Ионизация предел

Движение морской воды влияет на скорость диффузии кислорода, что приводит к росту скорости коррозии металлов до некоторого предела с увеличением скорости движения воды (см. рис. 250). Одновременно с ростом скорости движения морской воды увеличивается доля кинетического контроля процесса, т. е. роль перенапряжения ионизации кислорода. [c.399]

Чем больше потенциал ионизации элемента Ui, тем меньше требуемая Л,. Для сварочной дуги, где Ui лежит в пределах 4... 25 эВ, соответствующие длины волн находятся в ультрафиолетовой части спектра. [c.45]

Сварочная дуга в широких пределах представляет собой саморегулирующуюся систему. Уравнение Саха в этом плане может рассматриваться как условие саморегулирования столба по х, р, Т, т. е. по степени ионизации, давлению, температуре. [c.58]

Информация о потенциале ионизации молекул включена в табл. 19.4. В этом случае минимальная энергия отвечает переходу между нулевыми колебательными уровнями основных электронных состояний молекулы и молекулярного иона и может быть названа адиабатическим потенциалом ионизации молекулы. Основными методами экспериментального определения потенциалов ионизации молекул служат методы электронного удара, фотоионизации и спектроскопического определения предела ридберговских серий в полосатых спектрах молекул. Чтобы дать представление о точности измерения значений /Р для молекул, мы сгруппировали числовые данные по четырем классам точности А — погрешность 1% В— 3% С— 10% и, наконец, D— 30%, в соответствии с оценкой использованного метода их получения. Представленные в табл. 19.4 данные основаны на материале монографий [7,8] и многочисленных журнальных публикациях последнего десятилетия. [c.411]

Энергия ионизации атома водорода. Если атом поглощает энергию извне, то энергия электрона увеличивается и он переходит на более внешнюю орбиту. Если сообщенная электрону энергия достаточно велика, то он может перейти на орбиту с и = оо, т. е. покинуть пределы атома. В результате этого атом ионизуется. Энергия, необходимая для этого, называется энергией ионизации. Энергия ионизации для атома водорода в основном состоянии (и = 1) на основании (14.19) равна [c.89]

В пределах каждого периода периодической системы элементов Менделеева при переходе от щелочного металла к благородному газу, относящемуся к тому же периоду, происходит постепенное заполнение внешней оболочки до тех пор, пока она не станет замкнутой. Поэтому с внешней оболочки могут быть удалены 2, 3 электрона и т.д. Энергия ионизации при этом растет. Это объясняется тем, что внешние электроны находятся у этих атомов в эффективном поле 2е, Ъе и т.д. Например, электроны внешней оболочки у лития, бериллия, бора и углерода находятся соответственно в эффективном поле заряда е, 1е, Ъе, 4е. Если же в пределах периода переходить от инертного газа к nie-лочному металлу того же периода, то можно говорить об увеличении числа недостающих до замкнутой оболочки электронов. С увеличением числа недостающих электронов энергия сродства к электрону убывает, что объясняется аналогично росту энергии ионизации при переходе к более тяжелым элементам в пределах одного и того же периода. [c.303]

В некоторых случаях и радиационным повреждениям, наносимым веществу тяжелыми ионами, удается найти полезное практическое применение. Примерами могут служить изготовление ядерных фильтров и датировка событий по трекам продуктов деления урана. При прохождении тяжелых ионов через непроводящие кристаллы и аморфные тела вдоль трека иона из-за большой плотности ионизации (плотность ионизации пропорциональна 2 , где г — заряд иона, см. (8.24)) образуется канал сильного радиационного повреждения. Вещество в пределах канала более чувствительно к химическому воздействию и может быть удалено, например, посредством окисления и последующего травления и промывания. В результате на месте канала получаются пустоты. [c.658]

X - длина свободного пробега). Энергию ионизации Wu обычно характеризуют ионизационным потенциалом = WJe. Для большинства газов его значение изменяется в пределах от 4 до 25 В, что соответствует энергии ионизации 4 - 25 эВ. В результате при столкновении с атомами и молекулами они порождают новые электроны. Освобожденные при этом вторичные электроны под действием поля в свою очередь вызывают ионизацию молекул газа. В результате этого процесса число электронов в газовом промежутке, лавинообразно нарастая, очень быстро увеличивается. [c.117]

В пределах до ионизации в диэлектриках соблюдается закон Ома, закон пропорциональности тока и напряжения, а, следовательно, удельное объемное и поверхностное сопротивление определяются из формул [c.16]

