, состоящей из электронов, ионов и нейтральных атомов [165]. Так как температура электронов может сильно отличаться от температуры тяжелых частиц из-за малого отношения масс существует поток тепла, зависящий от разности Т — Т . Кроме того, количество частиц в подсистемах (электроны, ионы, атомы) меняется за счет процессов ионизации и рекомбинации. Таким образом, неравновесное состояние плазмы описывается температурами Те( ), Th t) и химическими потенциалами электронов, ионов и атомов. [c.99]

Для оценок параметров пробоя ниже использована упрощенная двухтемпературная модель неизотермической плазмы с максвелловским распределением по энергиям для каждого сорта частиц (электронов и атомов (ионов)) [13]. [c.159]

М. В. С а и о X Е и. Токи и потоки тепла в двухтемпературной плазме. ЖТФ 33, 667 (1963). [c.332]

Рис. 26. Схема энергообмена двухтемпературной плазмы с нагреваемым телом

М и 26—масса и заряд иона). Выражение (31,11) относится к двухтемпературной плазме, в которой каждая из компонент имеет равновесное распределение, но с различными температурами, так что друг с другом электроны и ионы в равновесии не находятся. Такой случай возникает естественным образом ввиду того, что большая разница в массе затрудняет обмен энергией при столкновениях электронов с ионами. [c.163]

Гидродинамика двухтемпературной плазмы [c.188]

В особенности простое теоретическое описание допускает двухтемпературная плазма, в которой [c.188]

ГИДРОДИНАМИКА ДВУХТЕМПЕРАТУРНОЙ ПЛАЗМЫ 189 [c.189]

Диэлектрическая проницаемость двухтемпературной плазмы в области ионно-звуковых волн (47,5) дается формулами ) [c.239]

Исследовать устойчивость ионно-звуковых волн в двухтемпературной плазме ( Г Т, -), в которой электронная компонента движется относительно ионной с макроскопической скоростью У, причем V [c.323]

В случае волны термоядерной детонации, распространяющейся в первоначально холодном твердом несжатом дейтерий-тритиевом веществе с плотностью 0.1964г/сж , расчеты структуры проводились в [3] с учетом процессов переноса в двухкомпонентной (ионы и электроны) двухтемпературной плазме и с учетом остывания плазмы в хвостовой части волны за счет тормозного излучения электронов. Эти расчеты показали, что структура головной части волны соответствует слабой детонации, при этом плотность среды при прохождении волны почти не изменяется. Распространение зоны тепловыделения по веществу обеспечивается в первую очередь механизмом электронной теплопроводности, при этом скорость распространения волны имеет порядок 10 см/с а скорость движения вещества в волне — 10 см/с. Такие же порядки величин имеют скорость волны и скорость вещества в ней и в рассчитанных в [4] случаях распространения углеродной термоядерной нормальной детонации по сверхплотному веществу [c.123]

Такая модель плазмы учитывает анизотропию проводимости. При больших магнитных полях и в разреженной плазме необходимо учитывать анизотропию и других переносных свойств, и система уравнений еще усложняется (см., например, В. Б. Баранов, 1964 Э. Г. Сахновский, 1964). Так как электроны более подвижны, чем другие частицы, и с трудом отдают приобретенную энергию более тяжелым частицам, то температура электронов часто существенно отличается от температуры ионов и нейтронов. В этом случае приходится от одножидкостной модели переходить к многожидкостнош, записывая уравнения для каждой из компонент плазмы в отдельности, учитывая еще взаимодействие череа электрические и магнитные поля и взаимное трение и вводя свою температуру для каждой из компонент ( двухтемпературная модель). Уравнения, описывающие плазму, еще более усложняются, когда необходимо учитывать химические реакции, неравновесные процессы, излучение и т. д. [c.435]

На рис. 26 представлена упрощенная модель энергообмеиа термически неравновесной двухтемпературной плазмы с нагреваемым телом. В отличие от обычных газовых потоков, здесь имеет место перенос энергии электронами за счет их диффузии и теплопроводности, который в ряде случаев оказывается сравнимым с переносом энергии тяжелыми частицами. Учесть это влияние можно с помощью дифференциальных уравнений для термически неравновесной [c.51]

Для двухтемпературной плазмы в обычном виде уравнение (818) неприемлемо. Однако для случая, когда энергия подводится к электронам, т. е. при > 7",., можно предложить следующую модификацию этого уравнения. Учитывая, что электроны имеют большую скорость, чем ионы и атомы, и играют плавную роль в процессах ионизации и рекомбинации, в уравнении (818) Саха — Эггерта заменяют общую [c.429]

В работе В. С. Имшенника [51] рассматривается ударная волна в двухтемпературной плазме с учетом излучения (температуры электронов и ионов не предполагаются одинаковыми). В работе [88] исследуется структура фронта ударной волны с учетом переноса энергии и импульса излучением на основе уравнений радиационной гидродинамики (в нерелятивистском приближении). [c.422]

Так как реально абсолютно запрещенных (во всех порядках) переходов между микроскопическими состояниями не бывает, то подобные двухтермодинамические состояния могут осуществляться лишь как квазиравновесные в случаях, когда время наблюдения над системой значительно больше времени установления равновесного термодинамического состояния в каждой Из квазиизолированных подсистем, но меньше времени установления их взаимного равновесия. Примерами таких квазиравновесных состояний могут служить двухтемпературные состояния в плазме (ионная и электронная температуры временно не совпадают), в твердом теле или газе (не совпадают спиновая и решеточная или трансляционная температуры из которых первая может быть даже отрицательной, см. гл. 2, задача 45 данного тома), двухжидкостные состояния некоторых модельных статистических систем и т. п. [c.44]

В нашем рассмотрении мы везде имели в виду плазму с одинаковыми температурами электронов и ионов. Но ввиду большой разницы масс электронов и ионов нередко осуществляются условия двухтемпературности . В таком случае также можно сформулировать систему уравнений типа гидродинамических и вычислить фигурирующие в них кинетические коэффициенты ). [c.307]

Зависимость КПД от энергетического вклада при фиксированной степени ионизации изображена на рис. Д.4. Из графика на рис. Д.4, во-первых, видно, что в однотемпературном расчете, который справедлив для равновесной плазмы, КПД ниже, чем для двухтемпературного расчета. Во-вторых, КПД зависит от степени ионизации. При высокой степени ионизации (lg(ne/no) = -5,5 и выше, кривая I) КПД оказывается максимальным. [c.209]

Н0В6СН0Г0 термодинамического состояния в каждой из квазиизо-лирозанных подсистем, но меньше времени установления их взаимного равновесия. Примерами таких квазиравновесных состояний могут служить двухтемпературные состояния в плазме (ионная и электронная температуры временно не совпадают), в твердом теле или газе (не совладают спиновая и решеточная или трансляционная температуры, из которых первая может быть дал<е отрицательной, см. гл. П1, задача 41), двухжидкостные состояния некоторых модельных статистических систем и т. п., [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...