Модель серого тела

В неравновесных условиях равенство (3.232) имеет место только для так называемой модели серого тела, у которого спектральные коэффициенты теплового излучения и поглощения не зависят от [c.249]

На рис. 4.13—4.15 представлены результаты численного эксперимента по определению плотности падающего лучистого теплового потока на вертикальные конструкции в соответствии с изложенной моделью и сравнение этих результатов с экспериментальными данными й результатами расчета по традиционному методу. Экспериментальные данные, приведенные на рис. 4.13—4.15, охватывают область локальных пожаров при горении керосина с определяющим размером очага пожара 0=0,9 1,2 2,4 3 м и локальные пожары, моделируемые на фрагментах зданий, описание которых приведено в гл. 3, разд. 3.3.1, при горении керосина с характерным размером очага 1 и 2 м и при горении древесины с характерным размером 1,1 и 2,57 м. В работе П. И. Романенко и др. приведен метод расчета лучистого теплообмена между очагом пожара и тепловоспринимающей конструкцией, основанный на известных законах лучистого теплообмена между двумя твердыми серыми телами произвольной формы и ориентаций в пространстве, находящимися в оптически прозрачной газовой среде. Средние по поверхности коэффициенты облученности определяются с помощью принципа суперпозиций и соотношений взаимности для угловых коэффициентов. Как следует из рис. 4.13—4.15, разработанная модель лучистого теплообмена хорошо согласуется с экспериментальными данными во всем приведенном диапазоне экспериментальных исследований. Результаты, полученные по методу, приведенному в учебнике П. И. Романенко и др., дают практически подобные результаты для очагов пожара [c.179]

В условиях теплового равновесия энергия, испускаемая г-й плоскостью в системе из Л +2 поверхностей, должна быть равна поглощаемой ею части приходящего из системы потока. Так как для серых поверхностей, образующих модель, т = оТ, из уравнений баланса энергии для всех плоскостей можно составить следующую систему уравнений относительно Г, при известных Гст и Тел.- [c.163]

Локальная температура потока находилась методом экстраполяции к нулевому диаметру, концентрация — газовым анализом. Радиометр-зонд и модель холодного черного тела вводились в пламя в исследуемое сечение через боковые отверстия с двух противоположных сТорон затем радиометр при помощи специального прицельного створного устройства визировался в центр площадки черного тела. Лучистый тепловой поток измеряли для 15 различных толщин слоя (/ = 5 500 мм). Было проведено две серии измерений — соответственно для плоской и цилиндрической моделей при равных остальных условиях. Расчеты производились по уравнениям (16) и (17) таким образом сначала принимали = = 500 мм, а h = 450 -i- 5 мм затем L — 450 мм, а h = [c.212]

Измерения и анализ волновых профилей ударного сжатия различных керамических материалов предпринимались в серии работ выполненных в конце 80-х и начале 90-х годов. В частности, измеренные [54 — 56] профили массовой скорости и рассчитанные на их основе диаграммы деформирования в цикле ударного сжатия и разгрузки высококачественных керамик карбида кремния, диборида титана, карбида бора и двуокиси циркония демонстрируют весь спектр возможной реакции хрупких материалов. Диаграмма деформирования карбида кремния, например, имеет вид, типичный для упруго-пластических материалов. С другой стороны, ударное сжатие керамического карбида бора явно сопряжено с растрескиванием и, как следствие, с уменьшением сопротивления сдвигу и дилатансией, которая отчетливо проявляется в тенденции к появлению избыточного объема вещества с приближением к окончанию его разгрузки после ударного сжатия. Поведение диборида титана имеет некоторый промежуточный характер. По-видимому, зарождение трещин в этом материале происходит при напряжениях ниже предела упругости, однако в целом диаграмма деформирования вполне соответствует модели упруго-пластического тела. [c.107]