Все стационарные состояния с одним и тем же п имеют одну и ту же энергию. Как было указано в 5, если нескольким состояниям соответствует одно значение энергии, то такие состояния называются вырожденными. При данном главном квантовом числе п величина I, как видно из табл. 22, принимает п различных значений. Каждому I соответствует 2/-)-1 различных значений т. Отсюда следует, что число различных состояний при данном п равно l-t-3-f-. .. - - 2п— ) = п . Следовательно, в случае водородного атома и сходных с ним ионов мы имеем дело с вырождением степени п -При > О решения уравнения (13) возможны при любом W, так что область собственных значений W становится непрерывной, как это и наблюдается для состояний, лежащих за пределом потенциала ионизации (заштрихованная часть рис. 10). [c.101]

В заключение настоящего параграфа укажем на явление ионизации внешним электрическим полем. Достаточно сильное внешнее электрическое поле может вырвать электрон за пределы атома, т. е. ионизовать его. Классический расчет приводит к выводу, что такое вырывание должно иметь место при напряженности поля Е, равной [c.383]

Ионизационный потенциал большинства различных газов изменяется в пределах от 4 до 25 В, что соответствует энергии ионизации 4-25 эВ. [c.59]

Емкость и коэффициент рассеяния конденсаторов не подверглись серьезному воздействию излучения. Изменения емкости оставались в пределах 2% от первоначальной величины. Значения коэффициента рассеяния во время облучения возросли на 30—60%, а после остановки реактора суммарное увеличение снизилось до 10%. Наиболее чувствительной к излучению характеристикой является произведение мегом X микрофарада , которое при измерении внутри реактора уменьшилось на порядок по сравнению с измерениями вне реактора, а затем еще на порядок при пуске реактора. Эти снижения обусловлены ионизацией диэлектриков сначала остаточным у Излуче-нием, а затем дополнительной ионизацией при пуске реактора. Измерения внутри реактора, проведенные в конце опыта после остановки реактора, показали, что характеристики конденсаторов восстанавливаются и возвращаются к исходным значениям, замеренным внутри реактора перед его пуском. Вероятно, возможен полный возврат к исходным величинам, замеренным вне реактора, если бы такие измерения были возможны после окончания опыта. [c.383]

Высокочастотное распыление. Разряд на постоянном токе нельзя использовать для распыления диэлектрических материалов, так как электроны должны непрерывно уходить с мишени во внешнюю цепь. Поэтому мишень должна быть проводящей. Это ограничение снимается при проведении разряда на переменном токе достаточно высокой частоты, именно такой, при которой за половину периода высокочастотного напряжения, приложенного к электродам Э1 и Э2 (рис. 2.7) электроны не успевают пройти расстояние между анодом и катодом (обычно это частота 10—50 МГц). В этом случае электроны попеременно движутся то к электроду Э1, то к электроду Э2, производя на своем пути ионизацию газа. Для поддержания стационарного характера разряда необходимо, чтобы за время своей жизни каждый электрон произвел в среднем одну ионизацию. Роль электродов Э1 и Э2 сводится теперь лишь к созданию поля в газоразрядном промежутке, и их можно в принципе вынести за пределы разрядной камеры. В установках высокочастотного распыления эти электроды покрываются мишенями MJ и М2 из распыляемого диэлектрика. [c.68]

Если предположить, что в первичной стадии пассивации biпассивного состояния скорость ионизации остается независимой от потенциала. Это можно объяснить, допустив, что при этом bi=b, следовательно, [c.121]

По формулам (6), (7) и (8) определяется минимальная частота Предел увеличения частоты тока ставится напряжением на индукторе, которое повышается с возрастанием частоты. Из эксплоатационных соображений максимальное напряжение на индукторе допускается до 1000 в. При этом напряжении воздушный зазор между индуктором и нагреваемым изделием берётся от 2 до 5 мм. Более высокое напряжение может вызвать пробой воздушного промежутка вследствие ионизации его при высоких температурах. Для устранения возможности пробоя воздушный промежуток пришлось бы увеличить, что привело бы к излишним потерям мощности из-за рассеивания магнитного потока. [c.171]

Из рис. 1-10 следует, что при постоянной температуре и концентрации кислорода, увеличение давления воды с 1 до 60 ат не изменяет скорости катодного процесса ионизации кислорода и величины предельного диффузионного тока. Рис.1-11 показывает, что увеличение давления в тех же пределах не влияет на скорость анодного процесса как в пассивном состоянии, так и в области перепассивации. [c.33]

Как известно, до настоящего времени природа приэлектродных потерь Fnp (5.35) изучена слабо. По-видимому, к факторам, влияющим на величину Уцр, относятся столкновения электронов с нейтральными частицами и ионами в тепловом пограничном слое с пониженной температурой, эмиссия с электродов, а также явления ионизации и рекомбинации в электрическом пограничном слое (у катода) В современных расчетах суммарную величину Fnp обычно принимают (на основании экспериментальных данных) в пределах 30—100 в в зависимости от типа электродов (холодные, горячие), размеров канала и т. д. [c.116]

Молекулярные лазеры явл. наиболее мощными Г. л. и обладают высоким кпд. Первый возбуждённый уровень атома или иона обычно имеет энергию, равную энергии ионизации (порядка неск. эВ), остальные уровни расположены выше, сгущаясь к ионизац. пределу (см. Атом). Поэтому большинство процессов возбуждения неселективно возбуждается одновременно много уровней. В результате квант, выход и кпд невелики. [c.105]

И В этом случае величина а максимальна для данного В. При более высоких значениях К в зависимости от его соотношения с В твердые частицы могут стать положительно или отрицательно заряженными (в этом случае электроны эффективно накапливаются на твердых частицах). Видно, что твердые частицы стремятся стать отрицательно заряженными при низком потенциале ионизации газа и высоком термоэлектронном потенциале твердого тела. Кружками на фиг. 10.7 показаны приблизительные асимптотические состояния для описанных ниже экспериментов. Пунктирные линии для каждой величины К на фиг. 10.7 являются пределами для любого газа, образующего тяжелые ионы те1т 0). Видно, что в области значений а вблизи или более 0 величина т /тг не влияет на соотношение между, а, В и К. [c.457]

Действие излучения на материалы. При оценке действия радиации на твердое тело констатируется изменение какого-либо свойства или ряда свойств тела, соответствующее определенной степени воздействия излучения, которую характеризуют дозой облучения. Доза — количество энергии, полученное единицей массы вещества в результате облучения. Взаимодействие излучений с твердым телом представляет собой сложное явление, которое в общем случае сводится к следующему возбуждение электронов, возбуждение атомов и молекул, ионизация атомов и молекул, смещение атомов и молекул с образованием парных дефектов Френкеля. Кроме того, в результате воздействия излучений возможны ядерные и химические превращения, а также протекание фотолити-ческих реакций. Все это приводит к уменьшению плотности, изменению размеров, увеличению твердости, повышению предела текучести, уменьшению электросопротивления, изменению оптических характеристик тела. Знание изменений свойств под действием облучений особенно важно при создании ядерно-энергетических установок, ряда устройств космических аппаратов [52]. Покрытия в космическом пространстве испытывают воздействие радиации, состоящей из электромагнитного излучения и потока частиц. Каждое [c.181]

Электроны, выбитые из атомов в процессе ионизации, называются 6-электро нами. Так как их энергия велика по сравнению с энергией ионизации, то процесс образования б-электронов можно рассматривать как рассеяние тяжелой заряженной частицы на свободном электроне. Такой процесс соответствует рассмотренной выше импульсной картине рассеяния для случая, когда масса налетаюш,ей частицы много больше массы частицы мишени (см. рис. 72). Из рис. 72 следует, что угол xj вылета б-электро на заключен в пределах О -ф 90°, а его энергия изменяется в зависимости от угла в соответствии с формулой [c.227]

Найдите пределы серий оо и определите п и Д основного терма алюминия. Вычислите потенциал ионизации атома алюминия. [c.66]

Информация, содержащаяся в поглощаемом или испускаемом спектре, чрезвычайно велика. Например, присутствие в спектре плазмы какой-либо спектральной линии свидетельствует о наличии соответствующего элемента на определенной ступени ионизации. Контур спектральной линии во многих случаях позволяет найти кинетическую температуру излучающих частиц (по доплеровскому ущирению) или концентрацию заряженных частиц (по щтарковскому ущирению). По энергии, излучаемой в пределах линии, можно найти температуру возбуждения и концентрацию частиц данного сорта. [c.232]

В табл. 19.2 собраны данные о потенциале ионизации легких и средних атомных ионов, характеризующие все ступени ионизации ионов с зарядом ядра Z<36 и представляющие интерес для физики высокотемпературной плазмы. Большая часть данных для низких степеней ионизации ионов была получена на основе обработки наблюдаемых спектров оптических переходов при высоких уровнях возбуждения частиц, тогда как в случае многократной ионизации использовались различные приемы экстраполяции потенциалов вдоль изоэлектронных серий [2,5,6]. В табл. 19.3 приведены значения потенциала ионизации одно-, двух- и трехзарядных атомных ионов с 37схождения линий в атомных спектрах [2,3,5,6]. Погрешности в определетш искомых значений потенциалов ионизации атомных частиц в табл. 19.1 —19.3 были учтены нами при округлении значащих цифр в пределах 1 для последней приведенной цифры. [c.411]