Лекции 5-6 посвящены бегущим волнам. Здесь рассматриваются не только общепринятые модели волновых движений частиц твердых тел, жидкости и газа, но также объемные и поверхностные сейсмические волны и современная сейсмическая модель Земли. На основе системы уравнений Эйлера, введенной в предыдущих учебных пособиях этой серии, предлагается адаптированный подход к описанию гравитационно-капиллярных волн и оцениваются характеристики таких волн, включая волны цунами. Для наиболее подготовленных студентов излагаются основные элементы нелинейного распространения акустических волн конечной амплитуды. [c.4]

Для определения энергии полного полусферического излучения и телесных углов использованы основные положения модели [4]. Рабочее тело при этом рассматривается как серая среда. [c.14]

При бесконтактных измерениях температуры поверхности необходимыми условиями являются а) наличие радиационного теплового потока от объекта к датчику, б) изолированность датчика от любых других воздействий, искажаюш,их результат измерения. Препятствиями для проведения радиационной термометрии часто являются интенсивное фоновое излучение (например, излучение плазмы или нагретых элементов установки), прозрачность исследуемого объекта в регистрируемой области спектра (например, тонкого полупроводникового кристалла с достаточно широкой запреш,енной зоной — кремния, ар-сенида галлия — в ближнем и среднем ИК диапазоне), шероховатость поверхности, наличие на ней просветляюш,их пленок, высокая отра-жаюш ая способность поверхности [1.23, 1.24]. Для слаболегированных полупроводниковых кристаллов при не слишком высоких температурах обычно не выполняется основная предпосылка модели серого тела (независимость коэффициента излучения от длины волны). На рис. 1.1 [c.12]

Коэффициент поглощения поверхности элемента существенно зависит от спектрального состава падающего излучения. В видимой части спектра для солнечного излучения. принимая модель серого тела, коэффициент поглощения можно считать равным среднему значению Л . В инфракрасной части спектра для собственного излучения планет коэффициент поглощения хможно принять равным степени черноты е. [c.41]

При измерении температуры цветными пирометр а-м и сравнивается отношение интенсивностей излучения двух различных длин волн. Фотоэлектрическая модель этого прибора допускает точность 10°, если источник излучения представляет собой серое тело, у которого постоянная излучения одинакова для всех длин волщ или практически одинакова для двух сравниваемых длин волн. Однако эти условия удовлетворить нисколько не легче, чем получить истинные условия абсолютно черного тела. [c.119]

Работа профессора Ж.-П. Пуарье издана в кембриджской серии книг по наукам о Земле. В настоящее время проблемы физического материаловедения в применении к минералам и горным породам находятся в центре внимания специалистов по физике Земли, планет и спутников. Это и понятно. Чтобы построить эволюционную модель планетного тела, необходимо знать законы, управляющие течением минералов, льдов и горных пород —основных материалов, из которых построены недра Земли, планет и их спутников. При этом важно выяснить именно физический механизм, который приводит к искомому феноменологическому уравнению, так как требуется вскрыть зависимость эффективной вязкости от давления, температуры и касательных напряжений. Это позволяет экстраполировать лабораторные данные к условиям, господствующим в недрах планетных тел. Именно физическим механизмам высокотемпературной ползучести и посвящена монография Ж.-П. Пуарье. [c.5]

Температура ампулы вычислена из отсчета силы тока пирометрической лампы (0,4245а), значение / по таблице пирометра (см. выще) равно 1186,8° С. Введение поправки на поглощение призмы (4-12,87°) и на отличие коэффициента излучения модели черного тела от единицы ( + 0,88°) позволяет найти исправленное значение температуры ампулы, /= 1200,55 0,5° С. Теплота д, внесенная в калориметр ампулой (без содержащегося в ней корунда), найдена по уравнению, полученному в специальной серии опытов, с учетом изменения ее веса [c.428]

Преобладаюгцее количество отлив(зк из серого чугуна изготовляют в песчаных формах. Отливки повышенной точности получают литьем в оболочковые формы, в кокили, в формы, изготовленные гю выплавляемым моделям. Отливки типа тел вра1цения (трубы, гильзы, втулки и др.) изготовляют центробежным литьем. [c.159]

В заключение заметим, что зависимость от температуры весовых коэффициентов как для поглощающих серых газов, так и для лучепрозрачного газа, образующих модель селективно-серого приближения , связана с изменением спектрального распределения энергии излучения абсолютно черного тела в зависимости от температуры, приводящим к изменению долей энергии приходящихся на полосы поглощения газа и его окна прозрачности. [c.38]

Следуя традициям русских ученых, советские механики стремились на основе анализа экспериментальных данных построить физическую модель течений с большими дозвуковыми скоростями и найти адекватный ей математический аппарат. В такой общей постановке задача об обтекании тел со скоростями, близкими к скорости звука, была решена С. А. Христиановичем В 1939 г. он поставил серию опытов в ЦАГИ и показал, что при числах М, близких к Мкр, необходимо исходить из точных уравнений газовой динамики Чаплыгина. Решение их Христианович получил, использовав преобразование Чаплыгина — Лейбензона, а также новый, предложенный им способ преобразования газодинамических уравнений. Затем он ввел некоторую функцию от скорости, однозначно связанную с приведенной скоростью % = wla и получил канонические уравнения, описываюп ие фиктивный поток несжимаемой жидкости около заданного контура. Это дало возможность свести уравнения Чаплыгина к линейным и найти течение сжимаемой жидкости около контура, близкого к соответствуюш ему заданному контуру. Такой метод позволял определять подъемную силу, ее момент, поле скоростей около профиля, находящегося в потоке сжимаемой жидкости под небольшим углом атаки. [c.321]

Столдер и Нильсен [75] измерили среднюю температуру восстановления, средний тепловой поток и распределение давления на теле вращения с полусферической носовой частью и серией игл с коническим заострением (полуугол при вершине 10°) и отношением длины к диаметру тела от 0,5 до 2,0. Модели показаны на фиг. 75. Измерения выполнены в интервале чисел Рейнольдса, вычисленных по диаметру тела, 1,55 -Ю —9,85 -10 и чисел Маха 0,12—5,04. [c.167]

В силу сложности рассматриваемого объекта наука—образование-производство одним нз перспективных методов его исследования является метод моделирования с позиции системного подхода. В основе его применения лежит принцин сведения сложного к простому, замена сложного объекта сравнительно простой моделью с отражением таких его черт, которые представляют существенный интерес для решения задачи. Прн этом в ряде случаев можно обойтись без использования сложного математического аппарата. Одним из первых системный подход к разработке модели взаимосвязи науки, образования н практики применил Р. С. Шадури [2]. Разработанная им модель взаимосвязи науки, образования и практики имеет вид чашеобразного тела со слоистыми стенками снаружи — наука, внутри — практика,.а между ними — образование, которое призвано вооружать подрастающее поколение научными знаниями, а также методами их использования в практической деятельности. Модель построена в цилиндрической системе координат,.содержащей время в явном виде. Явное введение времени в качестве координатной оси позволило реализовать здесь принцип историзма в отображении развития объекта моделирования. Поэтому как система образования, так наука и практика представлены на модели в виде серий уровней. [c.197]

Спектральные линии группируются в спектральные серии, объяснение которых можно получить только в рамках квантовомеханической модели атома. Для нас важно подчеркнуть квазимонохроматичность (Асо спектральных линий газовых источников света (ртутные, натриевые, водородные и т. д. лампы). В отличие от них излучение жидкостей и твердых тел обладает значительно [c.218]

Дислокации по границам зерен. Так как у границы зерна ряды атомов меняют направление, то мы должны ожидать, что здесь существуют дырки, слишком маленькие, чтобы вместить атом (если присутствует только один тип атома). Характер расположения вероятно, получающийся на границах зерен, показан на модели из мыльных пузырей, предложенной Браггом и Найем, где ряды различно ориентированных пузырей представляют разные зерна, а на границах, где они встречаются, неизбежно образуются щели (фиг. 79). Неудивительно, что ди( узия по границам может идти при температурах, которые слишком низки для диффузии, через решетку, образующую тело зерна. Межкристаллитное проникновение кислорода и серы, обсуждавшееся в гл. III, становится понятным. [c.347]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...