Ионизационные потери или потери на частичные ращяды наблюдаются в пористых диэлектриках при повышении напряжения сверх определенного предела называемого порогом ионизации рис.(4.18). При напряжениях [c.113]

Наконец, теория Бора объясняет и появление сплошного спектра поглощения за пределами серий. Как указано в 2, по Бору поглощение связано с поднятием электрона с нормального уровня на один из более высоких. При этом, благодаря наличию прерывного ряда стационарных состояний, поглощаются только определенные частоты света, которые совпадают с частотами линий испускания. В случае атома водорода такими линиями поглощения явятся линии лаймановской серии. Если же частоты падающего света v > v , где Voo—частота, соответствующая пределу серий, то при акте поглощения атому передается энергия /zv, большая, чем энергия ионизации. Падающим светом электрон выбрасывается за пределы атома — возникает процесс фотоиопи-зации. При этом, так как вне атома электрон может иметь любую скорость, а вместе с тем и любую энергию eV, то в силу соотношения [c.29]

Несколько диодов облучали импульсами у-квантов на линейном ускорителе [43]. Мощность дозы у О лучения в импульсе составляла 2-10 эрг/(з-сек) в течение 10 мксек. В табл. 6.13 приведены данные о начальной амплитуде импульса переходного тока диода. При измерениях, проведенных в ходе облучения на двух стеклянных корпусах диодов с припаянными к ним проводами, а также на двух необлучаемых кремниевых диодах, были получены соответственно токи в 2 и 1 мка в течение импульса излучения. Эти величины незначительны по сравнению с другими сигналами и внушают уверенность в том, что при использованной мощности излучения электрические наводки и ионизация воздуха внутри корпуса диода были невелики. В течение импульса излучения получали значения обратных токов диода в пределах от 10 до 100 мка. Эти токи уменьшались до нуля за несколько микросекунд после прохождения импульса излучения. В результате облучения необратимые изменения характеристик диодов не наблюдали. Следует заметить, что один диод типа HD6008, выбранный из-за короткого времени восстановления, имел амплитуду импульса такую же, как и быстро восстанавливающийся диод типа 1N629. [c.319]

Наиболее широко распространенный вид электрохимической защиты металла—катодная поляризация. Для ряда металлических сооружений и сред нормированы пределы, в которых должна находиться защитная величина катодного потенциала металлической поверхности. Выбор минимального потенциала защиты ограничен нежелательностью выделения водорода, разрушающего противокоррозионное покрытие и охрупчивающего металл (последнее не учитывается действующими правилами защиты подземных сооружений). Поэтому в нормальном режиме катодной защиты превалирует катодная реакция ионизации кислорода. [c.208]

Известно, что для получения мелкозернистых или блестящих покрытий высокого качества необходима низкая концентрация ионов. Поэтому в электролитах используют наиболее прочные. комплексные ионы, константы ионизации которых находятся в пределах от Ы0 до 1 10 , причем наиболее ценными являются электролиты, содержащие наиболее прочные комплексы (циа-нидные, аминовые, пирофосфатные и др.). Таким образом, вместо растворимых комплексных соединений для приготовления электролитов можно использовать труднорастворимые соединения, особенно в тех случаях, когда по различным соображениям растворимые комплексные соединения малопригодны (из-за отсутствия подходящего химического соединения, токсичности, дефицитности и т. д.). Например, известно использование сульфата стронция в качестве источника не разряжающихся на катоде ионов сульфата в саморегулируемых электролитах хромирования. Предложен [149] способ электро-осаждения антифрикционного сплава Ag—РЬ из электролита следующего состава (кг/м ) [c.217]

Магнитные электроразрядные вакуумметры используют в электропечах рел<е. В датчик такого вакуумметра холодный катод включается в цепь источника высокого напряжения в несколько тысяч вольт, вызывая разряд, в котором ударная ионизация частиц газа осуществляется ускоренными в сильном электрйческом поле электронами. Ток разряда является функцией давления. Пределы измерений магнитного электроразрядного вакуумметра 1 — 1 10 Па. [c.301]

В зарубежной литературе наиболее известны термодинамические таблицы JANAF, в которых приводятся данные для 25 компонент, содержащих С, N и О. Расчеты позволяют выявить роль каждой из них в процессе разрушения графита в потоке воздуха. До начала ионизации набегающего потока содержание отдельных компонент в продуктах разрушения может колебаться в следующих пределах СО от 20 до 100% по массе, N от О до 6%, 2N2 от О до 5%, 2N4, а также С, С2 и С4 от [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...